Ускорение касательное

Определить уравнение траектории в координатной форме, а также скорость, ускорение, касательное и нормальное ускорения, радиальную и трансверсальную составляющие скорости и радиус кривизны траектории в момент = я/6 сек. Изобразить на рисунке траекторию, скорости и ускорения в указанный момент времени. [c.116]

Итак, вектор ускорения в криволинейном движении может быть представлен как геометрическая сумма двух ускорений касательного и нормального. [c.189]

Для определения модуля вектора полного ускорения необходимо вычислить касательное и нормальное ускорения. Касательное ускорение для любого момента времени равно [c.264]

Проекция полного ускорения на нормаль к траектории называется нормальным ускорением проекция полного ускорения на касательную к траектории называется касательным ускорением. Касательное ускорение иногда называют тангенциальным. [c.86]

Ускорение касательное Неравномерное dll d/ d o a = — dt [c.108]

Точка движется по радиусу диска согласно уравнению г = ое , где a,k—постоянные величины. Диск вращается вокруг оси, перпендикулярной его плоскости и проходящей через центр, согласно уравнению

абсолютную скорость, абсолютное ускорение, касательное и нормальное ускорения точки. [c.174]

Если вектор ю мгновенной угловой скорости остается параллельным постоянному направлению, то ускорение любой точки тела равно геометрической сумме ускорения точки О тела, взятой произвольно, и ускорений касательного и нормального в непрерывном вращении м вокруг точки О. [c.111]

К маятнику приложены следующие силы сила тяжести маятника Р = mg и реакция нити R. На рисунке изображены эти силы, а также составляющие ускорения точки М нормальное ускорение касательное ускорение [c.20]

Как известно из кинематики, при движении материальной точки по криволинейной траектории ее ускорение а имеет два составляющих ускорения касательное (тангенциальное) и д — [c.252]

Ускорения касательная составляющая. . . [c.910]

Если магнитная индукция фокусирующего поля удовлетворяет неравенству (2.73), то ускоряемые частицы движутся внутри волновода по спиральной траектории. Шаг спирали увеличивается с ростом продольного импульса частиц и в конце ускорения касательная к спирали почти параллельна оси ускорителя. В связи с этим угол расходимости пучка оказывается малым. [c.59]

Проекция ускорения на направление касательной т называется касательным ускорением, а на направление главной нормали п — нормальным ускорением. Касательное ускорение характеризует изменение модуля скорости, а нормальное ускорение — изменение скорости по направлению. [c.83]

Для определения ускорения точки в том случае, когда сё движение зад о естественным способом, нужно вектор а разложить па два составляющих ускорения касательное (тангенциальное) ускорение и нормальное ускорение а . Величины этих составляющих ускорений равны [c.370]

Результаты анализа воздействия возмущающих ускорений, касательного и нормального, на элементы оскулирующей орбиты при-ведены в табл. 8.1. [c.355]

Здесь T — компонента возмущающего ускорения, касательная к орбите в направлении движения, а — компонента, перпендикулярная к касательной, положительная в направлении к Земле (рис. 10.6). Тогда сила сопротивления будет Р — —Т, в то время как Л , = Wi = 0. [c.331]

Определить скорость, ускорение, касательное и нормальное ускорения, радиус кривизны. [c.16]

Угловое ускорение звена k или касательное ускорение точки К можно [c.35]

Касательное ускорение равно [c.35]

Находим радиус кривизны траектории точки D, Через точку D (рис. 24, б) проводим линию тт, параллельную отрезку (pd) jna плане скоростей (рис. 24, в), — это будет направление касательной к траектории точки D. Линия (т) ]), проведенная перпендикулярно линии (тт), является нормалью к этой же траектории. На ней ра полагается центр кривизны 0 траектории точки D. Проектируем вектор ускорения точки D, отрезок (я ) (рис. 24, г), на направление нормали к траектории точки D. Получим отрезок (ял ,), соответствующий нормальному ускорению [c.47]

От точки i> откладываем отрезок (ЬпЬ), изображающий касательное ускорение <1 этот отрезок равен [c.54]

Найти величину и направление скорости, касательное, нормальное н полное ускорения точки в момент i = 5 с. Построить также графики скорости, касательного и нормального ускорений. [c.101]

Ответ Окружность радиуса 10 см скорость н = 4л см/с и направлена по касательной в сторону перехода от оси Ох к оси Оу поворотом на 90° ускорение w = 1,6я см/с и направлено к центру. [c.101]

Движения, определяемые однородным линейным диферен-цвальным уравнением 2-го порядка с постоянными коэфи-цЕентамн. Следуя указанию, к которому, естественно, приводят предыдущие результаты, поставим себе теперь обратную задачу— исследовать вообще все те движения, при которых между абсциссой (криволинейной, если движение не прямолинейное), скоростью (скалярной) и ускорением (касательным) существует соотношение, выражаемое линейным однородным диференци-альным уравнением с постоянными коэфициентами [c.137]

Поворот платформы 3 связан с разгоном траверсы так, что ось изделия следит за равнодействующей двух ускорений касательного oj, и центростре- [c.427]

В этом случае ускорение не перпендикулярно, а наклонено под некоторым углом к скорости. Поэтому обычно различают две составляющие ускорения одна направлена вдоль скорости — касательная составляющая ускорения, вторая, перпендикулярная к скорости, — нормальная составляющая ускорения (касательную составляющую называют иногда тан-, генциальной). [c.42]

Такое устройство стабилизатора обусловлено системой взрывателя, имеющего центробежный предохранитель, а отнюдь не имеет в виду стабилизацию бомбы вращением, У хорошо си онструироваиной бомбы сила сопротивления вследствие наличия стабилизатора приложена за ц. м. бомбы при всех углах й между осью бомбы и направлением спорости. Т. о. сила сопротивления стремится возвратить отклонившуюся от этого направления ось бомбы в нейтральное положение (фиг. 7). При этом бомба, приобретя некоторую угловую скорость относительно экваториальной оси, не останавливается в нейтральном положении и начинает колебаться. Колебания эти вследствие сопротивления воздуха постепенно затухают. При нейтральном положении ось бомбы ие совпадает с направлением скорости, а отстоит от него на некоторый угол вследствие того, что скорость меняет свое положение в пространстве неравномерно. Этот угол тем больше, чем больше угловое ускорение касательной к траектории, и тем меньше, чем больше возвращающее действие стабилизатора. Возвращающее действие стабилизатора пропорционально его площади, расстоянию его ц. с. до ц. м. бомбы и обратно пропорционально моменту инерции бомбы относительно экваториальной оси. Тушащее действие стабилизатора пропорционально его площади, квадрату расстояния его ц. с. от ц. м. бомбы и обратно пропорционально моменту инерции бомбы относительно экваториальной оси. Поэтому для двух бомб подобной формы возвращающие действия стабилизаторов будут обратно пропорциональны квадратам сходственных размеров, а тушащие действия обратно пропорциональны первым степеням размеров, так как при одинаковой средней плотности моменты инерции будут пропорциональны пятым [c.459]

Производные и называются аналогами углового и касательного ускорений ведомого звена k (или точки К на нем), соответствующих постоянному значению угловой скорости ведущего звена (ш = onst). [c.35]

I равленное параллельно СВ — касательное ускорение той же точки в том у<е движении звена ВС, равное a ( g = направленное перпендикулярно вс-. Од — ускорение точки D, равное нулю o"q— нормальное ускорение точки [c.54]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.175 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.13 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.188 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.17 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.163 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.30 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.18 ]

Теоретическая механика (1986) -- [ c.22 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.62 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.24 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.157 , c.158 , c.161 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.166 ]

Беседы о механике Изд4 (1950) -- [ c.91 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.131 ]

Курс теоретической механики Часть1 Изд3 (1965) -- [ c.59 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.175 , c.178 , c.180 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.20 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.140 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.4 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...