Момент ударного импульса

Крышка люка с моментом инерции = = 10 кг захлопывается с угловой скоростью Wo = 3 рад/с. Принимая удар абсолютно неупругим, определить момент ударного импульса относительно оси вращения. (30) [c.355]

Таким образом, угловая скорость твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, изменится за время удара на величину, равную моменту ударного импульса относительно оси вращения, разделенному на момент инерции тела относительно той же оси. [c.812]

Главный вектор и главный момент ударных импульсов. При исследовании импульсивных движений системы материальных точек Ру (г = 1, 2,..., 7V) часто целесообразно подразделять ударные импульсы на внешние и внутренние. Внешние и внутренние ударные импульсы — это соответственно импульсы внешних и внутренних ударных сил системы. При таком подразделении импульсов основное [c.407]

Пусть — радиус-вектор точки Pj относительно точки О. Сумма моментов ударных импульсов относительно точки О [c.408]

Упражнение 1. Показать, что первоначально покоящееся тело в его импульсивном движении относительно центра масс начнет вращаться вокруг радиуса-вектора той точки центрального эллипсоида инерции, в которой плоскость, касательная к поверхности эллипсоида, перпендикулярна главному моменту ударных импульсов относительно центра масс. [c.414]

Удар по телу с одной неподвижной точкой. Неподвижную точку о примем за начало координат, а оси ж, у, z совместим с главными осями инерции тела для точки О через S и L обозначим главный вектор и главный момент ударных импульсов активных сил. [c.416]

Ударный импульс и момент ударного импульса. Уравнения Лагранжа. Уравнение движения (30.1) для частицы дает следующее соотношение [c.186]

УДАРНЫЙ ИМПУЛЬС И МОМЕНТ УДАРНОГО ИМПУЛЬСА 187 [c.187]

Более надежное решение этого вопроса представляется так. Моменты ударных импульсов и действующих на корень в фазе встречи (см. рис. 1), должны быть равны относительно центра поворота копира О]. Следовательно, линия действия суммарного импульса Sr должна проходить через этот центр. Выворачивание корня в сторону движения агрегата будет наиболее вероятным (при равных других условиях), если в момент встречи копир будет касаться земли, то есть когда угол ф2 будет наибольшим. Тогда [c.90]

Моментами ударных импульсов сил трения в подшипниках пренебрегаем по ранее указанным причинам, а также потому, что радиусы подшипников несравненно меньше радиуса копира. Тогда [c.95]

Теорема 3. Изменение главного момента количеств движения относительно неподвижной оси равно сумме моментов ударных импульсов внешних сил относительно этой оси. [c.588]

Теорема. Если среди возможных перемещений системы имеется поворот вокруг неподвижной оси г, то изменение момента количества движения системы относительно этой оси за время удара равно сумме моментов ударных импульсов относительно оси г. [c.611]

Теперь перейдем к составлению второй группы уравнений, вытекающей из векторного равенства (17.28). В проекциях на оси координат эти уравнения в общем виде совпадают с уравнениями (17.25). Для того чтобы воспользоваться этими уравнениями, вычислим прежде всего момент ударного импульса (импульсы реакций вычисляются непосредственно). Имеем [c.388]

Теперь имеется возможность определить эквивалентные статические силы также для любых горизонтальных динамических сил или моментов (ударного импульса или периодической силы), путем определения динамических коэффициентов по правилам,, установленным для сосредоточенной массы на упругой опоре.. [c.69]

Моменты ударного импульса В относительно осей равны L = В ]/"4ас, М = —Вс N = 0. Уравнения п. 306 после подстановки этих значений принимают вид [c.272]

Уравнения п. 311 полностью определяют движение свободного тела, подверженного действию заданного ударного импульса, а из уравнений п. 238 мы можем определить движение произвольной точки тела. Пусть р, q, г — координаты точки приложения ударного импульса, тогда моменты ударного импульса относительно осей суть qZ — rY, rX — pZ, pY — qX соответственно. Эти величины необходимо записать в правых частях уравнений п. 306. Пусть р, q, г — координаты точки, для которой требуется найти начальные составляющие скорости, параллельные осям координат. Пусть щ, Uj, i), щ, v , w ) — составляющие скорости точки непосредственно до и после приложения импульса. Остальные обозначения сохраняются такими же, как в п. 306. Тогда [c.274]

Пусть L, М, N — заданные моменты ударного импульса относительно главных осей в точке О. Если на тело наложить дополнительные связи, ограничивающие его движение вращением вокруг неподвижной оси с направляющими косинусами (/, т, п), то на основании п. 89 величина угловой скорости ш непосредственно после удара определится из уравнения [c.327]

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы (теорема моментов) при ударе. Теорема моментов принимает для случая удара вид, несколько отличный от полученного в 116 объясняется это тем, что точки системы за время удара не перемещаются. Рассмотрим систему, состоящую из п материальных точек. Обозначим равнодействующую внешних ударных импульсов, действующих на точку с массой т , через S , а равнодействующую действующих на ту же точку внутренних ударных импульсов — через Тогда по уравнению (153) будет т и —и )=3 +81 или [c.398]

Рассмотрим тело, имеющее ось вращения z (рис. 381). Пусть в некоторый момент времени к телу будет приложен ударный импульс S. Тогда по уравнению (155 ) [c.405]

Обозначим равнодействующие внешних и внутренних ударных импульсов, приложенных к каждой точке 5f и 5/. Обозначим скорости каждой точки Mi системы в момент начала действия ударных сил Vi, а момент окончания их действия Тогда для каждой точки Ml системы уравнение (97.1) будет иметь вид [c.259]

Таким образом, если к точкам механической системы приложены только внутренние ударные импульсы, то кинетический момент системы относительно любого центра не изменяется. [c.270]

Подставляем значения проекций скорости точки С и кинетических моментов тела в левые части уравнении (104.1), а также проекции и моменты всех внешних ударных импульсов в правые части этих уравнений [c.273]

Так как к системе приложены только внутренние ударные импульсы, кинетический момент системы при yi,ape не изменился [c.278]

Формула (167) определяет изменение угловой скорости тела при ударе. Из нее следует, что угловая скорость тела за время удара изменяежя на величину, равную отношению момента ударного импульса к моменту инерции тела относительно оси вращения. [c.405]

Практическое диагностирование клапанов двигателя по параметрам вибрации производится на режиме 1500 об/мин коленчатого вала двигателя в полосе частот около 12 кГц. Эта частота соответствует для двигателя ЗИЛ-130 моменту ударного импульса посадки впускного клапана (рис. 6. 46). По амплитудам сигнало)з, отражающих энергию ударов клапанов, выявляют клапаны с недостаточным и слишком большим зазором. [c.160]

Ударный импульс. Второй момент ударных импульсов (Л1уд) определяется из следующих соображений. [c.248]

Для того чтобы воспользоваться этими уравнениями, числим прежде всего момент ударного импульса (импульсы ре ций вычисляются иепосредствеино). Имеем I j к Гд/Х5= м Ум Hi = [c.578]

Пусть тело вращается вокруг неподвижной оси Ох и 0х,х2хз — система координат, связанная с телом (см. 5.9, рис. 42). Если в момент врехени / = О тело испытывает удар Р5(0, приложенный в точке О с координатами ( /,, 2, = ё, то в правых частях уравнений (5.9.2) следует добавить момент ударного импульса ё х Р5(0 и ударный импульс Р5( соответственно. Кроме того, реакции связей в точках О и Л вообще говоря, будут иметь импульсный характер. Проинтефируем уравнения (5.9.2) по времени от -е до е, перейдем к пределу при е -> О и получим уравнения удара [c.229]

При рассмотрении удара двух тел, вращающихся вокруг одной оси или параллельных осей, следует применять георему об изменении кинетического момента к каждому гелу или георему Карно. При применении георемы об изменении кинетического момента к двум телам вместе при вращении гел вокруг параллельных осей войдут мометы неизвестных ударных импульсов в. местах закрепления по крайней мере одной из осей вращения. Эти моменты сами являются неизвестными. Применение общих теорем при ударе к одному телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, рассмотрено в следующем параграфе. Здесь отметим только некоторые особенности применения теоремы Карно к системе двух врагцающихся тел. [c.538]

Из полученных уравнений следует, что если сумма моментов внёшних ударных импульсов относительно какого-нибудь ueliipa (или оси) равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра (или оси) за время удара не [c.398]

Рассмотрим теперь вторую фазу упругого удара от момента наибольшей деформации до момента /-fTH-Xo нолно1 о или частичного восстановления и отделения тел друг от друга. Обознач1 м Sii и Sn импульсы ударных реакций соударяющихся тел за время Т ,. Мх направления совпадают с направлениями соответствующих ударных импульсов первой фазы удара, изображеиных на рис. 216, 6. Проекции 1 и i/o скоростей тел в конце удара па оеь х определим по уравнен ио (98.4) для второй фазы удара [c.265]

Уравпсппе (102.1) выражает теорему об изменении кинетического момента ] сханическо 1 системы при ударе изменение кинетического момента механической системы от.носшпсльно любого неподвижного 1 ентра при ударе равно геометрической сумме моментов всех внешних ударных импульсов, приложенных к точкам системы, относительно того же центра. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...