Импульс полный

Напротив, когда в качестве отсчетной используется текущая конфигурация, прежнее определение нормы даваемое уравнением (4-2.22), учитывает деформационные импульсы в момент наблюдения. Действительно, если прошлое движение остается неизменным, а в момент наблюдения имеет место другой импульс, полная прошлая история окажется эффективно измененной. Из-за влияния импульса в момент наблюдения приближения, полученные для медленных течений (уравнения (4-3.25) — (4-3.27)), справедливы при условии, что предыстория непрерывна в момент наблюдения. [c.159]

Перед столкновением частицы двигались вдоль оси х так что полная у-я компонента импульса равнялась нулю. По закону сохранения импульса полная у-я компонента импульса после столкновения также должна быть [c.185]

Вычислите импульс, полную энергию и кинетическую энергию протона, у которого р = и/с = 0,99, в следующих системах отсчета [c.409]

Для отбора импульса полного давления потока применяется изогнутая под прямым углом напорная трубка с коническим наконечником. Открытым концом трубка устанавливается навстречу потоку, а противоположным присоединяется к тягонапоромеру или микроманометру. При [c.89]

Увеличение или уменьшение зависит от которая определяется наличием или отсутствием импульса несовпадения, формирующегося в блоке управления. По окончании цикла подстройки блок управления возвращает схему в исходное положение общим сбросовым импульсом. Полная подстройка, т. е. достижение равенства = Г з, обычно осуществляется в течение нескольких циклов. [c.212]

Измерение временного интервала производится между двумя импульсами — прошедшим и первым отраженным — по точкам равной фазы на характерных колебаниях в этих импульсах. Полное время прошедшего импульса складывается из времени прохождения по передающему звукопроводу (/1), одного пути в исследуемой среде (/) и времени прохождения по приемному звукопроводу 1 [c.111]

Для первого отраженного импульса полное время составит [c.112]

Система центра масс (система ЦМ) имеет своим началом центр масс частиц, который движется равномерно и прямолинейно относительно лаб. системы. Частицы в этой системе приближаются к центру масс с одинаковыми по величине, но противоположно направленными импульсами полный импульс системы равен нулю 2р = О ( штрихом обозначается физическая величина в системе ЦМ). Уравнения, описывающие процессы рассеяния, намного проще в системе ЦМ, чем в лаб. системе, и именно поэтому часто предпочитают все вычисления проводить в системе ЦМ. [c.23]

Следуя работе [46], докажем теорему сохранения полного импульса полный (интегральный) импульс в любой точке верхней среды равен полному импульсу в любой точке нижней среды. Для некоторых ограниченных случаев этот закон бьш сформулирован также в статье [357]. Недавно он бьш вновь доказан в работе [327]. Математически теорема [c.115]

Докажем теорему сохранения полного импульса полный (интегральный) импульс в любой точке верхней среды равен полному импульсу в любой точке нижней среды . [c.83]

ЗАМЕЧАНИЕ Импульс Р — это обобщенный импульс, канонически сопряженный координате х именно он должен фигу рировать в таких образованиях, как функция Гамильтона, скобки Пуассона и т. п., и, если частица находится во внешнем поле не должен, конечно, сохраняться. Однако наши координаты л — декартовы поэтому если мы дополняем систему частиц в поле описываемую лагранжианом (46), до замкнутой системы (45) добавляя к ней действие поля 5рь, то Р будет как раз вкладом а-ой частицы в полный сохраняющийся 4-импульс, а Р,— вкладом в этот 4-импульс от всех частиц поэтому, чтобы получить сохраняющийся 4-импульс полной системы (45), надо добавить к (47.2) только 4-импульс, извлекаемый по теореме Нетер из одного лишь 5рь. Мы используем ниже это обстоятельство. I [c.210]

В разд. 1-1 было показано, что первый закон термодинамики (т. е. уравнение баланса энергии) является одним из основных уравнений, необходимых для того, чтобы иметь возможность решить — по крайней мере в принципе — любую проблему механики жидкости. Оно рассматривается наряду с уравнениями баланса массы и импульса. Одновременно с этим необходимо совместно рассматривать три уравнения состояния одно — для полного напряжения (которое можно разложить на давление и девиаторную часть напряжения), другое — для теплового потока (которое не обязательно выражается в виде простой формы закона Фурье) и третье — для внутренней энергии (см. табл. 1-2). [c.149]

На рис. 4.19 приведены результаты измерений, полученные в процессе плавления азота в криостате, показанном на рис. 4.15. Плато / и 2 были получены при тепловых импульсах, составляющих 10 % от полной теплоты плавления образца [36]. Продолжительность теплового импульса 25 мин, время выдержки после каждого импульса 138 мин. В начале процесса плавления включение теплового импульса приводило к перегреву порядка 1 мК, в конце плавления перегрев возрастал до 10 мК. Это показано на рисунке четырьмя сплошными линиями для различных отрезков времени эксперимента. Было най- [c.163]

Точка совершает равномерное движение по окружности со скоростью V = 0,2 м/с, делая полный оборот за время Т = А с. Найти импульс 5 сил, действующих на точку, за время одного полупериода, если масса точки т — Ъ кг. Определить среднее значение силы Р. [c.216]

Элементарный н полный импульсы силы [c.214]

За полный период колебаний маятника ходовое колесо поворачивается на один угловой шаг, а маятнику дважды сообщается подталкивающий импульс. [c.119]

Перейдем к определению потока импульса рассматриваемой газожидкостной смеси. Будем считать а, V, и р заданными величинами. Скорость объемного течения у д, определяется соотношением (3. 2. 20). Поскольку а мало, можно пренебречь вкладом потока импульса газа в полный поток импульса, т. е. будем определять поток импульса жидкости. С этой целью введем функцию Р го, Су) [c.100]

Таким образом, в данном разделе исследовано влияние гидродинамического взаимодействия газовых пузырьков на среднюю скорость, эффективную массу пузырьков газа и полный поток импульса жидкости. Полученные результаты теоретического анализа объясняют закономерности поведения совокупности газовых пузырьков в экспериментальных исследованиях. [c.103]

Полная сила тяги сопла Т, включающая импульс на входе в сопло и интеграл сил давления на стенку, определяется равенством [c.144]

Возможность или невозможность микросостояния определяется при этом теми внешними условиями, в которых система находится. Для изолированной системы все сводится, в сущности, к единственному требованию постоянства ее внутренней энергии возможными (и потому равноправными) оказываются те микросостояния, которые соответствуют заданной величине внутренней энергии, а невозможными—все остальные. Сохранение же, например, нулевого значения полного импульса системы (или полного момента импульса) в системе отсчета, связанной с ее центром масс, по существу, автоматически обеспечивается хаотичностью движения. [c.14]

Отсюда видно, что скорости, возникающие из-за флуктуаций полного импульса, много меньше тех характерных скоростей, с которыми движутся частицы, если ЛГ 1. Наблюдать такие флуктуации в механических системах невозможно. [c.44]

Другим источником шумов в электрических схемах являются флуктуации полного импульса электронов, находящихся в проводниках, используемых в качестве электрических сопротивлений. В неплохом приближении часто можно считать, что эти электроны образуют нечто вроде газа и характеризуются такой же средней энергией [c.45]

В 3.2 и 3.4 мы продвинулись чуть дальше и установили факт, который не был заложен в нашу картину заранее. Мы установили, что в равновесном состоянии в среднем одинакова не только полная энергия частиц, но и каждая часть этой энергии, связанная с одной из проекций импульса или с одной из координат. [c.64]

Установка содержит гидромеханическое сканирующее устройство, импульсный толщиномер и осциллограф. Сканирующее устройство вводится внутрь контролируслюй трубы, заполненной водой. Ось преобразователя совпадает с осью трубы и сканирующего устройства. Излученный импульс падает на вращающееся вокруг оси преобразователя зеркало расположенное к ней под углом 45°. Далее акустический импульс попадает на стенку трубы, частично отражаясь обратно, частично рассеиваясь и частично проходя к наружной стенке, от которой часть энергии, отражаясь, возвращается обратно к преобразователю. Импульсный толщиномер установки ИРИС вырабатывает импульсы подсветки луча осциллографа лишь от первого эхо-сигнала (отражение от внутренней стенки) до второго эхо-сигнала. При сканировании луч осциллографа смещается по оси у в соответствии с положением зеркала. В результате получается изображение, показанное иа рис. 82. Одна строка изображения (по горизонтали) соответствует одному зондирующему импульсу. Полная развертка по вертикали соответствует одному обороту зеркала, т, е. соответствует развертке сечения контролируемой трубы. Как видим, вследствие наличия слоя коррозии значительная часть эхо-сигналов пропадает, и в этих случаях обычный толщиномер дает сбои. По изображению на рис. 82 легко измерить толщину стенки или глубину коррозии в любом месте, используя аппроксимацию недостающих точек. [c.273]

Лазеры выполняют и такую операцию, как черновое доведение отработанных фильер до следующего по стандрату большего диаметра. Если при механическом сверлении данная операция занимала около 20 ч, то при лазерном сверлении она требует вего лишь несколько десятков импульсов. Полный временной интервал составляет около 15 мин на черновую обработку одной фильеры. [c.149]

Система обратной связи состоит из четырех, в соответствии с направлениями перемещения каждого из резцов, индуктивных датчиков, причем якорем индуктивного датчика является точный винт с прям"оугольной резьбой и шагом 2 мм (см. фиг. 78). Сигналы, усиленные полупроводниковым усилителем, проходят трехпозиционное поляризованное реле и поступают на шаговые счетчики импульсов, полный оборот которых соответствует перемещению резца на 1 мм. Поворотом винта индуктивного датчика производится отсчет десятых и сотых долей миллиметра. [c.274]

Для грубой настройки расстояния, а иногда и ориентировки в отношении чувствительности при наклонном прозвучиваиин можно использовать кромку прямоугольного тела (рис. 17.8), например при изделии в виде куска листа с прямыми кромками. Однако согласно рис. 2.27, б, амплитуду углового отражения можно лишь с осторожностью использовать как сравнительный эхо-импульс. Полное отражение в стали наблюдается только между углами падения от 33 до 57°, а при 60° отражение очень незначительно. Это важно также для контроля угла падения или для настройки расстояния у искателя с углом 60° крайние лучи пучка под углом 57° сильно отражаются и поэтому смещают при обычной настройке на максимальный эхо-импульс от кромки кажущийся угол входа звука в сторону значений, меньших 60°. Поэтому правильнее измерять этот угол на отверстии, перпендикулярном к лучу звука и параллельном поверхности искателя. Это относится также и к большим углам ввода звука. [c.364]

В уравнении импульсов полное давление Р заменено суммой Р = Р ) + р где (Р ) -среднее по области давление, зависящее только от времени, / - оставшийся член. При обезразмеривании в качестве масштаба для Р и (Р ) выбирается термодинамическая величина (В = / 7 Л., R - универсальная газовая постоянная, д - молеку- [c.83]

Электрогидравлическую штамповку также осуществляют в бассейне с водой. Ударная волна, разгоняющая заготовку, возникает при кратковременном глектрическом разряде в жидкости. Мощный искровой разряд подобен взрыву. В результате разряда в жидкости возникает ударная волна, которая, дойдя до заготовки, оказывает на нее сильное воздействие и деформирует ее по матрице. Если для полного деформирования заготовки одного импульса недостаточно, рабочий цикл может быть повторен. [c.114]

Основные принципы при работе с таким криостатом оказываются общими для всех %тих газов и мало отдичаются от изложенных для водорода. Тепловые потери для почти адиабатической камеры с образцом поддерживаются возможно малыми путем регулирования тепловых экранов в вакуумной камере. Как и в случае водорода, калориметр заполняется, охлаждается ниже тройной точки и выдерживается несколько часов до установления равновесия. Кривая плавления получается таким же образом, как и в случае водорода, подачей последовательных тепловых импульсов. Величина каждого теплового импульса должна составлять от 1 до 10 % тепла, необходимого для полного расплавления образца. Оптимальные параметры теплового импульса в сочетании со временем, необходимым для установления теплового равновесия после его выключения, должны быть найдены опытным путем для каждого газа. Примерные значения скрытой теплоты плавления для рассматриваемых газов представлены в табл. 4.5. [c.162]

Действие силы F на материальную точку в течение времени d/ можно охарактеризовать так называемым ).1ементариым импульсом силы FdL Полный импульс силы F за время /, или HMnyjH силы S, определяют по формуле [c.214]

Пере.мещение вала в подшипнике за вре.мя Дг зависит от импульса силы РДг. При заданной закономерности изменения нагрузки по времени можно подобрать теомстрические параметры подшипника и вязкость масла, обеспечивающие в конце каждого цикла нарастания нагрузки достаточную толщину масляного слоя в точке наибольшего сближения вала и подшипника и сохранение жидкостного трения, несмотря на слабый насосный эффект вала и полное его отсутствие (при неподвижном вале). [c.361]

Окончательное ныражение для полного импульса Ра находим, подставив в полученное равенство (3. 1. 13) [c.93]

Зная координаты и импульсы частиц, мы можем вычислить значение любой механической величины, имеющей смысл для данного микросостояния. Разделив, например, квадрат импульса частицы на ее удвоенную массу, мы получим величину ее кинетической энергии. Просуммировав зависящие от положения частиц силы их взаимодействия с мембраной манометра и отнеся полученную силу к единице площади, найдем величину давления. Мы можем найти полную энергию какой-то группы частиц, сложив их кинетические энергии с потенциальной энергией их взаимодействия, определяемой их взаимным расположением Пересчитав частицы, находяпщеся в небольшом объеме в окрестности интересзчощей нас точки, определим плотность числа частиц в этой точке. И так далее. [c.15]

Флуктуации полного импульса такого заряженного газа приводят к возникновению в проводнике случайного тока, в результате чего на его концах появляется случайное напряжение. Это и есть тепловой шум, называемый иногда джонсоновским. [c.45]

Рассмотренные нами случаи демонстрируют общее свойство внутренней энергии равномерно распредел5пъся в равновесном состоянии по различным эквивалентным и независимым резервуарам . Независимый резервуар — это такая часть полной энергии системы, которая зависит только от своих координат и/или импульсов и не зависит от чужих . Если эти вклады еще одинаковым образом зависят от своих переменных, их называют эквивалентными. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...