Ускорение гравитационное

Здесь Р — вектор тяги точечного гиперона, д — вектор ускорения гравитационных сил, G — вектор внешних сил (сопротивление среды и т.д.). [c.187]

Приведенные оценки показывают, что гравитационное притяжение тел может сообщить ускорения, сравнимые с ускорением гравитационного притяжения тел Землей, если только радиусы тел сравнимы с радиусом Земли. [c.71]

Шарикоподшипники, используемые в электрических машинах, кроме проверки геометрии, еще подвергаются вибрационным испытаниям. Проверка производится прибором, измеряющим уровень ускорений в децибелах, имея в качестве опорного ускорения гравитационное ускорение, выраженное в мм/с . [c.208]

Ограниченность гидродинамических теорий кризиса проявляется и в характере зависимости ,ф1 от величины ускорения гравитационного поля. Существующие эксперименты показывают, что теплоотдача в области развитого пузырькового кипения практически не зависит от величины ускорения гравитационного поля. Это объясняется тем, что подъемные силы играют второстепенную роль в процессе роста и отрыва паровых пузырей. [c.256]

Дальнейшее упрощение связано с тем, что в качестве единственной массовой силы рассматривется лишь сила тяжести. В этом случае g = — gVz, где z — вертикальная координата, а g — гравитационное ускорение, так что уравнение Эйлера сводится к следующему [c.48]

Модуль силы всемирного тяготения, действующий па материальную точку массы т, определяется равенством Р —-где ц — [М — гравитационный параметр притягивающего центра (М — его масса, / — гравитационная постоянная) и г — расстояние от центра притяжения до притягиваемой точки. Зная радиус Я небесного тела и ускорение g силы тяжести ) иа его поверхности, определить гравитационный параметр ц небесного тела и вычислить его для Земли, если ее радиус У = 6370 км, а = 9,81 м/с . [c.388]

Определить гравитационный параметр ря и ускорение силы тяжести дп на поверхности небесного тела, если известны отношения его массы Мп и радиуса Яп к массе М и радиусу Я Земли. Вычислить эти величины для Луны, Венеры, Марса и Юпитера, для которых соответствующие отношения даны в следующей таблице [c.388]

Другие силы, действующие на сферическую частицу в турбулентном потоке при наличии гравитационного поля с ускорением g, определяются выражением (разд. 2.4) [c.60]

Следовательно, вес тела — равнодействующая гравитационной силы и силы инерции переносного ускорения Земли. Направление этой равнодействующей определяет истинную вертикаль в данном месте Земли. Из рисунка 10.2 следует, что она не совпадает с радиусом Земли и отклоняется от него на угол а, который определим следующим образом. Из теоремы синусов (см. рис. 10.2) следует [c.138]

Измерение гравитационного поля Земли. Напряженность гравитационного поля Земли можно определить, измеряя период колебаний прецизионного маятника. Этот прибор можно также использовать для определения ускорения тела в вертикальной плоскости. Например, в точке, для которой g = 980 см/с2, длину маятника можно подобрать такой, что период будет равен 1 с. Период маятника был измерен в лифте, поднимающемся с постоян- ым ускорением, и оказался равным 1,025 с. [c.235]

Замечательно, что инертные массы всех тел в пределах точности измерений пропорциональны их гравитационным массам. (Путем соответствующего подбора величины G можно добиться того, чтобы инертные массы были равны гравитационным.) Простейший опыт по проверке сказанного заключается в выяснении, действительно ли все тела падают с одинаковым ускорением. Для одного тела, падающего вблизи поверхности Земли, имеем [c.414]

Тот экспериментальный факт, что ни разу, ни при каких условиях не было обнаружено никакого различия между инертной и гравитационной массами тела, наводит на мысль, что тяготение в известном смысле может быть эквивалентным ускорению. Представим себе наблюдателя, находящегося в лифте и свободно падающего вместе с лифтом с ускорением g. [c.420]

Первая космическая скорость Vi — это круговая скорость у поверхности Земли. Найдем ее величину. Пусть т — масса спутника, Ж —масса Земли, -у — универсальная гравитационная постоянная, go — ускорение свободного падения у поверхности Зе.мли. Тогда [c.201]

Для определения гравитационной постоянной к заметим, что когда точка В находится на поверхности Земли r=R, где R — радиус Земли), сила тяготения Р равна mg, где g — ускорение силы тяжести на поверхности Земли. Отсюда [c.674]

Согласно общей теории относительности, энергия фотона (а значит, и его частота) должна изменяться при подъеме или, напротив, при падении фотона в поле земного тяготения. Предположим, что фотон летит вертикально вверх в гравитационном поле Земли, характеризующемся ускорением g, и проходит путь длиной I. Его энергия должна при этом уменьшиться на величину mgl, где масса т есть энергия фотона %а>, деленная на квадрат скорости света т=1ш/с . Следовательно, энергия фотона в конце пути должна быть равна [c.210]

Таковы факты, которыми располагал Ньютон. Из этих фактов он вывел заключение, что ускорения, сообщаемые небесными телами друг другу, и ускорения, сообщаемые различным телам Землей, обусловлены силами, имеющими одну и ту же природу. Это —силы всемирного тяготения, или гравитационные силы, действуюш,ие между всеми телами, будь то Солнце и планета, или Земля и ньютоново яблоко . На основании этих же фактов Ньютон установил те законы, которыми определяются силы взаимного тяготения. Прежде всего, силы взаимного тяготения должны быть обратно пропорциональны квадрату расстояния между центрами тел (для тел шарообразных). Далее, силы эти должны зависеть от свойств ускоряющих тел (так как постоянная С для различных ускоряющих тел различна). Наконец, так как различным телам данное тело сообщает одно и то же ускорение, то силы эти должны зависеть также и от свойств ускоряемых тел. (Если бы силы не зависели от свойств ускоряемых тел, то ускорения были бы не одинаковы, а обратно пропорциональны инертным массам тел.) [c.314]

Центробежная сила инерции равна по абсолютному значению и противоположна по направлению силе, сообщающей телу центростремительное ускорение, т. е. силе гравитационного притяжения Земли (см. 23). Итак, в этой системе отсчета на тело действуют две силы сила тяготения к Земле и центробежная сила инерции. Так как эти силы равны по абсолютному значению и направлены в противоположные стороны, то они уравновешивают друг друга и сила тяжести при этом как бы отсутствует. Поэтому не возникает деформации тела, обусловленной силой тяжести, и тело находится в состоянии невесомости. В этом случае все тела внутри космического корабля и вблизи него движутся по отношению к кораблю так, как если бы на них не действовала ни одна из этих сил. Иначе говоря, в этом случае система отсчета, связанная с кораблем, может в некоторой области считаться инерциальной. В этом и состоит преимущество такой системы отсчета, так как она приводит ко многим упрощениям при рассмотрении движения тел в космическом корабле и вблизи него. [c.99]

Сравнение формул (26.7) и (28.2) показывает, что вектор напряженности гравитационного поля Земли совпадает с вектором ускорения свободного падения. Иначе говоря, гравитационное поле обладает следующим свойством все тела независимо от их массы приобретают в нем одинаковые ускорения. [c.100]

По Эйнштейну, все физические процессы протекают в гравитационном поле совершенно так же, как и без гравитационного поля, но в соответствующим образом ускоренной (трехмерной) системе координат. Гипотеза Эйнштейна о том, что поле тяготения можно полностью заменить ускоренной системой отсчета, называется принципом эквивалентности. [c.158]

При построении теории тяготения, названной Эйнштейном общей теорией относительности (ОТО), он всецело исходил из принципа эквивалентности гравитационного поля нужным образом ускоренных систем отсчета. А так как разным системам отсчета соответствует разная метрика пространства-времени, то Эйнштейн принял за гравитационное поле метрический тензор gpv риманова пространства-времени. Так принцип эквивалентности привел к отождествлению метрики и гравитации компоненты метрического тензора в ОТО являются в то же время потенциалами тяготения. [c.158]

При установившемся течении, частицы жидкости или газа находятся под действием сил давления, обусловленных внешним механическим воздействием и создающих вынужденное движение потока, вязкостных сил, возникающих в результате внутреннего трения и массовых сил, возникающих в результате воздействия силового поля на движущуюся жидкость. Воздействие массовых сил на поток также сопровождается возникновением сил давления. Инерционные массовые силы возникают при криволинейном движении теплоносителя, а также при ускоренном или вращательном движении системы, в которой имеются потоки жидкости. Гравитационные массовые силы возникают в результате воздействия на жидкость ускорения силы тяжести. [c.342]

Когда изменение плотности в системе является единственной или основной причиной неоднородности поля массовых сил, механизм взаимодействия потока со стенкой в гравитационном и инерционном силовых полях одинаков, но инерционное силовое поле отличается большей величиной ускорения, характеризующего поля и соответственно большей величиной числа Gr. [c.349]

В технике часто встречаются системы, в которых движение жидкости обусловлено не только внешним градиентом давления, но и массовыми силами, которые могут иметь гравитационную или инерционную природу. Инерционные массовые силы могут возникнуть благодаря ускоренному, замедленному или вращательному движению системы, а также благодаря криволинейному движению жидкости. [c.15]

Анализ явлений, связанных с обтеканием летательного аппарата газообразной средой, позволяет сделать вывод, что сила сопротивления X, действующая на этот аппарат, является функцией плотности р, скорости V, вязкости жидкости р, гравитационного ускорения д, размера тела I и скорости звука в среде а. Кроме того, на сопротивление влияют также углы атаки а и скольжения р. Таким образом, [c.26]

Из (3.12) и (3.13) достаточно ясен смысл второго названия длинных волн — гравитационные, ибо все характеристики этих волн определяются плотностями фаз и ускорением свободного падения. Для системы воздух—вода область гравитационных волн при g = 9,81 м/с определятся неравенством А, > 10 см. Это, в частности, морские волны. Их фазовая скорость С = — = — определяется выражением [c.137]

В простейшем понимании неустойчивость Тейлора — это просто неустойчивость поверхности жидкости в перевернутых сосудах. Однако существует и ряд более тонких примеров. Так, пусть в слабом гравитационном поле сосуд с жидкостью (рис. 3.6, а) начинает двигаться с постоянным ускорением а > g вниз. Тогда в системе координат, связанной с сосудом, происходит как бы включение отрицательного ускорения поля массовых сил а—g). В итоге, на поверхности жидкости будет возникать неустойчивость Тейлора (во всех соотношениях, приведенных выше, теперь нужно использовать эффективное ускорение (а—g)), и жидкость будет вытекать из сосуда. [c.145]

Нейтрон тяжелее протона на 1,29343 МэВ, т. е. на 0,14%. В опытах с ядерными реакциями измеряется инертная масса нейтрона. Были проведены (правда, с низкой точностью) и прямые измерения гравитационной массы нейтрона, сводящиеся к измерению ускорения свободного падения нейтрона в гравитационном поле Земли. Измерялось вертикальное отклонение горизонтального пучка нейтронов низких энергий на пути в 180 м. На этом расстоянии пучки с энергиями в 0,01 эВ и 0,001 эВ разделились по вертикали на 14,5 см, что соответствует ускорению свободного падения g = 979,7 mie, [c.530]

При испытаниях модели в гравитационном поле Земли условию (11.13.12) можно удовлетворить лишь в тех случаях, коща ускорение паля массовых сил, в котором находится объект, во столько раз меньше земного ускорения, во сколько объект больше, его модели. Например, если объект находится на Луне, ще ускорение гравитационного поля составляет 1/6 земного, то для выполнения рассматриваемого условия модель должна быть в 6 раз меньше. Во всех остальных сщгчаях выполнить полностью данное условие невозможно. Это относится и к наземным испытаниям натурных объектов, если только масштаб моделирования ускорений не равен един1ще. [c.369]

Ограниченность гидродинамических теорий кризиса проявляется и в характере завнсимостн 9,,р1 от величины ускорения гравитационного ноля. Эксперименты показывают, что теплоотдача в области развитого пузырькового кнпення практически не зависит от величины ускорения гравитационного ноля. Это объясняется тем, что подъемные силы играют второстепенную роль в процессе роста н отрыва паровых пузырей. Отнощение влияния инерционных и подъемных сил в этом процессе можно характеризовать [96] числом Фруда [c.278]

Область применения. Нефтяные и газоконденсатные месторождения на различных стадиях, в том числе поздней стадии разработки, мелкие залежи, удаленные от основных промысловых коммуникаций, сооружений, дорожной сети и пр., месторождения высоковязких и битумных нефтей с начальным градиентом сдвига (активизация рассеянной и защемленной нефти, ускорение гравитационного разделения фаз, активизация законтурных вод, вовлечение в разработку застойных зон, воздействие на аномальнонапряженные зоны пласта), комплексирование с сейсмоакустиче-скими, дилатационно-волновыми, элекгромагнитными, физикохимическими, гидродинамическими, тепловыми и другими методами. [c.35]

Этвеш — единица градиента силы тяжести, равная изменению ускорения свободного падения на 1 см/с на каждый сантиметр. Применяется в геофизике и равна градиенту ускорения гравитационного поля на расстоянии 10 км по нормали к поверхности Земли. Этвещ равен 10 с . [c.140]

Третий член в уравнении (1-1.3), отнесенный к единице объема системы, есть просто pg, где g — нолевое ускорение (в большинстве случаев — гравитационное ускорение). [c.45]

Если спутник данного небесного тела движется по круговой орбите, то можно довольно проста определить массу притягивающего его тела. Пользуясь законом тяготения Ньютона F = для силы притяжения между Землей и Луной, мы показываем в гл. 3, что GM = Одг = R g, где G — гравитационная постоянная, Л з — масса Земли, и д—скорость Луны, г — радиус орбиты Луны, R — радиус Земли, g — ускорение свободного падения на поверхности Земли (980 см/с ). Первое из двух приведенных равенств получается в результате приравнивания силы притяжения центробежной силе МдЧд/г, где Mjj — масса Луны. [c.35]

Принцип эквивалентности гласит, что для наблюдателя в свободно падающем лифте законы физики такие же, как и в инер-циальных системах отсчета специальной теории относительности (по крайней мере в непосредственном соседстве с центром лифта). Действия ускоренного движения и силы тяжести полностью взаимно уничтожаются. Наблюдатель, сидящий в закрытом лифте и регистрирующий силы, представляющиеся ему гравитационными, не может сказать, какая доля этих сил обусловлена ускорением и какая — действительными гравитационными силами. Он войбще не обнаружит никаких сил, если только на лифт не подействуют какие-либо другие (т. е. отличные от гравитационных) силы. Постулированный принцип эквивалентности требует, в частности, чтобы отношение инертных масс к гравитационным удовлетворяло тождеству Мин/Л гр==1. Невесомость человека в спутнике на орбите является следствием принципа эквивалентности. [c.420]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Для вычисления огтимальиого значения а запишем уравнение дН1да = 0, из которого находим а = оо. Это означает, что при мгновенном сжигании всего топлива ракета поднимется на высоту Ятах= (s )2/2g. Из формулы (4) V t = с — g/ас ) S следует, что чем больше реактивное ускорение ар = ас, тем меньше гравитационные потери скорости. В реальных условиях выбор оптимальной величины йр связан с учетом влияния перегрузок на состояние космонавтов и усложнения конструктивных элементов ракеты [60]. [c.126]

Использование в пространстве Минковского прямоугольных координат обусловлено тем, что в спещ1альыой теории относительности рассматривались только инерниальные системы, т. е. системы, движущиеся друг относительно друга равномерно и прямолинейно. На такие системы по первому закону Ньютона не действуют внешние силы. Однако гакое нлоское четырехмерное пространство является физической абстракцией, так как хорошо известно, что существует одна сила, которая действует везде и всегда,— это сила тяготения. От нее нельзя заслониться никакими экранами, как, например, это можно сделать в случае электромагнитного взаимодействия. Под действием силы тяготения все тела и системы отсчета движутся с ускорением. Напрашивается важный для понимания сущности гравитации вывод инер-циальные системы принципиально непригодны дпя описания тяготения. Для описания действия гравитационных сил надо отказаться от столь привычной вам евклидовой геометрии. Тяготение требует использования нового математического аппарата. Такой аппарат был уже создан. Громадный вклад в разработку 140 [c.140]

К гигиеническим показателям относятся уровни освещен ности, вентилируемости, температуры, влажности, давления напряженности магнитного и электрического полей, запылен ности, радиации, токсичности, шума, вибрации, гравитацион ной перегрузки и ускорения. [c.150]

Сравнивая формулы (3.13) и (3.14), найдем, что материальная точка, помеще1П1ая в гравитационное поле, получает ускорение, равное напряженности этого поля. [c.76]

Основное содержание СТО, как подчеркивал Г. Минковский, состоит в установлении единой абсолютной пространственно-временной формы бытия материи — пространственно-временного мира (мир Минковского), геометрия которого псевдоевклидова. В этом мире различным системам отсчета соответствует в общем случае различная метрика с коэффициентами y v (х) пространства-времени. Например, в произвольной неинерциальной системе координат S метрические коэффициенты y[ v оказываются функциями координат X этой системы, что приводит в итоге к появлению ускорения свободной материальной точки относительно S и сил инерции, выражающихся через производные первого порядка от тензора по соответствующим координатам. Кинематически силы инерции характеризуются тем, что вызываемые ими ускорения свободных материальных точек не будут зависеть от их масс. Таким же свойством обладают и гравитационные силы, поскольку, как показывает опыт, гравитационная масса тела равна его инертной массе. Этот фундаментальный факт привел Эйнштейна к мысли, что гравитационное поле должно описываться подобно полю сил инерции метрическим тензором, но уже в римановом пространстве-времени. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...