Закон сохранения импульса углового момента

Решение. Пусть в нижнем положении расстояние муфточек от оси вращения г и угловая скорость установки ш. Тогда из законов сохранения энергии и момента импульса относительно оси вращения следует, что [c.165]

Итак, применим законы сохранения импульса, момента импульса и энергии к нормальному удару гантелей (рис. 208). Обозначим через v , v , Щ соответственно скорости двин ения центров тяжести гантелей до удара и после удара и через (Oi,W2, (0i, 02 — угловые скорости их вращения до удара и после удара вокруг осей, проходящих через точки Oj, 0 . Тогда согласно сделанным выше предположениям = =0, (0,--==(02=Wi =0. Зная Uj, нужно определить Vi, Щ и Ша. Закон сохранения импульса дает [c.426]

Установим основные законы сохранения материи, импульса углового момента и энергии для случая неоднородных систем в так называемой локальной форме, т. е. с физическими величинами, которые представляют собой переменные поля, являющиеся непрерывными функциями координат пространства и времени. [c.6]

Законы сохранения импульса и углового момента [c.39]

Решение. Сначала найдем установившуюся угловую скорость вращения со. Из закона сохранения момента импульса следует, что [c.168]

Очень существенные свойства ядерных сил получены в результате анализа углового и энергетического распределения (п — р)- и р — -рассеяний при больших кинетических энергиях (Г > 100 Мэе). В частности, анализ углового распределения рассеянных нейтронов при (п — р)-взаимодействии показал, что наблюдается слишком большое количество протонов, летящих вперед, чтобы его можно было объяснить только при помощи законов сохранения энергии и импульса без дополнительных предположений относительно механизма взаимодействия. Однако результаты опытов можно понять, если предположить, что в процессе взаимодействия нейтрона и протона они могут обменяться зарядами. В этом предположении быстрый нейтрон в момент взаимодействия забирает у протона заряд и продолжает лететь вперед (испытав сравнительно небольшое отклонение в момент взаимодействия) уже в качестве протона. Это так называемое обменное ядерное взаимодействие, которое происходит наряду с обычным ядерным взаимодействием. [c.23]

При изучении ядерной реакции представляют интерес идентификация каналов реакции, сравнительная вероятность протекания ее по разным каналам при различных энергиях падающих частиц, энергия и угловое распределение образующихся частиц, а также их внутреннее состояние (энергия возбуждения, спин, четность, изотопический спин). Многие сведения о ядерных реакциях могут быть получены в результате применения законов сохранения, которые накладывают определенные ограничения на характер протекания ядерных реакций. Мы рассмотрим законы сохранения электрического заряда, числа нуклонов, энергии, импульса, момента количества движения, четности, изотопического спина. [c.258]

Для демонстрации закона сохранения момента импульса обычно используют скамью, устройство которой было предложено Н. Е. Жуковским (рис. 46). Скамья вращается с очень малым трением. Так как силы трения приложены вблизи оси, то создаваемым ими моментом можно пренебречь. Скамью приводят во вращение с угловой скоростью озь когда человек держит в вытянутых руках гантели. Согнув затем руки, человек тем самым уменьшает момент инерции от до /2, а угловая скорость при этом заметно возрастает. По закону сохранения момента импульса. [c.66]

Мы привыкли считать ось вращения Земли неподвижно расположенной в теле нашей планеты и проходящей через ее геометрические полюсы. Но, строго говоря, это не соответствует действительности. Всякое перемещение масс на Земле в направлении меридиана должно вызывать смещение ее оси вращения , равно как всякое перемещение масс в направлении параллели должно изменять угловую скорость вращения Земли, а следовательно, продолжительность суток оба эти явления представляют собой следствия закона сохранения момента импульса. Когда подобное перемещение прекратится и кинематический полюс Земли окажется отклоненным, он снова начнет совершать свое движение по кругу Эйлера вокруг геометрического полюса. [c.191]

Из опыта известно, что, когда машина трогается с места или набирает скорость, она как бы оседает на задние колеса. Когда же машина останавливается, она оседает на передние колеса. Оседание машины связано с проявлением закона сохранения момента импульса системы. В то мгновение, когда происходит изменение угловой скорости колес ведущей пары, г,, е. появляется дополнительный момент импульса ведуш,ей пары, возникает такой же по модулю, но противоположный по направлению момент импульса кузова относительно оси пары. Кузов поворачивается около этой оси, что и приводит к его оседанию. Резкое торможение на переднюю пару колес может привести к перевертыванию машины вверх колесами . [c.244]

На рис. 28 приведено импульсное распределение тс-мезонов, образованных при аннигиляции покоящихся антинуклонов на рис. 29 — зависимость средней множественности тс-мезонов от кинетической энергии сталкивающихся нуклонов. Импульсные распределения в соответствии с (16,2), (16,11) и (16,12) задаются в Ц-системе. Для того чтобы определить их в Л-системе, необходимо опираться на угловое распределение этих частиц в Ц-системе. К сожалению, теория в ее настоящей форме не позволяет вычислить точно это распределение, так как для этой цели нужно принять во внимание закон сохранения момента количества движения, что не было сделано до сих пор. Однако для сравнительно умеренных энергий (с 5 Бэз) экспериментальные данные показывают, что угловое распределение вторичных частиц в Ц-системе близко к изотропному. Считая распределение изотропным, мы можем при переходе от Ц- к Л-системе воспользоваться формулами (7,4) или (7,18), а затем произвести интегрирование по импульсам. [c.99]

Всем непрерывным симметриям соответствуют законы сохранения. Например инвариантность относительно сдвига во времени приводит к сохранению энергии, инвариантность относительно сдвигов в пространстве — к сохранению импульса, инвариантность относительно вращения — к сохранению углового момента и т. д. [c.119]

Для замкнутой системы, состояи1ей из двух гантелей, справедливы законы сохранения импульса и момента и.мпульса. Первый закон сохранения даст уравнение, связывающее скорости центров тям ести двух гантелей до удара и после удара второй закон сохранения даст уравнение, связывающее моменты импульса гантелей до удара и после удара, напрнмер, относительно оси, проходящей через центр тяжести неподвижной гантели до удара. Однако необходимо определить значения трех величии скоростей центров тяже-сти двух гаителей и угловой скоросги вращс1Н1я одной из i гаи гелей вокруг оси, проходящей через ее центр тяжести. f [c.425]

По сравнению с поступательными и вращательными степенями свободы колебательная степень свободы обладает еще одной особенностью. В то время как поступательное и вращательное движения не связаны между собой в том смысле, что при изменении скорости поступательного движения гантели угловая скорость вращательного движения гантели может остаться неизменной, скорости колебательного и вращательного движения связаны между собой, так как при всяких движениях упругой гантели должны соблюдаться закон сохранения импульса н закон сохранения момента имиульса. Но так как при колебаниях шаров гантели момент инерции гантели изменяется, то при вращении гантели угловая скорость этого вращения должна изменяться таким образом, чтобы момент импульса оставался неиз-менн1.1м, т. е. когда шары удаляются друг от друга и от центра тяжести, угловая скорость вращения должна уменьшаться, а когда шары приближаются к иентру тяжести — угловая скорость должна возрастать. [c.648]

Второе, в силу законов сохранения импульса и энергии (ради простоты мы полагаем, что частицы как бы абсолютно гладкие , так что в результате столкновений они не подкручивают друг друга, поэтому в нашем рассмофении и не участвует закон сохранения углового момента) [c.314]

Сначала найдем установившуюся угловую скорость вращения. Из закона сохранения момента импульса системы относительно оси 2 следует, что Iiaiz + h(02z = [c.153]

Нанишем теперь закон сохранения момента импульса относительно оси, проходящей через точку Oj. Так как расстояние от прямой, на которой лел ит скорость у,, до точки Оа есть d/2, то момент импульса до удара есть 2т (d/2) =/ndui. После удара скорость лежит на той же прямой, и следовательно, момент импульса первой гантели относительно той же оси 0 после удара есть 2т (d/2) z>i =mdz>i. Кроме того, после удара возникает вращение второй гантели с угловой скоростью (o.j и, следовательно, [c.426]

ЗАКОН сохранения [количества движения ( при любом взаимодействии между телами, образующими замкнутую систему, скорость движения центра инерции этой системы не изменяется в электромагнитном поле в замкнутом объеме, ограниченном поверхностью, остается неизменным механический импульс и импульс электромагнитного поля ) массы масса (вес) веществ, вступающих в реакцию, равна массе (весу) веществ, образующихся в результате реакции материи в изолированной системе сумма масс и энергий постоянна момента углового если на систему не действуют моменты внешних сил (замкнутая система), то ее полный угловой момент остается постоянным по величине и направлению магнитного потока магнитный поток связан с частицами среды и перемещается вместе с ними массы масса тела не зависит от скорости его движения, а масса изолированной системы тел не изменяется при любых происходящих в ней процессах даркуляции скорости при движении идеальной жидкости баротронной в потенциальном поле массовых сил циркуляция скорости вдоль произвольного контура, проведенного через одни и те же частицы жидкости, не изменяется с течением времени энергии ( энергия не может исчезать бесследно или возникать из ничего механической в замкнутой механической системе сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической, включая энергию вращательного движения) остается неизменной ) и превращения энергии при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее полная энергия не изменяется энергии электромагнитного поля убыль энергии [c.237]

Роль сип Корислиса. Когда мы говорим, что с уменьшением момента инерции угловая скорость вращения должна увеличиваться в соответствии с законом сохранения момента импульса, мы этим еще не раскрываем механизма явления. Если вы спросите у экспериментатора, находившегося на стуле Л уковского, что он испытывал во время вращения, подтягивая руки к груди, он скажет, что ощущал вполне реальные силы, действовавшие на его руки так, как если бы кто их толкал извне в направлении вращения. При разводе рук действие происходило в другую сторону (против вращения). Внешних сил, конечно, не было. Силы, которые испытывал экспериментатор, имеют инерциаль-ное происхождение и обусловлены движением грузов по вращающейся системе. Это кориолисовы силы [c.242]

СОХРАНЕНИЯ ЗАКОНЫ — физич. закономерпости, согласно к-рым численные. эначения нек-рых физич. величин пе изменяются с течением времени в любых процессах (ииогда в определенном классе процессов). Полное описание физич. системы, как правило, возможно лишь в рамках динамич. законов, к-рые детально описывают изменение системы во времени. Однако во многих случаях динамич. закон для данной системы неизвестен пли слишком сложен. В такой ситуации С. з. позволяют сделать пек-рые заключения о характе])е поведения системы. Важией-итими С. 3., справедливыми для любых изолированных систем, являются законы сохранения энергии, количества движеиия (импульса), момента количества движения (углового момента) и электрич. заряда. Кроме всеобщих, существ- ют С. з., справедливые лишь в ограниченном классе систем и явлений. [c.591]

Механический смысл циклического интеграла может быть различным в зависимости от смысла соответствующей обобщенной координаты. В частных случаях это могут быть законы сохранения со-ставляюш,ей импульса, когда обобщенная координата имеет размерность длины, или момента импульса для угловой обобщенной координаты. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...