Квантовое число орбитального момента импульса

Квантовое число I называется азимутальным квантовым числом или квантовым числом орбитального момента импульса , квантовое число т из-за его важности при описании спектров атомов в магнитном поле называется магнитным квантовым числом. Таким образом, естественной единицей момента импульса будет %, и, следовательно, I несколько произвольно называют моментом импульса, а m — осевой компонентой момента импульса. [c.90]

Атомные орбитали — волновые ф-ции индивидуальных электронов атомов, описываемые тремя квантовыми числами — гл. квантовым числом п, орбитальным квантовым числом I момента импульса и орбитальным магн. квантовым числом mj. А. о., имеющие значения 1=0, 1, 2, 3, 4,, . , , обозначаются соотв. буквами S, р, d, f, g,. . . (подробнее см. Орбиталь). [c.153]

Орбиты электрона определяются орбитальным квантовым числом , характеризующим момент импульса электрона. Каждому 1 = 0, 1, 2, 3, 4,. .., п - 1) соответствует свое обозначение s, p,d, fg,... [c.251]

Чему равен орбитальный момент импульса протона (квантовое число /) с энергией 5 эВ, движущегося в плоскости, перпендикулярной индукции однородного магнитного поля 6,3 мТл [c.230]

В этих выражениях Къ=2пщ Ь, Яз=0, 1,Н=2 характеризует импульс электрона вдоль поля, а /=0, 1, 2... — орбитальное квантовое число — проекцию момента количества движения на направление поля (ось г). [c.136]

Квантовое число / называют орбитальным квантовым числом, а квантовое число т-магнитным. Поэтому четность волновой функции частицы, движущейся в центрально-симметрич-ном, поле совпадает с четностью орбитального квантового числа, или, короче, с четностью момента импульса частицы. [c.177]

Для протекания реакций при низких энергиях большое значение имеет закон сохранения момента количества движения. Существенность этого закона коренится в том, что орбитальный момент относительного движения двух частиц может принимать только дискретные значения, равные (в единицах h) I = О, 1, 2,. .. Эта дискретность приводит к тому, что при низких энергиях и при ограниченном радиусе действия сил (а ограниченность радиуса действия ядерных сил следует уже из опытов Резерфорда) (см. гл. И, 1) реакция возможна лишь при значениях I, не превышающих некоторого небольшого числа. Оценку этого предельного числа проще всего получить из следующего полуклассического рассмотрения в духе квантовых орбит Бора (рис. 4.1). Момент hi налетающей на ядро частицы равен рЬ, где р — импульс частицы, а Ь — ее прицельный параметр, т. е. наименьшее расстояние, на которое приблизилась бы к частице-мишени налетающая частица, двигаясь по прямой. Реакция может произойти лишь в том случае, если Ь не [c.120]

ОРБИТАЛЬНОЕ КВАНТОВОЕ ЧИСЛО (азимутальное квантовое число) — квантовое число I, определяющее величину орбитального момента кол-ва движения (момента импульса) L микрочастицы в сферически-симметричном полег +1), где I = О, 1,2, 3,... [c.464]

В случае, когда взаимодействие и движение частиц можно описать при помощи классической механики, говорят о сопоставлении начальных и конечных координат, импульсов частиц и каких-либо переменных, характеризующих их внутреннее состояние. В квантовой механике мы должны говорить о сопоставлении начального и конечного состояний системы. Состояние же, как известно, задается набором квантовых чисел. Таким образом, нам нужно найти правило, по которому сопоставляются квантовые числа, описывающие начальное и конечное состояния системы. Например, в задаче рассеяния бесспиновой частицы силовым полем мы можем говорить о правиле, связывающем квантовые числа, которые характеризуют орбитальный момент /, его проекцию т на некоторое направление и энергию Е в начальном и конечном состояниях. Отметим, что состояние движения бесспиновой частицы можно задавать также ее импульсом р. [c.111]

Лишь при малой длительности фронта можно осуществить относительно малую полную вероятность ионизации на фронте <С 1, где гпф — вероятность ионизации на фронте в единицу времени, а Тф — длительность фронта импульса. Ионизация на фронте лазерного импульса не только уменьшает число возбужденных атомов, доживших до максимума импульса, но и имитирует процесс ионизации в максимуме импульса, так как разделить электроны, образующиеся в различные моменты лазерного импульса, практически невозможно. Малости Шф в данном эксперименте соответствует относительная малость гпф, связанная с относительно большой величиной орбитального квантового числа I = 4 исходного состояния. Как известно, создание свободного электрона с большой величиной орбитального момента всегда затруднительно. [c.281]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

Состояние А., кроме гл. квантового числа п, определяется также азимутальным (наа. также орбиталь-ны.м) квантовым числом I и магн. квантовым числом mi. Квантовое число Z — О, 1, 2, — 1 определяет величину орбитального момента А., т. е. момента импульса алектроаа Л/j относительно ядра = — (/г-/4л ) I (Z + 1). При заданном п число / принимает п разл. значений. 1ишпт01ше число mi определяет величину проекции орбитального момента на произноль- [c.148]

Если все tjiц О, т. е. если все попарные коммутаторы равны нулю, то соответствующая группа наз. абелевой или коммутативной. Тогда в каждом представлении можно одновременно привести генераторы А , А к диагональному виду. Физически это означает, что величины А ,. .., А могут иметь одновременно точные значения. Если в числе генераторов есть гамильтониан П квантовой системы, то в состояниях с фиксиров. энергией / все др. физ. величины из числа генераторов А ,. .., А также могут принимать вполне опре-дел. значения. Поскольку гамильтониан уиравляет временной эволюцией системы, все величины А ,. .., А оказываются интегралами движения, т. е. сохраняются с течением времени. Так, в задаче о движении частицы в центр, поле попарно перестановочными являются гамильтониан Й, оиератор квадрата момента импульса и оператор а проекции момента импульса на к.-л. ось. Поэтому в пространстве состояний существует базис, составленный из собств. векторов сразу трёх операторов Й, и 3. Это позволяет использовать стандартную классификацию состояний частицы с помощью трёх квантовых чисел — главного п, орбитального (азимутального) I и магнитного т. [c.575]

Каждый подуровень (компонента Т. с.) характеризуется квантовым числом J полного момента импульса электрона J=L- -S. Разности энергий между соседними компонентами Т. с. уровня энергии с данными L S в большинстве случаев, когда понятие Т. с, имеет смысл, удовлетворяют правилу интервалов Ланде спин-орбитального взаимодействия, зависящая только от Z- и 5. Для высоко возбужденных уровней Лгу (п У , где n = n — bi—эффективное главное квантовое число, S — квантовый дефект. В многоэлектронных атомах правило интервалов Ланде иногда нарушается вследствие взаимодействия (наложения) конфигураций, а также магн, взаимодействий между спинами электронов и взаимодействий спина одного электрона с орбитальными моментами др. электронов (взаимодействие спин — чужая орбита). Последние два типа взаимодействий играют важную роль в гелиеподобных н нек-рых др. лёгких атомах и ионах, [c.126]

Угловые распределения электронов, испущенных в процессе фотоио низации, содержат больше информации об основных элементах динамики процесса, нежели полная вероятность фотоионизации. Например, при одно фотонной ионизации связанного состояния атома с орбитальным моментом I угловое распределение содержит интерференционный член между конеч ными состояниями непрерывного спектра с орбитальными моментами I +1 и / 1, который отсутствует в выражении для полного сечения фотоио низации. Действительно, при фиксированном угле вылета электрона, т.е. фиксированном векторе импульса конечного состояния, орбитальное кван товое число не является сохраняющимся, и волновая функция конечного состояния (например, плоская волна) представляется в виде суперпозиции состояний с различными орбитальными квантовыми числами. При инте грировании по углам интерференционные члены пропадают из за ортого нальности различных сферических функций друг другу. [c.153]

СПИРАЛЬГЮСТЬ (спиральное квантовое число Я) — квантовомеханич.характеристика состояния микрочастиц, особенно удобная для описания частиц, движущихся со скоростями, близкими к скорости света. С. определяется как проекция спина s частицы на нанравлепие ее движения. Т. к. проекция орбитального момента частицы на ее импульс равна нулю, то С. может быть также определена как проекция на имиульс полного момента частицы j. [c.50]

Ф. обладает пулевой массой покоя и скоростью, равной скорости света с. Энергия Ф. я = Йсо, где П — постоянная Иланка, деленная на 2я, ш — частота излучения. Ф. не имеет ни электрического заряда, пи магнитного момента. Как всякая квантовая частица он может находиться, папр., в состоянии с определенным значением количества движенияр и неопределенным значением углового момента (момента количества движения). Это соответствует Ф. в плоской монохроматич. электромагнитной волне. Имнульс такого Ф. р = и м/с. Ф., обладающий онрсдело1плым угловым моментом (и неопределенным импульсом), испускается, напр., при переходах атомов (или ядер) из одного квантового состояния в другое, при к-рых момент количества движения атомов изменяется на целое число Й. Разделение момента такого Ф. на орбитальную и спиновую части имеет ограниченный физ. смысл, т.к. [c.346]

Смотреть страницы где упоминается термин Квантовое число орбитального момента импульса : [c.91] [c.150] [c.365] [c.387] [c.25] [c.150]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.90 ]

ПОИСК

Квантовые числа

Момент импульса

Момент импульса в орбитальный

Орбитальный момент

Шум квантовый

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...