Модуль скорости

Модули скоростей п определятся равенствами [c.486]

Для определения на основании ограниченного числа экспериментальных данных зависимости 5т от I введем некоторые допущения. Предположим, что петлю деформирования при условии I If 1 1 11 (Ef. I2 — скорости продольной пластической деформации) можно получить на основании следующей процедуры. При о > О кинетика НДС отвечает петле, полученной при одинаковых по модулю скоростях деформирования на ста- [c.181]

С целью более полной проверки модели был выполнен расчетный анализ долговечности одноосных образцов при двух режимах нагружения с различными скоростями деформирования на стадиях растяжения и сжатия. В первом режиме скорости деформирования i = lO-s с-, Il2 = с во втором— gi = 10- с-, 2 =10-2 с в обоих режимах нагружения размах деформаций Де = 2%. Результаты расчетов показали, что с увеличением по модулю скорости деформирования 2 (сжимающая часть цикла) при неизменной i (растягивающая часть цикла) долговечность до зарождения межзеренного разрушения уменьшается (рис. 3.12). Такой эффект связан с уменьшением залечивания пор при сжатии (с увеличением Ibl темп уменьшения радиуса пор падает), что достаточно хорошо согласуется с имеющимися экспериментальными данными [240, 273]. [c.185]

Определить проекции скорости точки на оси декартовых и полярных координат и найти модуль скорости точки. [c.98]

Корабль движется под постоянным курсовым углом а к географическому меридиану, описывая при этом локсодромию (см. задачу 11.13). Считая, что модуль скорости и корабля не изменяется, определить проекции ускорения корабля на ОСИ сферических координат г, Я и ф (Я — долгота, ф — широта места плавания), модуль ускорения и радиус кривизны локсодромии. [c.105]

Скорость юв точки в образует угол 60° с осью х. Найти модуль скорости точки В и угловую скорость стержня. [c.120]

По ободу диска радиуса R, вращающегося вокруг своего диаметра с постоянной угловой скоростью м, движется с постоянной по модулю скоростью V точка М. Найти абсолютное ускорение точки М как функцию угла ф, составленного радиус-вектором точки с осью вращения диска. [c.170]

Модуль вращательного ускорения й р определяют аналогично модулю скорости V [см. формулу (3)] [c.326]

При прямолинейном движении вектор скорости v все время направлен вдоль прямой, по которой движется точка, и может изменяться лишь численно при криволинейном движении кроме числового значения все время изменяется и направление вектора скорости точки. Размерность скорости LIT, т. е. длина/время в качестве единиц измерения применяют обычно м/с или км/ч. Вопрос об определении модуля скорости будет рассмотрен в 40 и 42. [c.100]

Стоящие под. знаком радикала величины постоянны. Следовательно, движение происходит с постоянной по модулю скоростью, направленной по касательной к траектории. Теперь по формулам (14) вычисляем проекции ускорения [c.105]

Решение. Так как нить по подвижному блоку не проскальзывает, то скорости точек а и й блока равны по модулю скоростям грузов, т. е. Оа=ид и Щ — vg. Зная скорости точек а и й и полагая для определенности, что находим положение мгновенного центра скоростей Р подвижного блока таким же приемом, как и в случае, показанном на рис. 153, б. Скорость центра С блока изображается вектором VQ. Для определения модуля vq и угловой скорости ш подвижного блока составляем, пользуясь формулой (58), равенства [c.137]

Решение, Для определения угловой скорости шестерни / надо найти скорость ее точки Е. Эту скорость найдем, пользуясь тем, что такую же скорость имеет точка Е шестерни 2. Для шестерни 2 известны направление и модуль скорости точки А [c.139]

Такое определение соответствует представлению о работе как о мере того действия силы, которое приводит к изменению -модуля скорости точки. Если разложить силу F на составляющие Н Fn, то изменять модуль скорости будет так как F =ma =m-dv/di (составляющая F изменяет или направление вектора V, или при несвободном движении — силу давления на связь). [c.208]

Отметим еще следующее важное обстоятельство. Внутренние силы действуют на части системы по взаимно противоположным направлениям. По этой причине они, как мы видели, не изменяют векторных характеристик Q и Ко- Но если под действием внутренних сил будут изменяться модули скоростей точек системы, то при этом будет изменяться и величина Т. Следовательно, кинетическая энер- [c.301]

Последнее равенство следует из того, что все точки ремня движутся с одной и той же по модулю скоростью. Окончательно, так как Я +Рд=Р, получаем [c.311]

Здесь А — постоянный множитель Лагранжа, w — модуль скорости, 1 — угол наклона скорости к оси х. [c.169]

Условимся алгебраическую величину скорости обозначать символом V, а модуль скорости — буквой v. Тогда [c.162]

Определяем скорость точки в данный момент. Прежде всего по формуле (67.5) определим модуль скорости точки в любой момент времени [c.164]

По формуле (67.6) вычислим модули скорости точки в моменты времени 6 и 12 с [c.164]

Так как проекция скорости на касательную 5 = ds/dt может отличаться от модуля скорости V только знаком, то [c.175]

При этом, если dv/dt > О, т. е. модуль скорости возрастает, точка движется ускоренно, а если dv/dt с О — замедленно. [c.176]

Полученное уравнение показывает, что годограф скорости также представляет собой окружность с центром в начале координат и радиусом, равным kr (рис. 242, б). Отс]ода следует, что модуль скорости точки не изменяется при ее движении, т. е, точка движется равномерно. [c.185]

Модуль скорости точки определяем по проекциям скорости на осп координат ( 68) [c.185]

Определяем скорость и ускорение груза в точке падения. При движении точки по траектории в одном направлении это направление принимается за положительное, а модуль скорости точки определяется по найденным выше проекциям ее скорости на оси координат (68.3) [c.187]

Пусть группа B D построена в некотором произвольно выбранном масштабе jjij, представляющем собой число метров натуры, приходящихся на 1 мм отрезка на схеме. Подставляя в уравнения (4.23) модули скоростей V b и V d, выраженные в масштабе через соответствующие отрезки плана скоростей, и длины звеньев ВС и D , выраженные в масштабе Цг, получаем [c.81]

Приводимый ниже анализ принадлежит Алтману и Денну [15]. Мы начнем с рассмотрения разложения озееновского тина, которое уже обсуждалось в разд. 7-1. Для ньютоновских жидкостей известно, что это разложение справедливо вплоть до значений числа Рейнольдса порядка единицы. Выберем декартову систему координат с осью X, совпадающей с направлением скорости невозмущенного течения, так что вектор этой скорости задается в виде Fbj , где V — модуль скорости невозмущенного течения. Уравнение (7-1.27) запишется тогда в виде [c.275]

Треугольная призма, образующая угол 45° с горизонтом, скользит направо по горизонтальной плоскости со скоростью v(v = 2t см/с). По наклонной грани призмы скатывается без скольжения круглый цилиндр. Модуль скорости его центра масс С относительно призмы равен v = t см/с. Определить модуль абсолютной скорости и абсолютного ускорения точки Л, лежащей на ободе цилиндра, если в момент i = 1 с ZA D =90°. [c.191]

Так как соста1 ля[ощие скорости (7,., и t, параллельные осям ци шндрической системы координат, взаимно перпендикулярны, го для модуля скорости имеем [c.127]

Значение v можно также находить как отношение элементарного перемещения ds точки к соответствующему промежутку времени d/. Так как всегда d/>0, то знак v совпадает со знаком ds. Следовательно, когда о>0, скорость направлена в сторону положительного отсчета расстояния s, а когда у<0, — в противоположную сторону. Таким образом, велич1ша о одновременно определяет и модуль скорости, и сторону, куда она направлена. [c.108]

Если при криволинейном движении точки модуль скорости возрастает, то движение называется ускоренным, а если убывает,— замеЪленным. Так как изменение модуля скорости характеризуется [c.111]

Таким образом, модуль векторного произведения со X Г равен модулю скорости точки М. Направления векторов соХг и v тоже совпадают (оба они перпендикулярны плоскости ОМВ) и размерности их одинаковы. Следовательно, [c.124]

Величина k, равнак при прямом ударе тела о неподвижную преграду отношению модуля скорости тела в конце удара к модулю скорости в начале удара, называется коэффициентом восстановления при ударе [c.399]

Здесь приняты следующие обозначения х, у — составляющие декартовых координат (рис. 3.1), причем в осесимметричном случае ось х является осью симметрии Е — произвольная область в плоскости х, у, ограниченная контуром Ь / = О в плоском случае, и I/ = 1 в осесимметричном случае р — безразмерная плотность газа, отнесенная к некоторой постоянной плотности Р(х>, Р — давление, отнесенное к произведению Роол1, где а. — некоторая постоянная скорость ш — модуль скорости отнесенный к а, — угол наклона вектора скорости к оси х X — показатель адиабаты (х > 1). [c.48]

Уравнение линий тока ибу - ибх = 0 при подстановке в него (3.26) приводит после интегрирования к семейству концентрических окружностей, на каждой из которых модуль скорости ш = ( + постоянен. Использование одного из уравнений импульса в полярных координатах г = х + у У , б = aг tg(y/ ) с полюсом в центре этих окружностей, то есть уравнения, которое включает давление р, постоянную плотность р и в рассматриваемом случае имеет вид [c.194]

При движении точки только в сторону возрастания дуговой координаты dsldt > О, т. е. dsldt = ds/dt во все моменты времени, а потому согласно (67.4), модуль скорости [c.163]

Касательное ускорение точки суш ествует лишь при неравномерном двиокении точки и характеризует изменение модуля скорости. [c.177]

Случай I = 0 = 0. Если в течение некоторого промежутка времени нормальное и касательное ускорения точки равны нулю, то Б течение этого промежутка не изменяется ни направление, ни модуль скорости, т. е. точка двилсется прямолинейно равномерно и ее ускорение w = 0. [c.178]

Так как модуль скорости постоянен, то касательное ускорение точки раоно нулю [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...