Бесциркуляционное обтекание

Покажем, что при бесциркуляционном обтекании кругового цилиндра потенциал может быть определен как потенциал некоторого результирующего течения, образованного наложением двух течений — плоскопараллельного и диполя. Согласно формулам (108) и (114) 12 гл. II функция тока такого течения [c.19]

Таким образом, выражение (26) есть потенциал скоростей бесциркуляционного обтекания круга единичного радиуса однородным потоком, имеющим скорость wi, направленную вдоль оси х. [c.20]

Суммируя эти скорости со скоростями бесциркуляционного обтекания окружности, получаем искомое выражение для распределения скоростей по контуру окружности при ее циркуляционном обтекании [c.21]

В целях выяснения этого условия рассмотрим обтекание потоком несжимаемой жидкости профиля, имеющего острую заднюю кромку, наличие которой характерно для современных аэродинамических профилей. Предположим сначала, что циркуляция скорости отсутствует (Г = 0), т. е. нет подъемной силы. Получающаяся в этом гипотетическом случае картина так называемого бесциркуляционного обтекания профиля может быть построена известными методами теоретической гидродинамики. [c.22]

Картина бесциркуляционного обтекания профиля обладает следующими основными особенностями. Набегающий поток разделяется у профиля на две части, обтекающие соответственно его верхнюю п нижнюю поверхности (рис. 10.8, а). Точка А, в которой струи разделяются и поток имеет нулевую скорость, называется передней критической точкой пли точкой раздела струй. Точка С, где струи вновь сходятся, называется точкой слияния струй или задней критической точкой. [c.22]

Заметим, что рассмотренный выше частный случай безотрывного бесциркуляционного обтекания представляет собой пример выполнения условия Чаплыгина — Жуковского для режима Г =0. [c.25]

У симметричных профилей хорда совпадает с осью симметрии, вследствие чего угол нулевой подъемной силы ао = 0. Для дужки круга направление бесциркуляционного обтекания соответствует прямой, проходящей через заднюю кромку и середину профиля. [c.26]

БЕСЦИРКУЛЯЦИОННОЕ ОБТЕКАНИЕ КРУГЛОГО ЦИЛИНДРА ПРЯМОЛИНЕЙНЫМ ПОТОКОМ [c.222]

Выше были установлены комплексные потенциалы потоков, обтекающих круглый цилиндр вдоль вещественной оси. Найдем более общее выражение для циркуляционного обтекания вдоль произвольного направления под углом а к этой оси (рис. 7.13). Рассмотрим вначале бесциркуляционное обтекание вдоль мнимой оси. Его можно получить, если повернуть весь поток, изученный в п. 7.4, на угол я/2 против часовой стрелки. Такая операция математически будет реализована, если в выражении (7,30) [c.229]

Заметим, что угол ,, = О при а = г . Так как при этом Г = О, угол а = во называется углом бесциркуляционного обтекания. [c.247]

Заметим, что угол ад будет равен нулю, если а = Вд. Поскольку при этом Г = о, то значение а = Вд называется углом бесциркуляционного обтекания. [c.263]

Из изложенного следует, что если крыловой профиль обтекается потоком со скоростью в бесконечности, направленной под углом а = Вд к вещественной оси, то обтекание будет бесциркуляционным, причем в точке заострения скорость имеет конечное значение. При этом положение профиля относительно вещественной оси будет вполне определенным, зависящим от угла в . Если теперь повернуть профиль на угол а 0, что равносильно повороту вектора скорости, то получим обтекание профиля под некоторым теоретическим углом атаки, который равен углу между направлением вектора скорости обтекающего потока и направлением бесциркуляционного обтекания. [c.263]

При бесциркуляционном обтекании вихревой след за крылом отсутствует и условие (9.110) отпадает. В этом случае должно быть выполнено требование о равенстве нулю циркуляции по любому замкнутому контуру, охватывающему произвольное сечение крыла [c.290]

У косых и обычных (прямых) подковообразных вихрей циркуляция по размаху постоянна, а с концов присоединенных вихрей сходят свободные шнуры, параллельные оси Ох. Они идут вниз по потоку при бесциркуляционном обтекании до последнего присоединенного вихря, а при циркуляционном обтекании уходят в бесконечность. Кроме того, при изменении циркуляции присоединенных вихрей во времени с них будут сходить также свободные вихри соответствующей интенсивности. Эти вихри образуются только при циркуляционном обтекании и распространяются вниз по потоку до бесконечности. Таким образом, при бесциркуляционном обтекании вихревой слой заполняет базовую плоскость, а при циркуляционном также и плоскость, простирающуюся за базовой поверхностью. [c.222]

Недостающие N уравнений для системы (2.6.21) получаем из условия бесциркуляционного обтекания в каждом сечении, согласно которому [c.226]

Расчет аэродинамических характеристик. В соответствии с теоремой Жуковского разность коэффициентов давления на нижней и верхней поверхностях при бесциркуляционном обтекании [c.226]

При Г = О будет иметь место бесциркуляционное обтекание. При этом углы, соответствующие критическим точкам, будут [c.172]

При а = О или 6 = будет бесциркуляционное обтекание профиля. Следовательно, угол а определяется направлением скорости набегающего потока и направлением бесциркуляционного обтекания профиля. Этот угол часто называют теоретическим углом атаки. Если профиль не имеет острой задней кромки, то постулат Жуковского—Чаплыгина может быть использован только при дополнительном допущении о расположении задней критической точки. [c.212]

Зная комплексный потенциал, легко найти вещественную и мн имую части приравняв их константам, получим линии тока и эквипотенциальные линии. Линии тока для бесциркуляционного обтекания пластинки (Г = 0) показаны на рис. IX.8. [c.213]

Для того чтобы гидродинамический потенциал соответствовал функции тока электрического поля, модель должна быть изготовлена из проводника, а измерения нужно производить по схеме для несжимаемой жидкости (рис. XVI. 6). Теоретически преимущества этого способа те же, что и для несжимаемой жидкости можно производить измерения скоростей и потенциалов не только при бесциркуляционном обтекании модели, но и при наличии любой конечной величины циркуляции. [c.477]

Бесциркуляционное обтекание цилиндра. Пусть цилиндр бесконечной длины обтекается безграничным прямолинейным плоским потоком невязкой жидкости перпендикулярно к его оси и так, что скорость набегающего потока 7)00 направлена вдоль оси Ох, начало координат поместим на оси цилиндра. [c.90]

Циркуляционное обтекание цилиндра. Из сочетания бесциркуляционного обтекания цилиндра и циркуляционного течения невязкой жидкости, обусловленного одиночным вихревым шнуром, [c.91]

Поле скоростей вокруг такого цилиндра при бесциркуляционном обтекании его невязкой несжимаемой жидкостью было рассмотрено в 27. Как указывалось, в этом случае, благодаря отсутствию сил [c.123]

Если профиль повернуть по отношению к набегающему потоку на угол во = Р, то получим циркуляцию Г = 0. Угол flo = (3 называется углом бесциркуляционного обтекания профиля. [c.674]

Угломеры оптические — Технические характеристики 345 Углы ахроматических клиньев преломляющие — Определение 320 Угол атаки теоретический 674 --бесциркуляционного обтекания профиля 674 возмущения—Определение 695, 697 [c.735]

При у = 0 Ь=, а формулы (8.1) — (8.3) переходят в выражения соответствующих величин при бесциркуляционном обтекании одиночного круга. При малых у получаются овалы, весьма близкие к кругам. Разлагая выражение (8.4) по степеням у и ограничиваясь членами порядка у , найдем [c.61]

Как известно, комплексный потенциал бесциркуляционного обтекания любого одиночного профиля можно получить, рассматривая наложение равномерного потока на бесконечную систему мультиполей, расположенных в одной точке (например, 2 = 0) внутри профиля [c.62]

Угол установки пластин является углом бесциркуляционного обтекания решетки а = ад. [c.94]

Ввиду указанного значительное распространение получили теоретические решетки, основанные на отображении решетчатых канонических областей. Первым применением такого отображения следует считать уже цитированную работу Н. Е. Жуковского, в которой он использовал формулу комплексного потенциала (11.10) при бесциркуляционном обтекании решетки пластин, установленных без выноса. [c.99]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра (см. п. 7.4). Начиная от передней критической точки (см. рис. 7.6) давление убывает dpIdx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы К С испытывают ускорение, обусловленное падением давления в накравлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости ускоренному движению ничто не препятствует, но в реальной — движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию частиц жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря падению давления в направлении движения ускорение частиц жидкости наблюдается, по крайней мере, до точки С. [c.348]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра ( 4 гл. 7). Начиная от передней критической точки /<1, давление убывает dpldx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы Ki испытывают ускорение, обусловленное падением давления в направлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости этому ускорению ничто не препятствует, но в реальной движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря прямому перепаду давления ускорение в нем наблюдается, по крайней мере, до точки С. Иначе обстоит дело на участках С/<2. Здесь dpldx > 0 и частицам приходится двигаться против нарастающего давления, В идеальной жидкости это приводит лишь к убыванию кинетической энергии и восстановлению полного давления, достигаемого в точке К2- В реальной жидкости часть кинетической энергии должна быть затрачена еще на компенсацию работы сил трения, оказывающих тормозящее действие. В связи с этим частицы, двигавшиеся в пограничном слое и имевшие малый запас кинетической энергии, начиная с некоторой точки О (рис. 186), не могут уже преодолевать совокупное действие обратного перепада давления и трения они в этом сечении останавливаются, а частицы, двигающиеся по более удаленным от тела траекториям, отклоняются в сторону внешнего потока. Часть жидкости, расположенная ниже точки О, под действием обратного градиента давления получает возвратное движение. Это явление и называют отрывом пограничного слоя. Структура течения и конфигурация линий тока вблизи точки отрыва показаны ка рис. 186. [c.382]

Подставив в нее значение dW/d , получим R = (tpoo/2) Vl(l — 1/ ) = 0. Таким образом, при бесциркуляционном обтекании потоком невязкой несжимаемой жидкости кругового цилиндра результирующая сила давления потока на тело равна нулю. Этот аэродинамический эффект называется аца(Эо сож Зцдера — Даламбера. [c.165]

В случаях циркуляционного и бесциркуляционного обтеканий при определении напряженности вихревого слоя должны быть выполнены граничные условия в рассматриваемой (контрольной) точке, где нормальная составляющая скорости равна нулю. Согласно, этому, скорость W + Q ( ) z -Ь Qz t) х возмущенного течения (где W— скорость, индуцированная вихревым слоем в контрольной точке) должна погашать соответствующую нормальную компоненту aV o, т. е. [c.289]

Общим для циркуляционного и бесциркуляционного обтеканий является условие на бесконечности, где возмущенные скорости равны нулю. [c.290]

Определим производные от коэффициентов аэродинамических сил и моментов. При этом обратим внимание на то, что в случае бесциркуляционного обтекания в каждом сечении С = onst выполняется условие равенства нулю циркуляции, т. е. [c.228]

Находит применение также расчет обтекания решетки потоком идеальной несжимаемой жидкости с помощью электрогидродина-мической аналогии (ЭГДА). На установке ЭГДА определяется бесциркуляционное обтекание решетки, наложение циркуляционного потока осуществляется аналитическим путем. [c.53]

Такое выражение комплексного потенциала соответствует представлению его рядом Лорана относительно начала координат. Обобщение (5.14) этого выражения на случай рещетки профилей в рассматриваемой задаче поперечного бесциркуляционного обтекания решетки кругов с единичной скоростью на бесконечности запишем в виде [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...