Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Теоремы об импульсе и моменте импульса

Теоремы об импульсе и моменте импульса. Р  [c.118]

Теоремы об импульсе и моменте импульса ( 44) исключают внутренние силы принцип Даламбера исключает реакции связей, не производящие работы ).  [c.120]

При исследовании движения твердого тела часто более удобно применять теоремы об импульсе и моменте импульса вместо лагранжевых уравнений. Согласно (44.4) и (44.7) (отбрасывая звездочки), имеем два векторных уравнения  [c.135]

Используя теоремы об изменении импульса и момента импульса, доказать, что силы реакции невесомого нерастяжимого стержня, связывающего две материальные точки, направлены по стержню в противоположные стороны и равны но абсолютному значению.  [c.53]


Теорема об изменении главного момента количеств движения системы (теорема моментов) при ударе. Теорема моментов принимает для случая удара вид, несколько отличный от полученного в 116 объясняется это тем, что точки системы за время удара не перемещаются. Рассмотрим систему, состоящую из п материальных точек. Обозначим равнодействующую внешних ударных импульсов, действующих на точку с массой т , через S , а равнодействующую действующих на ту же точку внутренних ударных импульсов — через Тогда по уравнению (153) будет т и —и )=3 +81 или  [c.398]

Смысл приведенного вывода состоит в исключении внутренних сил на основании третьего закона Ньютона ). Теоремы об импульсе и моменте имиульса справедливы для любой ньютоновой системы. Мы можем, конечно, заменить абсолютное пространство Sq какой-нибудь ньютоновой системой S, равномерно движуш ейся относительно So (ср. 32).  [c.119]

Пусть твердое тело имеет неподвижную ось вращения ЛВ, по которой направим координатную ось Ог, и до удара имеет угловую скорость о)(,. К телу приложен ударный импульс 5, угловая скорость изменяется и становится ра вной м. Освободив тело от связей, заменив их импульсами реакций 5 и (рис. 316), применим к явлению удара теоремы об изменении количества движения и кинетического момента.  [c.495]

Пусть твердое тело с неподвижной осью АВ, по которой направлена координатная ось Ог, имеет до удара угловую скорость Мо (рис. 159). К телу приложен ударный импульс 3 угловая скорость изменяется и становится равной ы. Освободив тело от связей и заменив их импульсами реакций 5 А и 5д, применим к явлению удара теоремы об изменении количества движения и кинетического момента. Имеем  [c.522]

К числу общих теорем динамики относятся теорема об изменении количества движения с ее модификациями — теоремой импульсов и теоремой о движении центра масс, теорема об изменении момента количеств движения, сводящаяся в частном случае центральных сил к теореме площадей, а также теорема  [c.105]

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА И ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА  [c.68]

В формулировке теоремы об изменении момента импульса используются два новых понятия механики понятие о моменте силы относительно точки (или начала координат) и понятие о главном векторе моментов внешних сил. Остановимся на этих понятиях более подробно.  [c.77]

Однако, прежде чем сформулировать эти теоремы, выясним, какую форму принимают известные теоремы об изменении составляющих импульса и механического момента для указанных систем.  [c.80]

ТЕОРЕМЫ ОБ ИЗМЕНЕНИИ ИМПУЛЬСА, МЕХАНИЧЕСКОГО МОМЕНТА И КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ ОТНОСИТЕЛЬНО ПРОИЗВОЛЬНЫХ НЕИНЕРЦИАЛЬНЫХ СИСТЕМ ОТСЧЕТА  [c.259]

Следуя [1], воспользуемся теоремами об изменении импульса и кинетического момента. Пусть С1 и Сг — концентрические окружности (рис. 4),  [c.312]

Теорема об изменении момента импульса материальной точки. Умножим почленно основное векторное уравнение динамики в форме (9.1) слева векторно на радиус-вектор точки. При этом в правой части равенства получим геометрическую сумму моментов заданных сил и сил реакции связей. Обозначая указанную сумму  [c.114]

Это и есть формула теоремы об изменении момента импульса материальной точки, которая читается производная по времени вектора момента импульса материальной точки по величине и направлению совпадает с вектором суммы моментов всех сил, приложенных к материальной точке.  [c.115]


Теорема об изменении момента импульса системы. Закон сохранения момента импульса. Теорему об изменении момента импульса для одной материальной точки мы получили в 10 и кратко выразили уравнением (10.4). В правой части уравнения стоит сумма моментов сил, или момент равнодействующей силы, приложенной к материальной точке.  [c.136]

Сравним схему 24 со схемой 11 ньютоновской механики. В ньютоновской динамике имеем три теоремы (и три меры движения), тогда как в механике Лагранжа их две. Однако легко обнаруживается на простых примерах, что одна теорема об изменении обобщенного импульса включает как частные случаи две теоремы ньютоновской динамики - об изменении количества движения и об изменении кинетического момента. В то же время она и обобщает их.  [c.247]

Этой теоремой следует пользоваться в задачах об ударе по телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, когда в число данных и искомых величин входят ударные импульсы, момент инерции тела относительно оси вращения, угловая скорость тела в начале и в конце удара.  [c.560]

Теорема лорда Кельвина. Задачу об ударе системы, или о действии импульсов на систему, можно свести к задаче о разыскании минимума некоторой функции. Пусть связи рассматриваемой системы удовлетворяют условиям (56.56) и пусть на систему, находящуюся в покое [а покой является возможным кинематическим состоянием системы ( 205)], подействовали некоторые импульсы F . Так как все начальные скорости равны нулю, то, применив формулу (56,58) к моменту окончания действия импульсов, мы найдём  [c.633]

Третий закон Ньютона совместим с аксиомой однородности и изотропности, но он ограничивает силы взаимодействия между частицами они должны быть направлены по линиям, соединяющим частицы и, таким образом, закон не позволяет охватить электродинамические взаимодействия, кроме простого притяжения и отталкивания Кулона. Однако электродинамические взаимодействия можно истолковать релятивистски в систематическом развитии ньютоновой динамики мы примем третий закон Ньютона, так как иначе мы не смогли бы доказать основные теоремы об импульсе и моменте импульса ( 44).  [c.28]

Принципы И. делятся на два осн. класса. И. первого класса, наиб, фундаментальная, характеризует геом. структуру пространства-времепи. Однородность и изотропность нространства и однородность времени приводят к И. физ. законов относительно группы сдвигов координат и времени и пространств, вращений. Для изолиров. системы отсюда следует сохранение импульса, энергии и момента импульса. Эта И. является составной частью относительности принципа, содержащего дополнительно утверждение об И. относительно выбора инерц. системы отсчёта. В нерелятивистской теории полной группой И. является группа Галилея (см. Галилея принцип относительности), а релятивистская И.— это И. относительно преобразований Пуанкаре группы. И. первого класса универсальна и отиосится ко всем типам взаимодействий, к классич. и квантовой теории. В квантовой теории поля столь же универсальна СРТ-Ж. (см. Теорема СРТ), следующая из релятивистской инвариантности и причинности принципа.  [c.137]

Воспользуемся теоремой импульсов и теоремой об изменении главного момента количества двимжния относительно оси z, проходящей через центр масс судна (рис. б)  [c.592]

Пусть система точек с главным ве[<тором количеств двим<с-ния Q подвергается в момент времени t совокупности ударов со стороны внешних по отношению к рассматриваемой системе тел. Применяя к этой системе теорему импульсов (51) и замечая, что по предыдущему импульсы конечных по величине сил могут быть опущены, приходим к следующей формулировке теоремы об изменении количества л в и ж е п и я системы за время ул. а р а  [c.134]


Смотреть страницы где упоминается термин Теоремы об импульсе и моменте импульса : [c.73]    [c.189]    [c.247]    [c.280]    [c.597]    [c.386]    [c.448]    [c.261]    [c.576]    [c.726]    [c.226]    [c.426]   
Смотреть главы в:

Классическая динамика  -> Теоремы об импульсе и моменте импульса



ПОИСК



Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Закон сохранения момента импульса замкнутой системы и теорема об изменении механического момента для незамкнутых систем

Закон сохранения момента импульса и теорема об изменении момента импульса

Момент импульса

Теорема импульсов

Теорема импульсов момента количеств движения

Теорема импульсов момента количеств движения материальной системы

Теорема импульсов моменте количества движени

Теорема импульсов сохранении главного момента количеств движения

Теорема импульсов теорема моментов)

Теорема импульсов теорема моментов)

Теорема моментов

Теорема о моменте импульса

Теорема о моменте импульса

Теорема об изменении импульса системы Закон сохранения импуль 14 2 Теорема об изменении момента импульса системы Закон сохранения момента импульса

Теорема об изменении момента импульса материальной точки

Теоремы об изменении импульса, механического момента и кинетической энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте