Течение дозвуковое

В формулу (135), помимо известных величин х и входит также неизвестное пока значение приведенной скорости на выходе из трубы Яг. Так как за скачком течение дозвуковое, то для определения 2 воспользуемся уравнением неразрывности [c.264]

Закономерности течения дозвуковых и сверхзвуковых потоков в межлопаточных каналах были отмечены выше, и при проектировании проточной части колеса турбодетандера их необходимо постоянно иметь в виду. [c.126]

Граничные условия для решения первого уравнения из (2.4) зависят от того, какой режим течения (дозвуковой или сверхзвуковой) реализуется на входе в канал. Рассмотрим сначала первый случай. Имеем [c.689]

В зависимости от величины этого критерия можно рассматривать четыре типа течений дозвуковые течения, когда скорость жидкости во всем потоке меньше скорости звука (в первом приближении при достаточно малых скоростях течения можно пренебречь сжимаемостью) околозвуковые течения, когда скорость жидкости или газа сравнима со скоростью звука сверхзвуковые течения, когда скорость жидкости больше скорости звука гиперзвуковые течения, когда скорость газа существенно превышает скорость звука (последний случай представляет интерес главным образом для космической техники и авиации). [c.122]

Отметим, что формула для скорости остается верной для любой области течения дозвуковой или сверхзвуковой. Форма же сечения сопла для получения сверхзвуковой скорости (сопла Лаваля) совпадает по конфигурации с трубкой Вентури для несжимаемой жидкости. Однако в сопле Лаваля на расчетном режиме работы скорость монотонно возрастает, а давление монотонно уменьшается. [c.124]

Так как рассматриваемые течения дозвуковые (ii 0), то экстремаль Q определяется условием 53 = О- Нашей задачей является показать, что это условие эквивалентно усло ВИЮ rot V = 0. [c.146]

Теорема Больцмана 50 Теплопроводность 121 Термодиффузия 209 Течение дозвуковое 188 [c.271]

Третий случай течения, когда на всем протяжении расширяющегося сопла течение дозвуковое. Реализуется этот случай при отношениях давлений р /р , превышающих величину р /р )тах, определяемую формулой (57). Коэффициент восстановления давления в суживающейся части сопла может быть найден по форму- [c.187]

Отметим, что полученная конечно-разностная форма может быть применена для расчета произвольных течений (дозвуковых, одномерных, нестационарных и т. п.) с неравновесными процессами, а также для численного интегрирования уравнений с малыми параметрами при старших производных. В случае необходимости функции можно разложить в ряды не только по но и по остальным переменным. [c.122]

Т. е. основную часть производной от толщины вытеснения пограничного слоя 6 (6.43) дает течение в области 3, где течение дозвуковое. Тогда режим течения, как в классической трехслойной схеме, является обязательно докритическим, так как течение в области 3 всегда дозвуковое. [c.266]

При Ра/Раи близких К единице, течение дозвуковое полагая в (5.11) р = ра, имеем два уравнения (5.11) и (5.12) для определения >-1 и X [c.100]

При пересечении отходящего от точки расщепления О махового скачка с первым скачком в точке О образуется еще одна тройная конфигурация—два приходящих скачка Л О и 00 сливаются в один уходящий О С. От точек О и О отходят контактные разрывы ОЬ и 0 />. В области за маховым скачком 00 течение дозвуковое этот скачок, как и отраженный скачок 08 и линии контактных разрывов, искривлен. [c.315]

Представлением (28) определяются геометрические свойства образа Е[С) области течения в плоскости годографа. Функция (х) зависит от профиля, но если считать ее известной, образ контура профиля — границы С — представляет собой замкнутую кривую на римановой поверхности функции /(х)- Так как течение дозвуковое, эта кривая является границей ограниченной области Е С). [c.156]

При постановке задачи следует уточнить, что рассматривается именно трансзвуковое обтекание выпуклого угла. Действительно, дозвуковое обтекание выпуклого угла не существует, так как тогда из принципа подобия для псевдоаналитических функций следовало бы, что в угловой точке скорость обращается в бесконечность. Асимптотика чисто сверхзвукового обтекания, когда поток в достаточно малой окрестности угловой точки сверхзвуковой, дается течением Прандтля-Майера. Ниже будет рассматриваться только течение, дозвуковое вблизи одной стороны угла и сверхзвуковое вблизи другой стороны. Итак, рассмотрим окрестность угловой точки О (рис. 7.8). Пусть поток вблизи стенки О А — дозвуковой, а вбли- [c.209]

При обтекании гладкого тела равномерным сверхзвуковым потоком возникает отошедшая ударная волна, за которой вблизи передней части тела течение дозвуковое. Область дозвукового течения ограничена поверхностью тела, ударной волной и одной или несколькими звуковыми поверхностями, так как при обтекании тел достаточно сложной формы в дозвуковой области [c.220]

Как показывают опыты, обтекание тел сверхзвуковыми потоками, так же как и течение сверхзвукового потока газа в различных соплах и насадках, обладает специфическими особенностями по сравнению с аналогичными течениями дозвуковых потоков газа. [c.339]

При Р > Ркр скорость течения дозвуковая. В этом случае следует применять простое суживающееся сопло (рис. 24, а). При р = Р р скорость течения равна местной скорости звука, это предельный случай применения простого сопла. Если А Р < Ркр> то применяют комбиниро- [c.59]

Далее, если ускорение а / О, то звуковая линия Z делит окрестность центра течения на две части, в одной из которых течение дозвуковое, а в другой - сверхзвуковое. Второе следствие вытекает из первой формулы (16). [c.295]

В настоящей главе описаны течения газа в плоских и осесимметричных соплах. Несмотря на различные назначения сопел в технологических установках, таких как реактивные двигатели, аэродинамические трубы, МГД-генераторы, газодинамические и химические лазеры, в них можно выделить три характерные области течения дозвуковую область течения в сужающейся части, трансзвуковую область в окрестности минимального сечения и сверхзвуковую область в расширяющейся части сопла. Для таких сопел характерны значительные продольные и поперечные градиенты газодинамических параметров, обусловленные ускорением потока до значительных сверхзвуковых скоростей на малой длине. [c.146]

Из последующего будет видно, что р — важный параметр в многослойном течении, определяющий, является течение дозвуковым или сверхзвуковым. [c.181]

Распределенные интерференционные аэродинамические нагрузки для случая двух тел определены численно А.Н. Кравцовым с помощью комплекса программ, описанного в [10]. В этих программах обтекание тела (системы тел) сверхзвуковым потоком газа рассчитывается маршевым методом с выделением основных ударных волн и при отсутствии в поле течения дозвуковых зон. Конечно-разностная схема (Мак-Кормака) имеет второй порядок точности. Заметим, что численное решение задачи обтекания тел с ярко выраженными областями разрежения (в данном случае это течения Прандтля - Майера в окрестности изломов образующей тела при переходе от конического носка к цилиндрической части корпуса) даже в случае выделения ударных волн в качестве разрывов имеет лишь первый порядок точности из-за разрывов первых производных газодинамических функций на начальных характеристиках вееров разрежения. Тем не менее, как показывают сравнения, выполненные в [10], эксперимент и расчет дают очень близкие результаты по силовым и моментным характеристикам для тел рассматриваемого класса. [c.194]

Поскольку течение дозвуковое, в сечении I давления Р, = [c.106]

Рассмотрим в связи с этим результаты определения параметров когерентных структур в дозвуковых турбулентных струях. В последнее десятилетие обнаружены и всесторонне исследуются регулярные и когерентные структуры в самых различных турбулентных течениях с поперечным сдвигом [217, 250]. [c.127]

Этим численным методом получено особое решение с учетом всех начальных условий и условий в горле. Было принято во внимание, что течение без трения на стенке имеет дозвуковую скорость в горле относительно скорости звука в смеси и что звуковое сечение, обусловливающее сингулярность, расположено за горлом. Были тщательно исследованы сходимость решения и пригодность метода Рунге —Кутта [261,649], а также проверена правильность составленной программы для вычислительной машины. [c.314]

ДО 5,0 кет при напряжении 15—24 в и токе 30—210 а. При заостренной форме вольфрамового катода диаметром 6 мм наконечник не эродирует в течение всех испытаний. Измеряемые расходы твердых частиц колеблются от 0,08 до 4,5 г мин при использовании зубчатой передачи Уайта. Размеры частиц меди и окиси алюминия составляли почти 10 мк, а окиси магния — около 2 мк. Дозвуковая струя формировалась при истечении из отверстия ресивера диаметром 6 мм под давлением 40—90 мм рт. m. в вакуумированную трубу из стекла викор диаметром 76 jum и длиной 300 мм, соединенную с вакуумированным резервуаром и системой насосов. [c.458]

Принципиальное различие между размерными и безразмерными величинами закл счается в том, что, оперируя с размерными величинами, мы применяем для численного определения данной размерной величины в самых разнообразных явлениях один и тот же по существу произвольный масштаб (эталон метра, эталон килограмма и т. п.), а при численном определении данной безразмерной величины применяется некоторый внутренний масштаб, органически связанный с рассматриваемым явлением. Так, например, любое течение газа можно численно характеризовать скоростью, выраженной в метрах в секунду. Характеризуя же скорость течения безразмерным числом М, г. е. отношением скорости течения к скорости распространения звука в данной среде, ср азу получаем представление об области течения (дозвуковая, трансзвуковая, сверхзвуковая) и о ряде явлений, возникающих в этой области (влияниесжимаемости, аэродинамический нагрев, вероятность появления скачков уплотнения и т. п.). [c.5]

Ясно, что найденные условия дают решение и более частных задач, например, задачи об определении экстремального В х) при заданных форме канала и потенциале. Здесь из условий (3.б)-(3.12) используются лишь (3.7) и (3.10). В каждом конкретном случае следует рассматривать все возможные режимы течения (дозвуковой, звуковой, сверхзвуковой) и при наличии нескольких макисмумов производить выбор по величине N. Не рассмотренный в работе случай смешанного течения представляет несомненный интерес и требует дополнительного исследования. [c.604]

На теневой фотографии показан шар диаметром 1/2 дюйма, схваченный при его движении в во лухе. тем участком головной волны, который находится непосредственно перед шаром вдоль его поверхности вплоть до угла 45°, течение дозвуковое. На угле примерно 90° ламинарный пограничный слой отрывается, создавая косую ударную волну, и быстро становится турбулентным. Флюктуирующий след порождает систему слабых возмущений, постепенно сливающихся во вторую ударную волну. Фото А. С. harters [c.166]

Это щироко известное дифференциальное ура1 нение справедливо, конечно, независимо от того, является ли течение дозвуковым. В случае плоского течения уравнение (45.3) записывается в следующем виде [c.135]

Выше показано, что переход от закритического режима взаимодействия к докри-тическому происходит с образованием разрыва или скачка в распределении давления и других функций течения. Следовательно, подтверждается аналогия между одномерными невязкими течениями — дозвуковыми или сверхзвуковыми — и течениями в пограничных слоях — докритическими или закритическими. Вместе с тем имеются и существенные различия между этими течениями. Процессы, происходящие в газодинамическом скачке уплотнения, описываются кинетическими уравнениями, а толщина скачка приблизительно равна нескольким длинам свободного пробега. В рассматриваемой проблеме характерный продольный размер равен по порядку величины толщине пограничного слоя (Аж = 0(т)), что существенно больше, чем толщина скачка. [c.280]

Итак, для получения сверхзвуковой скорости канал в своей дозвуковой части должен сужаться (конфузор), а в сверхзвуковой части — расширяться (диффузор). В том месте, где М = 1, площадь поперечного сечения должна быть минимальной (горловина). Та же последовательиссть рассуждений применима и к случаю, когда скорость непрерывно уменьшается от сверхзвуковой до дозвуковой. Мы приходим к выводу, что значение М = 1 может быть достигнуто только в минимальном поперечном сечении канала (обратное утверждение несправедливо, так как в минимальном поперечном сечении канала число М не обязательно равно единице). Однако в минимальном поперечном сечении йи — О при Мт 1, т.е. скорость достигает здесь максимума или минимума в зависимости от того, является ли течение дозвуковым или сверхзвуковым. [c.198]

Из уравнения (5.14) следует что если скорость потока до прямого скачка ы, больще соответствующей скорости звука й (Мх > 1). т. е. течение сверхзвуковое, то скорость потока за прямым скачком и всегда меньше соответствующей скорости звука Ог, т. е. течение дозвуковое. [c.199]

Легко проверить, что если течение дозвуковое (М1 < 1), то переход к условиям 2 всегда сопровождается уменьшением энтропии (52 — 5 < 0) и, следовательно, физически невозможен Если течение сверхзвуковое (М >1), то5г — %>0 и состояние 2 допускается вторым законом термодинамики. Итак, при адиабатическом процессе ударные волны могут иметь место только в сверхзвуковом потоке. [c.199]

Хтр > Хшах, течение невозможно, принятое начальное состояние не может быть реализовано. Так как течение дозвуковое, то возмущения проникнут вверх по потоку и из- менят так, чтобы новое значение приведенной скорости в начальном сечении было бы [c.211]

Таким образом, если течение дозвуковое, то его возмущение в точке Р ео временем охватит все пространство n (x). Если же течение сверхзвуковое, то возмущение в точке Р локо-чизуется внутри конуса Ко- Из рис. 2, б непосредственно видно, что проекция вектора uq на нормаль к конусу Ко равна скорости звука со- Следовательно, Ко — характеристический конус рассматриваемого сверхзвукового установившегося течения. [c.96]

Вековое уравнение в классической задаче Орра-Зоммерфельда [49] для возмущенного поля скоростей в несжимаемой жидкости в случае длинноволновых колебаний приводится к виду, в точности совпадающему с дисперсионным соотношением линейной теории свободного взаимодействия. Следовательно, внутренние волны в пограничном слое с самоиндуцированным давлением представляют собой асимптотику волн Толлмина-Шлихтинга [50] с прилегающими к стенке критическими слоями. Данное заключение сформулировано в [51, 52] применительно к внешним течениям и в [53, 54] к течениям в каналах. Именно в такую волну Толлмина-Шлихтинга вырождаются возмущения при удалении вниз по потоку от гармонического осциллятора на пластине, если скорость внешнего течения дозвуковая [55-57]. [c.6]

В результате взаимодействия с внешним сверхзвуко вым течением дозвуковое ядро потока ускоряется, а сечение его уменьшается до минимального ЕЕх, в котором достигается звуковая скорость (М=1). За сечением ЕЕх скорости во всех точках струи сверхзвуковые По мере дальнейшего увеличения перепада давлений система скачков постепенно перестраивается (рис. 6-5,6). Увеличивается протяженность прямого скачка, изменяется форма криволинейного скачка, ограничивающего перерасширенное [c.323]

При дальнейшем движении тарели происходит перестройка структуры потока.Сверхкритический перепад давления на кольцевой щели уменьшается до критического, затем до дозвукового. Дозирущее сечение перемещается в цилиндрическую втулку сопла, течение у кромок тарели становится дозвуковым (рис.3,0). Дальнейшее открытие сопла не изменяет картину течения. [c.17]

Можно ожидать также влияния разреженности в случае мелких частиц в газе. Неполная акко.модация и скачок температуры снижают теплоотдачу. В работах [173, 407] приближения Озеена исиользоваиы при оценке в.лияния скачка те.мпературы на поле течения при сверхзвуковых и дозвуковых скоростях. Эти соотношения приведены к виду [677] [c.38]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.57 , c.61 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.312 , c.353 , c.360 , c.427 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.27 , c.217 , c.363 , c.583 , c.585 ]

Отрывные течения Том 3 (1970) -- [ c.2 , c.3 , c.9 , c.18 , c.81 , c.123 ]

Молекулярное течение газов (1960) -- [ c.188 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.21 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...