Поле давления

Уравнение (5-1.37) показывает, что течение контролируемо, если левую часть можно представить в виде градиента некоторого скалярного поля. Фактически уравнение (5-1.37) определяет поле давления р (с точностью до произвольной аддитивной постоянной см. разд. 1-8). Мы будем делать различие между истинным и гидростатическим давлением, т. е. рассматривать избыточное давление Sf". [c.175]

Избыточное давление SP можно также рассматривать как поле давления, которое определялось бы из уравнений движения при отсутствии объемных сил. [c.175]

Заметим, что в формуле (5-4.79) для поля давления предполагается, что давление на свободной границе образца постоянно лишь с точностью до членов первого порядка малости по a/R. С такой же точностью и Fy не зависят от z. [c.205]

Число Эйлера, критерий подобия полей давления [c.8]

Выражение для приведенной силы взаимодействия между несущей средой и включениями записать в общем случае не представляется возможным, ибо такое общее выражение не получена даже для случая движения одиночной сферы в однородном потоке вязкой несжимаемой жидкости с переменной скоростью. Следует отметить, что даже в этом случае сила взаимодействия зависит от предыстории движения. Оставляя пока вопрос об имеющихся выражениях для силы взаимодействия фаз (об этом см. гл. 2—4), остановимся на структуре формул. Силу взаимодействия целесообразно представить в виде суммы нескольких составляющих разной природы. В первую очередь следует разделить на две части на составляющую из-за воздействия макроскопического поля давлений — а р, которая не связана со скоростной неравновесностью между фазами, и составляющую, которая связана именно со скоростной неравновесностью между фазами (несовпадение и г,) [c.35]

Здесь принято, что нормальная к поверхности разрыва скорость дисперсных частиц у" изменяется в соответствии с идеализированной схемой прохождения частицей поверхности скачка давлений [р] в газе без возмущения частицей полей давления перед и за скачком и без вязкого взаимодействия, которое не успевает сказаться. Последнее уравнение (1.3.37) следует из того, что в узкой зоне скачка теплообмен с газом также не успевает изменить внутреннюю энергию частиц. В [9] проведена классификация разрывов. [c.43]

Анализ поля давления будет проведен ниже при рассмотрении более общего случая. Импульс радиального движения, как это следует из (3.4.12), равен нулю [c.125]

В результате имеем, что в первой системе координат данной ячейки движение несущей (первой) фазы в ней описывается полем W, которое, как и поле массовых сил, имеет потенциал ф. Поэтому в первой системе координат должен выполняться интеграл Коши— Лагранжа, который позволяет определить поле давления внутри ячейки, обеспечивающее заданное движение (3.4.16), [c.127]

Аппроксимация поля давления в ячейке, аналогично (3.4.16), может быть представлена в виде [c.129]

Осредненные величины в несущей фазе. Исходя из аппроксимации (3.4.29) поля давления в ячейке, найдем выражение для среднего давления в первой фазе. [c.129]

Начальные условия в случае вязкой и идеальной жидкостей идентичны и сводятся к заданию поля скоростей и поля давлений для начального (/ = 0) момента времени. [c.248]

Определение поля давлений и скоростей внутреннего пространства контактно-сепарационных элементов [c.282]

Стендовые исследования по определению поля давлений и скоростей внутреннего пространства контактно-сепарационного элемента проводили с целью выявления процессов, происходящих в элементе диаметром 100 мм нового модульного образца с комбинированным завихрителем (рис. 10.5, а) по сравнению с элементом диаметром 60 мм с тангенциальным завихрителем (см. рис. 10.5, б). Результаты исследований представлены в табл. 10.1.1 и 10.1.2. [c.282]

Так, например, неравномерность в поле давления, возникающая при повороте потока, выравнивается на расстоянии 1,5 — [c.53]

ЧТО если плоскость Ъ отстоит от среза сопла на расстоянии аЪ, большем одного диаметра среза (рис. 1.14), то поле давлений уже равномерно. Таким образом, несколько отойдя от среза соила, мы попадаем в плоскость постоянного давления (рь = рп)г [c.54]

Число гомохронности характеризует нестационарность процесса движения и его используют при изучении теплообмена в нестационарных (например, пульсирующих) потоках. Число Эйлера определяет подобие полей давления. В подобных системах это число является однозначной функцией числа Рейнольдса и потому в уравнение подобия не вводится. [c.312]

Таким образом, давление в ползущих течениях удовлетворяет уравнению Лапласа, т. е. является гармонической функцией. При неустановившемся движении время t, которое явно не входит в уравнение (8.28), играет роль параметра, а уравнение (8.28) определяет мгновенное поле давлений. [c.305]

Для описания поля давлений можно использовать исходные уравнения Навье—Стокса, которые в безразмерных переменных имеют вид [c.324]

Отсюда для поля давлений имеем [c.197]

Совершенно очевидно, что в отличие от случая обтекания сферы идеальной жидкостью (соотношение (5.12)) при вязком обтекании поле давлений несимметрично относительно плоскости миделе-вого сечения сферы. Это хорошо видно на рис. 5.4. [c.197]

Поле давлений во внешней области находим так же, как и при обтекании твердой сферы, т.е. из уравнений (5.16) и (5.17), но при другом значении константы Имеем [c.213]

Уравнение (6.4) определяет поле давлений в жидкости. В зависимости от закона изменения радиуса оболочки во времени это давление может быть как монотонным, так и немонотонным. В последнем случае при некотором г = г, (R < г < оо) имеется экстремум, определяемый условием др/дг) . = О. Из соотношения (6.3) следует [c.232]

Пример. Радиус оболочки изменяется по степенному закону R = at". Найти значения показателя и, при которых поле давлений в жидкости немонотонно. Подставляя R-at" ъ (6.5), находим [c.233]

При сферически симметричном движении оболочки сферы поле давлений в жидкости, как показано в 6.1, не является монотонным. Соотношение (6.5), определяющее радиус, соответствующий максимуму давлений, для случая схлопывания кавитационной каверны может быть преобразовано следующим образом. Из (6.11) [c.240]

При низких давлениях и больших перегревах стенки паровой пузырь растет очень быстро. Это обусловливает возникновение в окружающей жидкости неоднородного поля давлений, которое в свою очередь деформирует, сплющивает паровой пузырь, как бы прижимая его к поверхности нагрева. На рис. 6.10, б представлены последовательные стадии роста парового пузыря при кипении воды при давлении 0,02 бар (2 кПа) и числе Ja = 3450. Этот рисунок воспроизводит очертание границы пузыря, как оно выглядело на кадрах кинопленки, полученной с помощью скоростной кино- [c.263]

Необходимо обсудить роль динамического уравнения по отношению как к а, так ъкр. Предположим, что поле скорости определено и известно реологическое уравнение состояния для данной жидкости. Если это реологическое уравнение принадлежит к тину уравнений с девиаторным тензором напряжений, то т вычисляется на основании известной кинематики и далее из динамического уравнения (уравнение (1-7.13)) определяется Vp. Следовательно, поле давлений вычисляется с точностью до произвольной аддитивной постоянной. Если же, как это бывает наиболее часто, реологическое уравнение состояния принадлежит к типу уравнений, содержащих недевиаторные избыточные напряжения, то тензор т определяется по вычисленному т из уравнения (1-8.4), а Vp — из уравнения (1-7.13), как и ранее. [c.47]

При анализе некоторых полей течения в гл. 5 предполагалось вначале, что кинематика движения предопределяется известными граничными условиями и, вообще говоря, физической интуицией-Следующей стадией было вычисление поля напряжений на основании соответствующего уравнения состояния. В гл. 5 рассматривалось общее уравнение для простой жидкости с затухающей памятью, но эти стадии в методике остаются, по существу, теми же самыми, если даже предполагается, что имеет место более частное уравнение состояния. Действительно, тип уравнения состояния, которое могло бы быть использовано, часто подсказывается кинематическим типом течения, о котором известно, что он хорошо описывается определенным типом уравнения состояния. Третьей стадией расчета будет подстановка полей скоростей и напряжений в уравнения движения и определение полей давления и некоторых параметров кинематического описания, которые еще не были определены на первой стадии. [c.271]

Указание. Так как гравитационное подобие отсутствует (значения числа Фруда для модели и натуры неодинаковы), поля давлений на поверхности тела в модели и натуре неподобны. Поэтому действующую на тело суммарную силу нельзя пересчитывать по закону динамического подобия. Этому закону будет удовлетворять только сила лобового сопротивления, возникающая при обтекании тела, которая равна рагнюсти вектора суммарном силы Р н архимедовой силы Ра = = pgV, обусловленной весомостью жидкости. Так как в условиях задачи эти силы при вертикальном положении капала направлены противоположно, получаем для пересчета сил [c.118]

Отсюда следует известный в гидродинамике факт (см., например, [23] гл. VIII, 16 и [27] 6.4), состоящий в том, что при течении несжимаемой жидкости влияние массовых сил сказывается только на поле давлений [c.118]

Особый интерес представляют исследования распределения макроскопических параметров в вихревых трубах, работающих при сравнительно высоких значениях относительной доли охлажденного потока 0,8 < ц < 2,0. Такие режимы могут бьггь реализованы в вихревых трубах с дополнительным потоком [34-40, 121, 122, 135, 137, 146, 245]. Исследования полей давления температуры и скорости проводили на вихревой трубе с диаметром 30 мм с оптимальной геометрией (рис. 3.8) 0,7, 0,7, у= 15°, l=9D, 0,06. Результаты зондирования в различных сечениях показаны на рис. 3.9—3.10. [c.111]

Поправка необходима для того, чтобы учесть непдеальность поля давления в обеих фа,зах [701. [c.208]

Термодииа иическая система называется гомогенной (однородной), если ее интенсивные свойства одинаковы во всех частях системы, и гетерогенной (неоднородной), если хотя бы некоторые из них в пределах системы изменяются скачком. Гомогенная система может быть анизотропной, т. е. иметь свойства, зависящие от направления, как, например, упругие или оптические константы многих монокристаллических тел. Непрерывными будем называть такие системы, свойства которых являются непрерывной функцией координат. Примером служит газ в силовом гравитационном поле давление, плотность и другие свойства такого газа зависят от расстояния до источника поля (см. 18). В дальнейшем под системой, если не оговорено специально, понимается гомогенная система. [c.12]

Из формул (18.9), (18.24) видно, что в гравитационных и центробежных полях давление в фазе зависит от ее плотности. Поэтому если система содержит несколько фаз с различающимися плотностями и одинаковой протяженностью в направлении действия поля, то при равном удалении от источника поля они должны находиться под разными давлениями. Таким является, цапример, равновесие кристаллических пород, находящихся в глубоколежащих слоях земной коры и сжатых собственной тяжестью с газами, которые заполняют пустоты между породами и сообщаются с внешней атмосферой. Условия равновесия [c.158]

Поля давлений и скоростей определяли с помощью измерительного комплекса "018А" с использованием зонда специальной конструкции, определяющего давление внутри элемента (измерялся динамический напор без учета стаз ического), которое [c.282]

Поле давлений на таком крыле является коническим относительно вершины крыла, т. е. на луче 0 = onst zlx = onst) коэффициент давления р = onst. На корневой хорде (tg0 = 0) р = 0,1137. Например, для некоторой точки А (рис. 8.20), расположенной на верхней стороне крыла, для которой 0а = 30°, ра = —0,1643. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...