Изменение направления момента импульса

ИЗМЕНЕНИЕ НАПРАВЛЕНИЯ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА [c.439]

Изменение направления момента импульса [c.439]

Из опыта известно, что, когда машина трогается с места или набирает скорость, она как бы оседает на задние колеса. Когда же машина останавливается, она оседает на передние колеса. Оседание машины связано с проявлением закона сохранения момента импульса системы. В то мгновение, когда происходит изменение угловой скорости колес ведущей пары, г,, е. появляется дополнительный момент импульса ведуш,ей пары, возникает такой же по модулю, но противоположный по направлению момент импульса кузова относительно оси пары. Кузов поворачивается около этой оси, что и приводит к его оседанию. Резкое торможение на переднюю пару колес может привести к перевертыванию машины вверх колесами . [c.244]

Облако газа или звезд может сплющиваться в направлении, параллельном оси полного момента импульса, без изменения значения импульса. Сжатие вызывается гравитационным притяжением энергия, приобретаемая при сжатии, должна каким-то [c.199]

Поскольку изменения силы R происходят с большой частотой о, пульсирующий по величине, но постоянный по направлению момент силы R относительно оси YY можно заменить средним его значением за оборот, которое мы обозначим через М. Под действием момента М плоскость штанги будет постепенно поворачиваться так, что нижний конец О оси 00 (рис, 222) будет двигаться в направлении конца X оси XX. Но вниз, по оси ZZ, направлен вектор момента импульса N. С другой стороны, в направлении X по оси XX направлен момент Л1, создаваемый парой внешних сил F (рис. 222), Таким образом, как только внешний момент Ж вызовет вращение плоскости штанги вокруг оси XX (вдоль которой направлен этот момент), тотчас же [c.442]

Соотношение (4.28) качественно можно понять, рассмотрев свойство обратимости движения в классической механике. Как известно, в классической механике для каждой траектории г (/) частицы имеется обращенная по движению траектория г (t) = г (—t), описываемая тем же уравнением, что и г (t). Тесная связь этих траекторий проявляется в следующем. Пусть при движении по траектории г (t) частица за время М = — h переходит из состояния г = г (t ), р1 = р (/i) (напомним, что состояние точечной частицы в классической механике задается ее положением г в пространстве и импульсом р) в состояние г = г (t ), рг = Р (к)- Тогда при движении по траектории r i) частица за то же время At переходит из обращенного по движению состояния г , —р в состояние Tj, —pi. Соотношение (4.29) является квантовомеханическим обобщением этой взаимосвязи движения частицы по траекториям г (/) и r (i) оно выражает равенство амплитуд перехода гро г ) и перехода -> ф- между обращенными по движению состояниями Естественно, что при изменении направления движения изменяются знаки импульсов и проекций момента количества движения. [c.127]

В уравнении (27.3) de означает мгновенное изменение направления касательной к траектории в вертикальной проекции Nde — приближенная величина мгновенного приращения момента импульса [которое, собственно говоря, и должно входить в закон момента импульса ср. уравнение (27.1)]. Таким образом, при написании уравнения (27.3) мы сделаем допущение, что момент импульса снаряда сохраняет свое значение N N неизменным вдоль траектории, меняя только свое направление. В уравнении (27.4) т — масса снаряда из — боковое отклонение его центра тяжести в горизонтальной проекции. Далее примем [c.210]

На заготовку в направлении перемещения выталкивателей действует возрастающая сила инерции, которая способствует продвижению заготовки по транспортному устройству. Если при этом длительности прямого и обратного ходов выталкивателей равны, то в момент изменения направления скорости стержня выталкивателя исключается разрыв функции импульса , вызывающей воз- [c.309]

СИЛЫ в направлении движения струи изменению количества движения. Импульс силы удара за момент времени сИ равен РсИ, где Р — сила удара струи о пластинку. Приращение количества движения за тот же промежуток времени в направлении движения струи при изменении скорости с до О равно [c.160]

Отметим, что формулы для послеударных скоростей получены в предположении, что условие (45) выполняется со знаком неравенства, что характеризует изменение направления скольжения. При выполнении условия (45) со знаком равенства скольжение отсутствует с момента окончания первого интервала первой фазы до разъединения звеньев, что следует из (36). На основании соотношения (34) импульс силы трения, трения покоя в этом случае удовлетворяет условию [c.388]

Ответы на эти вопросы можно получить только в рамках точной теории гироскопа. На самом деле гироскоп действительно начинает падать, а прецессионное движение появляется как следствие закона сохранения момента импульса. В самом деле, отклонение оси гироскопа вниз приводит к уменьшению проекции момента импульса на вертикальное направление. Это уменьшение должно быть скомпенсировано моментом импульса, связанным с прецессионным движением оси гироскопа. С энергетической точки зрения кинетическая энергия прецессии появляется за счет изменения потенциальной энергии гироскопа. [c.61]

В квантовых ямах / -типа существует сильное смешивание состояний легких и тяжелых дырок при кц фО. Физически это можно понять из следующих соображений. В объемном материале дырочные состояния различаются величиной проекции момента на направление к тяжелым дыркам соответствуют проекции 3/2, а легким — проекции 1/2. При движении только поперек квантовой ямы (Агц = 0) проекция момента на нормаль к ней сохраняется, поэтому при отражении частицы от интерфейса проекция момента на первоначальное направление импульса не меняется. Если же частица движется и вдоль слоев, то при отражении может произойти изменение проекции момента. Это [c.68]

Отметим, что допредельная система (10.35) обладает свойством обратимости если в нулевой момент значения импульсов всех частиц изменить на противоположные, то движение в положительном направлении времени будет таким же, как движение в отрицательном направлении для частиц с исходными значениями импульсов. Парадокс необратимости, с которым мы столкнулись, объясняется тем, что множества r<7<" (s), s>0, не инвариантны при изменении направления времени. Из утверждения теоремы 6.1 отнюдь не вытекает условие 2) для моментных функций, получаемых при обращении значений импульсов частиц в момент б(0, to z, р)). [c.272]

Это и есть формула теоремы об изменении момента импульса материальной точки, которая читается производная по времени вектора момента импульса материальной точки по величине и направлению совпадает с вектором суммы моментов всех сил, приложенных к материальной точке. [c.115]

Рис. 5. Направление распространения фотонного эха отлично от направлений обоих импульсов возбуждения, когда они не параллельны. Первый световой импульс, поверхности постоянной фазы которого — параллельные плоскости, вызывает в кристалле рубина макроскопическое возбуждение типа плоских волн Ц). Второй импульс падает ва кристалл под небольшим углом к первому, и его поверхности постоянной фазы налагаются на поверхности первого импульса (г). Тогда эхо распространяется в направлении, перпендикулярном плоскостям, в которых поменявшие фазу дипольные моменты все находятся в фазе 3). Эти плоскости находятся из требования, чтобы на них изменение фазового угла первого импульса возбуждения всегда вдвое превосходило изменение фазового угла второго. Черными кружками на схемах 2 и З изображено семейство точек, в которых поменявшие фазу дипольные моменты макроскопического возбуждения находятся в фазе.

Другой способ управления направлением вектора тяги— изменение направления движения струи газа на выходе из сопла ЖРД- При этом способе внутрь части сопла со сверхзвуковым течением через отверстие в его стенке в поток газа вдувается струя газа или жидкости. При подаче в сверхзвуковой поток струи газа (жидкости) возникает косой скачок уплотнения. Давление в зоне за скачком выше, чем в невозмущенном потоке, поэтому возникает боковая сила, действующая на сопло ЖРД. Изменяя место вдувания и давление вдуваемого газа (жидкости), можно управлять боковой составляющей тяги. Система с вдувом в сопло приводит к небольшим потерям удельного импульса тяги, но требует использования достаточно сложных газораспределительных устройств. При однокамерной двигательной установке система вдува не позволяет создать момент для управления по крену. [c.27]

С квант, точки зрения, С. э. объясняется изменением импульса фотонов при вз-ствии излучения с в-вом. Наличие у потока фотонов момента импульса связано с тем, что при эллиптич. поляризации вероятности ориентации спина фотона в направлении его движения и навстречу ему неодинаковы. [c.652]

Колебательный процесс изменения давления и скорости потока в том или ином сечении трубопровода при гидравлическом ударе состоит из четырех фаз. Их последовательность на участке трубопровода от затвора до резервуара, из которого питался трубопровод до перекрытия (рис. 42, а), такова. В момент перекрытия потока у затвора полностью гасится скорость потока V, а это по,теореме импульсов вызывает мгновенное возрастание давления на величину руд в соответствии с формулой (34). Волна ударного давления +Руд распространяется в направлении резервуара и достигает его через время На, где /— длина этого участка трубопровода. К моменту времени /[ (отсчет времени ведется от момента мгновенного закрытия) давление распространяется на весь участок длиной I, а скорость v во всех его сечениях [c.101]

Представим себе, что положение точки Р в момент удара определяется углом а, который радиус ОР (фиг. 33) образует с вертикальным радиусом ОА, идущим к точке касания колеса с плоскостью. Заметим прежде всего, что в силу допущенного отсутствия трения импульс, испытываемый колесом в точке Р, будет направлен по нормали к его окружности, т. е. по прямой РО. Таким образом, удар будет центральным и потому мы можем принять, что угловая скорость ш колеса не подвергнется при этом никакому изменению. [c.489]

Читается закон так изменение импульса тела за секунду в данный момент равно приложенной силе и происходит по направлению той прямой, по которой действует эта сила. [c.107]

Рассмотрим механизм энергопереноса крупными вихрями более подробно. Вследствие радиального фадиента осевой скорости возникают тороидальные вихри, в которых локализуется энергия осевого движения как приосевого, так и периферийного потоков. Под воздействием гироскопического эффекта эти вихри разворачиваются относительно своей криволинейной оси и взаимодействуют с окружным движением, создавая положительный фадиент избыточного давления, что приводит к смещению их на периферию и к последующей диссипации. Для изменения направления момента импульса элемента вихревого кольца необходима энергия, производимая моментом сил. Очевидно, таким моментом может являться вязкий момент сил трения, возникающий между вращающимися приосевым и периферийным вихря- [c.132]

Качественно возникновение радиальных смещений КВС можно представить следующим образом. На границе раздела потенциального и вынужценного вихрей в результате осевого противотока генерируются вихревые жгуты, опоясывающие вихревое ядро (ВЯ). Вследствие вращения вихревых жгутов вместе с ядром относительно оси вихревой трубы с угловой скоростью П будет происходить изменение ориентации момента импульса малого элемента вихревого жгута, в результате чего возникнет гироскопический момент, который развернет момент импульса так, что тот не будет направлен под углом л/2 к оси трубы, как это происходит в момент образования КВС (рис. 3.21). [c.129]

Большой по абсолютному значению момент импульса гироскопа в основном обусловлен быстрым вращением его ротора, и поэтому при медленном вращении оси гироскопа его значение почти не изменяется, а изменяется его направление. Интересно отметить, что при невращающемся роторе гироскопа достаточно даже слегка толкнуть его ось, чтобы заставить ее вращаться в карданном подвесе. При быстром же вращении ротора ось гироскопа становится практически нечувствительной к толчкам или ударам. Объясняется это тем, что при кратковременном действии момента внешних сил (удар или толчкок) di весьма мало и поэтому бБ также мало, т. е. в этом случае ось почти не изменяет своего положения. Заметное изменение ее положения происходит лишь при длительном воздействии момента внешних сил. Когда постоянный по абсолютному значению момент внешних сил сохраняет неизменным свое направление относительно оси гироскопа, то ось его будет поворачиваться с постоянной угловой скоростью. [c.76]

Очевидно, вертикальная составляющая момента импульса бегуна остается неизменной по абсолютному значению и направлению, а горизонтальная составляющая из-менит свое направление. Следовательно, приращение момента импульса бЬ будет равно приращению его горизонтальной составляющей, которое представляет изменение направления оси вращения бегуна. В соответствии с (18.5) dL = Mгdt. Поскольку Мг = Р 1, то dL = F ldt. [c.78]

В двигательном режиме работы привода напряжение управления больше напряжения обратной связи, снимаемого с тахогенератора С, и ток протекает в соответствии с полярностью напряжения управления. Момент сопротивления механизма поворота в процессе работы крана может изменяться в зависимости от ветровой нагрузки и подветренной площади обрабатываемого груза. При изменении знака момента сопротивления на валу электродвигателя система начинает ускоряться. Напряжение обратной связи становится больше напряжения управления, вследствие чего изменяется направление тока в цепи и появляются импульсы в блоке БТР. Эти импульсы поступают в блок ФИ, который запирает тиристоры У2, У5, У5, Уб и открывает тиристоры У7, У8 (тиристоры VI и У4 остаются открытылш). Электродвигатель начинает работать в режиме динамического торможения, затормаживая механизм поворота. Когда частота вращения привода уменьшится до величины, заданной управлением, напряжение обратной связи снова станет меньше напряжения управления. При этом исчезнут импульсы в блоке БТР, блок ФИ запрет тиристоры У7 и У5, откроет тиристоры У2, УЗ, У5, У6 и электро- [c.394]

Следовательно, моменты импульсов точек не сохраняются, а при произвольных начальных условиях изменяются как по величине, так и по направлению. Последнее означает, что движение гравитирующих масс при Л З, вообще говоря, неплоское. Например, момент каждой планеты солнечной системы изменяется. Но поскольку масса Солнца значительно больше массы любой планеты, то воздействие планет друг на друга весьма мало по сравнению с воздействием Солнца на планеты. Поэтому в любой момент времени картину движения можно представить так каждая планета движется по определенному эллипсу только под воздействием Солнца, а влияние всех прочих планет сводится к медленному изменению характеристик этого эллипса. Величины параметров, эксцентриситетов и наклонений орбит различных планет взаимосвязаны между собой, и эту взаимосвязь дает закон сохранения кинетического момента всей системы. [c.106]

Цифро-кодовая информация записывается на магнитную ленту после преобразования сигналов в заданную последовательность импульсов. При магнитной записи импульсов не ставится жестких требований к идентичности формы сигналов вполне достаточно, чтобы система воспроизведения записи надежно распознавала два возможных состояния носителя намагниченности и размагниченности. Здесь основным критерием является плотность записи, т. е. число импульсов, которое можно разместить на единице длины носителя записи. При кодировании по двоичной системе используются два способа импульсной записи с возвращением к нулю и без возвращения к нулю. В первом случае двоичной единице соответствует местное повышение намагничивания, а нулю — начальное намагничивание носителя. При таком способе записи лента никогда не выходит из состояния полного насыщения. В случае записи без возвращения к нулю двоичной единице соответствует момент изменения направления намагниченности ленты, а нулю — интервалы ленты без изменения намагниченности. При этом способе обеспечивается более высокая плотность записи на ленте. [c.159]

В магнитопроводе типичного сварочного трансформатора КМ, не имеющем воздушного зазора и перемагничнвае-мом в каждом цикле за счет изменения направления токов в обмотках, максимальная индукция не превыщает значения 2,3 Тл (в том числе остаточная индукция 0,6 Тл). При этом условии ток ц, составляет не более 5% первичного (разрядного) тока i в момент достижения последним максимального значения. Доля тока относительно и абсолютно возрастает лишь на последней стадии основной полуволны тока I1, т. е. уже после завершения формирования сварочного соединения в процессе сварки. Таким образом, током ft практически можно пренебречь ввиду незначительного его влияния на фронт импульса тока и, т. е. на амплитудное значение тока / а и время его нарастания до амплитуды 7ia- [c.59]

Итак, для построения максимальной фигуры влияния при двухразовой коррекции следует обкатывать спрямляющей прямой совокупность эллипсов влияния одноразовой коррекции. Если исходная совокупность эллипсов влияния не всюду выпукла, то имеют место прямолинейные участки. Точки, принадлежащие прямолинейному участку, требуют двухразовой коррекции. Точки, принадлежащие исходной совокупности эллипсов влияния, требуют одноразовой коррекции. Наличие невыпуклых зон объясняется немонотонным изменением характеристик эллипсов влияния по времени. Для каждой траектории существует конечное число фиксированных моментов времени и направлений корректирующих импульсов скорости, где оптимальна двухразовая идеальная коррекция координат т] в картинной плоскости. Такие моменты и направления определяются точками касания спрямляющей прямой исходной невыпуклой совокупности эллипсов влияния. [c.433]

По оси ординат - количество импульсов в реакции, а и б — реакция на направление движения, указанное стрелками у схемы головы в — реакция при постоянном 4Г (300 мко). 1 — опережает контра-, 2 — ипсилатеральное раздражения. Прерывистая линия под гистограммами— время раздражения (1.68 с) вертикальная черточка—момент изменения направления движения ДГтт (4Гт х=300 мкс). [c.428]

На рис. 4 представлены максимальные динамические отклонения точек оси трубы в вертикальном направлении. Здесь же, а также на рис. 1 указаны четыре контрольных сечения, для которых на рис. 5 представлены графики изменения вертикальных смещений иг во времени. Из представленных графиков следует, что движение сечения 1 в основном обусловлено возмущениями с характерным временем действия 0,025с, приходящими на узлы крепления А и В. Сечения 3, 4 в основном реагируют на движение узлов крепления С, О и Е, на которые приходят импульсы ускорения длительности 0,07с. В движении промежуточного сечения 2 четко видны две составляющие возмущения с характерными временами 0,025 и 0,07с. На рис. 6 для контрольного сечения т.З приведены графики изменения крутящего момента и модуля изгибного момента. [c.78]

В цепи зажигания тиратронов I, 3 выпрямители 5 п 6 (обычно твёрдые), соединённые по схеме Гретца, обеспечивают подачу постоянного отрицательного напряжения к сетке тиратронов 1 и 3. Для подачи на сетки тиратронов 1 я 3 положительного импульса напряжения используется э. д. с., возникающая в обмотке постоянного магнита 7 при изменении в нём магнитного потока. Последнее достигается путём пропускания через воздушный зазор магнита железной шпильки 8. В тот момент, когда шпилька продвигается через зазор, магнитный поток магнита увеличивается. В катушке магнита наводится э. д. с. с направлением, обратным направлению э. д. с. выпрямителя. В результате потенциал сеТкн на тиратронах 1 я 3 становится положительным по отношению к катоду. Шпильки укрепляются в отверстиях алюминиевого диска 9, вращаемого синхронным мотором. Скорость вращения диска обычно равна 1 об/сек. Число отверстий в диске равно числу полупериодов в одной секунде, что обеспечивает возможность осуществления подачи положительного импульса напряжения к сетке в течение Любого полупериода. Регулируя число закреплённых шпилек и незаполненных отверстий диска между шпильками, можно изменять число полупериодов, когда тиратроны 1, 3 открыты или закрыты для пропускания тока. Включённое последовательно с тиратронами 1 и 3 большое сопротивление настолько ограничивает силу тока, протекающего через эти тиратроны и соответственно через зажигатель игнитрона, что зажигания дуги в игнитроне не происходит и ток через него не проходит. Полный ток через зажигатель начинает проходить лишь с момента зажигания дуг в тиратронах 2 я 4. [c.291]

В качестве примера космического аппарата, стабилизированного вращением и управляемого при помощи реактивных сопел, можно привести стационарный спутник связи США Синком [22]. Для изменения ориентации этого спутника используется импульсное реактивное сопло. Работа сопла вызывает прецессию спутника в требуемом направлении. К соплу подводится сжатый азот, который хранится в двух титановых сферических контейнерах первоначальный вес азота равен 110 Н. Тяга, создаваемая соплом, параллельна оси собственного вращения спутника, а само сопло сдвинуто относительно оси вращения на максимальное расстояние, равное 33 см. Импульсы тяги синхронизированы с угловой скоростью собственного вращения спутника, вследствие чего создается средний корректирующ ий момент с неизменным направлением в пространстве. [c.136]

Неприятным обстоятельством является зависимость в общем случае точности определения орбиты аппарата в некоторый момент времени полета от величины, направления и мест приложения корректирующих импульсов в прошлом и в будущем. При этом априорные ошибки исполнения будущих коррекций носят заведомо не гауссов характер, ввиду зависимости их от величины корректирующего импульса (на это обстоятельство обратил внимание М. Л. Лидов). Наконец, приведенные выше результаты показывают, что оптимальные точки коррекции могут тяготеть к некоторым фиксированным точкам на траектории, в случае, если оптимальна неоднородная коррекция. В этом случае последующее распределение по траектории коррекционных актов зависит от направления смещения в пространстве корректируемых параметров и изменяется при изменении значений прогнозируемых величин. [c.314]

Для того чтобы при зажигании от магнето [юлучить в момент размыкания контактов достаточное напряжение во вторичной цепи также и при очень малом числе оборотов (например, при пуске двигателя), применяют пусковой ускоритель. Пусковой ускоритель установлен перед магнето и часто представляет собой часть его привода [см. фиг. 31) в некоторых случаях он органически встраивается в само магнето. Пусковой ускоритель работает лишь при очень низких числах оборотов вала двигателя и служит для сооб1цеыия толчка (импульса) ротору и проворачивания его на некоторый угол с большой скоростью (для получения хорошей искры, когда магнитный поток в магнитной цепи меняет свое направление, и для изменения момента зажигания в сторону запаздывания). [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...