Момент импульса электрона

Спин является квантовой величиной, не имеющей классического аналога. Однако некоторую связь спина с классическими образами можно проследить. Представим электрон окружностью радиуса г, по которой равномерно распределена масса с линейной плотностью mj 2nr). Направим ось вращения электрона перпендикулярно плоскости окружности через ее центр и обозначим V линейную скорость точек окружности при вращении. Момент импульса электрона с учетом релятивистского изменения массы равен г vj — v j . Скорость v с учетом (34.3) определяется из уравнения [c.203]

Сложение орбитального момента и спина. Наряду с орбитальным механическим и магнитным моментом электрон обладает внутренним механическим моментом, или спином, и соответствующим ему спиновым магнитным моментом [см. (34.2) и (34.6)]. Полный момент импульса электрона является суммой орбитального момента и спинового моментов [c.214]

Чему равны квантовые числа J полного момента импульса электрона и соответствующие модули полного момента импульса [c.230]

Найдите энергию и момент импульса электрона в атоме водорода в состояниях Зр и 4р. [c.230]

Постулаты Бора электроны в атоме могут двигаться лишь по устойчивым орбитам. При этом они не излучают и не поглощают энергии. Момент импульса электрона на устойчивой круговой орбите [c.228]

Орбиты электрона определяются орбитальным квантовым числом , характеризующим момент импульса электрона. Каждому 1 = 0, 1, 2, 3, 4,. .., п - 1) соответствует свое обозначение s, p,d, fg,... [c.251]

В области макроскопических явлений экспериментальное измерение момента импульса света представляет очень трудную задачу из-за ничтожной величины связанных с ним эффектов. Тем не менее в исключительно тонких экспериментах удалось обнаружить момент импульса, передаваемый светом полуволновой кристаллической пластинке, при прохождении через которую правополяризованный свет становится левополяризованным, или наоборот (см. 4.1). Но в области атомных явлений обмен моментом импульса между светом и веществом имеет существенное значение. Например, при испускании света круговой поляризации возбужденным атомом момент импульса электронов в атоме изменяется на величину, сравнимую с моментом импульса всего атома. [c.172]

Свойства симметрии и система обозначений. В двухатомной молекуле существуют компоненты сильного электрического поля вдоль межъядерной оси, которые определяют симметрию электронных волновых функций. В атомных волновых функциях при связи Ь — суммарный орбитальный момент импульса электронов Ь является константой движения и, следовательно, квантуется. В атомах компонента Ь вдоль некоторого направления, т. е. М, не влияет на уровень энергии, за исключением тех случаев, когда имеется внешнее магнитное (эффект Зеемана или Пашена — Бака) или электрическое ноле (эффект Штарка). Даже при самых сильных полях, получаемых в лабораторных условиях, расщепление энергетических уровней (для различных значений М при фиксированном Ь) меньше, чем 10" эв. В противоположность этому энергии молекулярных электронов почти полностью определяются компонентой момента импульса электронов вдоль оси молекулы и эти энергетические уровни отделены друг от друга на несколько электрон-вольт. Такое различие получается из-за того, что локальные электрические поля в пределах молекулы значительно пре- [c.103]

Компонента момента импульса электронов вдоль межъядерной оси обозначается через Л и принимает целочисленные значения. Состояния, имеющие различные значения Л, обозначаются (по аналогии с обозначением для в 4.4) как [c.104]

Мы увидим ниже, что это разделение момента импульса на две части в известном отношении аналогично разделению момента импульса электрона на орбитальный и спиновый моменты [см. (84)]. [c.293]

КВАНТОВАНИЕ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА ЭЛЕКТРОНА 447 [c.447]

Энергией электрона и его моментом импульса не исчерпывается перечень характеристик электрона в атоме, которые могут принимать лишь дискретные, квантованные значения. Вектор момента импульса электрона не может иметь произвольной ориентации в пространстве. Ориентация вектора во внешнем магнитном [c.448]

И, наконец, существенно, что влияние обычного теплового движения на ориентацию магнитных диполей электрона или ядер, точно так же, как и обратное влияние этой ориентации на тепловое движение часто бывает очень невелико. Тогда их можно рассматривать как не зависящие друг от друга. Таким путем мы и приходим к объекту, который называют спиновой системой. Она состоит из элементарных магнитных диполей, расположенных в фиксированных точках пространства. Спиновыми такие системы называют потому, что существование магнитного диполя у электронов или ядер тесно связано с существованием у них собственного механического момента импульса, который называют спином. [c.90]

Поэтому в общем случае мы не можем ожидать выполнения закона сохранения момента импульса для электронных оболочек иона в кристалле, даже несмотря --------- [c.197]

Бор предположил, что из всех возможных орбит электрона осуществляются только те, для которых момент импульса равен целому кратному постоянной Планка [c.231]

Соотношение (3.1.11) известно как правило частот Бора. Оно представляет собой сердцевину теории Бора. Во-первых, из него следует, что частота испускаемого атомом излучения не зависит от частоты вращения электрона по той или иной орбите, а определяется разностью энергий соответствующих уровней надо поделить эту разность энергий на постоянную Планка. Сточки зрения классической теории это обстоятельство является не менее революционным, чем постулирование стационарных орбит или квантование момента импульса и энергии. Любопытно, что, когда Эйнштейн ознакомился с работой Бора, он воскликнул Но в таком [c.65]

С соотношениями неопределенностей связано, в частности, разбиение динамических характеристик микрообъекта на наборы одновременно измеримых величин (так называемые полные наборы). Каждому такому набору отвечает свой способ задания состояния микрообъекта. Ранее мы уже говорили о двух наборах величин, используемых для описания состояния фотона один набор включал три проекции импульса и поляризацию, другой — энергию, момент импульса, одну из проекций момента импульса и четность. При описании состояний электрона используют следующие три полных набора [c.92]

Правила квантования. Энергии стационарных состояний определяются правилом квантования. Если рассмотреть круговые орбиты электронов в атоме, то, согласно Бору, стационарными являются лишь те орбиты, при движении по которым момент импульса L электрона равен целому числу [c.85]

Момент импульса и орбитальный магнитный момент электрона, движущегося вокруг ядра [c.93]

Спин электрона. Таким образом, в физике впервые пришли к необходимости приписать электрону внутреннюю степень свободы. В дальнейшем был открыт ряд других явлений, для объяснения которых оказалось необходимым предположить наличие у электрона внутренней степени свободы. Пришлось допустить, что электрон обладает собственным механическим моментом импульса, называемым спином электрона. Кроме спина электрон также обладает магнитным моментом. [c.202]

При г -> О электрон стягивается в точку, у -> с, а проекция момента импульса на ось вращения сохраняет свое значение Л/2. Таким образом, в рамках классических образов можно представить существование точечного объекта, который обладает собственным моментом импульса, т.е. спи- [c.203]

Орбитальный момент электрона по квантовой теории. В 15 был рассмотрен орбитальный момент электрона по классической теории. Было показано, что между орбитальным магнитным моментом ц, электрона и его моментом импульса существует соотношение (15.7). Рассмотрим этот вопрос по квантовой теории. [c.208]

Спин. Из экспериментальных данных по дублетной структуре спектров щелочных металлов (см. 33) следует, что электрон обладает собственным моментом импульса, получившим название спина. Объяснить возникновение спина какой-то классической моделью оказалось невозможным. Спин является первоначальным свойством электрона, и задача заключается не в том, чтобы объяснить, а в том, чтобы описать его. [c.211]

Векторная модель атома. Полный механический и магнитный моменты атома слагаются из механических и магнитных моментов и спинов и спиновых магнитных моментов электронов, образующих электронную оболочку атома. Однако поведение вектора полного механического (и магнитного) момента атома зависит от способа и последовательности сложения отдельных слагаемых. Прежде всего рассмотрим общий метод сложения моментов импульса с учетом пространственного квантования. [c.216]

Определить максимальный и минимальный углы между орбитальными моментами импульса двух электронов, у которых /, = 2 и / = 3. [c.230]

Атомные орбитали — волновые ф-ции индивидуальных электронов атомов, описываемые тремя квантовыми числами — гл. квантовым числом п, орбитальным квантовым числом I момента импульса и орбитальным магн. квантовым числом mj. А. о., имеющие значения 1=0, 1, 2, 3, 4,, . , , обозначаются соотв. буквами S, р, d, f, g,. . . (подробнее см. Орбиталь). [c.153]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

П. свободных атомов н ионов определяется в основном полным моментом импульса электронной оболочки, характеризуюпщмся квантовым числом J. В магн. ноле Н осн. уровень энергии атома расщепляется на 2/ -Ь 1 магн. подуровней, разделённых одинаковыми интервалами p.QgjH, где рд — магнетон Бора и g/ — Ланде множитель (см. Зеемана эффект). Каждому подуровню соответствует квантованное значение проекции Цн магн. момента атома на направление Н Рн где mj = J, J — i,. .., —J. При термо- [c.531]

Каждый подуровень (компонента Т. с.) характеризуется квантовым числом J полного момента импульса электрона J=L- -S. Разности энергий между соседними компонентами Т. с. уровня энергии с данными L S в большинстве случаев, когда понятие Т. с, имеет смысл, удовлетворяют правилу интервалов Ланде спин-орбитального взаимодействия, зависящая только от Z- и 5. Для высоко возбужденных уровней Лгу (п У , где n = n — bi—эффективное главное квантовое число, S — квантовый дефект. В многоэлектронных атомах правило интервалов Ланде иногда нарушается вследствие взаимодействия (наложения) конфигураций, а также магн, взаимодействий между спинами электронов и взаимодействий спина одного электрона с орбитальными моментами др. электронов (взаимодействие спин — чужая орбита). Последние два типа взаимодействий играют важную роль в гелиеподобных н нек-рых др. лёгких атомах и ионах, [c.126]

Как хорошо известно, в основе действия постоянных магнитов, и магнитных сердечников, изготовленных из кристаллических металлических сплавов и химических соединений, лежит явление ферромагнетизма. Прежде всего необходимо отметить, что источником магнетизма является наличие магнитного момента, возникающего благодаря собственному спиновому моменту импульса электрона. Вещества, способные к сильному намагничиванию, именуемые в дальнейшем магнетиками, можно подразделить на так называемые ферромагнетики и ферримагнетики. В ферромагнетиках все магнитные моменты атомов параллельны друг другу, в фер-римагнетиках магнитные моменты атомов антипараллельны и имеют различную величину, так что суммарный момент отличек от нуля. Основной причиной возникновения ферромагнитного состояния спонтанного намагничивания в таких веществах является внутренняя структура их атомов . [c.122]

Комптоновская длина волны. Предположим, что электрон, масса которого т 1-10- г, движется по круговой орбите радиусом R 4-10 см (этот радиус приблизительно равен величине hjinm , или Й/тс, представляющей собой фундаментальную длину в атомной физике, известную под названием комптоновской длины волны). С какой скоростью (в см/с) должен двигаться электрон, чтобы обладать наблюденным значением момента импульса, который равен (1/2)й (1/2) 10 эрг-с Здесь Й представляет собой постоянную Планка, деленную на 2я. Эту задачу удобно решать в общем виде, начиная с выражения для момента импульса m.R ui = (l/2)ft и затем находя [c.265]

Парамагнетизм обнаруживают атомы, имеющие неспаренные спины или нескомпепсированиый момент импульса, т. е. атомы с нечетным числом электронов или с частично заполненной внутренней оболочкой. Характер заполнения электронных оболочек определяется правилами Хунда. Согласно этим правилам, спины электронов в оболочке всегда складываются друг с другом так, чтобы дать максимально возможные значения момента импульса и магнитного момента. [c.328]

Электронный парамагнитный резонанс. Его наблюдают во всех веществах, в которых имеются неспаренные (нескомпенсирован-ные) электроны. Для выяснения физической природы ЭПР рассмотрим изолированный атом (или ион), обладающий результирующим магнитным моментом. При наложении на атом с полным моментом импульса j внещнего магнитного поля Яо происходит квантование магнитного момента атома. Каждый уровень с определенным квантовым числом / расщепляется на 2/+1 подуровня с разными значениями магнитного квантового числа зеемановское раси епление) [c.351]

Правила отбора н сохранение момента импульса. Правилам отбора для днпольных и квядрупольыых переходов может быть придан простой физический смысл. Если считать, что при днпольном испускании фотоы уносит с собой момент импульса, равный единице (в единицах li), а при квадрупольном — момент, равный двум, то правила отбора приобретают смысл условия сохранения момента импульса системы электрон + фотон. [c.274]

Классификация состояний по моменту импульса. Состояния движения электрона с различными моментами импульса имеют специальные назва- [c.179]

Смотреть страницы где упоминается термин Момент импульса электрона : [c.202] [c.65] [c.193] [c.203] [c.215] [c.325] [c.153] [c.197] [c.92] [c.314] [c.314] [c.251] [c.149] [c.150]

Атомная физика (1989) -- [ c.208 ]

ПОИСК

Импульс электрона

Квантование момента импульса электрона и его проекции

Момент импульса

Моменты импульсов связь электронного « вращательного моментов

Моменты импульсов электронов в атоме

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...