Описание формы частиц

ОПИСАНИЕ ФОРМЫ ЧАСТИЦ [c.85]

Эллипсоиды вращения, используемые для обобщенного описания формы частиц без граней, бывают двух типов — вытянутые и сплюснутые. Для определения типа эллипсоида необходимо сравнить длины главных осей наи- [c.85]

Эти многогранники часто используют для описания формы частиц в равновесной однофазной структуре. [c.86]

Адекватное описание формы частиц с ци-линдрической симметрией д т фактор ( / ) в общем случае однако (ЯЩ [c.87]

Для предельно обобщенного описания формы частиц полностью округлых (сферы, эллипсоиды) и ограненных, а также для выявления различных форм перехода между ними (кубы со скругленными углами, сфероиды с фасетками) предложен фактор формы [32] [c.87]

Для количественного описания формы частиц используют безразмерные характеристики - факторы формы, которые сохраняют постоянную величину для частиц заданной формы независимо от их размера (табл. 2). [c.5]

Для количественного описания формы частиц используют понятие фактор формы. Его значение зависит от формы частиц и не зависит от их размера. Известен ряд математических выражений, применяемых для описания фактора формы. Некоторые нз них приведены в табл. 2.6. Реальные формы частиц металлических порошков, их схематическое представление и значения факторов формы даны в табл. 2.7. [c.74]

Теория деформаций изучает механическое изменение взаимного расположения множества точек сплошной среды, приводящее к изменению формы и размеров тела. Деформация тела возникает в результате действия внешних сил, магнитного и электрического полей, теплового расширения и приводит к возникновению напряжений. Для описания деформации тела в целом в качестве ее меры используются перемещения точек. Деформация тела в целом слагается из деформации ее материальных частиц. Для описания деформации частиц используются относительные удлинения и сдвиги. Они связаны между собой определенными дифференциальными зависимостями, выражающими условие того, что тело, сплошное до деформации, должно оставаться сплошным и после деформации. Как и напряжения, деформации изменяются при переходе от одной частицы к другой, образуя поле деформаций. Знание деформации тела необходимо для оценки его жесткости и определения напряжений. [c.63]

Сведения о металлических и других порошках приведены в справочнике непосредственно за описанием основного металла, а методы получения и форма частиц — в табл. 1. [c.198]

Адекватное описание структуры дают те характеристики, определение которых инвариантно к форме частиц. [c.75]

Точность определения факторов формы Кф реальных систем частиц практически не может быть регламентирована, поскольку для количественного описания с помощью Кф чаще всего используется обобщенная произвольно заданная форма частицы. В рамках этих ограничений нормы точности нахождения Кф определяются эмпирически как числа первичных измерений, необходимых для получения воспроизводимых результатов, а также для нахождения статистически значимых различии между структурными состояниями. [c.87]

Строгое количественное описание связанности частиц второй фазы (выделений, включений) в матричной структуре а+р, не зависимое от формы и размеров этих частиц, получают с помощью топологических инвариант [3,41] — числа связанных наборов час- [c.92]

Непосредственное измерение размеров частиц аэрозолей и порошков в поле зрения микроскопа очень утомительно, трудоемко, вредно для зрения и не позволяет получать иллюстративный материал для морфологическою описания строения и формы частиц препарата. Для удобства выполнения дисперсионного анализа методами микроскопии проводят фотографирование препарата через микроскоп — микрофотографирование. [c.74]

Представленный пример дает всего лишь одну реализацию возможной морфологии атмосферной дымки, однако ее можно считать вполне характерной для нормальных условий. Главное, что отсюда следует, это композиционный характер рассматриваемой полидисперсной системы частиц. Среда явно состоит из фракций частиц, имеющих различную геометрическую форму. Кстати, это в равной мере относится и к их химическому составу. Поскольку не представляется возможным дать адекватное описание морфологии частиц в целом по ансамблю, характеризовать оптику подобной аэрозольной системы можно лишь в рамках изложен- [c.81]

Математическое описание амплитуды рассеяния и сечений рассеяния и поглощения можно осуществить одним из двух способов. Для тел простой формы, подобных сфере или бесконечному цилиндру, удается найти точные выражения для этих величин. Точное решение для сферы из диэлектрика, которое называют решением Ми, рассмотрено в разд. 2.8. Однако в большинстве практически важных случаев форма частиц не является простой. Поэтому нужен метод определения приближенных значений сечений рассеяния и поглощения, пригодный для [c.23]

Однако с развитием физики в начале XX века стало ясно, что область применимости законов Ньютона ограничена, причем в двух отношениях. Во-первых, выяснилось, что ньютоновская механика не применима для описания микрообъектов -элементарных частиц, атомов, простых молекул, т.е. частиц, размеры которых порядка или меньше ангстрема (1А = 0,1 нм - характерный атомный размер). В первой четверти XX века была в основных чертах создана квантовая механика (Планк, Эйнштейн, де-Бройль, Бор, Шредингер, Гейзенберг, Дирак и др.), описывающая явления в микромире. Она кардинально отличается от ньютоновской механики не только математической формой законов, но и самим подходом к описанию движения частицы. В общем курсе физики не представляется возможным систематически изложить основы квантовой механики и ограничиваются весьма упрощенной ее трактовкой при объяснении ряда явлений, в основном в атомной физике. [c.16]

Скорость гомогенизации аустенита в значительной степени определяется исходной структурой стали — от степени дисперсности цементита и его формой. Чем мельче частицы цементита и, следовательно, больше их суммарная поверхность, тем быстрее происходят описанные превращения. [c.237]

С другой стороны, если деформация или течение тела задается уравнением вида (1.125), то независимыми переменными являются координаты Xi и время t. Такой способ описания деформации и течения называется эйлеровым. Это описание позволяет проследить обратную картину развития деформации от конечного состояния Xi к начальному xj при U-В методе Эйлера материальная частица для деформированного состояния в момент времени t может быть выбрана также в форме прямоугольного параллелепипеда. Рассматривается бесконечно малое за время [c.31]

Как мы можем применить этот принцип Утверждение, что абсолютная скорость не имеет смысла в физике, частично ограничивает форму и содержание всех физических законов, как известных, так и еще не открытых. Если этот принцип справедлив, то законы физики должны одинаково формулироваться для двух наблюдателей, движущихся с различными скоростями, но без относительного ускорения Предположим, что оба они наблюдают какое-то отдельное явление, например столкновение двух частиц. Из-за различия скоростей наблюдателей каждый из них дает описание наблюдаемого явления, отличающееся от описания, данного другим наблюдателем. На основании законов физики мы можем предсказать, как взаимодействуют эти частицы, каковы будут наблюдения одного наблюдателя и, наконец, как то же взаимодействие частиц представляется второму наблюдателю. [c.83]

Очевидно, что, кроме описанного процесса образования пары электронов с противоположными зарядами должен существовать и обратный процесс перехода электрона из области положительных энергий на свободный уровень в области отрицательных энергий. В этом процессе, названном аннигиляцией, одновременно исчезают обычный электрон и дырка , что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса должно сопровождаться переходом энергии покоя обоих электронов в энергию излучения двух Y-квантов. Разумеется, термин аннигиляция (в переводе означает уничтожение ) нельзя понимать в буквальном смысле слова, так как никакого уничтожения материи и энергии не происходит, а имеет место превращение одних частиц (е+ и е-) в другие (у-кванты) и переход энергии из одной формы в другую. Открытие в 1932 г. Андерсоном позитрона в составе космических лучей блестяще подтвердило взгляды Дирака. Электрон и позитрон были названы соответственно частицей и античастицей. [c.546]

В других случаях картина течения (рис. 5.1, в) резко отличалась от описанной выше. Струйка краски, войдя в поток, быстро разрушалась, разбиваясь на отдельные части, причем эти части струйки двигались дальше по случайным неопределенно искривленным траекториям, имеющим пространственную форму, продолжая делиться на все более мелкие части, так что в конце трубы уже трудно было различить отдельные частицы краски, так как она перемешалась с испытуемой жидкостью. Это свидетельствует о наличии кроме движения вдоль оси потока также и поперечного перемещения частиц, т. е. довольно сложного движения частиц жидкости. Такой режим движения был назван турбулентным. [c.66]

Естественным способом описания движения жидких частиц является отыскание зависимости от времени координат точки, где в данный момент находится наблюдаемая частица. Такую зависимость можно выразить в координатной форме [c.28]

Введение изотопического пространства само по себе не содержит физических гипотез, а является лишь методом описания. Ничто не мешает нам ввести другое формальное пространство, в котором разными состояниями одной и той же частицы были бы, скажем, нейтрон и электрон. Однако такое пространство никто не вводит из-за его бесполезности для физики. Изотопическое пространство полезно тем, что по отношению к нему можно сформулировать имеющее физический смысл утверждение, состоящее в том, что ядерные взаимодействия (и вообще все сильные взаимодействия, см. гл. VII, 2) инвариантны относительно поворотов в изотопическом пространстве. Это утверждение эквивалентно тому, что изотопический спин является интегралом движения, правда, только по отношению к сильным внутриядерным взаимодействиям. В электромагнитных взаимодействиях закон сохранения изотопического спина нарушается. Таким образом, изотопическая инвариантность может быть выражена в форме частичного (т. е. справедливого не для всех видов взаимодействий) закона сохранения изотопического спина. Посмотрим теперь, как работает этот закон сохранения, т. е. каким образом из него можно извлекать экспериментально проверяемые следствия. [c.192]

Для описания взаимодействия заряженных частиц или частиц несферической формы употребляют потенциалы, зависящие от угловых координат, в частности потенциал Шток-майера. Наглядное и доступное изложение теории сил взаимодействия содержится в учебном пособии [5]. [c.13]

Электронно-микроскопическое сканирование шлифов покрытий перпендикулярно и параллельно поверхности напыления в режиме рентгеновского характеристического излучения Сг выявило их слоистую структуру, ингредиентами которой являются участки металла и оксида, имеющие пластинчатую форму (рис. 2). Их взаимное расположение свидетельствует о том, что связь между частицами оксида циркония осуществляется через металлические прослойки. Формирование слоистой структуры покрытий, как следует из анализа формы и размеров рассматриваемых участков, происходит в процессе соударения конгломератов частиц с поверхностью напыления. Свойства покрытий, напыленных по описанной технологии, представ- лены ниже [c.163]

Статистическая закономерность (закономерность поведения ансамбля), хотя и является уже иным типом каузальной связи, чем динамическая, но в то же время является ближайшей к ней по своему характеру, поскольку в основе ее лежит наложение реальных движений огромного количества дискретных частиц, входящих в статистический ансамбль. То, что это—иной тип каузальной связи для ансамбля, видно уже из необходимости ввести понятие о микроканоническом распределении и вероятности. То, что этот тип близок к динамическому, видно, во-первых, из того, что возможность рассмотрения такого ансамбля основана на экспериментально подтвержденном представлении о механическом однородном и независимом (на длине свободного пробега) движении каждой из частиц, входящих в ансамбль, и, во-вторых, из того, что описание поведения физических классических ансамблей осуществляется в статистической механике гамильтоновыми уравнениями с помощью тех же по форме и существу функций, которые применяются в классической механике. [c.873]

Для описания структуры пористых тел используются, как правило, упрощенные модели, в основе которых лежит либо представление о порах тела как о капиллярных цилиндрических трубах, либо пористое тело рассматривается как система сферических частиц, которые могут быть и пустотелыми. Эти шары могут быть уложены различным образом. Известно, что наибольшая пористость получается при использовании одинаковых по размеру сферических зерен. В качестве простейших форм укладки можно привести кубическую или ромбическую. [c.92]

Для выполнения расчета необходимы данные по величинам коэффициентов теплопередачи от твердого тела несущей среде сх,. с и от последней твердому телу а также по величинам углов расширения у пограничного слоя и сужения Р потенциального ядра струйного течения. Величины а ., и Lf. могут быть найдены в зависимости от режима течения потока несущей среды, формы частиц, их размеров, плотности и от их внутреннего строения по методу, описанному в работе [43] или в первом приближении из уравнения Роу и Клакстона [44], [c.141]

Используя описанную последовательность операций, удалось установить, что крупные элементы структуры были в основном насыщены кремнием и почти не содержали алюминия. Полученные данные в сочетании с другими признаками, такими как характерная форма частиц, их сложность, прозрачность и т. п., дали основание идентифицировать эти элементы структуры как частицы слюды. Однако больший объем приходится на долю частиц А12О3. [c.236]

Петтиджон и Кристиансен [42] в обширном экспериментальном исследовании влияния формы частицы на скорости свободного падения нескольких изометрических частиц заключили, что сферичность i ) является подходящим параметром для описания среднего сопротивления таких частиц. Сферичность для несферических частиц определяется как отношение площади сферы того же объема что и частица, к площади самой частицы [c.254]

Интересный метод восстановления формы малых частиц с использованием интерференционной электронной микроскопии описан в работе [1021. Метод основан на том, что величина искривления полос на интерферрограмме пропорциональна протяженности объекта вдоль направления электронного пучка. В качестве примера восстановлена октаэдрическая форма частицы окиси молибдена, полученной сжиганием металла в кислороде. Определено также значение среднего внутреннего потенциала частицы, равное 9,6 0,5 В. [c.27]

Катоды получают также прессованием или ковкой предварительно спеченных пористых заготовок. Преимуществом этого метода является меньшее содержание газовых примесей в материалах за счет более эффективного удаления газов из заготовок с открытой пористостью, составляющей в этом случае 30—40%. Однако холодное прессование не может обеспечить требуемой плотности. Даже последующее высокотемпературное спекание не приводит к получению беспористых изделий. Механизм порообразования при прессовании и спекании, связанный со структурными особенностями порошковых тел и обусловленный пластическими свойствами материалов, статически закономерной негомогенностью химического состава, различными температурами плавления компонентов и др., подробно описан в работе [53]. Полная пористость уплотненного неспеченного тела без деформации в зависимости от формы частиц колеблется от 40 до 60%. Эта величина не зависит от качества смешивания и упаковки, а обусловливается статическим распределением частиц. При прессовании имеет место порообразование за счет пластической деформации материала частиц и за счет образования жесткого каркаса с пороговой плотностью. В процессе термообработки имеет место хиглическая гомогенизация материала, сопровождающаяся перераспределением пор залечивание мелких, их миграция и присоединение к более крупным. Это явление получило название эффекта Киркендала, обусловленного неидентичностью коэффициентов диффузии компонентов. [c.128]

Как показано в 1-6, системой с равноправными компонентами является структура решетки с взаимопроникающими компонентами. Поэтому естественно сопоставить формулы (1-32) и (1-83). Проведенное нами исследование показало, что эти формулы приводят практически к одинаковым результатам, что является удивительным фактом. Объяснение, наверное, следует искать во взаимной компенсации отличий, вызванных формой частиц, их положением, ориентацией по направлению к потоку и т. д. Такая компенсация может быть следствием многократного осреднения результатов. Искусственный характер метода арифметического осреднения проводимости качественно различных структур, использованный при составлении формулы (1-83), заставил искать иные пути описания проводимости систем с равноправными компонентами. Лихтенеккер для решения этой задачи предложил сконструировать функцию, которая удовлетворяла бы требованию равноправия компонент. Удельное сопротивление бинарной системы должно, по мнению Лихтенеккера, представлять собою функцию удельных сопротивлений Рг и концентраций т, [c.49]

Если частицы являются одинаковыми правильными сферамй, то для определения их размера и точного описания распределения частиц по размерам необходимо лишь знать их диаметр. Однако на практике такое случается исключительно редко. Форма [c.170]

Одновременно с регистрацией АЭ проводился сбор частиц разрушения по методике, описанной в [9]. с последующим изучением количества, размеров и формы частиц при помощи оптического микроскопа и комплекта программ обработки изображений Видеопаб-2" [10]. Средняя температура на контакте [c.105]

Начало изучения технологических процессов, т. е. рациональных способов обработки заготовок на станках, обеспечивающих получение готового изделия, соответствующего по размерам, форме и качеству поверхности заданным требованиям, относится к первым годам прошлого столетия. В 1804 г. акад. В. М. Севергин сформулировал основные положения о технологии процессов, в 1817 г. проф. Московского университета И. А. Двигубский издал книгу Начальные основания технологии, как краткое описание работ на заводах и фабриках производимых . Первым капитальным трудом по технологии металлообработки стал трехтомник проф. И. А. Тиме Основы машиностроения. Организация машиностроительных фабрик в техническом и экономическом отношении и производстве в них работ (1885 г.). Автор этого труда впервые сформулировал основные законы резания и установил правильное понимание сущности этого процесса как последовательного скалывания отдельных частиц металла. Исследования И. А. Тиме легли в основу науки о резании металлов, которая получила широкое развитие в нашей стране после Великого Октября. [c.6]

Характерную экспоненциальную форму закона (7.3) впервые нащупал Максвелл в 1860 году, разбирая частный вопрос о распределении молекул идеального газа по скоростям. Больцман совсем на другом пути воспроизвел и углубил результат Максвелла, показав, что он следует из условия максимальности энтропии в равновесном состоянии. Для этого ему нужно было догадаться, что энтропия есть логарифм числа микросостояний, реализ)тощих данное макроскопическое состояние. Универсальный характер максвелл-больцманов-с-кого распределения и, в особенности, его пригодность для описания свойств макроскопически больпшх подсистем, в свою очередь состоящих из множества частиц, были особенно ясно осознаны Гиббсом, который и предложил этот термин каноническое распределение. В этой связи говорят иногда, что это распределение описьшает поведение системы, находящейся в термостате. [c.149]

В современной физике и химии предложенное Авогадро понятие получило дальнейшее расширение и развитие. Постоянная Авогадро является теперь характеристикой не только газов, но и вообще любых форм вещества (жидкой, твердой, плазмы). В атомистической теории строения вещества вместо массы возникает понятие количества вещества, что обусловлено тем, что ряд явлений и закономерностей допускают особенно простое описание, если связать их с числом часгиц вещества. Свойства отдельных частиц при этом в ряде случаев не имеют значения. [c.65]

Как уже отмечалось, преимуществом метода Монте-Карло является то, что он может использоваться для описания свойств квантовых систем. Проведены количественные расчеты свойств основного состояния Не . Предполагалось, что молекулы являются бозе-частицами с нулевым спином и потенциальная энергия системы определяется выражением (10.7), причем потенциал взаимодействия имеет леннард-джонсовскую форму, в которой параметры вист определены на основе данных о поведении вириальных коэффициентов при ВЫСОКИХ температурах. Гамильтониан рассматриваемой системы имеет вид [c.187]

Теория р-распада отдельного нуклона строится на основе математического аппарата квантовой теории поля, поскольку с помощью этого аппарата можно описывать процессы рождения и поглощения частиц. В квантовой теории поля, как и в нерелятивистской квантовой теории, конкретный вид взаимодействия полностью определяется заданием оператора Гамильтона. Этот оператор Гамильтона действует на векторы состояния, которые имеют довольно сложную математическую природу (являются функционалами). Соответствующий математический аппарат очень сложен. Поэтому мы ограничимся описанием результатов. Из условий релятивистской инвариантности для полного, определяющего Р-рас-падные явления оператора Гамильтона получается выражение, состоящее из довольно большого, но конечного числа слагаемых определенного вида с неизвестным численным коэффициентом при каждом слагаемом. Эти численные коэффициенты могут быть определены только из сравнения предсказаний теории с экспериментальными данными. Для этого следует использовать разрешенные переходы, в которых слабо сказывается влияние структуры ядра. Так, если требовать, чтобы разрешенные Р-спектры имели форму (6.62) с не зависящим от энергии коэффициентом В, то в р-распадном гамильтониане отбрасываются все слагаемые сравнительно сложного вида и остаются только восемь относительно простых слагаемых (их осталось бы всего четыре, если бы в слабых взаимодействиях сохранялась четность). Нахождение коэффициентов при этих восьми слагаемых оказалось громоздкой задачей, решенной лишь к концу пятидесятых годов на основе большого числа различных экспериментов. Укажем, какого рода эксперименты нужны для решений этой задачи. Отличия, как их называют, различных вариантов Р-распада проявляются прежде всего в том, что каждый вариант характеризуется своим отношением числа электронно-антинейтринных (или позитронно-нейтрин-ных) пар, вылетающих с параллельными и антипараллельными спинами. Поэтому существенную информацию о вариантах Р-распада дает изучение относительной роли фермиевских и гамов-теллеровских переходов. Информация о вариантах распада может быть получена также из исследования угловой корреляции между вылетом электрона и нейтрино, т. е. углового распределения нейтрино относительно импульса вылетающего электрона. За счет релятивистских поправок это угловое распределение оказывается неизотропным, причем коэффициент анизотропии мал, но различен для разных вариантов распада. Измерения корреляций очень трудны, так как приходится регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6, п. 3) импульс электрона и очень малый импульс ядра отдачи. Наконец, для однозначного установления варианта Р-распада нужны эксперименты типа опыта By. После длительных исследований было установлено, что в реальном гамильтониане Р-распада остаются только два из всех теоретически возможных слагаемых (эти оставшиеся варианты называются векторным и аксиальным). Тем самым вся теория Р-распада определяется всего лишь двумя опытными константами — коэффициентами при этих двух слагаемых. При этом существенно, что эти две константы определяют не только Р-распадные процессы, но и все другие процессы слабых взаимодействий (см. гл. VH, 8). Сейчас построение теории р-распада нуклонов можно считать в основном завершенным. В гл. Vn, 8 мы увидим, что эта теория является частным случаем общей теории [c.252]

Наиболее известным примером систем рассматриваемого типа является электромагнитное поле. Его можно описать или при помощи напряженностей электрического и магнитного поля или при помощи функций, являющихся векторными и скалярными потенциалами в обоих случаях рассматриваемые величины являются непрерывными функциями координат и времени. Эта форма описания в конце концов основана на наблюдении за движением обычных материальных частиц, по предположению несущих электрические заряды. Концепция непрерывного поля вводится для того, чтобы избежать понятия о взаимодействии частиц на расстоянии (дальнодействии). Источниками поля служат заряды, связанные с частицами. Такое представление совершенствуется и идеализируется настолько, что поле считается существующим в некоторой форме даже при отсутствии частиц. Свойства таких электромагнитных полей выражаются системой дифференциальных соотношений, известных как уравнения Максвелла. Они обычно будут упо.минаться как уравнения поля. [c.151]

Ранее этот механизм был подробно описан в [3, 134]. Результаты исследования частиц износа показали, что они имеют форму полуэллинсоидов, размеры которых в среднем относятся как [c.83]

Изложенная теория без труда распространяется на случай плоского движения п тел. Если удается получить решение, для которого центр масс G находится в покое, а тела расположены в вершинах равномерно вращающегося многоугольника постоянных размеров и неизменной формы, то можно указать решения (в частности, периодические), в которых тела располагаются в вершинах многоугольника неизменной формы, но изменяющихся размеров. Простейшим является тот случай, когда все тела имеют одинаковую массу т. Очевидно, что существует решение, в котором частицы располагаются в вершинах правильного многоугольника, вращающегося с постоянно11 угловой скоростью. Пусть а — радиус круга, описанного около многоугольника, тогда угловая скорость будет равна [c.579]

Фаза S имеет форму пластинки и зарождается предпочтительно на дислокациях, как и фаза в в сплаве системы А1—Си. Она по крайней мере частично не когерентна с матрицей и имеет приблизительный состав Ab uMg. Вызывает удивление, что до сих пор нет подходящей количественной оценки процессов, имеющих место во время стандартной термомеханической обработки такого широко применяемого сплава 2024. Упрощенное качественное описание термомеханической обработки этого сплава можно представить следующим образом. При температуре нагрева перед закалкой большинство легирующих элементов переходит в твердый раствор. Однако марганцовистые соединения и другие интерметаллические частицы не растворяются. Эти частицы препятствуют движению границ зерен, способствуя образованию структуры с удлиненным зерном во время изготовления полуфабриката. Быстрое охлаждение с температуры под закалку приводит к пересыщению твердого раствора с почти равномерным распределением меди и магния в матрице. В этих условиях даже границы свободны от выделений, как показано на рис. 86. Если скорость охлаждения во время закалки меньше, чем 550 °С/с, то зарождение и рост фазы, обогащенной медью, может происходить по границам зерен с образованием при этом зон, обедненных медью, непосредственно прилегающих к границам зерен. [c.237]

Из предыдущего известно, что если на протяженном теле, лежащем на жесткой опорной поверхности, движется деформированный том или иным образом участок (бегущая волна деформации), то это приводит к перемещению тела относительно опорной поверхности. Направление, скорость и характер перемещения тела зависят от характеристик бегущей волны — вида деформации (поперечная, продольная, растяжение, сжатие), скорости движения волны, ее формы, амплитуды, от геометрической формы опорной поверхности. Мы убедились в том, что описанный перенос массы тела движущейся волной происходит непростым эстафетно-последовательным способом, когда бегущая волна переносит со скоростью своего движения постоянную но величине, но переменную но составу постоянно обновляемую массу, численно равную избытку Дт массы, содержащемуся в волне. При этом частицы деформируемого тела совершают однонаправленные шаговые перемещения, и в итоге каждого пробега волны некоторое количество массы тела перемещается с начального (стартового) края тела, откуда волна начинала свой бег, на конечный (финишный) край тела. В результате тело ползет но опоре, напоминая движение садовой гусеницы (в случае поперечной волны на теле) либо дождевого червя (в случае продольной волны удлинения). Бегущая водна, таким образом, выступает в роли транспортного средства, перемещающего деформируемое тело по опорной поверхности. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...