Вращение вокруг неподвижной равномерное

Векторам —и —т], проекции которых содержатся в уравнениях (4), дают следующие специальные наименования вектор —т] , равный и противоположный произведению массы на переносное ускорение. называют переносной силой инерции, а в случае, когда движение системы 5 является равномерным вращением вокруг неподвижной оси — центробежной силой-, вектор —/му, равный и противоположный произведению массы на добавочное ускорение, называют кориолисовой силой инерции. [c.235]

Если твердое тело вращения, закрепленное в одной из точек своей оси, совершает вокруг нее весьма быстрое вращательное движение и. если подвижная система отсчета совершает равномерное переносное вращение вокруг неподвижной оси, проходящей через закрепленную точку, с небольшой по величине угловой скоростью, то момент относительно этой точки фиктивных сил, которые нужно ввести при рассмотрении относительного движения тела, приводится в основном к моменту одной только силы, приложенной к точке оси тела и стремящейся привести ось относительного вращения к совпадению по направлению с осью переносного вращения. [c.178]

Если переносное движение стенок представляет равномерное вращение вокруг неподвижной оси с угловой скоростью ы (фиг. 35), работа центробежной силы инерции [c.466]

При доступах. Р. д. твёрдого тела всё сказанное относится к каждой точке тела при равномерном вращения вокруг неподвижной оси угл. ускорение г тела постоянно, а закон вращения и закон изменения угл. скорости О) тела даются равенствами [c.198]

Вот, пожалуй, и все основные отличия. Остальное настолько одинаково, что можно взять на себя смелость сформулировать по образу и подобию ньютоновых законов закон инерции вращательного движения абсолютно твердого тела Изолированное от внешних моментов абсолютно твердое тело будет сохранять состояние покоя или равномерного вращения вокруг неподвижной точки [c.32]

Зубчатому колесу 1, свободно насаженному на вал 10, сообщается равномерное вращение вокруг неподвижной оси В вала 10. С колесом I жестко связан рычаг 2 и шарнирно соединен рычаг 3, штифт а которого, находясь под действием пружины 4, обкатывает неподвижный кулачок 5 (на рисунке не показан). Ролик / рычага 2, попадая в паз Ь мальтийского креста 6, вращающегося вокруг неподвижной оси D, сообщает последнему ускоренное движение вплоть до момента, когда зубчатый сектор 7 входит в зацепление с сектором 8, связанным с мальтийским крестом 6. При этом последний поворачивается равномерно. В момент, когда зубчатые секторы 7 и S выходят из зацепления, рычаг 3, поворачиваясь относительно неподвижной оси А, входит в прорезь d, обеспечивая замедленное движение мальтийского креста. Это положение изображено на рисунке. Штриховой линией показано нерабочее положение рычага 3. В момент, когда рычаг 3 выходит из прорези d, положение мальтийского креста фиксируется звеном 9, входящим в дугообразный вырез е. [c.299]

К инерционному движению тела относят равномерное прямолинейное поступательное движение, равномерное вращение вокруг неподвижной оси и общий случай — равномерное винтовое движение (сложное движение, при котором центр тяжести тела движется прямолинейно и равномерно, а все тело равномерно вращается вокруг оси, проходящей через его центр тяжести). [c.4]

Пусть в начальный момент времени 0 = О, т. е. пусть векторная угловая скорость тела (о направлена по оси Ozu которую направим по неизменному вектору Ко, тогда будем иметь 0 = 0. Следовательно, если в начальный момент времени тело вращается вокруг одной из своих главных осей инерции для неподвижной точки, то все его дальнейшее движение по инерции будет равномерным вращением вокруг неподвижной оси, совпадающей с направлением его начальной угловой скорости. Поэтому главные оси инерции тела для неподвижной точки называются постоянными (или перманентными) осями его вращения хотя в рассматриваемом случае закреплена лишь одна точка тела, тем не менее оно движется так, как если бы была закреплена еще одна его точка и, следовательно, оставалась неподвижной вся ось, проходящая через эти две точки ). [c.253]

Решение. Так как абсолютное движение точки А есть равномерное вращение вокруг неподвижной оси О, то вектор Шд абсолютного ускорения этой точки направлен вдоль АО к центру О и по модулю равен Wa = Wa" = И 0 =160 см[сек . [c.218]

Если работа реакции связи на относительном перемещении равна нулю, а силы Р и —тапер) консервативны, то из (2.87) мы получим интеграл энергии в относительном движении. Нетрудно проверить, что если, например, переносное движение есть равномерное вращение вокруг неподвижной оси, то поле сил инерции,— центробежных сил,—будет консервативно. [c.104]

РАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ, движение точки, при к-ром численная величина её скорости постоянна. Путь, пройденный точкой при Р. д. за промежуток времени t, равен s=vt. Тв. тело может совершать поступательное Р. д., при к-ром всё сказанное относится к каждой точке тела, равномерное вращение вокруг неподвижной оси, при к-ром угловая скорость тела ш постоянна, а угол поворота тела ф= oi, и равномерное винтовое движение. РАВНОПЕРЕМЕННОЕ ДВИЖЕНИЕ, движение точки, при к-ром её касательное ускорение Wx (в случае прямолинейного Р. д. всё ускорение w) постоянно. Скорость V, к-рую имеет точка через время t после начала движения, и её расстояние s от нач. положения, измеренное вдоль дуги траектории, определяются при Р. д. равенствами v=Vf - -Wxt, s VQt- -wxf /2, где Уо — нач. скорость точки. Когда знаки v и wx одинаковы, Р. д. явл. ускоренным, а когда разные — замедленным. [c.602]

Выбирается ведуш,ее звено (при ш = 1). За ведуш,ее звено обычно выбирают звено, которое совершает вращательное движение и может совершить полный оборот вокруг неподвижной оси. Задается закон движения этого звена (как правило, задается равномерное вращение этого звена). [c.37]

Предположим теперь, что твердое тело, имеющее форму тела вращения вокруг оси АВ, например колесо или тор, равномерно вращается вокруг этой оси АВ с угловой скоростью со, в то же время эта горизонтальная ось АВ вращается равно-мер /о вокруг неподвижной вертикальной оси с угловой скоростью (Oj. Требуется определить реакции в подшипниках Л и А, перпендикулярные к оси АВ, если вес тела равен Р и АС — 1 , СВ = 1 , /, -f = причем С — центр тяжести данного тела (рис. 201, а и б). Такое тело представляет собой гироскоп с двумя степенями свободы. [c.350]

Равномерное и прямолинейное движение материальной точки является движением по инерции. Под состоянием равновесия материальной точки и твердого тела понимают не только состояние покоя, но и движение по инерции. Для твердого тела существуют различные виды движения по инерции, например равномерное вращение твердого тела вокруг неподвижной оси. [c.10]

Диск массой т = 20 ki вращается равномерно вокруг неподвижной оси с угловой скоростью OJ = 10 рад/с. Определить модуль главного вектора внешних сил, приложенных к диску, если его центр тяжести удален от оси вращения на расстояние ОС = 0,5 см. (10) [c.221]

Например, в равномерном движении ползуна по вращающемуся с постоянной угловой скоростью прямолинейному пазу траекторией ползуна по отношению к неподвижной плоскости служит архимедова спираль. В то же время это движение может быть разложено на два простейших движения равномерное прямолинейное движение ползуна но пазу и равномерное вращение твердой линейки, в которой прорезан паз, вокруг неподвижной оси. Точно так же точки щатуна кривошипного [c.297]

Разберем частную, но весьма распространенную на практи)ле задачу динамики относительного движения несвободной системы материальных точек в равномерно вращающейся вокруг неподвижной оси системе координат. Примем неподвижную ось вращения за ось Ог и обозначим через а> постоянную угловую скорость вращения системы координат. [c.428]

Задача 51. Кривошип ОМ кривошипно-кулисного механизма (рис. 195) равномерно вращается вокруг неподвижной оси О . Конец М этого кривошипа соединен шарнирно с ползуном, который при вращении кривошипа скользит вдоль прикрепленной к стержню ОС вертикальной кулисы АВ и сообщает этой кулисе возвратно-поступательное движение в горизонтальном направлении. Зная, что кривошип вращается с угловой скоростью (и=10—и что его длина ОМ = [c.315]

Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси. Равномерное и равнопеременное вращение [c.110]

Тело А равномерно вращается вокруг неподвижной оси (в вариантах 2, 3, 4, 7, 10, 11, 14, 20, 23, 26 и 30 ось вращения 2j вертикальна, в вариантах 1, 12, 15 и 25 ось вращения j j горизонтальна). В вариантах 5, 6, 8, 9, 13, 16, 17, 18, 19, 21, 22, 24, 27, 28 и 29 тело А движется поступательно, параллельно вертикальной плоскости г/хО г . [c.182]

Для случая равномерного вращения канала вокруг неподвижной оси (рис. 11-10), формула (И-19) после подстановок / = и ds os д = dr дает [c.303]

Для случая равномерного вращения канала вокруг неподвижной оси (рис. XI-10) применение формулы (Х1-19) после подстановок / = со г и ds os 0 = [c.315]

Какая составляющая ускорения любой точки твердого тела равна нулю при равномерном вращении твердого тела вокруг неподвижной оси [c.146]

В. Неправильно. При равномерном вращении твердого тела вокруг неподвижной оси нормальное ускорение не равно нулю. Следовательно, не может быть равным нулю и полное ускорение. [c.279]

Ответ. Внешними силами, приложенными к шару, являются вес и реакция эллипсоида (нормальная к поверхности). Так как силы проходят через центр С шара, то движение шара вокруг этой точки является равномерным вращением вокруг оси, неподвижной в пространстве и в шаре. [c.229]

Сила инерции переносного движения при равномерном вращении системы отсчета. — Если переносное движение есть равномерное вращение w вокруг неподвижной оси, то ускорение переносного движения точки является ускорением в равномерном круговом движении и приводится, таким образом, к нормальному ускорению, равному р, или где р обозначает расстояние точки от оси. Центростремительная сила, определяющая это круговое переносное движение, равна по величине [c.211]

На полюсе движение сферического маятника будет таким же, как если бы оно было отнесено к неподвижным осям, при условии, что в качестве системы осей взята система, обладающая относительно Земли равномерным вращением вокруг вертикали с угловой, скоростью — (О, равной и прямо противоположной угловой скорости Земли. [c.221]

Правильная прецессия земли. Замечательный пример правильной прецессии представляет движение земли около своего центра О более того, именно от этого частного случая ведет свое название прецессия. Из элементарной космографии известно, что земля равномерно вращается вокруг своей полярной оси/"в левую сторону (против часовой стрелки, т. е. с запада на восток через юг, противоположно видимому движению солнца), совершая полный оборот в течение суток (звездных). Но полярная ось земли / не сохраняет неизменным своего направления относительно неподвижных звезд напротив того, она, в свою очередь, равномерно вращается (хотя н чрезвычайно медленно) вокруг некоторой прямой постоянного направления р, проходящей через центр земли эта прямая характеризуется тем, что она перпендикулярна к плоскости эклиптики (т. е. эллиптической орбиты, описываемой землей по законам Кеплера в своем вращении вокруг солнца). Постоянный угол (наименьший) двух прямых (еще не ориентированных) / и р составляет около 23 ,5. Представим себе ось ( ориентированной от центра земли к северному полюсу В, а ось р ориентированной таким образом, чтобы она составляла упомянутый выше острый угол с полупрямой ОВ. Наиболее древние астрономические наблюдения при сопоставлении их с наблюдениями последних столетий обнаружили, что [c.211]

Таким образом, движение можно представить себе как равномерное вращение вокруг вектора е, который в свою очередь равномерно поворачивается вокруг неподвижного вектора Л. [c.210]

Некруглые зубчатые колеса 1 и 2 вращаются вокруг неподвижных осей Л и В. Центроиды колес представляют собою две равные спирали. При равномерном вращении колеса 1 колесо 2 вращается неравномерно. В моменты перехода зацепления с конца спирали на ее начало происходит соударение звеньев ] и 2, [c.56]

Решение. Так как абсолютное движение точки А есть равномерное вращение вокруг неподвижной оси О, то вектор аУд абсолютного ускорения этой точки направлен вдоль АО к центру О и по модулю равен = = Л0= 160 см[сек . Переносное движение, т. е. движение кулисы является вращательным вокруг негюдвижной оси аjioTOMy == го ," вектор ьу ," направлен вдоль АО к центру О,, а вектор wi перпендикулярен к О,А, причем Dijf = 0,Л-со = 21,3 см сек = 0 А-где Ё, есть угловое ускорение кулисы. [c.218]

УГЛОВбЕ УСКОРЕНИЕ—величина, характеризующая быстроту изменения угл. скорости твёрдого тела. При вращении тела вокруг неподвижной оси, когда его угл. скорость (й растёт (или убывает) равномерно, численно У. у. e = dускоренном вращении и противоположно —при замедленном). При вращении вокруг неподвижной точки вектор У. у. t = d ldt н направлен по касательной к годографу вектора ю в соответствующей его точке. [c.203]

Пружина жесткости с=14Н/м с точечным грузом массы ш=1 кг на свободном конце равномерно вращается в горизонтальной плоскости Оху вокруг неподвижного центра О, с которым связан другой конец этой пружины. Определить удлинение пружины К, если угловая скорость вращения ш = 2 рад/с, а длина неде-формированной пружины /о=10см. Массой пружины и сопротивлениями пренебречь. [c.140]

Два точечных груза масс и закреплены на концах невесомого горизонтального стерл<ня, равномерно вращающегося вокруг неподвижной вертикальной оси. Груз массы nil находится на расстоянии U от оси вращения. На каком расстоянии /г от нее должен находиться груз массы /712, чтобы добавочные динамические давления на нодшипники А и В были равны нулю [c.142]

В рассматриваемом случае переносное движение представляет собой равномерное вращение (ш=сопз1) вокруг неподвижной оси вала АВ. Поэтому переносное ускорение каждой частицы жидкости будет равно только нормальному ускорению [c.415]

Решение. Рассмотрим движение точки С ползуна. Скрепляем подвижную систему координат (ось Вх,) с кулисой BD. Так как кривошип вращается равномерно, то согласно (6.3) (р = Mf. Обозначим угол ОСВ через а. Относительная искомая скорость ползуна направлена по кулисе BD. Скорость будет переносной, если мы представим себе, что нет кривошипа ОС и ползун стал единым целым с кулисой (с подвижными осями). Так как кулиса вращается вокруг центра Д то скорость должна быть перпендикулярна радиусу вращения ВС. Согласно (7.1) геометрическая сумма й р и йотн Д абсолютную скорость в, которая должна быть перпендикулярна кривошипу ОС, так как точка С в абсолютном движении вращается вокруг неподвижной точки О, имея постоянный радиус вращения ОС = Ь. В нашем случае параллелограмм скоростей - прямоугольник, из которого имеем = = V sin а. Но по (6.9) = ftm = а (/5 ш, поэтому 1) т = [c.87]

Равномерное вращение системы отсчета.—Если подвижные оси координат вращаются равномерно с угловой скоростью ft) вокруг неподвижной оси, то сила инерции переносного движения, которую нужно приложить к материальной точге, отнесенной к этой системе осей, совпадает, как известно (п 170), с центробежной силой вращательного движения. [c.318]

Если гироскоп, закрепленный в точке О своей оси, быстро вращается вокруг нее и если эта ось вынуждена скользить в плоскости (Р), которая, в свою очередь, равномерно вращается вокруг неподвижной оси, проходящей через точку О, то в этой плоскости возникает фиктивная пара, стремящаяся привести ось вращения гироскопа (относительное вращение) в положение, где она составляет наименьший возможный угол с осью враш,ения подвижной плоскости (пере-носнае вращение). В этой формулировке обе оси вращения рассматриваются с учетом их положительного направления. [c.184]

Обратно, легко убедиться, что это свойство вполне характеризует среди движений, сохраняющих постоянную точку, те, которые мы называли правильными прецессиями оно может быть поэтому рассматриваемо как новое их определение. В самом деле, положим, что некоторая система совершает движение около неподвижной точки с угловой скоростью ш, которая в каждый момент представляет собою сумму двух векторов ш, и, имеющих постоянные длины и удовлетворяющих формулировать ным. выше условиям. Если при этом прямые действия этих векторов / и р проходят через точку О и вторая из них занимает постоянное положение в пространстве, то твердое движение системы ыоягно представить себе составленным из двух равномерных вращений вокруг осей Гире угловыми скоростями соответственно и [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...