Годограф скорости и его применения

В общем случае, когда границы области движения содержат как свободную поверхность, так и промежуток высачивания, годограф скорости состоит из окружности и прямых, не имеющих общей точки пересечения, и задача о конформном отображении такого кругового многоугольника не может быть сведена к применению формулы Кристоффеля—Шварца. К этому же типу задач относится случай, когда происходит испарение со свободной поверхности или инфильтрация на поверхность, причем принимают, что расход влаги через какую-нибудь часть поверхности пропор- [c.289]

В качестве первого простейшего примера применения метода годографа скорости рассмотрим построение решетки пластин. Пусть решетка пластин с периодом Т =. И, установленных под углом а , обтекается потоком со скоростями на бесконечностях и У е - [c.119]

Важное свойство метода годографа скорости состоит в том, что он позволяет весьма просто строить течения, на границах которых скорость имеет постоянную величину. Такие течения изучаются в теории струй невязкой жидкости. Как известно, метод годографа скорости возник именно в теории струй. Интересно, что первое применение этого метода к теории гидродинамических решеток дано Н. Е. Жуковским как раз в одной задаче струйного течения через решетку пластин [26]. [c.124]

Описанный метод построения решетки по заданному годографу скорости в потоке газа Чаплыгина был разработан автором в 1949 г. Этот метод был положен в основу решения основной обратной задачи теории решеток (построения решетки с гидродинамически целесообразным распределением скорости в действительном потоке вязкой жидкости), описанного в 56. Позже аналогичный метод был предложен Лежандром [116] и развит (тоже с применением электрического моделирования) Ревю [129]. [c.207]

Описанная аналогия дает в принципе точное решение задачи построения дозвукового течения по заданному годограф) скорости. Примеры применения этой аналогии (выполненные в 1949 г. А. М. Люксембургом) показали, однако, что с ванной размером 500 X 500 мм и при Л 0,85 результаты построения некоторых течений газа практически не отличаются от полученных более простым путем в приближенной постановке С. А. Чаплыгина. Иначе говоря, принципиальные погрешности приближенного метода С. А. Чаплыгина оказались порядка экспериментальных погрешностей измерений в точной аналогии. Ввиду указанного, описанная аналогия широкого применения не получила. [c.263]

ГОДОГРАФ СКОРОСТИ и ЕГО ПРИМЕНЕНИЯ [c.287]

Годограф скорости и его применения ) [c.287]

ГОДОГРАФ СКОРОСТИ И ЕГО ПРИМЕНЕНИЯ [c.289]

Б) Обобщение теоремы на случай кривой двоякой кривизны. Для доказательства теоремы воспользуемся приемами анализа, так как применение годографа скорости в данном случае усложнило бы дело. Предварительно преобразуем выражения [c.46]

Работам отечественных ученых по теории крыла и решеток профилей в плоском потенциальном потоке свойственно систематическое применение методов теории функций комплексного переменного для выяснения общих свойств течения, его построения по особенностям непосредственно в физической плоскости и с использованием конформных отображений, представления аналитических функций, связанных с течением, в виде интегралов или рядов и, наконец, решения прямой и обратной задач обтекания решеток как основных краевых задач для этих функций в плоскости течения, в области годографа скорости или в канонических областях. [c.114]

В случае отсутствия у дуг (отрезков) контура области годографа скорости общей точки решение прямой задачи, вообще говоря, не может быть получено с помощью стандартного применения метода конформных отображений. [c.602]

В плоскости годографа скорости задача формулируется (и решается) гораздо проще. Возможность применения плоскости годографа при рассмотрении течения, характерного не только для плоских потенциальных, но и для вихревых и пространственных течений, обосновывается тем, что с физической точки зрения эти эффекты должны иметь вторичный характер и не должны оказывать существенного воздействия более подробно об этом будет сказано в -. [c.210]

Весьма сильным, однако очень трудным, методом математической обработки задач гравитационного течения является метод годографов. Годограф есть изображение динамической системы, в котором координатами являются компоненты скорости. Применение его при изучении гравитационных течений базируется на том обстоятельстве, что хотя геометрическая форма свободной поверхности заранее н известна, но годограф последней будет всегда представлен участком окружности и радиусом, равным половине скорости свободного падения, с центром а отрицательной половине оси вертикальной скорости и проходящим через начало координат. Годограф прямолинейного водонепроницаемого контура будет прямой линией в плоскости годографа, параллельной контуру и проходящей через начало координат. Прямолинейная поверхность постоянного потенциала, образованная постоянной массой жидкости, имеет в качестве годографа линию, проходящую через начало координат и нормальную к контуру. Наконец, поверхность фильтрации представляется [c.320]

С поперечной скоростью. Второе слагаемое обусловлено влиянием поперечного ускорения на движение рыскания при полете вперед. Используя ранее примененный прием, построим корневой годограф, принимая за коэффициент усиления характеристику режима JX. Разомкнутая система имеет два нуля — один в начале координат, а другой при s = Lp. Отметим, что s = Lp является полюсом изолированного движения крена, который находится справа от корня, соответствующего ви-сению. На рис. 15.14 показан упомянутый корневой годограф. Путевая устойчивость всегда положительна (Nv > 0). Рулевой виит создает сильную путевую устойчивость, в результате чего коэффициент усиления при полете вперед высок. Поэтому два действительных корня в случае полета вперед находятся близко к нулям разомкнутой системы , которые являются полюсами для изолированного движения крена. Два других комплексных корня устремляются к вертикальной асимптоте, так что инерционная взаимосвязь при полете вперед преобразует длиннопериодические колебания на режиме висения в устойчивые короткопериодические колебания. [c.768]

Неочевидной представляется попытка применения основных идей конструирования степенных характеристических рядов для представления решений сильно нелинейных вырождающихся параболических уравнений, каким является уравнение Лейбензона [8]. Хотя для таких уравнений типичной является ситуация [9], когда фронт возмущения, порожденного каким-либо заданным краевым режимом, движется по области нулевого фона (нулевого давления для уравнения Лейбензона) с конечной скоростью, как и для гиперболического случая, тем не менее возможность применения степенных рядов для описания решения в возмущенной зоне является нетривиальной, т.к. параболические уравнения не являются уравнениями типа Коши-Ковалевской. Для линейного уравнения теплопроводности, например, ряды Тэйлора, как правило, расходятся. В отличие от гиперболических систем, для которых характерна независимость скорости движения поверхности слабого разрыва по заданному фону от вида краевого режима, для вырождающихся параболических уравнений скорость движения фронта возмущения целиком определяется заданным краевым режимом и может быть найдена только в процессе определения возмущенного решения. Тем не менее оказалось, что степенные ряды, особенно в специальном пространстве переменных (аналог временного годографа), позволяют эффективно строить поля давления в задаче о нестационарной фильтрации газа и находить закон движения фронта фильтрации в зависимости от краевого режима. [c.282]

В виду ТОЛЬКО баллистические траектории) в пространствах скоростей и ускорений тесно связана с различными специальными методами, широко применяемыми в классической механике. В качестве примера можно указать на тот факт, что использование составляющих импульса рг, рп) в пространстве количеств движения соответствует применению параметров годографа (С, R, Т) в пространстве скоростей. Составляющие импульса являются общими переменными всюду, где параметры годографа могут служить характеристическими константами кривых (или поверхностей в трехмерном пространстве), представляющих только допустимые траектории при наличии гравитационного ускорения, величина которого обратно пропорциональна квадрату расстояния от притягивающего центра. Другие функциональные классы силовых полей будут приводить.к появлению отличной от предыдущей совокупности характеристических констант для допустимых классов траекторий история классической механики насчитывает немало аналитических экскурсов в такие теоретические области [12, 15, 16]. [c.52]

В заключение несколько слов о трудностях, связанных с применением метода годографа и его обобщения-метода производных систем. Основная трудность состоит в том, что в большинстве задач область в плоскости годографа неизвестна. Далее, уже в простейшем случае несжимаемой жидкости, функция Log f (z) имеет особенности в критических точках потоков (где скорость обращается в нуль). Кроме того, переменные (т, а) рассматриваются в зависимости от (и, у), а не от (л , у) — этот переход требует взаимной однозначности отображения (х, у) -> (и, v). Переход от системы (10) к линейной системе (13) требует взаимной однозначности отображения и, и) (т, а). В случае уравнений газовой динамики, а тем более —общих нелинейных систем, проверка этих условий может быть [c.103]

Применение годографов (рис 20—21) рассмотрим на следующем примере. Допустим, что цилиндрический пруток кругового сечения движется через проходной преобразователь трансформаторного типа с короткими обмотками, расположенными в одной плоскости z = 0). Диаметр преобразователя 2Лв = = 30 мм частота возбуждающего тока / = 1250 Гц скорость движения v = 10 м/с. Диаметр прутка 2Л = 24 мм материал — бронза Бр.ОЦ4-3 (о = = 11 МСм/м = Но). [c.114]

Применение характеристик при сверхзвуковом осесимметричном движении мы рассмотрим на -конкретных примерах. Введем угол Маха а и полярные координаты u, в плоскости годографа, где V — модуль скорости, — угол, образованный вектором скорости с горизонтальной осью Vj,. Очевидны соотношения, вытекающие из определения [c.361]

Годограф кратных волн (после применения поправки за нормальное приращение с использованием скорости первичных волн) аппроксимируется параболой [c.20]

При ручной обработке, иногда использующейся в случае применения аналоговых сейсмостанций без магнитной записи, интерпретация ведется по следующим этапам корреляция волн, построение годографов, введение поправок, определение эффективной скорости, построение отражающей границы. [c.96]

В качестве первого примера применения годографа скорости приведем решение Б. К. Ризенкампфа [31] задачи, рассмотренной раньше В. В. Ведерниковым [30]. [c.281]

Уравнения (34.1) электрического тока совпадают с уравнениями (24.1) плоского потенциального движения газа по аналогии типа А при з/о = р /р. Поэтому плоские потенциальные течения газа непо-соедственно моделируются в слое с переменной проводимостью и, в частности, в ванне с соответственно профилированным дном так, чтобы глубина 3 слоя электролита была пропорциональной плотности р газа. Тейлор [80) разработал такой метод моделирования в плоскости течения для построения бесциркуляционного обтекания одиночного профиля путем последовательных приближений. Практическое применение этого способа весьма сложно, так как требует в каждом приближении изготовления нового дна ванны и измерения скорости во всей области течения. Метод Тейлора по существу совпадает с известным методом последовательных приближений Релея, сходящихся только в дозвуковой области. Как, по-видимому, впервые от.метнл Буземан [102), применение электрического моделирования существенно упрощается в плоскости годографа скорости, так как Г1 силу линейности уравнений в этой плоскости дно ванны может п.меть определенную постоянную форму. [c.258]

Решение задачи об описании всех классов решений данного типа с линейностью по одной или двум пространственным переменным сводится к исследованию систем переопределенных уравнений в частных производных. Полный анализ совместности таких систем, особенно в случае уравнений газовой динамики, представляет весьма значительные трудности, поэтому в данной работе приводятся лишь некоторые доста точные условия для аналитической формы представления термодинамических величин (температуры Т, давления р и скорости звука с), когда рассматриваемый класс решений описывается определенной системой уравнений в частных производных с достаточно широким произволом в решении. Полученные системы уравнений содержат меньшее по сравнению с исходной задачей число независимых переменных и в этом смысле про ще исходной системы. Они могут быть исходными при построении некоторых классов точных решений, а также могут найти применение при решении отдельных типов кра евых задач. Построенные классы движений условно названы ранее основными, так как для случая других отличных от этого класса движений с аналогичным свойством линей ности, мы приходим к задаче об исследовании переопределенной системы уравнений высокого порядка с относительно малым числом неизвестных искомых функций и, ве роятно, здесь возможны лишь некоторые исключительные решения. При этом вопрос о полной классификационной теореме (теоремы такого типа для газодинамических те чений с вырожденным годографом скоростей были, например, получены в [2, 10]) для решений рассматриваемого класса остается открытым. [c.177]

Теория годографов в ньютоновой механике для систем твердых тел пока еще находится в начальной стадии своего развития и разработки. Поэтому существующие прикладные методы полностью основываются на годографе скорости, который исследован и продолжает изучаться наиболее интенсивно. Ниже кратко будут рассмотрены природа и диапазон применения современных годографических методов. Так как годографическое отображение в пространство ускорений и соответствующие годографические преобразования были разработаны лишь недавно, то к настоящему времени получено еще не так много результатов, связанных с приложениями годографов ускорения к конкретным задачам. Тем не менее здесь будут кратко описаны и рассмотрены известные на сегодняшний день прикладные методы, связанные с годографами ускорений, а также такие методы, которые можно применить непосредственно, без дальнейшего углубленного исследования. Для того чтобы упростить описание основных теоретических предпосылок и практических методов, ограничимся рассмотрением плоских траекторий (т. е. траекторий в двумерном пространстве). За исключением особо оговариваемых случаев, приложение тяги полагается импульсным (большая тяга, действующая в течение короткого времени), что позволяет считать изменения вектора скорости практически мгновенными. [c.58]

Теория годографов для траекторий относительно одного притягиваюш его центра показывает (см. рис. 7), что годографы скорости и ускорения являются регулярными (т. е. не обладают вырожденностями) даже несмотря на то, что траектории в пространстве векторов положения могут становиться неопределенными из-за наличия особенностей в бесконечности . Это явление может действительно показаться странным, если рассматривать его не с математической, а с физической точки зрения. Дальнейшие размышления о наличии геометрической инверсии [27] в годографическом преобразовании и попытки применения метрических геометрий [28] дают основание предположить, что векторные пространства ньютоновой механики на самом деле являются не евклидовыми, а римановыми. В этой связи по отношению к физическому пространству, в котором мы живем , было сказано следуюш ее [29] Представление о том, что система пространство — время является евкли- [c.82]

Причина этого заключается в том, что применение изложенного в работе метода годографа скоростей выходит далеко за рамки той сравнительно узкой цели обобщения теории струйного обтекания тел Кирхгоффа — Жуковского на случай сжимаемого газа, которую поставил перед собой С. А. Чаплыгин. Метод этот получил дальнейщее развитие в известных исследованиях акад. С. А. Христиановича, относящихся к определению влияния сжимаемости газа на обтекание крылового профиля при больщих докритических скоростях потока. [c.35]

Вывести формулы (23.14) без применения векторного исчисления. Для этого рассмотрим систему подвижных осей координат Oxyz, имеющих неподвижное начало О, и пусть будет А неподвижная полупрямая, выходящая из точки О, с которой в рассматриваемый момент t оси Ох, Оу и Oz образуют соответственно углы а, р и у. Точка О должна быть неподвижной, так как из 70 мы знаем, что для нахождения годографа скоростей и ускорения надлежит все векторы скорости движущейся точки снести параллельно самим себе в одну и ту же неподвижную точку пространства. Если [c.380]

Ряд исследований был посвящен так называемой обратной задаче о построении профиля по заданному теоретическому распределению скоростей на его поверхности. Исходные предпосылки для решения обратной задачи были сформулированы немецким ученым В. Манглером. При решении обратной задачи используется связь между плоскостью годографа скорости и физической плоскостью течения. Трудности широкого практического применения обратной задачи связаны с тем, что произвольно заданному распределению скоростей не всегда соответствует контур, имеющий реальный смысл. Необходимо, во-первых, выполнить условие замкнутости контура и, во-вторых, избежать такого распределения скоростей, при котором получается самопересекающийся контур. В работе Л. А. Симонова (1947) приводится решение обратной задачи для профиля, близкого к данному. В ней задается деформация известной эпюры скоростей. теоретического профиля и находится соответствующее изменение контура. Формулы, приведенные в этой работе, могут быть использованы не только для решения обратной, но и для решения прямой задачи. В работе В. М. Шурыгина (1948) при произвольном предварительном задании распределения давления на поверхности искомого профиля предлагается приближенный прием коррекции этого распределения с целью устранения упомянутого выше самопересечения. Подробное рассмотрение обратных краевых задач для стационарных и нестационарных течений несжимаемой и сжимаемой жидкости, а также для других задач математической физики содержится в работе Г. Г. Тумашева и М. Т. Нужина (1955). (Первые публикации Тумашева по данному вопросу относятся к 1946 г.) Наряду с общей математической постановкой ряда обратных краевых задач в этой работе обсуждаются вопросы корректности и единственности их решения, формулируются условия, которые нужно наложить на заданное распределение скоростей для получения замкнутого контура, сопоставляются способы задания распределения скоростей по дуге искомого контура и по хордовой координате. [c.87]

К 1950 г. построен и использован в практических целях обширный класс решеток из теоретических профилей, получены точные (в виде ряда) решения задач обтекания решетки кругов и решетки из произвольных профилей, рассмотрены все основные схемы струйных течений, предложен метод профилирования решеток по заданному годографу скорости с применением ЭГДА для конформного отображения, построены решения неко-. торых обратных и прямых задач как краевых в канонических областях. Все эти исследования были направлены на удовлетворение практических потребностей авиационного и энергетического турбостроения. [c.125]

Многие авторы обсуждали возможности электрического моделирования течений газа, особенно целесообразного для уравнений вида (4.6) в области годографа скорости. Примеры осуществления этой аналогии в ванне переменной глубины (обратно пропорциональной У К), выполненные в 1949 г. А. М. Люксембургом, показали, что в реальных условиях аппаратурные погрешности моделирования не ниже принципиальных погрешностей приближенного метода Чаплыгина. Поэтому практическое применение моделирование получило только для конформного отображения - [c.131]

При решении задач второго класса также возможно применение полу-обратного метода. Так Ф. Б. Нельсон-Скорняков (1937) использовал для построения напорного откоса плотины в задаче пятого типа задание соответствующего участка контура области годографа скорости в виде подходящей дуги окружности, проходящей через начало координат. Б. Б. Девисон (1938) указал, что наложение условия г ) — Кх = onst на напорный откос эквивалентно заданию его на области годографа скорости дугой окружности, являющейся продолжением дуги свободной поверхности, т. е. эквивалентно применению полуобратного метода в задачах шестого типа. Другой пример приложения полуобратного метода к задаче, шестого типа можно найти у В. С. Козлова (1940). [c.607]

Фундаментальную роль в развитии современной газодинамики сыграла диссертация С. А. Чаплыгина О газовых струях , представленная к защите на соискание ученой степени доктора в 1902 г. Прошло тридцать лет, прежде чем это замечательное исследование обратило на себя всеобщее внимание, а в 1935 г. на конгрессе в честь Вольта в Риме получило достойную оценку со стороны таких крупных аэродинамиков, как Прандтль, Карман и Тэйлор. Работа Чаплыгина послужила мощным толчком к развитию современных методов газовой динамики до- и сверхзвуковых скоростей как у нас в Советском Союзе, так и за рубежом. Причиной этого явилась плодотворность применения идеи Чаплыгина интегрирования уравнений газовой динамики методом перехода от физической плоскости течения в плоскость годографа скоростей, где нелинейные уравнения газодинамики становятся линейными, и предложенного им приема приближенной замены адиабаты касательной к ней в некоторой ее точке. [c.35]

Современная теория годографов ньютоновой механики позволяет произвести полный анализ годографа траекторий в векторном пространстве любого порядка. Теория годографов для баллистических траекторий включает в себя уравнения движения, функции преобразования годографов и годографические отображения для пространств ускорений и скоростей. Одно из основных направлений дальнейшей работы состоит в выводе и применении определяющих уравнений годографа для активных участков траектории, а также в разработке методов синтеза, главным образом с помощью дифференциальной и инверсивной геометрий. Другим не менее важным направлением является распространение теории годографов на траектории, определяемые присутствием более чем одного притягивающего тела (ограниченная задача трех тел, задача п тел). Оба направления, по-видимому, в достаточной степени перспективны как с аналитической (новые методы небесной механики), так и с инженерной (новые принципы построения систем управления и наведения) точек зрения. [c.40]

По мере того как траектория посадки на Луну приближается к конечной точке, скорость аппарата уменьшается до нуля в самой конечной точке годограф не определен. В связи с этим возникает немаловажный вопрос, от ответа на который зависят перспективы применения метода годографов для управления полетом удается ли точно определять и вычислять траекторию по мере уменьшения скорости Оказалось, что расчет траекторий на ЭВМ по годографическим уравнениям происходит вполне успешно. Хотя использовавшаяся программа предназначалась просто для исследования, а не для получения решения с максимальной точностью, полученное годографическое решение весьма близко совпадало с обычным до тех пор, пока скорость не снизилась до величины менее 30м1сек, Таким образом, годографический метод, по-видимому, можно считать многообещающим универсальным и обобщенным способом анализа орбитальной динамики идинамики входа в атмосферу. Некоторые указания натакую возможность встречаются в отдельных источниках [19, 20], появление которых предшествовало [c.69]

Современная теория годографа в ньютоновой механике позволяет полностью исследовать поведение годографа траектории в ньютоновом векторном пространстве любого данного порядка. Теория годографа для баллистических траекторий представлена уравнениями движения, контурными сетками и функциями преобразования годографа в векторных пространствах скоростей и ускорений. Одно из основных направлений, в которых эта область продолжает развиваться,— разработка и применение определяющих уравнений годографа и метода синтеза к исследованию активных участков траекторий главным образом путем использования дифференциальной геометрии. Другое важное направление — применение теории годографа к траекториям, связанным более чем с одним притягивающим центром (ограниченная задача трех тел и задача п тел). Оба направления обещают принести свои плоды как с аналитической точки зрения современной небесной механики, так и в отношении технических приложений к проектированию перспективных систем наведения и управления. Илл. 25. Библ, 50 цазв. [c.236]

Метод годографа. Несмотря на относительную простоту уравнений (42.9) или (45.4), их применение приводит к серьезным затруднениям, обусловленным нелинейностью этих уравнений. Моленброк ) в 1890 г. заметил, что дифференциальные уравнения движения становятся линейными, если перейти к плоскости годографа, где роль независимых переменных играют компоненты скорости и, V (или д и ). Этот метод был использован Чаплыгиным в его знаменитой работе о газовых струях З) и стал затем классическим мето- [c.126]

Значительные результаты в исследовании плоских потенциальных установившихся движений газа были получены на основе обобщения метода Чаплыгина перехода к переменным годографа в качестве независимых переменных). Уже в тридцатах годах были достигнуты хорошие результаты в применении приближенного метода Чаплыгина к задачам дозвукового обтекания тел. Приближенный метод Чаплыгина для расчета адиабатических потенциальных движений газа, как известно, основан на замене истинной адиабатической связи между давлением р и плотностью р линейной связью между р и 1/р. При этом уравнение для потенциала скорости ф или функции токал ) в специальным образом преобразованных [c.162]

Система уравнений (13.30)—(13.33) и (13.37), (13.38) может быть представлена в виде структурной схемы (фиг. 13.9). Замкнутая система имеет третий порядок на схеме показаны обратные связи по положению и по скорости. Исследование замкнутой системы позволяет выбрать числовые значения параметров системы, обеспечивающие получение удовлетворительных динамических характеристик. Применение хорошо известных графических методов синтеза систем управления к системам выше второго порядка дает наиболее хорошие результаты при исследовании систем с одним переменным параметром, например коэффициента усиления цепи обратной связи по положению. Однако изменение любого другого параметра системы требует перестройки корневого годографа или амплитуднофазовой характеристики. Для обеспечения требуемого быстродействия системы в каждом конкретном случае необходимо определить соответствующие коэффициенты усиления по обратным связям. Большая трудоемкость графических и аналитических методов исследования делает их малоприменимыми. Другим недостатком этих методов является сложность расчетов в случае, если система содержит нелинейности. В исследуемой системе определение числового значения параметров не доводится до конечного [c.529]

Это выражение служит базисом для всех приведенных ниже исследований поведения анизотропной скорости Удст ) Оно справедливо как для Р-, так и для 5-волн в плоскостях симметрии анизотропных сред произвольного вида, например, в орторомбических средах. Трудности в применении формулы (3.27) могут возникнуть только в аномальных областях вблизи петель годографов, где групповая скорость многозначна. [c.88]

Разработанные способы интерпретации опробованы на экспериментальных данных. Интерпретация наблюденных годографов волнР5, отраженных от сильных границ, дала информацию, хорошо согласуюш,уюся с данными сейсмического каротажа и бурения о глубине и наклоне отражающих границ и о скоростях Ур и Уз в покрывающей среде. Для интерпретации годографов запредельных волн Р8, связанных со слабыми граница.ми, точность описанных способов недостаточна. Поэтому способы можно рекомендовать для производственного применения только в средах, где получены протяженные годографы, 1ачииая со сравнительно небольших удалений от пункта взрыва. [c.177]

Пс троение криволинейных преломляющих границ в многослойных ершах осуществляется с помощью методов полей времен, сопряженных точек, /о и разностного годографа [10 и др]. Они применяются в двух вариантах с использованием средних и пластовых скоростей. Методы полей времен и сопряженных точек дают хорошие результаты в случае резко криволинейных границ и малой дифференциации скоростей, когда снос значителен. Наибольшее применение при исследовании малых глубин нашел метод и разностного годографа. [c.79]

При повторной интерпретации действительно оказалось, что примененная ранее кривая средних скоростей (рис. 10, кривая 7) плохо подходит для верхних частей раз-.реза. Построение при ее помощи отражающих площадок отдельно для каждого пикета взрыва показало, что площадки, соответствующие верхним, почти горизонтальным пластам, образуют вогнутые чашеобразные мульды. Хотя кривизны этих мульд были невелики, но при нанесении на общий разрез отражающих площадок, построенных для разных пунктов взрыва, это приводило к нечеткому прослеж1Ива-нию верхних горизонтов разреза. В связи с этим были опробованы диаграммы лучей и времен отражений, построенные по другой кривой (рис. 10, кривая 2) средних скоростей, взятой из данных сейсмокароттажа глубокой скважины, расположенной на большем удалении от профиля, чем первая. Применение другой кривой средних скоростей не отразилось на расположении отражающих площадок в нижней части разреза, так как для глубин, больших 1000 м, обе кривые средних скоростей совпадают (а при построении лучевой диаграммы по способу средних скоростей положение нижних точек на лучах не зависит от вышележапщк точек и принятых для них значений средних скоростей). Для верхних же горизонтов эта кривая средних скоростей, повидимому, более подходит, так как при ее применении указанное искривление верхних горизонтов исчезло. В результате этого, расположение площадок для верхних горизонтов упорядочилось и они вытянулись в линии, соответствующие моноклинальному согласному залеганию верхних пластов разреза. Наряду с эти [ некоторые из площадок все же имели аномальные наклоны и иногда пересекались с соседними площадками. При этом отклонения в положениях площадок по отдельным физическим точкам (т. е. при определенных положениях пункта взрыва и приема) имели обычно один и тот же знак и примерно одинаковую величину. Аналогичную картину можно было наблюдать и на годографах, относящихся к верхним согласным горизонтам. Это дало основание предположить, что верхняя пачка согласно залегающих пластов дает серию четких и хорошо прослеживающихся отра- [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...