Траектории точек тела при вращении

Траектории точек тела при вращении 59 [c.302]

Угол ф считается положительным, если он откладывается против часовой стрелки, и отрицательным — в противоположном направлении. Траектории точек тела при его вращении вокруг неподвижной оси являются окружностями, расположенными в плоскостях, перпендикулярных оси вращения. [c.127]

Скорости точек тела при вращении вокруг неподвижной оси пропорциональны их кратчайшим расстояниям до этой оси. Коэффициентом пропорциональности является угловая скорость. Скорости точек направлены по касательным к траекториям и, следовательно, перпендикулярны радиусам вращения. [c.129]

Какое движение твердого тела называется вращением вокруг неподвижной оси Каковы траектории точек тела при этом движении [c.43]

Движение твердого тела, при котором все его точки перемещаются по окружностям с центрами, расположенными на перпендикулярной этим окружностям неподвижной прямой, называется вращательным. Неподвижная прямая, на которой лежат центры круговых траекторий точек тела, называется его осью вращения. Для образования оси вращения достаточно закрепить ка- [c.99]

В данной главе мы рассмотрим вращение твердого тела вокруг неподвижной оси и преобразование простейших движений твердых тел. При вращении твердого тела вокруг неподвижной оси криволинейная координата любой точки, движущейся по окружности, являющейся ее траекторией, определяется формулой [c.271]

Чтобы осуществить вращательное движение твердого тела вокруг неподвижной оси, достаточно закрепить две его какие-нибудь точки при помощи, например, подшипника А и подпятника В (рис. 187). Тогда прямая, проходящая через эти точки, будет неподвижной осью вращения тела. Очевидно, что все точки тела, лежащие на этой оси, будут во все время вращательного движения тела оставаться неподвижными. При этом траектории точек тела, не лежащих на оси вращения, являются окружностями, плоскости которых перпендикулярны к оси вращения. Центры этих окружностей лежат на оси вращения, и, следовательно, радиус каждой из них равен расстоянию соответствующей точки вращающегося тела от оси вращения. [c.291]

С их помощью удалось строго показать отсутствие нетривиальных интегралов и групп симметрий в ряде классических задач динамики в ограниченной задаче трех тел, при вращении тяжелого несимметричного тела с неподвижной точкой, при движении твердого тела в идеальной жидкости, в задаче четырех точечных вихрей на плоскости и многих других. В каждой из этих задач результат о неинтегрируемости основывается на анализе особенностей качественного поведения фазовых траекторий. В итоге, на мой взгляд, сложилась самостоятельная часть теории гамильтоновых систем со своими характерными задачами, методами и результатами. Цель книги — дать систематическое изложение современных идей и результатов этой теории. [c.18]

Траекторией любой точки тела при винтовом движении будет винтовая линия. В самом деле, если ось вращения есть [c.152]

Если точки тела при движении описывают окружности с центрами на одной и той же прямой, перпендикулярной их кругам, то такое движение тела называют вращательным. Неподвижная прямая, на которой располагаются центры окружностей — траектории точек вращающегося тела, называется осью вращения. [c.22]

РАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ, движение точки, при к-ром численная величина её скорости постоянна. Путь, пройденный точкой при Р. д. за промежуток времени t, равен s=vt. Тв. тело может совершать поступательное Р. д., при к-ром всё сказанное относится к каждой точке тела, равномерное вращение вокруг неподвижной оси, при к-ром угловая скорость тела ш постоянна, а угол поворота тела ф= oi, и равномерное винтовое движение. РАВНОПЕРЕМЕННОЕ ДВИЖЕНИЕ, движение точки, при к-ром её касательное ускорение Wx (в случае прямолинейного Р. д. всё ускорение w) постоянно. Скорость V, к-рую имеет точка через время t после начала движения, и её расстояние s от нач. положения, измеренное вдоль дуги траектории, определяются при Р. д. равенствами v=Vf - -Wxt, s VQt- -wxf /2, где Уо — нач. скорость точки. Когда знаки v и wx одинаковы, Р. д. явл. ускоренным, а когда разные — замедленным. [c.602]

Под простейшими видами движения твердого тела понимают поступательное движение и вращение тела вокруг неподвижной оси. При поступательном движении твердого тела все точки тела описывают одинаковые траектории и имеют в каждый момент времени одинаковые скорости и ускорения. Для любых точек. 4 и В тела выполняется условие "Пд = Пв и о-д = ав. [c.28]

Скорости и ускорения точек тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. Рассмотрим какую-нибудь точку М вращающегося тела, находящуюся на расстоянии h от оси вращения z (рис. 187, 188). При вращении тела точка УИ будет описывать окружность радиуса h, плоскость которой перпендикулярна к оси вращения, а центр Oj лежит на самой оси. Так как угловая скорость тела не зависит от выбора подвижной плоскости Q, то мы всегда можем выбрать эту плоскость так, чтобы она проходила через рассматриваемую точку УИ (рис. 187). Будем определять положение точки М на ее траектории дуговой координатой s, отсчитываемой от взятой на плоскости Р неподвижной точки А, причем за положительное направление отсчета дуги s примем положительное направление отсчета угла поворота 9 (рис. 187, 188). [c.296]

При поступательном движении точки тела могут описывать любые траектории. Так, например, корпус паровоза на прямолинейном участке пути движется поступательно, и траекториями его точек являются прямые линии. Траектории же точек спарника колес по отношению к корпусу паровоза представляют собой окружности, а по отношению к земле еще более сложные кривые (циклоиды), хотя сам спарник АВ (рис. 13) при вращении кривошипа О А ОА = О В, AB = 00i) движется поступательно, так как любая проведенная в нем прямая остается в процессе движения параллельной самой себе. [c.32]

Вращением твердого тела вокруг неподвижной оси называют такое движение тела, при котором его точки О и Oi остаются неподвижными (рис. 60). Отсюда все точки на прямой OOi, называемой осью вращения I тела, также неподвижны. Траектории всех точек тела — окружности, плоскости которых перпендикулярны оси вращения, а центры лежат на этой оси. Представим себе, что плоскость II неизменно скреплена с телом, а плоскость 1 неподвижна, причем угол ф между этими плоскостями равен нулю при to = 0. Считая, что расположение тела по отношению к плоскости II известно, мы будем знать положение тела по положению плоскости II, которая определяется углом ф, поэтому равенство [c.80]

При вращении твердого тела вокруг неподвижной оси криволинейная координата любой точки, движущейся по окружности, являющейся ее траекторией, определяется формулой [c.417]

Радиус кривизны р траектории точки твердого тела при его вращении вокруг неподвижной оси равен длине перпендикуляра, опущенного из точки на ось вращения [c.420]

В частности, если тело вращения состоит из двух цилиндрических частей разных диаметров с закруглением в месте перехода, приблизительно, как на фиг. 88, то во всех частях трубки тока, удаленных от закругления на достаточно большое расстояние, мы можем найти касательное напряжение, а следовательно, и скорость непосредственно. Именно касательное напряжение будет равно тому, которое получается в цилиндрическом стержне на соответствующем расстоянии от оси при действии заданного крутяш,его момента М, и потому оно известно. Таким образом сеть траекторий касательных напряжений, начерченных в плоскости осевого сечения, нам дает непосредственное заключение о величине касательных напряжений во всех точках тела. [c.119]

Посмотрим сверху на точки тела, лежащие в одной плоскости, перпендикулярной оси вращения (рис. 1.91). Мы увидим, что при вращении различные точки тела движутся по-разному. Их траектории, скорости, ускорения неодинаковы. Знание движения одной из них не позволяет увидеть всех особенностей движения остальных точек. Поэтому полученные нами характеристики движения одной точки нельзя использовать при описании вращательного движения тела. Нужно искать какие-то другие величины и другие способы описания вращательного движения. Эти величины должны давать сведения о поведении всех точек вращающегося тела. Такую задачу мы будем решать несколько позже. [c.93]

Вращательным движением называется такое движение, при котором траектории всех точек тела являются концентрическими окружностями с центром на одной прямой, называемой осью вращения. Так, например, вал работающего мотора неподвижного автомобиля совершает вращательное движение. Неподвижная ось вращения проходит через неизменно связанные с телом точки, которые во время движения тела остаются в покое. Ось вращения может лежать вне тела или проходить сквозь тело. Вращательное движение вокруг неподвижной оси всегда будет плоским движением. [c.177]

Рассмотрим какую-нибудь точку М твердого тела, находящуюся на расстоянии h от оси вращения Az (см. рис. 162). При вращении тела точка М будет описывать окружность радиуса h, плоскость которой перпендикулярна к оси вращения, а центр С лежит на самой оси. Если за время dt происходит элементарный поворот тела на угол d f, то точка М при этом совершит вдоль своей траектории элементарное перемещение ds = hdскорость точки будет равна отношению ds к dt, т. е. [c.175]

Прошло уже 110 лет с тех пор, как С. В. Ковалевская открыла новый случай интегрируемости уравнений движения тяжелого твердого тела с неподвижной точкой (1888 г.). Однако до сих пор о качественных свойствах движения тела в этом случае известно очень мало. Все параметры движения выражены через время при помощи квадратур, однако они настолько громоздки, что не позволяют непосредственно изучить вращение твердого тела. Были даже поставлены эксперименты с волчком Ковалевской (проф. Мерцалов, см. [30]), но при этом результаты получились очень запутанными и не привели к выявлению существенных закономерностей движения. Запутанность движения оси динамической симметрии в этих экспериментах объясняет, по-видимому, тот факт, что в общем случае множество D ( 4) на неподвижной единичной сфере является двумерной областью, и траектория точки р ( 4) заполняет эту область всюду плотно. [c.224]

Покажем, что при движении плоской фигуры в ее плоскости подвижная центроида катится без скольжения по неподвижной центроиде. В самом деле, из теоремы Бернулли — Шаля следует, что перемещение плоской фигуры из одного положения (I) в другое (И) можно получить поворотом около центра конечного вращения. Действительное движение тела может при этом отличаться от чистого вращения, но начальное и конечное положения тела совпадают в обоих движениях. Заменим перемещение плоской фигуры из положения (I) в положение (И) достаточно большим числом п элементарных перемещений, причем в начале и конце каждого элементарного перемещения положение плоской фигуры совпадает с истинным ее положением в реальном движении. Увеличивая число п таких перемещений до бесконечности, сделаем каждое элементарное перемещение бесконечно малым и бесконечно малые дуги действительных траекторий точек плоской фигуры заменим бесконечно малыми дугами окружностей, общий центр которых находится в центре мгновенного вращения. Такая замена может быть выполнена с любой степенью точности, а следовательно, истинное движение плоской фигуры можно заменить системой последовательных бесконечно малых вращений около центров мгновенного вращения. [c.118]

Важно подчеркнуть, что сила инерции является реальной силой, но приложена она не к ускоряемому телу, а к телу, сообщающему ускорение. В таком смысле и говорилось о фиктивном характере силы инерции. Если, например, тело А сообщает ускорение телу В, то последнее будет оказывать сопротивление ускоряющей внешней силе и действовать на тело А с силой, равной силе инерции. При вращении тела В вокруг неподвижной оси, расположенной вне его, сила инерции приложена не к этому телу, а к связи, обусловливающей отклонение вращающегося тела от прямолинейного движения. Если связь разрушается, тело В движется по касательной к траектории, а не в радиальном направлении, совпадающем до исчезновения связи с направлением силы инерции, которая в данном случае называется центробежной силой. Это указывает на то, что тело В не находилось под действием указанной силы ни до, ни после разрушения связи. Под связью в общем случае следует понимать не только другое тело, но и молекулярные связи внутри физического тела. [c.171]

Вибрационным измельчением могут быть получены тонкодисперсные бронза и алюминий, причем размол алюминия следует вести в жидкой среде во избежание взрыва. Принципиальная схема вибрационной мельницы показана на рис. 6 [4]. Дебалансный вал вибратора 5 приводится во вращение от электродвигателя 1 через эластичную муфту 2. Неуравновешенные массы вала — дебалансы — при вращении вызывают круговые колебания корпуса 3 мельницы, загруженной размольными телами и измельчаемым материалом. Корпус опирается на пружины 6, амортизирующие действие инерционных сил. Траектория любой точки корпуса, совершающего круговые колебания, лежит в плоскости, перпендикулярной оси вибратора. [c.29]

Винтовая линия на поверхности шара есть траектория точки, равномерно движущейся по меридиану шаровой поверхности при равномерно-вращательном движении меридиана вокруг оси шара с постоянной угловой скоростью. Винтовая линия на поверхности любого тела вращения есть траектория точки, равномерно движущейся по меридиану поверхности вращения при одновременном вращении самого меридиана вокруг оси с постоянной угловой скоростью. [c.10]

Вычислим вращательную скорость и. Для этого отложим от какой-либо точки оси земного шара, например, от центра Земли О, вектор, равный относительной скорости точки М. Относительная скорость есть наблюдаемая нами скорость падающего тела. Величина и направление скорости нам неизвестны, пока мы не определили движения точки М. Однако, ввиду малости угловой скорости вращения Земли, мы должны ожидать (что и подтверждается наблюдением), что траектория падающего тела весьма мало отклоняется от вертикальной прямой, отсюда следует, что направление скорости весьма мало отличается от направления вертикали, а следовательно, и от направления прямой, соединяющей место наблюдения А с центром Земли О. При вычислении скорости и мы можем считать в первом приближении, что относительная скорость Vy направлена по прямой АО. [c.130]

Вращательное движение. Угловая скорость и угловое ускорение. Если твердое тело движется так, что две его точки А к В остаются неподвижными, то движение тела называется вращательным, а прямая АВ — осью вращения. При вращательном движении твердого тела траектории всех его точек суть окружности, плоскости которых перпендикулярны к оси вращения, а центры лежат на этой оси (рис. 82). [c.96]

Понятие вращения в дальнейшем сохраняется только для твердых тел и частей сплошной среды, но не будет применяться к материальным точкам, движущимся по круговым траекториям. Нельзя при этом говорить, что точки вращаются вокруг центров окружностей. К точкам не применимы термины поступательного или вращательного движений. Можно говорить лишь о прямолинейном или криволинейном их движении. [c.207]

Итак, при вращательном движении тела точки его, находящиеся на различном расстоянии от оси вращения, имеют неодинаковые траектории, скорости и ускорения. [c.101]

У сопряжений 1-й группы точки, расположенные на одной траектории, имеют одинаковые условия изнашивания для каждого из тел. Например, при износе поверхностей вращения (дисков, конусов) все точки, расположенные на окружности данного радиуса, имеют одинаковые скорости скольжения, удельное давление и продолжительность изнашивания. Поэтому их износ будет одинаков, и для определения формы изношенной поверхности достаточно рассмотреть осевое сечение. [c.276]

При движении тяжелого твердого тела вращения вокруг неподвижной точки, взятой на его оси, траектория какой-нибудь точки его оси зависит от Ui и Из и, кроме того, еще от величины Если положить [c.207]

Принимая во внимание эти два интеграла (один векторный и другой скалярный), можно сделать наглядным закон, согласно которому вращается твердое тело вокруг точки О мы придем при этом к результату, который, как увидим, представляет известную аналогию с результатом, относящимся к траекториям мгновенного центра вращения для твердых фигур, движущихся в плоскости (т. I, гл. V, 2). [c.86]

Изображающая точка равномерно движется по ходу часовой стрелки вдоль каждой из этих окружностей с угловой скоростью, равной единице. Окружность г = R (где = = + Р ) при Л > О является инвариантной областью действительно, эта область содержит как раз одну траекторию. Область R г R2 также является инвариантной. Соответствующее движение жидкости представляет вращение ее как твердого тела, и в качестве инвариантной области Q можно взять любую окружность R = Ri, или любой круг R Ri, или же круговое кольцо i i г i 2. [c.441]

Вращением твердого тела вокруг неподвио1сной точки называют такое движение, при котороль одна точка тела остается все время неподвижной. Это вращение часто называют сферическим движением твердого тела в связи с тем, что траектории всех точек тела при таком движении располагаю си на ( оверхностях сфер, описанных нз неподвижной точки. Тело, совершаюшее вращение вокруг неподвижной точки, имеет тр сгепени свобод , , так как закрепление одной точки тела уменьшает число степеней свободы на три единицы, а свободное тело имеет Н есть степеней свободы. Одной из главных задач при изучении вращения тела вокруг неподвижной точки является установление величин, характеризующих это движение, т. е. углов Эйлера, угловой скорости, углового ускорения, н вывод формул для вычисления скоростей и ускорений точек тела. [c.167]

След от пересечения оси ыгновеиного вращения с неподвиж-иой плоскостью Р называется мгновенным центром вращения плоско11 фигуры. Пересечения аксоидов S и S с неподвижной плоскостью определяют кривые с и с, , которые являются геометрическими местами мгновенных центров вращения соответственно в неиодвижной плоскости Р и в сечении S твердого тела. Кривые С/ и с,п называются соответственно неподвижной и подвижной центроидами. В сечении S мгновенный центр вращения описывает относительную траекторию (подвижную центроиду), а в неподвижной плоскости (Р) он описывает не-подви лшую центроиду с,. Переносная скорость мгновенного центра вращения С при этом равна нулю, как скорость точки тела, совпадающей с мгновенным центром С. Отсюда [c.45]

Ур-ние Эйлера (для твёрдого тела). Если действие группы Ли G на С. м. М сохраняет симплектич. структуру, то алгебра М G-иввариантных ф-ций ва М замкнута относительно скобки Пуассона. Рассматривая М как алгебру ф-цнй на многообразия А, получаем разбиение А на симплектич. слои, а также проекцию М -> А, сохраняющую скобки Пуассона. На этой конструкции основано понижение порядка симметричных гамильтоновых систем траектории на М б-инвариант-ного поля Проектируются в траектории гамильтонова потока на слоях в. 4 с гамильтонианом И . Таким способом возникает, напр., ур-ние Эйлера, т = [тш], описывающее эволюцию вектора момента импульса во внутр. координатах твёрдого тела при его свободном вращении. Здесь G — группа вращений М = T G — её кокасательное расслоение, действие G на М зада-ётся сдвигами на группе, а проекция М А = MiG совпадает с отображением момента T G —> ф в двой- [c.522]

Это—весьма замечательный результат, который указывает на существенное различие между вращением твердого тела и вихрем в жидкости. Вращение твердого тела вокруг оси, так же как и вихрь в жидкости, характеризуется круговыми траекториями частиц. Но в случае твердого тела скорость в данной точке возрастает при удалении точки от оси вращения пропорционально радиусу, в случае же вихря скорость убывает обратно пропорционально радиусу (фиг. 48). Это обстоятельство является следствием малости сил сценления между частицами жидкости. [c.124]

Кроме того, в классификации все сопрял<ения разделены на четыре группы в зависимости от постоянства условий трения и износа поверхностей для расположенных на одной траектории точек сопряженных тел. У сопряжений 1-й группы точки, расположенные на одной траектории, имеют одинаковые условия изнашивания для каждого из двух тел (например, износ поверхностей вращения при центральной нагрузке). Ко 2-й группе отнесены сопряжения, у которых условия изнашивания сохраняются только для точек одного тела, лежащих на данной траектории (подшипники скольжения и колодочные тормозы). К 3-й группе отнесены сопряжения с низшими парами (направляющие станков, кулисные механизмы). К 4-й группе отнесены сопряжения с высшими парами (подшипники качения, кулачковые механизмы). У сопряжений 3 и 4-й групп условия-изнашивания не сохраняются постоянными для всех точек обоих тел в этом случае имеются большие возможности для возникновения неравномерного износа поверхностей. [c.102]

ЭЛЛИПТИЧЕСКИЕ ТРАЕКТОРИИ — класс траекторий, по к-рым может двигаться свободная материальная точка в ньютоновом поле тяготения. Если пренебречь сопротивлением среды, вращением Земли и нецентральностью ее поля тяготения, то в 1-м ирн-ближении 3. т. будет траектория центра масс С тела (см. рис.), к-рому в точке Afj на расстоянии ОЛ/о = 7I от центра Земли О сообщена направленная под углом а i 90° к горизонту начальная скорость удовлетворяющая неравенству Vg < = У 2gR ( ), где г2 — т. н. вторая космич. скорость (г 2=к11,2 км,/сек для R, равного радиусу земного экватора R ), g — ускорение силы тяготения в точке Мд. При этом одии из фокусов Э. т. совпадает с центром Земли. [c.529]

Теперь возьмем за полюс другую точку тела Оу, описывающую траекторию АуВу Составим уравнения вращения вокруг этого нового полюса. Для этого проведем через точку О1 оси ау, Ьу, Су, которые движутся поступательно, оставаясь параллельными неподвижным осям X, у, г, и оси 1, 7)1, С1, неизменно связанные с твердым телом. Так как выбор этих последних осей находится в нашем распоряжении, то проведем оси 1, 7)1, С1 параллельно осям I, У , С. В таком случае во все время движения оси ау, Ьу, Су будут оставаться параллельными осям а, Ь, с (ибо и те и другие движутся поступательно), а оси 1, т 1, С1 будут оставаться параллельными осям I, т), (ибо и те и другие неизменно связаны с твердым телом). Следовательно, обозначив эйлеровы углы, построенные при точке Оу, через 05, ф), ср1, мы будем иметь во все время движения [c.272]

Пусть перемещение тела осуществляется посредством вращения на угол вокруг оси PR и поступательным перемещением РР. Пусть то же самое перемещение осуществляется затем вращением на угол вокруг оси QS и поступательным перемещением QQ. Очевидно, что любая точка тела имеет два перемещения 1) перенос, траектория которого совпадает при наложении с траекторией РР, и 2) перемещение вдоль дуги в плоскости, перпендикулярной к оси вращения PR Второе перемещение равно нулю только в том случае, KOI да точка находится на оси PR Следовательно, единственные точки, перемещения которых совпадают с перемещением центра приведения, лежат на оси вращения, соответствующей этому центру. Проведем через второй центр приведения прямую, параллельную оси PR. Тогда для всех точек этой параллельной прямой перемещения, обусловленные поступательным перемещением РР и поворотом на уголвокруг оси Р/ , будут такими же, как и перемещения для точки Q. Следовательно, эта параллельная прямая должна быть осью вращения, соответствующей центру приведения Q. Итак, приходим к выводу, что оси вращения, соответствующие всем центрам приведения, параллельны. [c.200]

Движения волчка в общем случае. Из примеров движения волчка, приведенных в п. 202, видно, как видоизменяется эффект действия сил на тело от вращения этого тела. Если волчок с неподвижной точкой О был первоначально в состоянии покоя, то сила тяжести заставит его повернуться вокруг оси ОВ и упасть вниз. Когда же волчок быстро вращается вокруг своей оси ОС, сила тяжести не изменяет ош,утимо наклона этой оси к вертикали, а заставляет эту ось описывать прямой круговой конус вокруг вертикали. Для того чтобы лучше понять причину этого различия, полезно изучить движение с другой точки зрения. Рассмотрим геометрическую интерпретацию Пуансо движения твердого тела по инерции и попытаемся проследить, как она будет изменяться при учете действия силы тяжести. Предположим, что тело движется произвольно и мгновенная ось вращения 01 описывает полодию с параметром р (п. 143). Пусть на тело действует пара сил с моментом Q. Если ось пары совпадает с неизменяемой прямой 0L, ее влияние выражается лишь в изменении существующего момента количеств движения G. Траектории всех точек тела в пространстве остаются неизменными, но описываются уже с другими скоростями (п. 146). Таким образом, полодия остается неизменной. Если ось пары перпендикулярна к 0L, величина мо.мента количеств движения за время dt не изменится + (Q dt) = G), хотя сама неизменяемая пря- [c.176]

ЦЕНТРОБЕЖНАЯ СЙЛА, сила, с к-рой движущаяся материальная точка действует на тело (связь), стесняющее свободу движения точки и вынуждающее её двигаться криволинейно. Численно Ц. с. равна ту р, где т — масса точки, у — её скорость, р — радиус кривизны траектории, и направлена по главной нормали к траектории от центра кривизны (от центра окружности при движении точки по окружности). Ц. с. и центростремительная сила численно равны друг другу и направлены вдоль одной прямой в противоположные стороны, но приложены к разным телам, как силы действия и противодействия. Напр., при вращении в горизонтальной плоскости привязанного к верёвке груза центростремительная сила действует со стороны верёвки на груз, вынуждая его двигаться по окружности, а Ц. с. действует со стороны груза на верёвку, натягивая её. [c.844]

С произвольным распределением скорости жидкости в тангенциальном направлении, но без учета тангенциального ускорения частиц. Крайбел [4381 рассматривал эту задачу, полагая, что схема газового потока соответствует модели вращения твердого тела. Свободновихревое движение жидкости при одинаковой осевой скорости обеих фаз, но без учета изменений тангенциальной и радиальной скоростей частиц в осевом направлении исследовалось в работе [343]. Так как во всех этих работах рассчитывались только траектории частиц, то использовалась система координат Лагранжа, что само по себе исключительный случай в гидромеханике. Во всех этих исследованиях не учитывалось распределение плотности и скорости отложения частиц. [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...