Эпюра скорости

Киносъемка процесса со скоростью 500— 2 000 кадров сек и последующий просмотр кадров с 20— 70-кратным замедлением позволил [Л. 115] установить следующее Г) основное направление движения частиц — продольное, отдельные частицы участвуют в медленных поперечных перемещениях 2) имеет место поперечный градиент скорости частиц, эпюра которой рассматривается как примерно эквидистантная эпюре скорости воздуха для местных соотнощений возможно Ут>у— в, но Ут.макс (на оси трубы) по результатам 1 ООО замеров [c.83]

Для определения и .л, основываясь на данный о практической эквидистантности эпюр скоростей газа и частиц [Л. 115], примем в качестве первого приближения, что степенной закон типа (а) верен и для частицы [c.138]

Ит, t, tr) падают до величин, характерных для пограничного слоя (п, v, t, tt), что способствует выравниванию поля температур и скоростей. Если эпюры скоростей и температур твердого и газового компонентов будут примерно эквидистантны друг другу, то соотношение между осредненными параметрами компоиентов — скольжение фаз потока по скорости фг, и по температуре Ф< — будет примерно постоянным по сечению канала [c.181]

Результаты проверки эффективности предложенных газораспределительных устройств видны по эпюрам скоростей. Коэффициент неравномерности при установке уголковой решетки как при горизонтальном расположении одной из полок уголков, так и при наклонном, УИк = 1,11 (Л к = 1,26), а при установке жалюзийной (лопаточной) решетки УИк = = 1,14 (А = 1,34). [c.252]

Эпюра скорости 15, 247 Эффект перевертывания профиля скорости 136 [c.348]

Построить эпюру скоростей в слое. [c.207]

Рис. 4.8. Эпюры скоростей в отсутствие возвратных течений (а) и при наличии зоны рециркуляции (б)

ЭПЮРЫ СКОРОСТЕЙ В ТУРБУЛЕНТНОМ ПОТОКЕ [c.82]

Изложенное относилось к движению жидкости в круглых трубах. Однако изучение эпюр скоростей в реках показывает принципиальную пригодность полученных выражений также и при других числовых значениях констант. [c.85]

Глубину Лв можно определить следующим образом Г Пренебрегая избыточным давлением в струе в сечении на выходе, примем схему распределения скоростей по высоте струи, близкой к параболе вида и = 2ф 2о1, где — глубина погружения струйки, считая от напорного горизонта. Тогда эпюра скоростей будет иметь вид, показанный на рис. 28-7. Площадь эпюры (заштрихованная площадь) будет равна [c.283]

Отмеченное здесь подобие эпюр скоростей в различных сечениях струи не следует понимать как простое геометрическое подобие между ними. Это подобие представляет собой некоторое однообразие в форме эпюры, то можно проиллюстрировать рис. IX.8, на котором площади эпюр скоростей представлены в вице соответствующих треугольников (рис. [c.137]

ЧТО указывает на известное подобие между собой всех эпюр скоростей. [c.140]

Если известна эпюра скоростей в пределах живого сечения, то средняя скорость [c.43]

Так как уравнение (5.14) является уравнением параболоида вращения с вершиной, лежащей на оси трубы, то при ламинарном режиме движения эпюра скоростей по сечению будет иметь форму квадратичной параболы (рис. 5.2, в). [c.69]

Рис. 5.7. Структура потока и эпюра скоростей при турбу-лентном] режиме движения

Касательные напряжения и эпюра скоростей [c.79]

В переходном слое значения т и т" имеют одинаковый порядок, поэтому т т + т". Эпюра скоростей имеет в переходном слое наибольшую кривизну (см. участок бв). [c.79]

При протекании жидкости через местное сопротивление в потоке возникают деформации эпюры скоростей, отрывы и вихревые 140 [c.140]

Параметр А определяется профилем скорости у стенки и одинаков для кинематически подобных потоков, у которых безразмерные эпюры скоростей одинаковы. Однако, как будет ясно из дальнейшего, подобие эпюр скоростей в круглых трубах строго обосновывается и подтверждается опытом только для ламинарных течений. Для них [c.148]

Очевидно, пространственная эпюра скорости представляет собой параболоид вращения с основанием лгц и высотой Um- [c.153]

Три кривые на рисунке соответствуют равным участкам эпюры скорости, для каждого из которых применен свой масштаб, показанный на чертеже. Можно видеть, что зависимость (6.40) действительно является универсальной для гладких труб. [c.161]

Гфи малом относительном зазоре кривизной слоя жид-1 сти можно пре1д бречь, рассматривая движение жидкости в зазоре как плосконараллельисе. Эпюры скоростей [c.189]

Из послед)1его выражения следует, что расход жидкости через поперечное сечеине клина представляет сумму фрикционного расхода и расхода, обусловленного градиентом давления dp/dx вдоль оси л. Прн некотором значении координаты А = А градиент dp/dx = 0, и эпюра скоростей в этом сечении клина будет линейной. Для всех координат, т < лу,, dp/dx > о, II суммарный расход жидкости равен разности расходов фрикционного и напорного течения этому случаю соответствует левая эпюра скоростей. [c.200]

Для всех координат а Д х , dpldx <у 0 и суммарный расход будет равен сумме составляющих расходов эпюра скоростей в поперечном сечении клипа показана на рис. VIII —14 справа. [c.200]

Построить эпюры скоростей и касательных напряже-1пп в зазоре н определить силу трения Т, действующуЕО на пластинку, если ее площадь Р = 1000 см и скорость перемещения о == 0.4 м/с. [c.206]

Наличие перемешивания в турбулентном потоке и связанного с ним переноса количества движения из одного слоя жидкости в другой должно приводить к определенному выравниванию осредненных скоростей в различных точках живого сечения. При этом очевидно, что чем большей степенью турбулентности характеризуется дв1ижение жидкости (чем больше число Рейнольдса), тем больше проникновение частиц жидкости из одного слоя в другой и, следовательно, тем более выравненной должна быть эпюра скоростей. На рис. 9-1 схематически показана эпюра скоростей в круглой трубе при турбулентном режиме, подтверждаемая опытными данными. [c.82]

В пределе, при Ре— оо, будет совершенно равномерная эпюра скоростей но сечению потока, характерная для невязкой Жидкости. Этого и следовало ожидать, так как движение певязког жидкости (р = 0) можно характеризовать как движе1 ие при Ре = оо. [c.83]

Проверка формулы (9-8) путем снятия эпюр скоростей в трубах ири турбулентном движении, выполненная рядом эксиеримента-торов с разными трубами и различными жидкостями-(вода, воздух), показала удовлетворительное в среднем совпадение ее с де тст-вителыюстью, за исключением пристенного слоя. Но последнего и следовало ожидать. Нужно учесть, что формула (9-8) получена па основе (9-5), отражаюпден условия движе- [c.83]

Опыты В. С. Кнороза показали, что при движении пульпы со скоростью, равной критической, нижняя часть потока является более нас111щеиной твердым содержимым, чем верхняя, и это приводит к изменению эпюры скоростей потока. В отличие от эпюр, иаблю-jta Miiix в трубах с чистой водой, эпюры в напорных пульповодах при указанных условиях оказываются несимметричными и несколько вытянут1.1мп вперед в своей верхней части. [c.199]

Некоторые исследователи делят длине прыжка на две части длину вальца поверх-ностно11 зоши и длину участка, на котором эпюра скоростей выравнивается до эпюры равномерного движения. [c.222]

Участок от конца собственно прыжка до сеч(мшя с нормальной эпюрой скоростей и с обычными мелкомасштабными пульсациои-ными характеристиками назовем после-прыжковым участком (Д.п) [c.229]

Структура струи. По исследованиям Г. Н. Абрамовича движение жидкости, образующей струю, можно характеризовать следующим образом (рис. IX.2). В выходном сечении а—б скорости потока во всех точках сечения равны между собой. На протяжении длины L (на так называемом начальном участке) осевая скорость постоянна по величине и равна скорости выходного сечения Vq. В некотором промежуточном сечении п начального участка эпюра скоростей имеет вид, указанный на рис. IX.2. Далее осевая скорость постепенно уменьшается. Участок струи L, на котором осевая скорость t>o начальный участок от основного, переходным. В области треугольника абс (рис. IX.2) во всех точках струи скорости жидкости равны между собой и равны Vq эта область образует так называемое ядро струи. На граничных линиях ON и ON продольные скорости равны нулю эти линии пересекаются на оси в точке О, називаемой полюсом . [c.135]

Если на одном и том же чертеже в одном и том же масштабе построить эпюры скоростей для ряда поперечных сечений основного участка, то получим кгртину, указанную на рис. IX.6. [c.140]

Построить эпюры скоростей и касательных напряжений в се-че ши трубы диаметром D = 50 мм, если а) расход потока Q = 100 m V , а температура воды =10°С 6)Q=110 mV /=9° С в) Q = = 90 M-V t=- 12° С г) Q = 80 см"/с t = 14° С. [c.47]

Определить максимальную и среднюю в сечении скорости, построить эпюру скоростей потока нефти в трубе диаметром D = = 300 мм, если а) расход потока Q = 15 л/с кинематический коэффициент вязкости V = 0,29 mV б) Q = 13 л/с v = 0,31 mV [c.47]

Выразив турбулентную вязкость А через р/ йТ11(1у (где I — длина пути перемешивания, характеризующая средний путь пробега частиц, обусловленный турбулентными пульсациями) и сделав ряд допущений, Прандтль и Карман получили уравнения, характеризующие закон распределения скоростей в ядре потока. На основании этих уравнений, а также результатов многочисленных экспериментальных исследований других ученых можно считать, что распределение скоростей в ядре потока происходит по логарифмическому или близкому к нему закону (см. участок эпюры скоростей вг на рис. 5.7, б). [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...