Состояние дискретное

Марковские процессы с дискретным состоянием и непрерывным временем (непрерывные цепи Маркова) характеризуют функционирование систем, у которых переход из состояния в состояние происходит в случайные моменты времени, а сами состояния дискретны, например появление отказа, неи< Правности. Для этого процесса, который также может быть изображен графом, рассматриваются плотности вероятностей X переходов системы за время М из состояния Si в состояние S, [c.46]

У равнение состояния дискретной нестационарной системы [c.360]

При нормальных условиях ядра находятся в основных состояниях. Если ядро, находясь в состоянии п обладает энергией Еп, то говорят, что ядро находится на энергетическом уровне Еп. Если состояниям, определяемым квантовыми числами Пи П2, Пи, соответствует одна и та же энергия Еп, но какие-либо другие квантовые числа различны (например, проекция момента количества движения на одну из координатных осей), то уровень Еп называется -кратно вырожденным по этим квантовым числам. Спектры энергетических уровней ядер в связанных состояниях дискретны, т. е. все уровни могут быть перенумерованы с помощью чисел натурального ряда. [c.36]

Матричный элемент (2.11) может быть изображен с помощью диаграммы Фейнмана (рис. 2.1) (см. подробнее в книге [2.2]). Выражение (2.11) применимо в отсутствие каких-либо резонансов со связанными состояниями, в результате которых один из факторов в знаменателе последнего выражения может обратиться в нуль. Отметим, что сумма включает как состояния дискретного, так и непрерывного спектра. [c.31]

Другие варианты модели Келдыша. Следующий вариант модели Келдыша был предложен в работе [2.13]. Амплитуда остаться электрону в начальном состоянии дискретного спектра описывается перекрытием двух волновых функций, из которых первая является невозмущенной волновой функцией рассматриваемого атома или иона [c.43]

Вторая функция представляет собой динамическое развитие во времени для свободного электрона в поле электромагнитной волны каждой из плоских волн, содержащихся в фурье-разложении невозмущенного начального состояния дискретного спектра [c.43]

Вернемся к чисто двухчастичной задаче, опуская для простоты индекс /. Сопоставляя (5) и (10), мы видим, что диагональные по энергии матричные элементы потенциала V имеют прямой физический смысл, определяя энергию связанного состояния (дискретный спектр) и фазу рассеяния (непрерывный спектр). Это ведет к ряду общих [c.261]

Сложнее обстоит дело в случае вырожденного состояния дискретного спектра фа (например, при вычислении поляризационного сдвига уровня связанного состояния) здесь и далее греческими индексами обозначаются состояния, принадлежащие тому же уровню энергии, что и фа - Укажем прежде всего соотношение = 0 которое вытекает из уравнения типа (24) для ф -, спроектированного на состояние ф . С учетом этого соотношения стандартная процедура теории возмущений для вырожденного уровня дает [c.327]

Согласно принципу Больцмана в формулировке Планка (см. гл. 2, 5), 5 = 1пи , где —число механических состояний, соответствующих данному термодинамическому состоянию. В отличие от классических механических состояний, которые образуют континуум, квантовые состояния дискретны, и при абсолютном нуле система будет находиться в своем наинизшем квантовом состоянии. Следовательно, W = I, 5 = О и тем более А5 = О для любого процесса при абсолютном нуле температуры. [c.170]

Тогда ф (л )еК, и если ввести в множестве возможных состояний дискретную топологию, а в [c.14]

Определим положение химического потенциала в полупроводнике, содержащем в полосе запрещенных состояний дискретные уровни примесных атомов. Предположим, что примесные атомы образуют в кристалле донорные уровни энергии расположенные под зоной проводимости на небольшом расстоянии В таком полупроводнике электроны в зоне проводимости появляются по двум причинам за счет перебросов с донорных уровней и за счет перебросов из валентной зоны. [c.158]

Далее нас будут интересовать переходы между состояниями дискретного спектра. Определяющую роль для вероятности перехода играет точка, в которой процесс мог бы осуществиться классическим образом. Условие классической осуществимости перехода требует равенства потенциальных энергий. [c.62]

Таким образом, если между состояниями дискретного спектра возможны переходы Нц =0), то термы, соответствующие этим состояниям, не пересекаются. Тем не менее мы сохраним термин пересечение термов (так как это принято в квантовой механике), хотя в действительности можно говорить только о точке наибольшего сближения термов. Вблизи этой точки можно разложить С/1 — 2 по степеням малой разности х = Н — Но, написав [c.63]

Фотоэффект. На языке квантовых переходов фотоэффект представляет собой переход атомного электрона из состояния дискретного спектра в состояние непрерывного спектра под действием электромагнитного излучения. Для атома водорода волновые функции в обоих состояниях приведены в (2.5.2), (2.5.4), (2.5.6). С известной точностью можно представить волновую функцию электрона в непрерывном спектре в виде плоского волнового пакета с фиксированным импульсом р [c.120]

Таблица 5, Основные стационарные состояния дискретных вихревых структур в трехслойной жидкости

U = —Кх, в котором X является оценкой состояния дискретного объекта, полученного с помои ю наблюдателя. В свою очередь, для наблюдателя можно записать уравнение ошибки [c.44]

Частицы в узлах решетки считаются неподвижными (изменение микроскопического состояния — это их перескакивание из узла в узел). При этом, введя для описания микроскопического состояния дискретное пространство координат, мы сохраняем прежнюю форму для интеграла Zq, при подсчете которого импульсы рь. .., рлг традиционно считались непрерывными от минус до плюс бесконечности и распределенными в соответствии с максвелловской формулой и)(р). Понятно, что, сделав координатное пространство дискретным, мы должны соответственным образом преобразовать и импульсную часть фазового пространства (р, < ), но это уже достаточно сложное дело, и мы будем простодушно полагать, что решетчатая аппроксимация касается только конфигурационного интеграла Q, сохраняя известную нам из теории идеальных газов часть Zo в неприкосновенности. [c.676]

Переменной х соответствует простое утвердительное высказывание (либо определенно истинное, либо определенно ложное) или устройство, характеризуемое двумя конечными (дискретными) значениями его состояний и называемое обычно реле. [c.596]

Уравнение энергии дискретной фазы (s) включает соотношения, характеризующие обмен энергией между твердыми частицами и газом, а также другими твердыми частицами. Как отмечалось в разд. 6.3, тепловое состояние движущейся частицы отождествляется с ее температурой, в то время как ее скорость зависит главным образом от взаимодействия частицы с жидкостью. Поэтому в применении к дискретной фазе (s) уравнение (6.18) сводится к виду [c.285]

Функциональная диагностика включает в себя работы по регистрации параметров технического состояния оборудования, его технологических параметрах и нагруженности, условиях взаимодействия с окружающей средой, дефектоскопии в процессе эксплуатации (без остановки работы). Они осуществляются на участке оборудования непрерывно или дискретно в соответствии с предварительно разработанной и согласованной с органами, ответственными за эксплуатацию участка, программой, с использованием штатного приборно-измерительного комплекса. [c.165]

Кроме тормозного излучения, имеющего непрерывный спектр, возникает другое излучение, именуемое характеристическим или фотонным, которое возникает в результате изменения энергетического состояния атомов и имеет дискретный (прерывистый) характер. При выбивании электрона с внутренней оболочки атома под действием тормозного излучения последний приходит в возбужденное состояние. Освобожденное в оболочке место тотчас заполняется другим электроном с более удаленных оболочек. После этого атом приходит в нормальное состояние и испускает квант характери- [c.188]

Полученный результат отличается от тех формул, которые мы получали в гл.З для энтропии обьиных тел, в нескольких отношениях. Во-первых, он не содержит неизвестной постоянной. Это происходит потому, что наше рассмотрение спиновых систем с самого начала было не классическим, а квантовым. Мы с самого начала имели дело с дискретными состояниями, и не возникало вопроса о том, как их пересчитать. [c.92]

Прежде всего давайте посмотрим, при каких температурах начнет сказываться дискретность состояний частицы газа. Нам будет удобнее получить эту оценку чуть иначе, чем мы это делали в предыдущем параграфе, хотя вся идеология, конечно, остается прежней. [c.180]

Конечно, и для частицы газа фазовая плоскость дискретна. Но интервал импульсов, который отделяет одно состояние от другого, определяется здесь условием ApL = к. И, поскольку Ь макроскопически велико, этот интервал так мал, что спокойно может считаться бесконечно малым. [c.180]

Для полного описания состояния дискретных многотактных систем включают также элемент памяти (например, триггеры). [c.490]

Пусть для контроля состояния дискретного устройства используется набор, содержапи1Й гп тестов. Диагностическая информация задаете таблицей неиснравностей В-=(Ьц), i — п j = т] [c.67]

Среднюю величину коэффициента В при холодной проктке можно оценить таким образом. Некоторая частица трубы последовательно деформируется в зоне выпуска, затем в зоне вершины калибра и т. д. Показатель напряженного состояния дискретно изменяется от(а/Т),ах = (+0,1)-(+0,7) до (а/Т),, = ( 2,2)-(-2,8). В то же время при знакопеременном изгибе, для которого была получена формула (2.31), показатель изменяется от+0,58 до —0,58. Поэтому, естественно, ожидать, что при холодной прокатке процессы развития микронарушений будут развиты меньше, чем при знакопеременном изгибе. Следовательно, коэффициент В,- в формуле (5.17) должен быть меньше В р из (2.31). В формуле (5.17) вместо В можно принять Вер при этом степень использования пластичности будет подсчитана с некоторым завышением, что создает определенный запас прочности . [c.171]

Начальное состояние дискретного спектра атома в (2.30) является невоз мущенным и берется из решения уравнения (2.29). Взаимодействие атома с электромагнитным полем бралось Келдышем [2.8] в дипольном прибли жении (так как размеры атома малы по сравнению с длиной волны элек тромагнитного излучения), используя так называемую калибровку длины [c.36]

Отметим, что сумма по промежуточным состояниям в (4.34) включает как состояния дискретного, так и непрерывного спектра. В следующем порядке теории возмущений появляется так называемая гиперполяри- [c.98]

Пусть в (2.112) — собственная функция гамильтониаиа Я = — +7(г) в непрерывном спектре. Она должна быть ортогональна к связанным состояниям (дискретному спектру) того же гамильтониана Фа( ) с квантовыми числами а — п, I, т) [c.57]

С этой точки зрения коэффициенты отражения (трансформации) акустоэлектрических волн можно отождествить с амплитудой рассеяния в квантовой механике. Наличие отраженных волн разной поляризации объясняется просто тем обстоятельством, что уравнения пьезо акустики описывают связанные колебания. Как известно, амплитуда рассеяния имеет простые полюсы при энергиях, соответствующих связанным колебаниям, т. е. состояниям дискретного спектра. Аналогично этому коэффициенты отражения и трансформации волн в пьезоакустике имеют простые полюсы при таком соотношении аир, которое соответствует распространению поверхностных волн. Этот факт уже отмечался Брехов-ских [81] при исследовании волн Рэлея. Рассмотрим вопрос подробнее. [c.127]

Представляет интерес вопрос о нормировке состояний непрерывного спектра — задаче более легкой, чем аналогичный вопрос для состояний дискретного спектра конечной цепочки или состояний системы в конечном объеме (Годен, 1971а). [c.71]

Сравнение формул (6.70) и (6.65), с одной стороны, и (6.69) и (6.64) —с другой, показывает, что для получения предельных состояний дискретной цепочки достаточно в выражениях модели Люттингера заменить параметр Д на [i. Следовательно, корректными условиями согласования для гамильтониана (6.55) или (6.58), рассматриваемого как непрерывный предел спиновой цепочки, являются не (6.61), а скорее следующие [c.118]

Преимущества решетчатой модели перед ячеечной неоспоримы — она полностью микроскопическая с самого начала. Однако необходимо сразу отметить и ее физическую ограниченность. В ячеечной модели число ячеек совпадало с числом частиц iV, объем ячейки являлся термодинамической переменной, а внутри ячейки частица все же двигалась (свободно или нет — это уже детали), поэтому импульс частицы сохранял свое первоначальное значение. В решетчатой модели объем ячейки V) фиксирован, его величина выбирается, по существу, равной собственному объему молекулы тгго, поэтому и число ячеек (или число узлов решетки) > N. Частицы в узлах решетки считаются неподвижными (изменение микроскопического состояния — это их перескакивание из узла в узел). При этом, введя для описания микроскопического состояния дискретное пространство координат, мы сохраняем прежнюю форму для интефала о, при подсчете которого импульсы р ,...,рлг традиционно считались непрерывными от минус до плюс бесконечности и распределенными в соответствии с максвелловской формулой (р). Понятно, что, сделав координатное пространство дискретным, мы должны соответственным образом преобразовать и импульсную часть фазового пространства (р, ), но это уже достаточно сложное дело, и мы будем простодушно полагать, что решетчатая аппроксимация касается только конфигурационного интеграла Я, сохраняя известную нам из теории идеальных газов часть в неприкосновенности. [c.339]

Этим теоретическое развитие стачистической термодинамики завершено. Уравнение (4-28) содержит все основные сведения, которые термодинамика может дать относительно свойств системы и обеспечить логическую основу для всех термодинамических анализов. Сумма состояний Z определяется энергетическими уровнями, абсолютной температурой и общим числом частиц, составляющих систему величина W определяется видом распределения энергии системы среди различных частиц, т. е. числом частиц на каждом дискретном энергетическом уровне. [c.130]

Дисперсными будем считать гетерогенные системы, состоящие из псевдосплошной дисперсионной среды (компонентов, фаз) и дискретной дисперсной среды (компонентов, фаз), отделенных друг от друга развитой поверхностью раздела. Компоненты—химически индивидуальные вещества, а фазы — однородные части системы, находящиеся в различном агрегатном состоянии. Подчеркнем, что дисперсионная среда — псевдо-сплошная вследствие макроразрывов ее непрерывности дисперсными частицами, а дисперсная среда — макро-дискретная (dis retus — разделенный, прерывистый). [c.9]

Кроме тормозного излучения, имеюи1его непрерывный спектр, возникает другое излучение, именуемое х а р а к т е р и с т и ч е с к им или фотонным, которое возникает в результате измене11ия энергетического состояния атомов и имеет дискретный (прерывистый) [c.115]

Модели СМО должны описывать ироцеееы прохождения заявок через СМО. Состояние системы в каж,цы1 1 момент времени выражается совокупностью переменных (аналогов фазовых переменных), имеющих преимущественно дискретный характер. Так, состояние обслуживающего аппарата описывается переменной V, которая может принимать одно из двух возможных значений — свободен , занят , а также длинами очередей па входах обслуживающего аппарата. Очередей может быть несколько, сели в СМО фигурируют заявки нескольких различных типов (приоритетов). Состояние каждой заявки описывается перемсиион, значениями которой могут быть обслуживание , ожидание . Результатом анализа СМО должны быть значения выходных параметров (типичными выходными параметрами являются производительность СМО, среднее и максимальное времена обслуживания заявок, средние длины очередей и коэффициенты загрузки обслуживающих аппаратов, вероятности обслуживания заявок за время ис выше заданного и т. н.). Исходные данные при моде.тировании выражаются параметрами обслуживающих аппаратов и параметрами источников заявок. Обычно модели обслуживающих аппаратов II источников заявок представляют собой законы распределения таких величин, как время обслуживания [c.56]

СЛОЯХ дискретная фаза быстро достигает состояния равновесия. Массообмен в псевдоожиженных слоях в процессе сушки гранулированных материалов изучался в работе [45]. Измерения проводились при сушке жидкотекучего шлака. Авторы работы [188] исследовали случай противотока, включая капли жидкости и плотные слои, представляшицие предельные случаи, когда скорость частиц равна нулю. Олни [579] недавно сделал сообш,ение об экстрагировании жидкости жидкостью в контакторе с противоточным движением с учетом распределения капель по размерам. [c.424]

В самом деле, в соответствии с формулой (8.9) мы должны теперь считать, что каждое следующее состояние осциллятора отделено от предьщ гщего конечным интервалом энергии Ле = кт/2п. Ближе друг к другу по энергиям они никак не могут быть, потому что именно такой интервал Ле соответствует в точности одному состоянию. Таким образом, энергия осциллятора оказывается, как говорят, квантованной, и если принять за нуль самую меньшую из них, остальные должны принимать дискретные значения /гсо/2я, 2 Аф/2тг, 3 кф/2п и т.д. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...