Взаимодействие слабое

Как уже отметили, в отличие от взаимодействия слабого светового поля со средой, где имела место линейная зависимость между Р 396 [c.396]

Полученное значение Vo меньше, чем глубина ямы, описывающей связанное (/г—р)-состояние в случае дейтона. Поэтому (Л—Л )-взаимодействие слабее, чем N—jV)-взаимодействие. К такому же заключению можно прийти при непосредственном сравнении энергии отделения Л-гиперона от Л-ядра (е ) с энергией отделения нуклона от соответствующего обычного ядра [c.194]

При взаимодействии слабого возмущения с ударной волной фронт ударной волны, вообще говоря, искривляется, а число Маха волны (т. е. ее интенсивность) меняется. Благодаря изменению числа Маха волны скачок энтропии при переходе.через фронт волны также будет переменным, и в среде возникнет дополнительное возмущение — энтропийное. [c.50]

Исходные дифференциальные уравнения (5-4-1)— (5-4-2) в процессе преобразования приобретают в некотором роде сходство с уравнениями, выражающими два связанных колебания поэтому по Генри физическая интерпретация их решений (5-4-15) заключается в том, что каждая температурная волна сопровождается диффузионной (массовой) волной , идущей с той же скоростью, величина которой пропорциональна температурной волне. Зависимость между этими волнами определяется только свойствами среды. Подобным же образом диффузионная волна сопровождается дополнительной температурной волной . Если даже одно из внешних условий, например потенциал массо-переноса, изменяется, тем не менее будет налицо законченная характеристика из двух массовых и двух температурных волн, хотя некоторые 3 них могут быть незначительными, если взаимодействие слабое. [c.182]

Ртуть — химически устойчивый металл. При комнатной температуре на нее не действуют сухой воздух, не содержащий серы (только при температуре кипения ртуть начинает взаимодействовать с воздухом), кислород до 300 °С и вода до 100 °С. С другими газами (Нг, СО2, СО, N2) ртуть взаимодействует слабо. [c.88]

Для оболочки, у которой а Л>/ и и 5, изгиб и растяжение взаимодействуют слабо для этого случая dn=ti и частоты колебаний определяются формулами [c.279]

Взаимодействие слабого сигнала с простой волной. Задача о взаимодействии слабого (линейного) сигнала с простой волной произвольной амплитуды может быть решена в общем виде на основе линеаризации одномерных уравнений газодинамики [Островский, 1963]. В рассматриваемом здесь случае попутного распространения требуется лишь провести линеаризацию решения (1.2). Положим в нем [c.121]

Мы уделили сравнительно много внимания одномерным задачам потому, что они лежат в основе пространственных задач, возникающих для параметрических излучателей и приемников, рассматриваемых ниже. Так, нелинейное детектирование лежит в основе работы параметрических излучателей, а взаимодействие слабого низкочастотного сигнала с высокочастотной накачкой (с генерацией боковых компонент) - в основе параметрических приемников. [c.128]

Таким образом, суммарный результат взаимодействия слабой волны с линейной средой сводится к изменению волнового вектора при неизменном его направлении. Это утверждение эквивалентно хорошо известному положению линейной оптики — длина волны света зависит от показателя преломления т) среды она увеличивается при переходе волны из вакуума в любую среду, для которой Т > 1. [c.168]

Считая флуктуационное взаимодействие слабым, имеем, подобно (18) [c.333]

Взаимодействие слабых волн с фронтом пламени. Рассмотрим взаимодействие слабых волн сжатия и разрежения с фронтом пламени. [c.17]

Часть кавитационных пузырьков доставляется к обезжириваемой поверхности гидродинамическими потоками, возникающими в ультразвуковом поле, но интенсивнее всего кавитация при обезжиривании возникает именно на самой жировой поверхности. Действительно, жировая пленка обладает гидрофобными, т. е. водоотталкивающими свойствами, поэтому между ней и полярными молекулами воды взаимодействие слабое и образование кавитационных пузырьков облегчено. Введение в раствор молекул поверхностно-активных веществ, которые прикрепляются своими полярными группами к оголенной от жировой пленки поверхности основания, а неполярными гидрофобными группами обращены наружу, поддерживает интенсивность процесса до самого конца обезжиривания, иначе по мере удаления жировой пленки кавитация у поверхности значительно ослабевает. [c.15]

Несмотря на относительную кратковременность, реакции взаимодействия шлака и металла при электродуговой сварке могут проходить довольно энергично, что обусловлено высокими температурами нагрева металла и шлака, большими поверхностями их контактирования и сравнительно большим относительным количеством шлака. Последнее в среднем составляет 30—40% массы металла сварочной ванны при сварке под флюсом и до 10% — при сварке по флюсу. Примерно такие же количества шлака образуются и при ручной дуговой сварке качественными электродами. В связи с весьма небольшим расходом флюса при электрошлаковой сварке металл и шлак взаимодействуют слабее, чем при дуговой. [c.99]

Чем сильнее в металле электрон-фононное взаимодействие, тем меньше его проводимость. В таких хороших проводниках, как благородные металлы, электрон-фононное взаимодействие слабо, они имеют низкое сопротивление (см. табл. 3.1) и низкое значение критической температуры (см. табл. 3.4). Наоборот, например, у свинца. [c.238]

СЛАБЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ — СЛАБЫЙ ФЕРРОМАГНЕТИЗМ [c.558]

Наконец, упомянем еще о взаимодействии слабых разрывов с тангенциальными. Если течение по обе стороны тангенциального разрыва сверхзвуковое, наряду с падающим возникают от-раженный и преломленный слабые разрывы. Если же течение по другую сторону тангенциального разрыва дозвуковое, слабый разрыв в него не проникает, происходит полное внутреннее отражение слабого разрыва. [c.584]

В зависимости от силы электрон-фононного взаимодействия могут образоваться поляроны большого радиуса (ПБР) или поляроны малого радиуса (ПМР). Если область искажения вокруг электрона значительно больше параметра элементарной ячейки а, то говорят о поляроне большого радиуса. ПБР образуется в том случае, когда электрон-фононное взаимодействие слабое. Искажения решетки при этом невелики и условия перемещения электронов (дырок) не очень сильно отличаются от условий движения свободных носителей. Однако при движении электрона вйесте с ним движется и вся искаженная область. Это приводит к значительному — в десятки раз — уменьшению подвижности. Подвижность ПБР определяется выражением [c.273]

Вода адсорбируется на поверхности гидрофильных окислов (ЗЮг, РегОз и А Оз) в виде гидроксильных групп, подобных М—ОН, и молекул, которые удерживаются поверхностными гидроксилами за счет водородных связей. Возможна также адсорбция, обусловленная взаимодействием слабых дисперсионных сил. Несмотря на общий для всех окислов характер адсорбции, химические свойства поверхности гидрофильных окислов существенно отличаются, что обусловлено гла)вным образом разным количествам ионных или ковалентных связей металл — кислород. [c.89]

Д. может наблюдаться не только на электронных, но и на колебательных переходах молекулы, однако значительно меньший. Если данный переход сопровождается одновременным изменением электрич. рп магп. т днпольных моментов, возникает круговой Д. Такая молекула наз. оптически активной (см. Оптическая активность). Круговым Д. обладают лишь нецентросимметричные молекулы [2]. Д. вещества, состоящего из анизотропных молекул, зависит от их отпосительного расположения. В газах или разреженных парах, где все ориентации равновероятны ( идеальный беспорядок ), а межмолекулярные взаимодействия слабы, ли- [c.693]

Квантовые числа Э. ч. разделяются на точные (т. е. такие, к-рые связаны с физ. величинами, сохраняющимися во всех процессах) инеточные (для к-рых соответствующие физ. величиньг в ряде процессов не сохраняются). Спин J связан со строгим законом сохранения момента количества движения и потому является точным квантовым числом. Другое точное квантовое число—электрич. заряд Q. В пределах точности проведённых измерений сохраняются также квантовые числа В к L, хотя для этого не существует серьёзных теоретич. предпосылок. Более того, наблюдаемая барионная асимметрия Вселенной наиб, естественно может быть истолкована в предположении нарушения сохранения барионного числа В (А. Д. Сахаров, 1967). Тем не менее наблюдаемая стабильность протона есть отражение высокой степени точности сохранения В н L нет, напр., распада р- e -l-it ). Не наблюдаются также распады ц- е+у, х +уит. д. Однако боль-щинство квантовых чисел адронов неточные. Изотопич. спин, сохраняясь в сильном взаимодействии, не сохраняется в эл.-магн. и слабом взаимодействиях. Странность, очарование и прелесть сохраняются в сильном и эл.-магн. взаимодействиях, но не сохраняются в слабом взаимодействии. Слабое взаимодействие изменяет также внутр. и зарядовую чётности совокупности частиц, участвующих в процессе. С гораздо большей степенью точности сохраняется комбинированная чётность СР (СР-чётность), однако и она нарушается в нек-рых процессах, обусловленных слабым взаимодействием. Причины, вызывающие несохранение мн. квантовых чисел адронов, не ясны и, по-видимому, связаны гак с природой этих квантовых [c.602]

Краткое содержание. В станционарном сверхзвуковом потоке методом малых колебаний исследуется взаимодействие слабого косого скачка уплотнения с ламинарным пограничным слоем на плоской стенке. Во всем пограничном слое учитывается влияние трения и теплопроводности во внешнем потоке этим влиянием пренебрегают. В пограничном слое предполагается справедливость уравнений пограничного слоя. Поток внутри пограничного слоя и внешний поток рассматриваются во взаимосвязи. Все физические параметры этих потоков и их возмущения принимаются постоянными. Подробно обсуждаются характер изменения [c.292]

Чистка конденсаторных трубок от накипи методом кислотной промывки основывается на взаимодействии слабых растворов соляной или серной киелоты с накипью, в результате чего труднорастворимые соли (в основном СаСОз) замещаются более легкорастворимыми солянокислыми или сернокислыми солями, которые вымываются водой. Во избежание коррозии трубок при кислотной промывке необходимо в промывающий раствор вводить катализаторы-замедлители (ингибиторы), а также осуществлять контроль режима промывки путем периодического проведения анализа проб воды в сливном патрубке конденсатора. Резкое снижение содержания ионов кальция и магния в сливной воде является сигналом к окончанию кислотной промывки. [c.175]

Происходит быстро, так как вторичные силы межмоле-кулярных взаимодействий слабы. [c.116]

QJ б 0) Сращен- ньшшй ///7У7 Вязкий слой Сильное взаимодействие Слабое взаимодействие [c.335]

Метод, предложенный японскими исследователями [I hida et al., 1983 Sato et al., 1985 и др.], основан на взаимодействии слабого зондирующего высокочастотного сигнала с относительно сильной низкочастотной накачкой (непрерывной или, чаще, видеоимпульсной), которая модулирует фазу сигнала, причем, как и выше, величина фазового сдвига Д(р пропорциональна нелинейному параметру. Рассматривались различные схемы pea лизации такого метода, когда накачка и сигнал распространяются коллинеарно, перпендикулярно или навстречу друг другу. Обсудим кратко, например, случай встречного распространения, когда непрерывный зондирующий сигнал частоты ш и импульс накачки бегут в противоположных направлениях (по оси х). Фазовый сдвиг сигнала определяется выражением, аналогичным (3.4). Пусть импульс накачки входит в систему в точке дс = О и распространяется в положительном направлении. Он изменяет скорость звука, которая, таким образом, имеет вид Дс = Дс(/-дс/со). Участок сигнала, который при i = О находился в точке х = Хд, будет в момент t находиться в точке х = j q - qi и будет, следовательно, взаимодействовать с участком импульса накачки, в котором Дс = Дс[(дсо -2дс)/со]. В результате общий фазовый сдвиг этого участка сигнала, прошедшего в отрицательном направлении от точки х = L (конец системы) к точке J = О (ее начало) [c.142]

Тагунов Е.Я. Исследование нелинейных взаимодействий слабых ультразвуковых сигналов с мощными низкочастотными акустическими возмущениями. М. Изд-во МГУ, 1981.14 с. [c.228]

Значительное развитие представлений кинетической теории газов возникло благодаря тучевпю, главным образом теоретическому, свойств полностью ионизованного газа — плазмы. Кинетическая теория ионизованного газа испо.пьзует то упрощающее обстоятельство, что наиболее сун оствсннос взаимодействие заряженных частиц при их столкновениях происходит на сравнительно больших прицельных расстояниях, когда такое взаимодействие слабо, а поэтому и рассеяние частиц происходит на малые углы. Это обстоятельство позволило Ландау существенно упростить интеграл столкновений Больцмана, что, естественно, делает более простой теорию явлений переноса в плазме и теорию релаксационных явлений приближения к равновесию. [c.16]

Не считая взаимодействие слабым, следует сохранить в лепой части уравнения (47.9) слагаемое, содержащее потенциальную энергию взаимодействия. Далее из сравнения левой части уравнения [c.192]

Слабое взаимодействие ответствеппо за /3-распад ядер и за распады всех нестабильных частиц, которые не могут распадаться за счет сильного или электромагнитного взаимодействия, а также за все процессы с участием нейтрино. Это взаимодействие играет также заметную роль в ряде важнейших макроскопических явлений природы, папример в эволюции звезд, особенно на ее заключительных этапах. Характерной особенностью слабого взаимодействия является то, что оно нарушает ряд законов сохранения, выполняющихся в сильном и электромагнитном взаимодействиях. Слабое взаимодействие — короткодействующее, его радиус 2 10 см. Средние времена распадов частиц за счет слабого взаимодействия 10 —10 секунд [c.75]

Из данных табл. 1.4 видно, что БМК-5 имеет высокую необратимую адсорбцию на поверхности диоксида титана рутильной и анатазной модификаций. Для Ф-42-Л необратимое взаимодействие с поверхностью рутила не наблюдРается. С поверхностью талька оба пленкообразователя взаимодействуют слабо. [c.52]

Раствор аммиака с селенидами не взаимодействует, также Не взаимодействует и 20% -ный раствор NaOH. При кипячении селенидов в воде, лишенной кислорода, в течение длительного времени не наблюдается гидролиза. При взаимодействии слабой серной кислоты с селенидами выпадает осадок аморфного селена и выделяется НгЗе [c.187]

II интервал между двумя нижними подуровнями Д намного больше величины сиин-орбитальиого взаимодействия V. У этих ионов Э. п. р. связан с переходами между 2S + 1 спиновыми подуровнями при > 1/2 наблюдается тонкая структура. Спин-решеточные взаимодействия слабы и эффект наблюдается при комнатной темп-ре. У иопов с конфигурацией 1, г/ II интервал Д К и поэтому после совместного действия кристаллич. поля и спин-орбитального взаимодействия уровни распадаются на дублеты и сииглеты. Тонкая структура отсутствует. Снин-решеточные взаимодействия сильны и Э. н. р. наблюдается только при низких темп-рах. [c.501]

Существует ряд приближенных методов вычисления сечения рассеяния (или фаз рассеяния) при заданном потенциале. Если взаимодействие слабое, то в первом порядке воз.нущений теории дифференциальное сечение рассеяния (на данный телесный угол и при заданной энергии) вычисляется по ф-ле [c.359]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.361 ]

Физические величины (1990) -- [ c.229 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.130 , c.131 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.250 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.8 , c.197 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.4 , c.511 , c.520 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...