Момент импульса полный

Напротив, когда в качестве отсчетной используется текущая конфигурация, прежнее определение нормы даваемое уравнением (4-2.22), учитывает деформационные импульсы в момент наблюдения. Действительно, если прошлое движение остается неизменным, а в момент наблюдения имеет место другой импульс, полная прошлая история окажется эффективно измененной. Из-за влияния импульса в момент наблюдения приближения, полученные для медленных течений (уравнения (4-3.25) — (4-3.27)), справедливы при условии, что предыстория непрерывна в момент наблюдения. [c.159]

Возможность или невозможность микросостояния определяется при этом теми внешними условиями, в которых система находится. Для изолированной системы все сводится, в сущности, к единственному требованию постоянства ее внутренней энергии возможными (и потому равноправными) оказываются те микросостояния, которые соответствуют заданной величине внутренней энергии, а невозможными—все остальные. Сохранение же, например, нулевого значения полного импульса системы (или полного момента импульса) в системе отсчета, связанной с ее центром масс, по существу, автоматически обеспечивается хаотичностью движения. [c.14]

Из формулы (5.20) следует, что если полный импульс системы р = 0, то ее момент импульса не зависит от выбора точки О. А этим как раз и отличается Я-система, в которой система частиц как целое покоится. Отсюда мы приходим к третьему важному выводу в Ц-системе момент импульса системы частиц не зависит от выбора точки, относительно которой его определяют. [c.146]

Законы сохранения момента импульса и энергии. Доказать, что полная механическая энергия Е планеты, движущейся вокруг Солнца по эллипсу, зависит только от его большой полуоси а. Иайти выражение для Е, если известны массы планеты и Солнца (т п М), г также большая полуось а эллипса. [c.162]

В течение первой половины девятнадцатого века, по мере повышения точности наблюдений и совершенствования теории, было установлено, что планета Уран движется не в полном согласии с законом всемирного тяготения, а также законом сохранения момента импульса. Странным образом эта планета то ускоряет, то замедляет свое движение на малую, но вполне заметную величину. Такое поведение планеты не могло быть объяснено на основе известных свойств Солнечной системы и законов физики. Наконец, в 1846 г. Леверье и Адамс, независимо друг от друга, пришли к выводу, что наблюдаемое аномальное движение Урана может быть полностью объяснено, если постулировать существование гипотетической новой планеты, обладающей определенной массой и определенной орбитой, внешней по отношению к орбите Урана ). Они решили соответствующие уравнения, с помощью которых определялось положение этой неизвестной планеты, и после всего лишь получасового поиска Галле была обнаружена новая планета, [c.178]

Облако газа или звезд может сплющиваться в направлении, параллельном оси полного момента импульса, без изменения значения импульса. Сжатие вызывается гравитационным притяжением энергия, приобретаемая при сжатии, должна каким-то [c.199]

Определить потенциальное движение идеальной несжимаемой жидкости в эллипсоидальном сосуде, вращающемся вокруг одной из своих главны.к осей с угловой скоростью определить полный момент импульса жидкости в сосуде. [c.43]

Найти уравнение траектории, если полная энергия равна нулю. Решение. Поскольку сохраняется вектор Мо — момент импульса, то траектория лежит в плоскости гМо = 0. Совместим ось 2 с вектором Мо и выберем начальные условия так, чтобы z t)=Q. Тогда первые интегралы принимают вид [c.32]

Решение. Из законов сохранения момента импульса и полной энергии получим [c.58]

Из (1) видно, что движение центра масс и вращение стержня независимы (в отличие от движения в неоднородном поле тяжести). Первыми интегралами являются полная энергия стержня, полная энергия центра масс, горизонтальные проекции импульса центра масс и вектор момента импульса стержня. [c.205]

Задача Кеплера. Показать, что полная энергия, момент импульса и вектор Лапласа являются первыми интегралами. [c.247]

С соотношениями неопределенностей связано, в частности, разбиение динамических характеристик микрообъекта на наборы одновременно измеримых величин (так называемые полные наборы). Каждому такому набору отвечает свой способ задания состояния микрообъекта. Ранее мы уже говорили о двух наборах величин, используемых для описания состояния фотона один набор включал три проекции импульса и поляризацию, другой — энергию, момент импульса, одну из проекций момента импульса и четность. При описании состояний электрона используют следующие три полных набора [c.92]

М — момент импульса). В них входят и импульс, и координата объекта. Так как в квантовой физике импульс и координата не являются одновременно измеримыми величинами (они входят в разные полные наборы), то соотношения [c.92]

Далее, из второго закона Ньютона вытекает, что изменение полной энергии системы тел (в отсутствие сил трения) равно работе внешних сил, действующих на тела системы. Это также остается справедливым для неинерциальных систем отсчета, но должна б[)1ть учтена работа всех сил инерции. Наконец, то же самое можно сказать и о моменте импульса системы тел производная от момента импульса системы тел раина сумме моментов внешних сил, в то.м числе и моментов всех сил инерции. [c.379]

Полный момент импульса тела N = У AN , причем сумма должна быть взята по всем элементам, на которые разбито тело. Так как тело [c.403]

Так как моменты импульса всех элементов направлены по оси вращения и (О для всех элементов одно и то же, то полный момент импульса тела [c.404]

Предположим, что тело замкнуто. Тогда наряду с энергией сохраняются полный импульс и полный момент импульса тела [c.168]

Сложение орбитального момента и спина. Наряду с орбитальным механическим и магнитным моментом электрон обладает внутренним механическим моментом, или спином, и соответствующим ему спиновым магнитным моментом [см. (34.2) и (34.6)]. Полный момент импульса электрона является суммой орбитального момента и спинового моментов [c.214]

Так как полный момент Lj является также моментом импульса, то его модуль [c.215]

В связи с формулой (37.10) возникает вопрос что следует понимать под углом между L, и L , если нельзя говорить о каком-то конкретном направлении каждого из этих векторов в пространстве Этот угол имеет следующий смысл. В отсутствие внешнего момента сил полный момент импульса сохраняется, т. е. вектор L,j постоянен. Следовательно, векторы L, и Lj прецессируют вокруг вектора Lj и их проекции на направление Lj-имеют вполне определенные значения. Нетрудно вычислить также и угол между каждым из векторов и вектором Lj.. Поскольку L,, Ц и Lj лежат в одной плоскости, ясно, как вычислить угол между L, и и о каком угле идет речь. [c.215]

Векторная модель атома. Полный механический и магнитный моменты атома слагаются из механических и магнитных моментов и спинов и спиновых магнитных моментов электронов, образующих электронную оболочку атома. Однако поведение вектора полного механического (и магнитного) момента атома зависит от способа и последовательности сложения отдельных слагаемых. Прежде всего рассмотрим общий метод сложения моментов импульса с учетом пространственного квантования. [c.216]

Чему равны квантовые числа J полного момента импульса электрона и соответствующие модули полного момента импульса [c.230]

Вектор полного момента импульса [c.319]

Таким образом, М означает векторную сумму моментов всех внешних сил относительно общей для всех них точки отсчета О, а N — векторную сумму моментов импульсов всех материальных точек системы относительно той же точки отсчета О, или, короче, полный вращательный импульс (момент импульса) системы. [c.98]

Это уравнение вполне аналогично уравнению (13.3). Оно гласит производная по времени полного момента импульса системы равна сумме внешних сил подобно тому, как по уравнению (13.3) производная по времени полного импульса системы равна равнодействующей внешних сил. [c.99]

Траектории подобного рода вызывают крайнее недоумение у игрока, не имеющего полного представления о законах трения и векторном разложении момента импульса на составляющие. Такими ударами пользуются в особенности тогда, когда оба шара, которые должны столкнуться, находятся на разных концах короткой стороны бильярда. При этом вертикальная слагающая силы удара должна быть весьма значительной, т. е. кий должен быть расположен под малым углом к вертикали. [c.216]

Закон сохранения энергии утверждает, что для системы частиц, взаимодействие между которыми неявно ) зависит от времени, полная энергия системы постоянна (рис. 5.6—5.9). Этот результат мы считаем достоверно установленным экспериментальным фагктом. Если выражаться точнее, то этот закон говорит нам Q Том, что существует некоторая скалярная функция [такая, как функция Mv J2- -Mgx в (13)] положения и скорости частиц, которая не изменяется со временем при условии, что в течение рассматриваемого промежутка времени внешнее взаимодействие явно не изменяется. Например, элементарный заряде не должен изменяться со временем. Помимо функции энергии существуют также и другие функции, которые сохраняют постоянное значение в условиях, о которых только что было сказано. (Другие такие функции мы рассмотрим в гл. 6, в которой речь пойдет о сохранении импульса и момента импульса.) Энергия представляет собой скалярную величину, сохраняющую постоянное значение при движении. Когда мы говорим о внешнем взаимодействии, то имеем в виду, что в течение рассматриваемого [c.153]

Соотношение между энергией и моментом импульса для спутника. Выразите кинетическую, потенциальную и полную энергию спутника массой М, движущегося по круговой орбите радиусом г, через момент импульса 1. Ответ, К = Ртг и = -Р1Мг Е = -Р12Мг [c.202]

Рис. 9.13. В инерциальной системе отсчета, относительно которой центр масс неподвижен, р рз. Сумма моментов импульсов мате риальиых точек Му и М-х относительно центра масс — это постоянная величина полный момент импульса системы J.

Электронный парамагнитный резонанс. Его наблюдают во всех веществах, в которых имеются неспаренные (нескомпенсирован-ные) электроны. Для выяснения физической природы ЭПР рассмотрим изолированный атом (или ион), обладающий результирующим магнитным моментом. При наложении на атом с полным моментом импульса j внещнего магнитного поля Яо происходит квантование магнитного момента атома. Каждый уровень с определенным квантовым числом / расщепляется на 2/+1 подуровня с разными значениями магнитного квантового числа зеемановское раси епление) [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...