Геометрическая форма свободной поверхности

ВОПРОСЫ ГИДРАВЛИКИ ЦЕНТРОБЕЖНОГО ЛИТЬЯ Геометрическая форма свободной поверхности [c.591]

Уравнения (3 и (4) совместно с уравнением (1) дают распределение потенциала и линии тока так же, как и связывающую их геометрическую форму свободной поверхности. Расход дается уравнением (б), подсчеты выполняются более свободно, беря QlH. Сначала по уравнению (6) рассчитывается величина связующего к, затем определяется [c.278]

Весьма сильным, однако очень трудным, методом математической обработки задач гравитационного течения является метод годографов. Годограф есть изображение динамической системы, в котором координатами являются компоненты скорости. Применение его при изучении гравитационных течений базируется на том обстоятельстве, что хотя геометрическая форма свободной поверхности заранее н известна, но годограф последней будет всегда представлен участком окружности и радиусом, равным половине скорости свободного падения, с центром а отрицательной половине оси вертикальной скорости и проходящим через начало координат. Годограф прямолинейного водонепроницаемого контура будет прямой линией в плоскости годографа, параллельной контуру и проходящей через начало координат. Прямолинейная поверхность постоянного потенциала, образованная постоянной массой жидкости, имеет в качестве годографа линию, проходящую через начало координат и нормальную к контуру. Наконец, поверхность фильтрации представляется [c.320]

На основании этих допущений можно вывести геометрическую форму свободной поверхности при гравитационном течении и величины расхода через нее [уравнение (3), гл. VI, п. 17]. [c.327]

Две или несколько подвижно или неподвижно соединяемых деталей называют сопрягаемыми, а поверхности соединяемых элементов называют сопрягаемыми поверхностями. Поверхности тех элементов деталей, которые не входят в соединение с поверхностями других деталей, называются несопрягаемыми (свободными) поверхностями. Соединения подразделяются и по геометрической форме сопрягаемых поверхностей — гладкие цилиндрические, плоские и др. [c.348]

Допускаемые отклонения от правильной геометрической формы посадочных поверхностей валов и корпусов не должны превышать по овальности или конусности V.2 допуска на диаметр для посадочных мест под подшипники классов Н, П и В и допуска на диаметр для посадочных мест под подшипники классов А и С. Допускаемая овальность кольца подшипника в свободном состоянии может быть несколько больше допуска на размер диаметра, но при сборке и монтаже подшипника кольца значительно выправляются. [c.117]

Величина центробежной силы при прочих равных условиях зависит от числа оборотов формы в единицу времени. Небольшая скорость вращения формы не обеспечивает хорошего качества отливки с геометрической правильной свободной поверхностью, а очень высокая скорость приводит к образованию ряда дефектов в отливках трещин на наружной поверхности, ликвации и т. д. [c.241]

При вдавливании в жесткопластическое тело индентора, имеющего сложный профиль, геометрическое подобие не имеет места. Интенсивность деформаций возрастает с увеличением внедрения. Линии скольжения криволинейны, и возникают трудности анализа, связанные с изменяемостью формы свободной поверхности А. Ю. Ишлинский [181] в предположении, что свободная поверхность остается плоской, построил поле линий скольжения для вдавливания без- трения жесткого шара в жесткопластическое полупространство >. На стадии внедрения, когда-отношение радиуса площадки контакта к радиусу шара a/R = = 0.376, среднее контактное давление найдено равным 5.326. [c.195]

Численные приложения. Физическое содержание аналитического решения, заключенного в уравнении (18), гл. VI, п. 4, может быть дано, как это соответствует смыслу констант а к Ь, оценкой геометрических размеров течения, установлением формы свободной поверхности, подсчетом распределения скорости вдоль границ, расчетом расхода через систему и конформным отображением распределения потенциала и линий тока в системе. Легко заметить, что приводимые ниже уравнения являются теми особыми выражениями, в которых даются эти выводы, учитывающие значения д, указанные на фиг. 101 и принимаю-пще константу С за единицу. [c.258]

В пределах, которым соответствует для практически интересных случаев найденная таким образом геометрическая форма, можно рассматривать полученное решение, дающее величину расхода фильтрации и форму свободной поверхности как достаточно точное. При этом для данной глубины и ширины верхних кромок канала или канавы имеется еще один произвольный параметр, определяющий геометрическую форму их стенок [уравнения (6), гл. VI, п. 8, и (.5), гл. VI, п. 9]. Установлено, что расход возрастает, приближаясь к закону прямой линии, с изменением щирины канавы у верхнего уреза водной поверхности, а для фиксированного отношения ширины канавы к глубине воды в ней — прямо пропорционально величине последней. Более того, расход возрастает с увеличением среднего наклона стенок для данной ширины канавы и глубины воды в ней. Наконец, расход фильтрации возрастает с уменьшением глубины высокопроницаемого слоя, в котором находится зеркало грунтовых вод. Увеличение расхода становится очень большим, когда глубина этого слоя достигает значения, порядок которого составляет глубину свободной воды в пределах разреза канавы или канала (см. фиг. 124). [c.324]

Задание размеров. Поверхности, определяющие в своей совокупности геометрическую форму детали, подразделяют на сопрягаемые, привалочные (прилегающие, опорные) и свободные. [c.180]

Рассмотрим теперь с. изложенных позиций сопротивление бетона при внедрении заостренного тела вращения. Решение задачи о расчете сопротивления среды строится на основе следующих предположений 1) бетон считается квазиизотропной сплошной средой связанной структуры с известными физико-механическими свойствами 2) внедрение тела проходит по нормали к свободной поверхности 3) внедряющееся тело абсолютно жесткое заданной геометрической формы 4) трение на поверхности тела не учитывается. [c.173]

Расчетные формулы вследствие трудности учета конкретных условий теплоотдачи не всегда точно совпадают с экспериментальными данными. Это обстоятельство способствовало экспериментальному решению многих задач теплоотдачи в условиях свободного движения в большом объеме. Результаты экспериментальных исследований по теплоотдаче различных жидкостей (Рг 0,7 воздухом, водородом, углекислотой, водой, анилином, четыреххлористым углеродом, маслами и др. давление газов изменялось в пределах р = 0,003 7 МПа) при свободном омывании тел простейшей геометрической формы и различных размеров (высота плоской поверхности /=0,25-ь6 м, диаметры труб т = 0,015-У-245 мм диаметры шаров ш = 0,03-ь16 м) [c.310]

Следовательно, простейшими элементами конструкций являются различные поверхности кинематических пар, неподвижных соединений, рабочих органов машин, соприкасающихся с перерабатываемой или транспортируемой средой, а также свободные поверхности, объединяющие остальные поверхности в одну деталь. Поэтому достаточно разработать методы цифрового описания геометрических форм и размеров применяемых в машиностроении поверхностей и методы цифрового описания взаимных положений элементов относительно друг друга, как будет решен вопрос о цифровом описании геометрических форм машиностроительных конструкций любой слол<ности. [c.54]

На градиент степени реактивности и структуру потока влияет также форма меридиональных обводов проточной части. Свободный поток за НА, не имеющий радиального градиента давления, принимает форму однополостного гиперболоида вращения [17, 21]. В литературе подробно освещены методы расчета и результаты экспериментальных исследований ступеней с различными геометрическими формами меридиональных обводов проточной части [5, 13, 24]. Снижение градиента степени реактивности за счет меридионального профилирования может найти, по-видимому, лишь ограниченное применение в мощных паровых турбинах, так как существенное искривление ограничивающих ступень поверхностей нарушает плавность обводов проточной части и усложняет конструкцию цилиндров. [c.200]

Рост кристалла заключается в том, что к поверхности зародышей присоединяются все новые атомы жидкого металла. Сначала образовавшиеся кристаллы растут свободно, сохраняя правильную геометрическую форму. При столкновении растущих кристаллов их форма нарушается, и в дальнейшем рост продолжается только там, где есть свободный доступ к расплаву. В результате кристаллы не имеют правильной геометрической формы. Такие кристаллы называются зернами. Размер зерен зависит от скорости зарождения центров кристаллизации (СЗ) и скорости роста кристаллов (СР). На рис. 1.5,6 показана зависимость этих параметров от степени переохлаждения расплава. [c.12]

Податливость детали, общая или местная, позволяет ее рабочей поверхности следовать за деформацией сопряженной детали и приспосабливаться к неточностям ее геометрической формы. Самоуста-навливающийся опорный подшипник является простейшим примером конструкции, имеющей деталь свободной податливости в виде вкладыша, обладающего угловой подвижностью. Полнее роль податливости проявляется в резинометаллических вкладышах и гуммированных деталях, во вкладышах из пластмасс и мягких покрытиях рабочих поверхностей. [c.335]

Точность детали складывается из следующих четырех элементов точности геометрической формы, точности размеров, точности взаимного расположения поверхностей деталей и шероховатости поверхности. При изготовлении детали неизбежно возникают отклонения по всем четырем элементам. Например, цилиндрические детали принимают вид овальных, конусных, бочкообразных, вогнутых и т. д. Также невозможно получить идеально гладкие поверхности. Все поверхности имеют большую или меньшую шероховатость. При некоторых видах обработки перечисленные отклонения будут небольшими и, следовательно, точность обработки будет высокой, при других видах обработки отклонения будут значительны, а точность — низкой. Конструктор предусматривает на чертеже допускаемые отклонения, т. е. дает тот диапазон, в пределах которого изготовленная деталь может отличаться от чертежной. В чертеже степень точности оговаривается в технических требованиях в виде записи на свободном ноле чертежа, либо указывается на изображении детали с использованием знаков и пояснений согласно ГОСТу 3457—60. [c.9]

К группе 3 относятся отливки открытой коробчатой, сферической, полусферической, цилиндрической и другой формы. Наружные поверхности - криволинейные и плоские с наличием нависающих частей, ребер, кронштейнов, бобышек, фланцев с отверстиями и углублениями сравнительно сложной конфигурации. Часть отливки выполняют с использованием стержней. Внутренние полости отдельных соединений геометрических фигур -большой протяженности или высокие с незначительными выступами или углублениями, расположенными в одном и двух ярусах со свободными широкими выходами полостей (рис. 4). [c.228]

Явление гравитации. Любой поток жидкости со свободной поверхностью подвергается воздействию гравитации, выражающемуся в перемещении ее поверхности в зависимости от времени или расстояния. Многие задачи, как гидравлические, так и судостроительные, относятся к этой категории, а изучение движения волн практически представляет целую науку. В случае, когда размеры и скорости не слишком малы, влиянием вязкости и капиллярности часто можно пренебречь, тогда применение размерного анализа дает одно или большее число геометрических отношений числа Фруда и Эйлера и (если поток является неуста-новившимся и неравномерным) некоторую форму параметра времени или ускорения. [c.25]

Для обработки наружных и внутренних цилиндрических и конических поверхностей диаметром до 150-200 мм широко применяют многоэлементные инструменты (обкатки и раскатки) с установленными на заданный размер свободными роликами или шариками. При обкатывании или раскатывании точно обработанных поверхностей используют жесткие инструменты (рис. 9, табл. 4). Такие инструменты позволяют получать поверхности с высокой точностью размеров и геометрической формы. Но из-за погрешности предшествующей обработки пластическая деформация поверхностного слоя оказывается неравномерной. Основной размер (по роликам или шарикам) жестких инструментов регулируют перемещением деформирующих элементов в осевом направлении по опорному конусу. [c.389]

Опорожнение резервуара сложной геометрической формы при Р=0. В этом случае площадь свободной поверхности резервуара (например, водохранилища) изменяется с изменением ее отметки, т. е. Q=f H). [c.186]

Все разрушения, описанные выше, можно объяснить с точки зрения отражения расходящегося импульса давления от свободных поверхностей образца. Распространение импульса аналогично тому, которое описывается в геометрической оптике при изучении света. Однако, когда импульс распространяется вдоль оси конического образца, амплитуда его возрастает и форма изменяется при движении в направлении к вершине. Теория распространения продольного упругого импульса вдоль конуса, когда размер поперечного сечения мал по сравнению с длиной импульса, рассмотрена в гл. III. Там было показано, что если имеет место импульс сжатия, то постепенно развивается хвост растягивающих напряй ений длина области ежа- [c.175]

Мы видим, таким образом, что для вязкой несжимаемой жидкости, находящейся под действием силы тяжести, два течения, обладающие одинаковыми числами Рейнольдса и Фруда, являются подобными. Конечно здесь, как и в дальнейшей части этого параграфа, всегда предполагается, что речь идёт о течениях около или внутри геометрически подобных тел. Примером, где закон подобия должен был бы применяться в только что полученной форме, является испытание моделей кораблей. В самом деле, сопротивление корабля слагается как из сопротивления трения, так и из волнового сопротивления, обязанного своим происхождением волнам, образующимся на свободной поверхности жидкости под действием силы тяжести. Однако на практике мы встречаемся со следующим затруднением пусть величина модели в 100 раз меньше величины судна в натуре по уравнению (9.13), для того чтобы число Фруда р осталось неизменным, нужно взять скорость в 10 раз меньше скорости судна в натуре. Чтобы число Рейнольдса Р тоже осталось неизменным, коэффициент вязкости V нужно взять в 1000 раз меньше коэффициента вязкости воды практически этого осуществить нельзя. Поэтому при испытаниях применяют тоже воду и сопротивление трения определяют по особым опытным формулам. Остаточное же сопротивление — волновое — пересчитывается по закону подобия для идеальной несжимаемой жидкости, находящейся под действием силы тяжести по этому закону [c.409]

Получение заготовок свободной ковкой на ковочных молотах и прессах отличается малой производительностью. Низкое качество заготовок с большими колебаниями размеров, отклонений относительных поворотов поверхностей, отклонений поверхностей от правильных геометрических форм, с значительной глубиной дефектного слоя металла требует установления больших припусков на обработку, приводит к значительным их колебаниям, потерям металла и дорогостоящей последующей механической обработке. Поэтому получение заготовок свободной ковкой может быть использовано только при единичном или мелкосерийном изготовлении зубчатых колес или в тех случаях, когда отсутствует необходимое оборудование для получения более качественных заготовок. [c.447]

Восстановление посадки с применением деталей ремонтных размеров заключается в том, что наиболее дорогую и ответственную деталь обрабатывают под ремонтный размер, а сопряженную деталь заменяют новой. Например, при ремонте шеек коленчатого вала их диаметры обрабатывают под ремонтный размер, а вкладыши подбирают новые (ремонтного размера), обеспечивая соответствующий зазор между данными деталями. Таким образом, ремонтный размер—это ближайший размер от номинального, который при обработке детали обеспечивает требуемую геометрическую форму и шероховатость поверхности. Различают стандартные, регламентированные и свободные ремонтные размеры. [c.102]

Свободные ремонтные размеры предусматривают обработку деталей до получения правильной геометрической формы и требуемой шероховатости рабочих поверхностей. При ремонте одни и те же детали могут получить различные размеры в зависимости от величины износа. Сопряженная деталь подгоняется к отремонтированной до свободного ее размера. В этом случае заранее изготовить детали с окончательными размерами нельзя. Поэтому приходится осуществлять подгонку деталей по месту. В ремонтном производстве восстановление деталей под свободные размеры производят у различного нестандартного оборудования. [c.102]

В этом параграфе будет рассмотрено свободное гравитационное течение для наиболее простых геометрических форм поверхности твердого тела (вертикальная плита, горизонтальный цилиндр). Предполагается, что объем жидкости настолько велик, что свободное движение, возникающее у других тел, расположенных в этом объеме, не сказывается на рассматриваемом течении. Как и при вынужденной конвекции, свободное движение жидкости может быть как ламинарным, так и турбулентным. [c.219]

Годограф дает отображение динамической системы, координаты которой являются компонентами скорости ее частиц. В двухразмерных задачах первоначальный геометрический образ системы можно рассматривать заключенным в плоскости г, в то время как гоаограф находится в плоскости (и, V) или годографа, где и и V являются компонентами скорости в направлении первоначальных осей Хну. Особым преимуществом этого отображения плоскости (ц, и) является то обстоятельство, что геометрические формы свободных поверхностей в первоначальной плоскости будут в принципе неизвестны до тех пор, пока не будет решена вся динамическая проблема. Вместе с тем их годографы являются окружностями с определенными и конечными параметрами. Более того, поверхности фильтрации, которые не могут быть зафиксированы в плоскости X, пока не будет известна точная геометрическая форма свободной поверхности, могут быть даны также заранее единственными в своем роде отображениями годографа. Таким путем будет получено аналитическое решение всей проблемы в целом. Поскольку границы системы зафиксированы в плоскости ы и У, для окончательного решения проблемы можно приложить теорию сопряженных функций. Преобразования круговых сегментов, дающих изображение [c.251]

Уравнение (16) со своим усложнением (22) дает возможное течение. Вместе с тем его можно рассматривать только как грубое приближение к действительной проблеме фильтрации, где свободная поверхность, а также промежуточные линии тока должны стать асимптотами к горизонтальной или наклонной линии, представляющей собой нормальный уровень грунтовых вод. Такое же положение возникает, когда течение фильтрующейся воды происходит действительно в вертикальном направлении к глубоко залегающему водяному зеркалу или же к весьма про-1Шцаемому слою, несущему водяное зеркало, через кот рое просачивающаяся вода только капает, пока она не ударится о поверхность водяного зеркала (см. следующий параграф). Геометрическая форма свободной поверхности может быть несколько видоизменена вблизи канавы так, чтобы получить перегиб, принимая линейную комбинацию [уравнений (10) и (16)], а строго горизонтальная асимптота (у=уд) для свободной поверхности может быть получена прибавлением к уравнению [c.275]

Так как геометрическая форма свободной поверхности, включая сюда ее окончание на поверхности стока, заранее не известна, не будет также известна длина поверхности фильтрации. В том случае, когда уровень стекающей жидкости равняется нулю, весь расход при гравитационном течении должен поступать через поверхность фильтрации, но существование этого явления было установлено только недавно. Таким образом, при аналитической обработке задач гравитационного течения это обстоятельство было принято в расчет толька в относительно небольшом количестве случаев. Можно определить путь, каким заканчивается свободная поверхность у поверхности фильтрации, без всякого специального анализа. Так, она будет касательной к поверхности стока, если наклон последней отрицателен или же бесконечен, и будет пересекать ее вертикально, если наклон поверхности, стока положителен (гл. VI, п. 1). [c.319]

Так, теория Дюпюи-Форхгеймер а содержит ошибку в указании геометрической формы свободной поверхности, распределения давления у основания плотины и в распределении скорости вдоль поверхности поглощения. В действительности невольно приходишь к заключению, что вывод этой формулы на основании теории Дюпюи-Форхгеймера является совершенно случайным. С другой стороны, само уравнение имеет физическое значение, так как оно, как это будет показано ниже, может быть получено из другой приближенной теории, которая является свободной от допущения Дюпюи-Форх-геймера и включает в себя только такие приближения, относительно которых можно заранее ожидать, что они приведут к небольшим ошибкам при установлении величины расхода. [c.322]

Наконец, геометрическая форма свободной поверхности, которая предусматривается теорией Дюпюи-Форхгеймера, дает очень плохое приближение к истинному ее значению (фиг. 103). Это несоответствие является следствием полного пренебрежения этой теорией поверхности фильтрации на поверхности стока. В свете этих трудностей становится ясным, что успех теории Дюпюи-Форхгеймера, располагающей формулами, которые даются ею для определения величины расхода в практических целях и которые воспроизводят истинные значения величины расхода при линейном и радиальном гравитационных течениях, следует считать совершенной случайностью. Однако совершенно иной комплркс допущений, как это будет показано ниже, также приводит к идентичным формулам расхода. Эти допущения с физической стороны, повидимому, особенно соответствуют целям подсчета величины расхода при гравитационном течении. Несмотря на фундаментальное значение задачи радиального гравитационного течения в скважину, до 1927 г. не было предложено ничего нового, кроме применения упомянутой теории Дюпюи-Форхгеймера. Тогда же эта теория была впервые поставлена под сомнение и было предпринято решение рассматриваемой проблемы непосредственными методами теории потенциала. С точки зрения получения удовлетворительного математического решения, обладающего точностью, эти теоретические изыскания не имели успеха, но они послужили толчком к развитию экспериментального изучения проблемы. Наиболее поздняя из этих работ (гл. VI, п. 18), проделанная с песчаными моделями действительного течения, привела к следующему выводу свободная поверхность не следует теории Дюпюи-Форхгеймера. В частности, свободная поверхность заканчивалась совсем не на уровне стока жидкости, как это принимала последняя теория, выше а иа высоте порядка половины разности суммарного напора. Однако давление или распределение напора жидкости у основания системы можно выразить формулой, по виду идентичной с той, что дается теорией Дюпюи-Форхгеймера для геометрической формы свободной поверхности, а именно [c.328]

Таким образом, напряженно-деформированное состояние, показанное на рис. 6.2(а), должно не зависеть от глубины внедрения клина в полуплоскость. Другими словами, на всех стадиях внедрения должно иметь место геометрическое подобие полей линий скольжения. Условие геометрического подобия накладывает жесткое ограничение на форму свободной поверхности ВС. Из этого условия следует, что расстояние по нормали от начала координат О до некоторой точки свободной поверхности ВС и грани клина АВ должно возрастать прямо пропори ционально компоненте скорости в этой точке, перпендикулярной к поверхности. Это условие можно проиллюстрировать путем наложения диаграммы скоростей на клин так, чтобы точка о совпала с О и а совпала с А, как показано на рис. 6.2(а). Тогда упомянутое выше условие удовлетворяется, если изображение скорости в точке свободной поверхности лежит на касательной к поверхности в этой точке. [c.186]

Допустим, что песчаник, несущий воду в артезианскую скважину, покрыт водонепроницаемым слоем. Тогда, становится ясным, что если уровень воды в скважине поднимется до значения, равного высоте залегания песчаника, течение прекратится, если только не будет припо-жен напор внешнего давления на питающий контур системы. В последнем случае свободная поверхность будет отсутствовать, и течение может быть описано методами, которые рассматриваются в предыдущих и последующих разделах. Однако в том случае, когда присутствует свободная поверхность, математические трудности, заключенные в рещении этой проблемы, сейчас же становятся столь значительными, что практически являются непреодолимыми препятствиями для решения трехразмерной системы. Причина этого обстоятельства лежит в том, что контуры системы не являют собой более простой геометрической формы. Фактически истинная форма свободной поверхности неизвестна. Вернее всего форму поЬледней следует определить одновременно с распределением давления внутри системы. Мы уверены, что в действительности возможно решить такую задачу аналитическим путем, на основании двойного условия, чтобы свободная поверхность была линией тока и поверхностью постоянного давления. Однако, к сожалению, мы не обладаем соответствующими аналитическими средствами, которые были бы достаточно сильными, чтобы найти точные решения таких задач, за исключением плоских систем, где метод преобразования сопряженны х функций приводит в принципе к желаемым результатам. С другой стороны, даже этот метод требует значительно более комплексного анализа, чем это было использовано при его применении к системам без свободной поверхности, например, рассматривавшимся в главе IV. [c.241]

Изучение гравитационного течения с помощью электрических тиоделей. Как уже было показано в гл. IV, п. 17, для течения жидкости отсутствует непосредственный электрический аналог гравитационного эффекта. В целом это обстоятельство не нарущает тождественности между электрическими моделями и негравитационным течением той же самой геометрической формы, включающими в себя вертикальные скорости, если только граничные условия для последних выражены в значениях потенциала скорости. Однако электрические модели гравитационного течения конструируются не так легко. Отсутствие априорного знания формы свободной поверхности оставляет соответствующую границу электрической модели не установленной. Так как электрический ток нельзя подвергнуть воздействию такой постоянной внешней массовой силы, как сила тяжести, он пересечет в итоге всякий проводник, в котором протекает, и граничные линии тока будут всегда совпадать с физическими контурами модели. [c.266]

Особенность ДЁиженйя й открытом русле заключаётся в том, что поток здесь ограничен не со всех сторон, а имеет свободную поверхность, все точки которой находятся под воздействием одинакового внешнего давления (атмосферного). Равномерное движение жидкости в открытых каналах или в трубопроводах с частично заполненным поперечным сечением устанавливается, когда геометрический уклон трубопровода или дна канала имеет постоянное значение по всей длине и форма поперечного сечения не меняется. Шероховатость стенок канала также должна иметь постоянное значение. [c.114]

Отклонения от правильной геометрической формы (овальность, огранка, конусность, выпуклость, вогнутость), биение относительно оси, несимметричность, не-лараллельность и неперпендикулярность поверхностей со свободными размерами допускаются в пределах поля допуска на соответствующие размеры. [c.146]

Можно охарактеризовать перечисленные явления, сгрупированные по внешнему сходству, исходя также из геометрии поверхности раздела фаз и картины течения. Тогда мы убедимся, что во всех случаях неизменно имеют место движение материала вдоль развитой поверхности под действием свободной или вынужденной конвекции процессы переноса между каплями либо частицами, взвешенными в газе или жидкости вызванное подъемной силой пузырьков перемещение через перемешиваемую жидкость движение одной или нескольких фаз через слой беспорядочно или упорядоченно расположенных твердых частиц, и, наконец, случаи, когда два взаимодействующих потока движутся в одном (прямоток) или противоположном (противоток) направлении. Встречаются также другие геометрические формы и виды течения, но большинство практически распространенных и важных случаев входит в этот перечень. [c.26]

Следует отметить, что решение уравнений для компонент напряжений, деформаций и перемещений может быть найдено в аналитической форме лишь для тел несложной геометрической формы при упрощенных граничных условиях и регулярном распределении температуры. Именно такие условия часто реализуются в лазерной технике. Обычный для лазерных элементов характер температурного распределения (зависимость Т лишь от одной координаты) позволяет существенно упростить решение задачи термоупругости, введя приближения плоскодеформиро-ванного или плосконапряженного состояния. Боковая и торцовая поверхности активных элементов обычно свободны, и компоненты поверхностных сил в выражениях для граничных условий можно положить равными нулю [9]. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...