Массы сохранение

Прогнозирование качества воды. Сброс загрязненных и сточных вод в водотоки и водоемы требует обеспечить прогнозирование качества воды во времени и в пространстве. Эти расчеты выполняются на основе уравнений движения, неразрывности (сохранения массы), сохранения импульса, но с добавлением уравнений диффузии (в большинстве случаев — турбулентной диффузии) и других специфических уравнений и соотношений, в том числе уравнений сохранения веществ примеси. Их. совместное рассмотрение позволяет прогнозировать как принимаемые решения, так и концентрации взвешенных частиц, поступающих в водоток или водохранилище со сточными водами, и ее изменения в водном пространстве, а также говорить о таких специфических, но очень важных вопросах, как изменение биомассы фитопланктона, содержания растворенного в воде кислорода, температуры воды, концентрации углерода, азота и некоторых других элементов в воде. При расчетах может также учитываться так называемое вторичное загрязнение воды от грязных донных отложений, например, в водохранилище. [c.306]

В основе уравнений сплошности, движения и энергии лежат простые физические законы —сохранения массы, сохранения количества движения, сохранения энергии. Однако уравнения получились очень сложными, включая дифференциальные уравнения второго порядка в частных производных (2.12), (2.13) и (2.14). Это произошло в результате перехода от сложных величин, таких, как работа, теплота, энергия, к первоначальным величинам. [c.28]

В основе уравнений сплошности, движения и энергии лежат простые физические законы—сохранения массы, сохранения количества движения, сохранения энергии. Однако дифференциальные уравнения получились очень сложными, в частных производных второго порядка, включая нелинейные (19.8). Это произошло в результате перехода от сложных величин, таких, как работа, теплота, энергия, к первоначальным величинам, к которым относятся непосредственно наблюдаемые и измеряемые, такие, как линейный размер, промежуток времени, скорость, температура, а также физические константы и т. п. [c.186]

Уравнения переноса массы и тепла при ламинарном и турбулентном течениях однофазных или двухфазных теплоносителей в каналах выводятся из основных законов физики сохранения массы, сохранения энергии, вязкого трения Ньютона, теплопроводности Фурье. Здесь и далее не будут затрагиваться вопросы переноса в жидкостях, законы трения в которых не подчиняются закону Ньютона (т = (Г ди ду). Уравнения неразрывности, движения и переноса тепла с учетом зависимости свойств от параметров теплоносителя образуют систему, представляющую основу для расчета полей скорости и температуры. Эта система является замкнутой для ламинарного режима течения. Для турбулентных режимов течения приходится прибегать к гипотезам или построению полуэмпирических моделей, позволяющих замкнуть систему уравнений. Для течений двухфазного потока, особенно в условиях кипения или конденсации, эмпирический подход до настоящего времени преобладает. [c.9]

Массы сохранение 22-25, 50, 54 Мембраны 82, 86 Механическое равновесие 52 Микроскопическая обратимость 63, 68 Молей число 22 Молярная доля 40 [c.157]

МАССЫ СОХРАНЕНИЯ ЗАКОН — см. Масса. [c.152]

МАССЫ СОХРАНЕНИЯ ЗАКОН, см. [c.397]

Эти уравнения можно разделить на две различные группы. В первую группу мы включаем те уравнения, которые представляют физические закономерности, выполняющиеся для любого материала. Эти уравнения называются уравнениями баланса, так как они представляют математическую формулировку принципов сохранения. Имеются в основном четыре уравнения баланса, выражающих принципы сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии. [c.11]

Принцип сохранения массы в применении к любой определенной системе можно записать в виде [c.12]

Очевидно, что в уравнении (11.2), записанном в математических символах, будут фигурировать как плотность, так и скорость. Плотность является скалярной величиной, а скорость — векторной все члены в уравнении (1-1.2) — скаляры, поскольку величина, к которой применяется принцип сохранения (масса), является скалярной. Даже если предположить, что выполняется уравнение (1-1.1), т. е. что рассматривается жидкость постоянной плотности, то все же уравнение (1-1.2) не может быть разрешено относительно скорости, поскольку для определения неизвестного вектора недостаточно скалярного уравнения. [c.12]

Учитывая уравнение (1-6.7), получаем уравнение сохранения массы в следующей форме [c.42]

Для жидкостей постоянной плотности обе формы дифференциального уравнения сохранения массы упрощаются [c.42]

Принцип сохранения энергии, т. е. первый закон термодинамики, можно записать следующим образом. Пусть V — внутренняя энергия, приходящаяся на единицу массы, а gz — потенциальная энергия на единицу массы g z = — g). Тогда имеем [c.50]

Может оказаться полезным упомянуть в заключение о известных проблемах, связанных с логическим обоснованием принципов сохранения. Классическая точка зрения состоит в том, что четыре принципа сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии логически не зависят один от другого. В некоторых недавних работах [9—И] по основаниям механики сплошной среды эти классические предположения заменяются постулатом о независимости механической мощности от выбора системы отсчета, т. е. один из членов в уравнении энергии предполагается не зави-сяш,им от системы отсчета. С использованием этого постулата динамическое уравнение и принцип сохранения момента импульса могут быть выведены из уравнения энергии. Ясно, что этот новый подход с использованием в качестве отправной точки трех постулатов позволяет получить в точности те же самые окончательные уравнения, что и классический подход, который опирается на четыре исходных постулата. [c.53]

В противоположность этому существуют физические законы, которые с необходимостью нейтральны к выбору системы отсчета. В разд. 1-6 мы уже высказывали точку зрения, что уравнение сохранения массы нейтрально по отношению к системе отсчета. Точно так же необходимо, чтобы реакция материала на его деформирование была тоже нейтральной в указанном смысле. [c.59]

Первый закон термодинамики представляет собой частный случай всеобщего закона сохранения и превращения энергии применительно к тепловым явлениям. В соответствии с уравнением Эйнштейна Е = тс надо рассматривать единый закон сохранения и превращения массы и энергии. Однако в технической термодинамике мы имеем дело со столь малыми скоростями объекта, что дефект массы равен нулю, и поэтому закон сохранения энергии можно рассматривать независимо. [c.14]

Закон сохранения массы и энергии [c.29]

Хотя и можно было легко сделать качественные наблюдения, однако объяснение их оставалось неясным и запутанным, примером чего может служить теория теплорода, которая рассматривала теплоту как жидкость, аналогичную воде. Только с про-— ведением количественных измерений в течение последних двух столетий понятие энергия было выяснено и точно определено. Теперь можно экспериментально показать, что масса и энергия взаимно превращаемы и что общая масса и энергия сохраняются при всех известных превращениях. Понятие сохранения массы и энергии теперь принято как основной закон термодинамики. [c.30]

Как видно из уравнений (3.25) и (3.31), для определения НДС необходимо знание параметров, впрямую связанных с порообразованием, S и dso- Площадь пор 5 может быть вычислена по соотношению (3.21). Учитывая, что йео=(е )т — (eo)t-dT, покажем, как принципиально можно определить ео в любой момент времени. Из закона сохранения массы следует, что при постоянной плотности материала увеличение его объема AV равно объему пор (внутренних полостей) Согласно работе [124], запишем [c.170]

В заключение рассмотрим основные уравнения газодинамики, лежащие в основе моделей разнообразных пневматических и гидравлических устройств. Уравнение закона сохранения массы называют уравнением неразрывности [c.159]

Дифференциальное уравнение переноса вещества выводится из основного закона переноса с применением закона сохранения массы вещества к некоторому произвольно взятому объему тела, ограниченного замкнутой поверхностью. [c.507]

Механика смесей строится на основе физических законов сохранения массы, импульса и энергии, поэтому далее нужно записать балансовые соотношения массы, импульса и энергии для каждой составляющей в некотором фиксированном в пространстве объеме смеси У, ограниченном поверхностью 5, учитывая при этом обмен (взаимодействие) не только с внешней (по отношению к выделенному объему F) средой, но и соответствующий обмен (взаимодействие) массой, импульсом и энергией между составляющими внутри объема V. [c.15]

Для удобства выпишем уравнения сохранения массы (1.1.6), импульса (1.1.12) и энергии (1.1.22) фаз в многоскоростном континууме [c.23]

Исходя ИЗ анализа процессов на межфазной границе, рассмотрим условия сохранения массы, импульса и энергии. Ж [c.56]

При этом поток массы от i-ж фазы к 2-фазе определяется этой же величиной, по с обратным знаком. В результате, если пренебречь массой S-фазы и ее изменением, уравнение сохранения массы на межфазной поверхности запишется в виде [c.57]

Для сплошной среды важное значение имеет уравнение сохранения массы, или уравнение неразрывное ги. Для его вывода введем понятие плотности сплошной среды. Плотностью р в точке М пространства называют предел отношения массы Ат в элементарном объеме к этому [c.558]

Э го и ес I ь уравнение неразрывности, wim сохранения массы, в интегральной форме. [c.559]

Исходными уравнениями служат уравнения сохранения для вязкого теплопроводящего сжимаемого газа (уравнения сохранения массы, сохранения импульса и сохранения энергии) и уравнение состч)яния — (1.3), [c.473]

Для сохранения выгодного соотношения между поверхностью и массой обра ща толщина образца ис должна быть большой. Из пруткового материала диаметром больше 20 мм лучше изготовлять образцы в виде дисков, чем цилиидрическне. [c.333]

Если просуммировать (1.1.7) или (1.1.6) по i, учитывая (1.1.2) и (1.1.5), то получим уравнение сохранения массы (nepaapHBHooffH) смеси в целом, имеющее обычный вид как в односкоростном случае [c.16]

Отношение между рассмотренным в данной главе подходом, связанным с осреднением более элементарных уравнений, п рассмотренным в гл. 1 феноменологическим подходом, аналогично известному отношению, имеющемуся между статистической физикой и механикой сплошной среды, между статистической физикой и термодинамикой, между молекулярно-кинетической теорией газа и газовой динамикой и т. д. В отличие от чисто феноменологического подхода нри осреднении микроуравнений для макроскопических параметров, таких, как макроскопические тензоры напряжений в фазах, величины, определяющие межфазные взаимодействия, получаются выражения, которые позволяют конкретнее представить их структуру и возможные способы их теоретического и экспериментального определения. С этой целью ниже рассмотрено получение уравнений сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии для гетерогенных сред методом осреднения соответствующих уравнений нескольких однофазных сред с учетом граничных условий на межфазных поверхностях. При этом для упрощения рассматривается случай смеси двух фаз. [c.52]

Здесь первое слагаемое в правой части описывает генерацию или обмен пульсационной энергии /сц, с кинетической энергией макроскопического движения за счет работы сил присоединенных масс, а второе — обмен энергии с энергией к- г радиального нульсационного движения. Последние слагаемые >4 и в (3.4.63) и (3.4.64) пренебрежимо малы по сравнению с только что упомянутыми, п их имеет смыс.л сохранять, только если по каким-то соображениям требуется точное выполнение закона сохранения полной энергии фаз. Таким образом, уравнения нульсационных энергий (3.4.63) и (3.4.64) в рамках принятой точности имеют вид [c.142]

В случае конечной массы пара предельное равновесное состояние всегда существует и оно определяется по начальному состоянию из алгебраической систе.мы уравнений, включающей зфавне-ние сохранения массы, энергии, уравнения состояния (5.1.1), [c.314]

Изменение скоросзи точки dt 2 за время (1/, вызванное изменением ее массы в oi y 1ствие действия силы F, определяют по теореме об изменении количества движения системы постоянной массы. Так как механическая система, состоящая из ючки переменной массы и отделившихся от нее частиц, свободна от действия вненших сил, то ее количество движения является постоянной величиной. Внутренние силы взаимодействия ючки с отделяющимися частицами не изменяют количества движения рассматриваемой системы. Применяя закон сохранения количества движения за промежуток времени от / до / + d/, имеем [c.553]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...