Сила центростремительная

Сила центростремительная 167 Система замкнутая 107, 379 [c.750]

Кроме вертикальной нагрузки, на единицу подвижного состава действуют боковые силы, направленные поперек пути перпендикулярно его оси центробежная сила, центростремительная сила и сила ветра. [c.667]

Идея центробежной силы заинтересовала Гука и Ньютона, как возможность определения противоположной силы — силы центростремительной или силы гравитационного притяжения планеты к Солнцу. [c.88]

Равномерное вращательное движение звена (рис. 46, в). Инерционная нагрузка состоит только из силы инерции Яи звена, которая в этом случае направлена но линии >45 противоположно направлению вектора центростремительного (нормального) ускорения центра масс звена. Это ускорение равно [c.79]

При движении в радиальном направлении заряженные частицы пересекают магнитное поле, которое, взаимодействуя с ними, создает силу F" (рис. 5), действующую на частицы перпендикулярно к магнитному полю. В результате частицы столба дуги будут вращаться по окружности. Но, кроме того, на них действует и продольное электрическое поле, под действием которого частицы перемещаются по вертикали в направлении силы F. Таким образом, совместное действие продольного магнитного и электрического полей заставляет заряженные частицы двигаться по спирали под действием результирующей силы F. Возникающая при этом центростремительная сила стягивает столб к вертикальной оси. [c.13]

Так как центростремительное ускорение направлено к оси вращения, то силы инерции направлены от нее. [c.135]

При таком положении, когда кривошип составляет с шатуном угол 90" , направление центростремительного ускорения перпендикулярно к оси шатуна. Естественно предположить, что центробежные силы инерции везде перпендикулярны к оси шатуна и по длине его меняются от q = д зкс в точке Л до длиной кривошипа. [c.309]

Определим теперь, какой должна быть скорость точки с массой т для того, чтобы траекторией была окружность радиуса г . Это значение скорости v = v может быть найдено из равенства е = 0. Его проще сразу определить из условия, что на круговой траектории с г = г точка имеет постоянное центростремительное ускорение у /Ло и движется под действием центральной силы mg, т. е. что [c.92]

Так как центр инерции стержня находится в точке С на расстоянии от оси вращения и имеет, в силу постоянства вектора го, только центростремительное ускорение = [c.149]

Центробежная сила инерции точечной массы А направлена противоположно ее центростремительному ускорению го , т. е. по горизонтали направо. По модулю [c.353]

Следует еще раз подчеркнуть, что в рассмотренном примере к точке приложена только сила N (центростремительная сила) и под действием этой силы точка описывает окружность никакая сила инерции J на точку не действует и понятие об этой силе вводится лишь для того, чтобы, используя принцип Даламбера, решить задачу методами статики. [c.437]

Так, например, если бы на нашу планету, движущуюся вокруг Солнца, кроме силы притяжения к Солнцу, реально действовала бы и центробежная сила, равная произведению массы Земли на ее центростремительное ускорение и направленная от Солнца, то обе эти силы (сила притяжения и центробежная сила) взаимно уравновесились бы. Тогда согласно принципу инерции Земля продолжала бы удерживаться в состоянии равномерного прямолинейного движения, пока и поскольку приложенные силы не принудили бы ее изменить это состояние. Но с точки зрения классической механики дело обстоит иначе. На движущуюся Землю действует реальная сила притяжения к Солнцу. Центробежная сила инерции на Землю не действует. Земля обладает скоростью, направленной под углом к прямой, соединяющей ее с Солнцем. Сила притяжения к Солнцу сообщает Земле ускорение, направленное по силе. Нормальное ускорение изменяет направление скорости Земли, и Земля описывает эллипс , находясь под действием лишь одной силы притяжения к Солнцу. [c.406]

Центробежная сила направлена обратно центростремительному ускорению (от оси вращения О звена), следовательно, центробежные силы всех частиц плоского звена представляют собой плоский пучок сил, пересекающихся в точке О. [c.411]

На автомобиль действуют его вес О = 1000 кгс и реакция моста R. Эти силы не уравновешивают друг друга, так как автомобиль не находится в равновесии. К этим действующим на автомобиль силам приложим мысленно еще силу инерции, равную массе автомобиля, умноженной на ускорение и направленную против ускорения. Автомобиль движется равномерно по криволинейной траектории, поэтому он имеет центростремительное ускорение. Нормальная сила инерции [c.251]

Приложим мысленно к спутнику центробежную силу инерции Ф , равную тац, и направленную противоположно центростремительному ускорению. По [c.251]

Следовательно, центробежная сила звена направлена по оси Ох, т. е. от оси вращения звена к центру масс, и равна произведению массы звена на центростремительное ускорение центра масс [c.253]

Движение заряженных частиц в магнитном поле. В однородном магнитном поле на заряженную частицу, движущуюся со скоростью V перпендикулярно линиям индукции магнитного поля, действует сила F , постоянная по модулю и направленная перпендикулярно вектору скорости и (рис. 187). В вакууме под действием силы Лоренца частица приобретает центростремительное ускорение [c.181]

Центростремительное ускорение а при движении электрона по окружности создается кулоновской силой F. Следовательно, [c.311]

Глава 3 (Принцип относительности Галилея). В минимальном варианте программы не обязательно излагать теорию ускорения Кориолиса, рассматриваемую в дополнении к этой главе. При анализе частного случая —сил, действующих на материальную точку, покоящуюся относительно вращающейся системы отсчета, — надо вывести формулу центростремительного ускорения, которая используется ниже в нескольких местах этого тома. Хороший демонстрационный опыт состоит в том, что металлический шарик погружается в краску и затем проецируется через вращающийся диск с отверстиями. [c.14]

Пример Центробежная сила и центростремительное ускорение в равномерно вращающейся системе отсчета. Хотя ниже мы подробно разберем вращающиеся системы отсчета, целесообразно уже сейчас обсудить один простой и распространенный пример. Рассмотрим материальную точку Р, покоящуюся относительно неинерциальной системы отсчета, так что в этой системе ее ускорение а = 0, Сама же неинерциальная система отсчета равномерно вращается вокруг оси, неподвижной относительно инерциальной системы отсчета. Как было показано в гл. 2, ускорение данной точки относительно инерциальной системы отсчета равно [c.96]

Можно вывести уравнение для циклотронной частоты также элементарным способом. Направленная внутрь траектории частицы магнитная сила qBv j создает центростремительное (направленное внутрь) ускорение, необходимое для кругового движения этой частицы. Величина центростремительного ускорения равна oi/л или ШцГ, потому что (ОцГ = ui. Следовательно, [c.125]

Предполагая центростремительную силу какую угодно и допуская квадратуру кривых, требуется определить как скорость движущегося прямо к центру или от центра тела в любой точке, так и время, в течение которого она приходит в какое-нибудь место и обратно В этой задаче ограничение касается лишь характера силы (центростремительная), но не закона ее зависимости от времени, расстояния и т. д. На геометрическое построение наложено лишь условие существования квадратур кривых. В данном случае задача поставлена действительно в достаточно общем виде. Ньютон показывает, что скорость точки в каждый момент времени пропорциональна корню квадратному из некоторой площади, а время, в течение которого точка проходит отрезок пути, пропорционально некоторой другой площади. Таким образом, задача сведена к квадратурам кривых, что, конечно, является вполне общим результатом. Однако доказательство и этого общего результата само по себе чисто индивидуально. Прийти к нему дедуктивным путем из синтетических доказательств предыдущих Предложений невозможно. Эта задача, как и рассмотренная выше задача XXIII, требует изобретения нового доказательства. Таким образом, несмотря на однотипность применяемого аппарата и его достаточную общность, мы не имеем у Ньютона единообразной методики получения результатов. Математические средства и методы ньютоновых Начал находились на вооружении английских ученых в течение всего XVIII в. В этом одна из причин того, на первый взгляд удивительного явления, что на родине Ньютона, в стране с быстро развивавшейся промышленностью, за все это время было сделано очень немного (по сравнению с конти- [c.144]

Газообразное тело при более высоких значених давления и температуры, чем у окружающей среды, обладает энергией, которую называют потенциальной. При расширении в поршневых двигателях потенциальная энергия газа передается поршню. Однако потенциальную энергию можно использовать и иначе. Если такому газу дать возможность расширяться в особых устройствах — насадках, или соплах (рис. 23), то на выходе из сопла газ будет иметь большую скорость, т. е. большую кинетическую энергию, которая образуется за счет потенциальной. Если этот газ (рис. 24) направить в канал, образованный изогнутыми лопастями (лопатками), то возникают две силы центростремительная, благодаря которой каждая частица газа совершает криволинейное движение, и, согласно третьему закону Ньютона, — центробежная, действующая, как известно из механики, на тела, которые создают криволинейное движение, в данном случае на лопатки. Появившуюся центробежную силу используют для создания двигателя — турбины. [c.173]

Сила давления жидкости на погруженное в нее твердое тело (рис. IV—8) складывается из вертикальной (архимедовой) силы Р == f gV и радиальной (центростремительной) силы Ри = рч)-/ К, где г — расстояние от оси вращения до центра инерцип вытесненного телом объема V жидкости результирующая сила Р = Р + Р . [c.80]

Сила F перпендикулярна плоскости векторов // и и. Она не производит работы, но меняет направление скорости частицы. При этом в однородном магнитном поле Н = onst действуют постоянное центростремительное ускорение и сила mv jг = = (M )qvH. [c.79]

Переносная центробежная сила пнерцни направлена противоположно центростремительному ускорению, т. е. направлена по радиусу МК от оси вращения г, а ее модуль [c.78]

При неравномерном вращении тела эта сила состоит из вращательной силы инерции ФД направленной противоположно вращательному ускорению точки Mi и центробежной силы инерции ФТ, направленной противополож[[о центростремительному ускорению этой точки. Применяя принцип освобождаемостн от связей ( 21), заменяем действие на тело подпятника А и подшипника В реакциями Ra и Rij, разложив их на составляющие Х , Yj, Z , Хц, Уц. [c.289]

Силы Ф и Ф направлены противополо кно вращательному н центростремительному ускорениям центра тяжести диска и м) . [c.295]

Ускорение каждой точки такого тела равно геометрической сумме касательного и нормального (центростремительного) ускорений. В соответствии с этим, решая задачу по принципу Да-ламбера, мы должны к каждой материальной частице вращающегося тела приложить две силы инерции частицы 1) касательную силу инерции, равную по модулю произведению массы частицы на ее касательное ускорение и направленную противоположно этому ускорению, и 2) нормальную силу инерции (центробежную силу), равную по модулю произведению массы частицы на ее нормальное ускорение и направленную противоположно этому ускорению. [c.374]

Так, при равномерном движении колечка А по проволоке В траектория колечка А, являющегося ускоряемой точкой, предопределена проволокой, являющейся связью. Колечко А приобретает центростремительное ускорение под действием силы Д, приложенной к нему со стороны проволоки — связи. На основании принципа равенства действия и противодействия, к соот-1 етствующей точке проволоки приложено противодействие /7, именуемое силой инерции J (рис. 146). [c.339]

Приложим мысленно к спутнику центробежную силу инерции Фд>, равную тодг и направленную противоположно центростремительному ускорению. По принципу Д Аламбера, эта сила уравновешивает единственную действующую на спутник силу F. А по аксиоме статики две взаимно уравновешивающиеся силы по величине равны. Следовательно, [c.409]

Наличие центростремительного ускорения приводит к тому, что вес тела не совпадает точно с силой его притяжения к центру Земли, а вертикаль, определяемая по отвесу, несколько отклоняется от земного радиуса. Действительно, рассмотрим неподвижную по отношению к Земле точку массы пг, подвешенную на нити (рис. 10.2). Она находится в относителыном равно-весии под действием трех сил силы притяжения F к Земле, силы реакции Т нити и силы инерции переносного движения, центробежной силы, которая направлена протиъоноложно ускорению апер и равна [c.137]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

Он предположил, что сила притяжения, действуюш ая со стороны Земли на Луну, есть та же самая сила тяясести, которая действует на любые тела у поверхност и Земли. Следовательно, центростремительное ускорение при движении Луны по орбите вокруг Земли представляет собой ускорение свободного падения Луны на Землю. [c.22]

В ннлсней точке моста вектор центростремительного ускорения направлен вертикально вверх. Это ускорение по второму закону Ньютона определяется равнодействующей векторов силы тяжести F = mg, направленной вертикально вниз, и силы упругости Fy, действующей со стороны моста и направленной вертикально вверх (рис. 75) [c.58]

Таким образом, для того чтобы характер движения соответствовал поставленным условиям, необходимы постоянная по величине сила, направленная по касательной к окружности, и обычная центростремительная сила, обращенная внутрь по радиусу рв, т. е. перпендикулярно к оси вран1ения. [c.108]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.387 , c.437 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.167 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.83 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.280 ]

Беседы о механике Изд4 (1950) -- [ c.111 ]

Справочник инженера-путейца Том 1 (1972) -- [ c.667 ]

Тракторы и автомобили (1985) -- [ c.157 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...