Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Задача 3 тел ограниченная

Обратим внимание на один прием, позволяющий существенно сократить объем вычислений, сохранив при этом достаточно высокую точность [185]. Пусть имеется определенная дискретизация поверхности и заданы опорные точки. Вычисление всех итераций посредством кубатур (3.3) и (3.4) будем производить лишь в части опорных точек, а в остальных же будем использовать интерполяцию того или иного вида. Вопросы реализации такого подхода применительно к пространственным задачам для тел, ограниченных набором поверхностей, часто встречающихся в приложениях, изучены в [195]. Здесь же изложен и другой прием повышения эффективности алгоритма. Речь идет об использовании сетки с так называемым переменным шагом. Имеется в виду, что при вычислении фл(9) в определенной точке наряду с единой (общей) дискретизацией вводится и локальная (в окрестности этой точки) дискретизация,естественно, более мелкая ). Таким образом, отпадает необходимость в  [c.575]


Укажите последовательность решения задачи по определению объема тела, ограниченно о винтовой поверхностью.  [c.408]

Ограниченная задача трех тел. Частица массой гп2 движется в поле тяготения системы двух тел, массы которых и /На. Предполагается, что частица не влияет на движение системы Тел, т. е. (/)=Гз—Г], и радиус-вектор центра масс системы R( )—известные функции времени. Найти лагранжиан частицы т-2 а) в инерциальной системе с началом в центре масс системы nil и Шз б) в системе отсчета с началом в центре масс и вращающейся с угловой скоростью Q(/) вектора в) в системе отсчета с началом на теле т..  [c.115]

Ограниченная задача трех тел (К. Г. Якоби, 1835 г.). Вектор I (см. задачу 3.3.7) описывает окружность (рис. 2.9а>. Найти ограниченное решение уравнений движения в окрестности треугольных точек Лагранжа [56, 65].  [c.142]

О постановке задач плоского напряженного состояния уже говорилось выше. Задачи же плоской деформации возникают при рассмотрении тел, ограниченных цилиндрической поверхностью, когда краевые условия на цилиндрической части постоянны вдоль образующей, причем компонента (7гv равна нулю. Если тело (цилиндр или пространство с цилиндрической полостью) ограничено, то на плоских сторонах могут быть заданы условия смешанного типа, а именно, нормальные перемещения и касательные компоненты напряжений равны нулю. Если же попытаться подобрать на этих поверхностях соответствующие напряжения 0г, то следует первоначально решить задачу плоской деформации бесконечного цилиндра и, получив значения Ог (согласно (4.3)), задать их как краевые условия. Само собой разумеется, что касательные компоненты напряжений по-прежнему обращаются в нуль.  [c.277]

Задача 3. Рассмотрим твердое тело как совокупность свободных частиц, ограниченных дополнительными условиями  [c.109]

В предыдущих параграфах настоящей главы рассмотрены задачи дифракции упругих волн на круговых отверстиях или включениях. Для тел, ограниченных круговыми цилиндрическими поверхностями, решение задачи, как это показано в главах 2, 3, получается с помощью метода разделения переменных. В случае более сложных границ разделение переменных в граничной задаче провести не удается. В связи с этим для таких тел (границ) разработаны специальные приближенные методы, В данном параграфе для исследования дифракции упругих волн на некруговых отверстиях применяется метод возмущения формы границы, изложенный в главе 3.  [c.91]


Пользуясь общими формулами 3, можно задачу решить и в самом общем случае, если бы для того представилась надобность. Заметим, что указанная метода может быть распространена и на случай задачи в трех измерениях, так как задача о деформации тела, ограниченного двумя концентрическими сферами, решена в самом общем виде. Считая, что по поверхности внутренней сферы никаких усилий нет, а по наружной поверхности усилия такие же, как и в том случае, когда нет внутри малой сферической пустоты, можно задачу решить в самом общем виде.  [c.117]

В приближении Ландау. С другой стороны, при онисании столкновений частиц, в которых они сближаются друг с другом на малые расстояния, взаимодействие нельзя считать слабым, вследствие чего разложение но степеням Фаб(А ) становится непригодным. Близким столкновениям соответствуют волновые векторы к > где Гц = е /Т — расстояние между частицами, на котором средняя энергия взаимодействия становится порядка средней кинетической энергии. Строго говоря, чтобы описать такие столкновения, необходимо воспользоваться точным решением задачи двух тел. Иными словами, мы должны вернуться к интегралу столкновений Больцмана. Впрочем, с физической точки зрения ясно, что столкновения, соответствующие большим А , не могут играть существенной роли в слабо неидеальной плазме, поскольку в них могут участвовать лишь частицы, кинетическая энергия которых значительно превышает среднюю. Эти соображения, а также слабая зависимость интеграла в формуле (3.4.35) от пределов интегрирования оправдывают часто используемое обрезание расходимости интеграла столкновений Ландау, а именно, ограничение сверху и снизу области интегрирования по волновому числу  [c.222]

Тш ательное исследование ограниченной задачи п тел и ее частных случаев, качественный анализ ее решений, получение удобных вычислительных формул чрезвычайно важны для практики космических полетов. Особенно часто находят применение случаи п 2, 3, 4.  [c.14]

ПРИМЕНЕНИЕ КОМПЛЕКСНЫХ ПЕРЕМЕННЫХ К ПЛОСКОЙ ОГРАНИЧЕННОЙ ЗАДАЧЕ ТРЕХ ТЕЛ  [c.237]

В ограниченной задаче двух тел, как мы видели в 3 главы II, полная энергия спутника остается постоянной в течение всего времени его движения. То же имеет место и для его секториальной скорости, а значит, и для его кинетического момента. А в ограниченной задаче трех тел меняется и энергия (Е) спутника, и его кинетический  [c.241]

В ближайших двух параграфах мы сделаем некоторые выводы из уравнения (7.3.8) для ограниченной плоской круговой задачи трех тел. Для простоты будем полагать, что нами выбрана каноническая система единиц, так что  [c.244]

Постановка задачи прохождения телом заданной ориентации в пространстве. Управления м выбираем в классе L функций Uk = M (i, х, Хо), реализации щЩ которых являются интегрируемыми в смысле Лебега функциями. Управления м е Z также удовлетворяют ограничениям (4.1.4).  [c.206]

О33 0 3, Пз = —1, второе слагаемое также меньше нуля. Таким образом ДС/<0 и упругая энергия максимальна на решении задачи (1.11) —(1.14). Отметим, что максимальность упругой энергии здесь установлена в общем случае тела, ограниченного поверхностью 2, так как (1.21) получено [44 именно для такого тела.  [c.181]

При /3 = 0 уравнения (5), (6) переходят в уравнение ограниченной задачи трех тел с одинаковыми массами двух тяготеющих тел. Соответственно точки стягиваются при /3 —) О к точке 2(0, 0), и точки (г = 1... 5) превращаются в точки либрации ограниченной задачи трех тел (например, = у/З /2 и т. п.).  [c.125]

Можно рассматривать более общую плоскую круговую ограниченную задачу п тел п—1 массивных тел совершают круговое равномерное вращение вокруг их общего центра масс, а п-е тело пренебрежимо малой массы движется в плоскости орбит массивных тел в их гравитационном поле. При п > 3 полное описание точек либрации в ограниченной задаче п тел — интересная нерешенная алгебраическая задача.  [c.49]

Рассмотрим еще один вариант ограниченной задачи трех тел, в котором две точки одинаковой массы описывают эллиптические орбиты в плоскости х,у, симметричные относительно оси г, а третья точка нулевой массы все время остается на оси. 2 (пылинка в поле двойной звезды, рис. 5). Движение последней описывается дифференциальным уравнением  [c.49]


Теорема 3 применима ко многим задачам гамильтоновой механики. Так, например, плоская ограниченная круговая задача трех тел не допускает нетривиальной группы симметрий в виде ряда по степеням малого параметра /2 с бесконечно дифференцируемыми коэффициентами (ср. с п. 1 2 параметр /2 равен отношению массы Юпитера к массе Солнца).  [c.194]

Л. Эйлер [1] был первый, кто указал на симметрию (здесь имеется в виду линейная обратимость) во введенной им в рассмотрение знаменитой ограниченной задачи трех тел. Он переходит в окрестность одной из найденных им коллинеарных точек либрации и строит периодическое решение в виде тригонометрических рядов, причем абсцисса задается косинусами, а ордината — синусами. Иными словами, в работе Л. Эйлера впервые построены симметричные периодические движения в обратимой механической системе. При более внимательном рассмотрении оказывается, что построенные движения образуют семейство от одного сугцественного параметра и представляет собой локальное ляпуновское семейство периодических движений обратимой системы. Отметим, что теоретическое осмысление данного факта для обратимой системы произошло только два столетия спустя [2,3.  [c.132]

Ограниченная задача трех тел. Частица массой Ш2 движется в поле тяготения системы двух тел, массы которых шх и шз. Предполагается, что частица не влияет на движение системы тел, т. е.  [c.149]

Ограниченная задача трех тел (К. Г. Якоби, 1835 г.). Вектор (см. задачу 3.3.8) описывает окружность (рис. 4.2.11а). Пайти  [c.187]

Пример 7.3. Ограниченная задача двух тел. Предположим, что масса  [c.56]

Таким образом, динамическая задача для теЛа с трещинами при учете контактного взаимодействия берегов сводится к решению начально-краевой задачи (3.1) — (3.3) с ограничениями (3.5).  [c.65]

В работе [128] показано, что начально-краевая задача для тела с трещиной при учете контактного взаимодействия берегов может быть сведена к системе граничных интегральных уравнений и односторонним ограничениям в виде неравенств. Для упрощения там рассмотрена задача для трещины в неограниченной области при однородных начальных условиях. Покажем, что начально-краевая задача (3.1) —  [c.71]

Рассмотрим теперь возможные варианты граничных интегральных уравнений на поверхностях трещин й. Как правило, поверхности трещин в твердых телах свободны от нагрузки. Граничная задача с заданной нагрузкой на берегах трещины получается, например, если исходная задача для тела с трещинами, берега которых свободны от нагрузки, представляется в виде суперпозиции двух задач для тела без трещин и для тела с трещинами, к берегам которых приложена нагрузка полученная из решения первой задачи, взятая с обратным знаком (см. разделы 3.2 и 3.3). Нагрузка на берегах трещин возникает также при учете контактного взаимодействия берегов трещин. В первом случае на берегах трещин задаются граничные условия в напряжениях (вторая краевая задача), во втором — условия с ограничениями в виде неравенств (5.6) (задачи типа Синьорини). Ниже будет показано, что решение задачи Синьорини приводит к последовательности граничных задач в напряжениях. Учитывая это, предположим, что на берегах трещин задана поверхностная нагрузка и граничные условия имеют вид  [c.126]

Таким образом, даны три эквивалентные математические формулировки динамических контактных задач с односторонними ограничениями для упругих тел с трещинами. Первая свелась к начально краевой задаче (3.1) — (3.3) с односторонними ограничениями, вторая вариационная заключается в нахождении седловой точки граничного функционала (4.56) на множествах допустимых вариаций (4.55) и (4.57), третья предполагает выполнение прямого и обратного преобразования Лапласа и решение бесконечного множества систем граничных интегральных уравнений (5.81) с учетом односторонних ограничений  [c.131]

Ограниченная задача трех тел  [c.752]

ОГРАНИЧЕННАЯ ЗАДАЧА ТРЕХ ТЕЛ 753  [c.753]

Метод изменения произвольных постоянных Лагранжа позволяет теперь представить общий интеграл уравнений (14.111), т. е. уравнений движения ограниченной задачи трех тел, теми же самыми формулами (14.102), (14.102 ), в которых только величины аи и Рл [к=, 2, 3) уже не являются постоянными, а суть некоторые функции времени, определяемые следующей канонической системой  [c.785]

Общий случай ограниченной задачи трех тел  [c.548]

ГЛ. 3. ДРУГИЕ ОГРАНИЧЕННЫЕ ЗАДАЧИ ТРЕХ ТЕЛ 549  [c.549]

Первые найденные в небесной механике периодические решения— это эллиптическое движение в задаче двух тел (см. ч. И, 2.01) и лагранжевы решения в задаче трех тел (см. ч. V, 1.02, 2.03). После того как Хилл доказал, что уравнения задачи, названной его именем (уравнения (5.3.16)), допускают периодическое (почти-круговое) решение, Пуанкаре разработал достаточно общий метод — метод малого параметра (см. 1.01) и на его основе установил [2] существование трех сортов периодических решений в планетном варианте неограниченной задачи трех тел (тело имеет массу то, значительно большую масс т = а1 А, Ш2 — 0,211 планет Р, и Рг, также отличных от нуля, а > О, К2 > О, — малый положительный параметр). Частными случаями этих решений являются периодические решения первого, второго и третьего сорта в ограниченной задаче трех тел (см. ч. V, 2.05).  [c.792]

D, а В преобразовании Крылова — Боголюбова вида (3.60) но будет отсутствовать. Чтобы преобразование Крылова — Боголюбова давало асимптотические представления для решения нервоначальной системы (62), необходимо, как неоднократно указывалось раньше, решить усредненную систему (70). Моиаю доказать [8, 124], что усредненные по Делоне — Хиллу уравнения плоской ограниченной круговой задачи трех тел интегрируемы в квадратурах, т. е. известна полная система ее первых интегралов (система уравнений имеет четвертый порядок). То же самое можно утверждать и относительно усредненных но Фату и Моисееву уравнений плоской ограниченной круговой задачи трех тел. Что касается пространственного случая ограниченной круговой задачи трех тел, то известно, что только схема Гаусса (см. (35)) приводит к интегрируемой задаче. Первые интегралы усредненных уравнений можно найти в [7, 8, 124].  [c.148]


Еще в 1878 г. Ф. А. Слудский высказал без доказательства теорему о том, что необходимым условием общего соударения свободных материальных точек, взаимно притягивающихся по закону Ньютона, является аннулирование всех постоянных интегралов площадей в движении системы относительно ее центра инерции. Подобную мысль высказал и К. Вейерштрасс Он показал, что при отличной от нуля нижней границе минимума взаимных расстояний точек системы координаты этих точек являются голоморфными функциями времени в полосе комплексной i-плоскости, ограниченной двумя симметричными относительно действительной оси прямыми. Исследуя вопрос о существовании соответствующих начальных условий движения, он пришел к заключению, что по крайней мере для задачи трех тел такие начальные условия не только существуют, но и представляют собой общий случай, в то время как парное и, тем более, общее соударение точек в конечный момент может произойти только при особых условиях. Вейерштрасс без доказательства также заметил, что координаты точек системы разлагаются в окрестности момента парного соударения t = в ряды по целым положи-J тельным степеням (fj — i) и зависят от бге — 2 произвольных постоянных. Эту теорему доказал П. Пенлеве . Он показал также, что если движение в классической задаче п тел, регулярное до момента ti, в этот момент нарушает регулярность, то минимум взаимных расстояний точек при t-у ti стремится к нулю. Если п = 3, то единственной особенностью движения может быть только парное или общее соударение тел в момент Если и 3, могут быть и такие особенности, когда некоторые из взаимных расстояний, не стремясь ни к каким определенным пределам при t ti, осциллируют в каких угодно границах. П. Пенлеве установил, что начальные условия движения, соответствующие парному соударению, должны удовлетворять определенным аналитическим соотношениям, однозначным относительно координат и алгебраическим относительно скоростей, если по крайней мере массы трех точек отличны от нуля. Найти эти условия удалось Т. Леви-Чивита и Г. Бискончини . Однако эти условия выражаются очень сложными рядами и могут быть использованы непосредственно только в случае, когда соударение происходит через весьма малый промежуток времени после начального момента.  [c.112]

Проблема захвата. Большой интерес для космонавтики представляет следуюш,ая проблема захвата в ограниченной круговой задаче трех тел может ли не-притягиваюш,ая материальная точка (например, космическая ракета), пришедшая из бесконечности в некоторую ограниченную область Л пространства, где она подвергается притяжению двух звезд , остаться навсегда в этой области  [c.260]

Вместе с тем в рамках этой теории исследовались, как правило, задачи о предельном равновесии, т. е. начале пластического течения. Получено ограниченное число решений задач с учетом изменения геометрии тела, собственно, о пластическом течении задачи о внедрении клина в полупространство, раздавливании клина плоским штампом [1-3], одноосном растяжении плоского [4] и цилиндрического [5] образцов, растяжении полосы с V-образными вырезами [6]. На основе этих решений в работах [7-9] получен определенный класс решений контактных задач для тел произвольной формы с учетом изменения геометрии свободной поверхности. При решении таких задач деформации тел оценивались визуально по искажению прямоугольной сетки. Более точное описание процесса деформирования требует использования в качестве меры деформации тензорных характеристик (тензора дисторсии, тензора конечных деформаций Альманси и т.п.). Решение задач с учетом изменения геометрии особенно необходимо при расчете деформаций в окрестности поверхностей разрыва скоростей перемещений и других особенностей пластической области.  [c.762]

В. М. Алексеев применил метод символической динамики в задаче о пылинке в поле двойной звезды (см. п. 3 5 гл. I). Оказывается, если эксцентриситет орбит массивных тел отличен от нуля, то траектории пылинки выглядят весьма запутанными. Это дает возможность доказать неинтегрируемость уравнений движения [5]. Более точно, квазислучайность траекторий пылинки удается установить при малых значениях эксцентриситета е ф 0. Методом Пуанкаре (см. 1 гл. IV) можно доказать отсутствие интегралов и нетривиальных групп симметрий в виде формальных рядов по степеням е. Либре и Симо [216] перенесли метод Алексеева на ограниченную круговую задачу трех тел в предположении, что масса Юпитера много меньше массы Солнца.  [c.308]

Таким образом, динамическая контактная задача теории упругости с одностронними ограничениями, как и рассматриваемые выше контактные задачи для тел с трещинами, сводится к граничным интегральным уравнениям. Эти граничные интегральные уравнения следует решать с учетом односторонних ограничений в виде неравенств (3.30). В [104] такие задачи сводятся к системам граничных  [c.75]

Мы видели во второй части книги, что ограниченная задача трех тел-точек в частном случае, когда две из трех масс одинаковы, может допускать еще решение, в котором треугольник (М0М1М2) остается всегда равнобедренны.м, основание.м которого является отрезок, соединяющий активные массы.  [c.361]

А. М. Леонтович, опираясь на общие теоремы Арнольда (см. 3.11), доказал, что для всех значений масс гПо и гп, удовлетворяющих условию (10.3.37), кроме, быть может, множества лебеговой меры нуль, лагранжево треугольное решение ограниченной круговой задачи трех тел устойчиво [82].  [c.844]


Смотреть страницы где упоминается термин Задача 3 тел ограниченная : [c.52]    [c.65]    [c.66]    [c.551]    [c.845]    [c.287]    [c.127]   
Симметрии,топология и резонансы в гамильтоновой механике (1995) -- [ c.48 , c.49 , c.147 , c.186 ]



ПОИСК



Алгоритмы, реализующие обращение первых интегралов дифференциальных уравнений ограниченной круговой задачи трех тел

Аннин Б.Д. Плоская задача идеальной пластичности в области, ограниченной логарифмическими спираляАртемов М. А. О предельных моделях упругих тел

ВВЕДЕНИЕ В ОГРАНИЧЕННУЮ ЗАДАЧУ

Вильке, А.В. Шатина. Эволюция движения вязкоупругого шара в ограниченной круговой задаче трех тел

Г лава XI ГРАНИЧНЫЕ ЗАДАЧИ ДЛЯ СРЕД, ОГРАНИЧЕННЫХ НЕСКОЛЬКИМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ Основные граничные задачи упругого равновесия

Граничные задачи теории упругости с односторонними ограничениями

Движение изменяемого твердого тела (Уравнения Лиувилля) Обобщенная задача о движении неголономного шара Чаплыгина Движение шара по сфере Ограниченная постановка задачи о вращении тяжелого твердого тела вокруг неподвижной точки Неинтегрируемость обобщенной задачи Г. К. Суслова Движение спутника с солнечным парусом

Движение периодическое в ограниченной плоской круговой задаче

Двумерные задачи четырехсторонник, ограниченный дугами двух софокусных эллипсов и гипербол

Денисов, И. Н. Статников. Об использовании метода ПЛПпоиска в задачах проектирования с функциональными ограничениями

Дифференциальные уравнения ограниченной круговой задачи трех тел

Другие ограниченные задачи трех тел

Задача N тел, взаимодействующих по закону всемирного тяготения. Лемма Лагранжа-Якоби. Необходимое условие ограниченности взаимных расстояний

Задача Лагранжа ограниченная

Задача двух тел ограниченная

Задача минимизации с ограничением

Задача об ограниченном водоносном слое

Задача п тел ограниченная круговая плоская

Задача с ограничением длины сопла

Задача с ограниченной номинальной областью контакта

Задача трех тел ограниченная

Задача трех тел ограниченная кругова

Задача трех тел ограниченная круговая

Задачи минимизации с ограничением на управление

Задачи термоупругости в бесконечных областях, ограниченных системой плоскостей

Задачи фильтрации в ограниченных областях

Замена задачи минимизации с ограничениями задачей о седловой точке

Захват в ограниченной круговой задаче трех тел

Интеграл Якоби. Частные решения ограниченной задачи

Интегральные уравнения и односторонние ограничения некоторых контактных задач теории упругости, пластин н оболочек

Кинематика упругого рассеяния. Динамическая теория рассеяния. Сечение рассеяния реакции pi Р2 — р. Упругое рассеяние. Дифференциальные распределения в лабораторной системе. Обратная задача рассеяния. Условие классичности рассеяния. Рассеяние тождественных частиц Ограниченная задача трех тел

Краевая задача дифракции электромагнитных волн в оптике и некоторые ограничения операционного метода

Лагранжевы решения ограниченной круговой задачи трех тел Точки либрации

Лагранжиан ограниченной задачи трех тел. Ограниченная круговая задача трех Точки либрации. Вклад Луны в ускорение свободного падения Межпланетные полеты

Метод годографов в ограниченной задаче трех тел

ОГРАНИЧЕННЫЕ ЗАДАЧИ Задача неподвижных центров

Обтекание препятствий ограниченными потоками, течение в каналах, решетки и другие задачи

Общий случай ограниченной задачи трех тел

Ограничения

Ограниченная задача двух тел законы Кеплера и Ньютона

Ограниченная задача о трех телах

Ограниченная задача трех тел и ее прикладные аспекты

Ограниченная задача. Уравнения движения

Описание полуклассической модели Комментарии и ограничения Следствия полуклассических уравнений движения Задачи Полуклассическая теория проводимости в металлах

Основная смешанная задача для области, ограниченной окружностью

Осцилляция в ограниченной задаче трех

ПРИМЕНЕНИЕ ИНТЕГРАЛОВ ТИПА КОШИ К РЕШЕНИЮ ГРАНИЧНЫХ ЗАДАЧ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ОБЩЕЕ РЕШЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАДАЧ ДЛЯ ОБЛАСТЕЙ, ОГРАНИЧЕННЫХ ОДНИМ ЗАМКНУТЫМ КОНТУРОМ Приведение основных задач к функциональным уравнениям

Переменные комплексные в задаче двух в плоской ограниченной

Периодические движения, близкие к треугольным точкам либрации круговой ограниченной задачи трех тел

Периодические решения круговой ограниченной задачи в классическом случае

Периодические решения ограниченной круговой задачи трех тел

Плоскость задачи о равновесии тела ограниченного—28, 29, 201, 222, 247258 случай заданного на — напряжения, 252 случай заданного на — смещения

Поиск решений уравнения Гамильтона — Якоби на ЭВМ. Приложение к ограниченной задаче трех тел

Поиск частных, первых и общих интегралов заданной аналитической структуры обыкновенных дифференциальных уравнений на ЭВМ. Приложение к ограниченной задаче трех тел

Потребности техники. Бурное развитие численных методов решения прямой задачи обтекания профиля. Модель пространственного безотрывного обтекания ограниченного тела

Приложение к ограниченной задаче трех тел

Применение комплексных переменных к плоской ограниченной задаче трех тел

Пространственная ограниченная задача

РЕШЕНИЕ ГРАНИЧНЫХ ЗАДАЧ ДЛЯ ОБЛАСТИ, ОГРАНИЧЕННОЙ ОКРУЖНОСТЬЮ, И ДЛЯ БЕСКОНЕЧНОЙ ПЛОСКОСТИ, РАЗРЕЗАННОЙ ВДОЛЬ ДУГ ОКРУЖНОСТИ Преобразование общих формул для области, ограниченной окружностью

РЕШЕНИЕ ДЛЯ ОБЛАСТЕЙ, ОГРАНИЧЕННЫХ ОКРУЖНОСТЬЮ Решение первой основной задачи для круга

Разложение возмущающей функции в ограниченной круговой задаче трех тел

Распространение ограниченных звуковых пучУравнение нелинейной акустики ограниченных пуч ). 2. Параболическое уравнение. Некоторые задачи линейной теории дифракции

Решение первой и второй основных задач для области, ограниченной окружностью

Сведение к задаче в ограниченной области

Смешанные и контактные задачи плоской теории упругости для областей, ограниченных прямыми линиями

Тема 16. Ограниченная задача трех тел

Теорема о неприводимости уравнения Гамильтона—Якоби для плоской ограниченной круговой задачи трех тел к уравнению типа Штеккеля

Теория термоупругости, задачи установившихся частот собственных колебаний ограниченного тела

Точки либрации ограниченной задачи трех тел

Уравнение Гамильтона—Якоби в эллипсоидальных переменПонижение порядка системы уравнений плоской ограниченной круговой задачи трех тел

Уравнения движения ограниченной задачи трех тел

Уравнения движения спутника относительно центра масс в ограниченной задаче. Интеграл типа Якоби Устойчивое положение относительного равновесия

Уравнения ограниченной круговой задачи в эллипсоидальных переменных

Уравнения осредненных схем ограниченной круговой задачи трех тел, определяющие промежуточную орбиту (нулевое приближение). Их первые интегралы

Характеристические показатели для треугольных точек в эллиптической ограниченной задаче трех тел

Цель главы. Ограничения. Порядок изложения материала Задачи, допускающие непосредственное решение

Частные решения ограниченной задачи трех тел. Точки либрации



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте