Импульс электрона

Другим источником шумов в электрических схемах являются флуктуации полного импульса электронов, находящихся в проводниках, используемых в качестве электрических сопротивлений. В неплохом приближении часто можно считать, что эти электроны образуют нечто вроде газа и характеризуются такой же средней энергией [c.45]

Релятивистский импульс. Каков импульс электрона, имеющего кинетическую энергию 1 ГэВ Ответ. 1,0005 ГэВ. [c.395]

Рис. 15.8. а) Свободный нейтрон распадается на протон и электрон (которые можно наблюдать) и на нейтрино, которое практически невозможно наблюдать. О наличии нейтрино мы узнаем по тому признаку, что векторная сумма импульсов протона н электрона в общем случае не равна импульсу исходного нейтрона, б) Число электронов, приходящееся на единичный интервал импульсов Л (р), отложено как функция импульса электрона. Если бы масса нейтрино была больше нуля, то получилась бы кривая, показанная на рис. в) в действительности распределение вида в) никогда не наблюдается. [c.428]

Проведенные за последние годы экспериментальные измерения импульсов частиц (ядро, р-частица), принимающих участие в р-рас-паде, также говорят в пользу существования нейтрино. Если обозначим — импульс отдачи ядра, — импульс электрона, то [c.240]

Это соотношение отражает особую форму движения микрочастиц, для которых, как показывают опыты по дифракции, нельзя одновременно достаточно точно определить координаты и импульс. В применении к электрону в ядре оно дает для импульса электрона величину [c.149]

Согласно Фейнману, процесс электромагнитного взаимодействия между двумя зарядами ei и еа (например, рассеяние электрона на электроне) можно схематически изобразить на плоскости координата (л )—время ( ) в виде рис. 1. Здесь внешними изломанными линиями изображаются мировые линии взаимодействующих заряженных частиц до и после взаимодействия. В соответствии с законами сохранения лептонного и электрического зарядов внешние линии нигде не обрываются. Они выходят из —оо и уходят в Ч-оо. Наклоном линии относительно оси t можно характеризовать величину импульса электрона . Внутренней волнистой линией изображается виртуальный фотон. Сам процесс взаимодействия изображается [c.14]

Продольную поляризацию электронов можно преобразовать в поперечную, пропустив пучок электронов через электрическое поле, которое поворачивает импульс электрона, не меняя направление его спина (в релятивистском случае спин также поворачивается, но иначе, чем импульс). [c.249]

На электрон, движущийся в кристалле, всегда действует периодическое поле решетки. Энергия этого взаимодействия является периодической функцией координат. Следовательно, энергия и импульс электрона в кристалле изменяются со временем под действием этого поля, т. е. не сохраняются. [c.217]

Ясно, что при взаимодействии света с электронами твердого тела должны выполняться законы сохранения энергии и импульса. Требование выполнения этих законов приводит к тому, что почти во всех механизмах поглощения света, связанных с различными электронными (или дырочными) переходами, принимают участие фононы. Это происходит потому, что значительное изменение импульса электронов в некоторых переходах не может быть обусловлено малыми импульсами фотонов, поглощенных при этих переходах. Это изменение импульса достигается за счет участия в процессе поглощения фононов, которые могут иметь достаточно большой импульс. [c.307]

Импульс фотона до столкновения есть р = Й-ш/с у электрона импульса нет. После столкновения импульс фотона с -значим через р = кш 1с пусть 0 — угол, образуемый этим импульсом с направлением движения падающего фотона. Импульс электрона после столкновения мы обозначили через Я пусть ф — угол, под которым отскакивает электрон. Закон сохранения импульса запишем в виде двух равенств для проекций импульсов на ось х (которая выбрана вдоль направления импульса падающего фотона) и для про- [c.75]

Так как в прямых переходах фононы не участвуют, то эти переходы на рисунках типа рис. 6.10 или 6.13 изображаются вертикальными стрелками. Их называют также переходами без изменения импульса электрона. [c.150]

Этот коэффициент может быть найден из следующих соображений. Пусть на электрон одновременно действуют электрическое и магнитное поле в соответствии со схемой рис. 3.1. Объединяя и обобщая (3.4) и (3.12) для импульса электрона, можно записать [10] [c.43]

Найти энергию и импульс рентгеновского фотона с длиной волны 0,1 нм, а также кинетическую энергию и импульс электрона, длина волны де Бройля для которого имеет то же значение 0,1 нм. [c.66]

Найти вероятность того, что импульс электрона в атоме водорода заключен по модулю между р vi р dp. [c.122]

Следовательно, плотность вероятности, что импульс электрона равен р, дается выражением [c.122]

Интегрируя его по всем направлениям импульса р, т.е. умножая на элемент объема в пространстве импульсов Anp dp, находим вероятность того, что импульс электрона заключен по модулю между р и р dp 32a Ji. p [c.122]

Спин является квантовой величиной, не имеющей классического аналога. Однако некоторую связь спина с классическими образами можно проследить. Представим электрон окружностью радиуса г, по которой равномерно распределена масса с линейной плотностью mj 2nr). Направим ось вращения электрона перпендикулярно плоскости окружности через ее центр и обозначим V линейную скорость точек окружности при вращении. Момент импульса электрона с учетом релятивистского изменения массы равен г vj — v j . Скорость v с учетом (34.3) определяется из уравнения [c.203]

Сложение орбитального момента и спина. Наряду с орбитальным механическим и магнитным моментом электрон обладает внутренним механическим моментом, или спином, и соответствующим ему спиновым магнитным моментом [см. (34.2) и (34.6)]. Полный момент импульса электрона является суммой орбитального момента и спинового моментов [c.214]

Чему равны квантовые числа J полного момента импульса электрона и соответствующие модули полного момента импульса [c.230]

Найдите энергию и момент импульса электрона в атоме водорода в состояниях Зр и 4р. [c.230]

Рассмотрим сначала простейшее представление электрический ток — это движение электронов под воздействием приложенного электрического поля. В металлах число электронов, участвующих в электропроводности, зависит от структуры кристалла, а для одновалентных металлов —это один электрон на атом Поведение электрона, находящегося в твердом теле, удобнее всего описывать в трехмерной системе координат, для которой три декартовы координаты кх, ку и кг являются компонентами волнового числа к. Электрону с энергией Е и импульсом р соответствует волновое число к. Согласно уравнению де Бройля, р=Ьк (где Й—постоянная Планка, деленная на 2л) и Е р 12т. Положение электрона в -пространстве характеризуется вектором к, пропорциональным импульсу электрона. В ыеталле, содержащем N свободных электронов, при абсолютном нуле температуры электроны займут N 2 низших энергети- [c.187]

На микроскопическом масппабе невозможно достоверно определить, чем является материя - волной или частицей. Например, свет при распространении в пространстве ведет себя как волна (явления отражения, дифракции, интерференции), при контакте же с большим количеством конденсированного вещества - как поток частиц (явление фотоэффекта). Элементарные частицы при столкновении могут аннигилировать с выделением энергии -электромагнитного излучения определенной частоты. Согласно принципу неопределенности Гейзенберга, в пределах атома невозможно одновременно точно определить Местоположение и импульс электрона. Он ведет себя подобно волне, распространяющейся внутри сферы с радиусом, равным радиусу атома. С другой стороны, на больших масштабах все конденсированное вещество состоит из элементарных частиц, и они ведут себя, как и положено частицам. [c.138]

Идея опыта заключается в сравнении энергетических спектров электронов и ядер отдачи, образующихся при р-раападе. Если процесс р-распада не сопровождается испусканием нейтрино, то импульсы электрона и ядра отдачи должны удовлетворять простому соотнощению [c.145]

С помощью (121) стабильность атомов можно объяс1шть по-новому. При падении электрона на ядро (если бы оно имело место) неопределенность положения электрона уменьшилась бы с 10 см (размеры атомов) до 10 см (размеры ядра). Соответственно на пять порядков увеличилась бы неопределенность импульса электрона и он, обладая такой энергией, не смог бы удержаться в ядре. Второй пример. Согласно классическим пред-174 [c.174]

Здесь Асо и Kk — энергия и импульс фотона р— импульс электрона после поглощения фотона тс — энергия покоя электрона. Подставив Bxojpoe из соотношений (7.1.1) в первое, получим [c.157]

Смотреть страницы где упоминается термин Импульс электрона : [c.251] [c.221] [c.233] [c.202] [c.404] [c.21] [c.34] [c.157] [c.157] [c.249] [c.217] [c.382] [c.65] [c.150] [c.285] [c.199] [c.208] [c.147] [c.736] [c.45] [c.122] [c.193] [c.203] [c.215] [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...