Тела протяженные

Применяя для качественного анализа конкретной задачи общие закономерности тепломассообмена (см. 1.1), можно сформулировать список актуальных для данной задачи величин. Например, при вынужденном обтекании тела протяженностью I теплоносителем со свойствами р, Ср, X, ц и скоростью щ [c.14]

Общий случай движения системы. Динамическая модель одномассового ротора в поле сил тяжести представляет собой гироскоп с гибким валом и присоединенным к валу упругим элементом, причем центр масс гироскопа может лежать ниже (рис. 1) или выше (рис. 2) точки опоры [15]. Гироскоп рассматривается как тяжелое, симметричное, абсолютно твердое тело, протяженное вдоль оси и закрепленное на невесомом гибком валу. Точка опоры (подвеса) гироскопа О неподвижна, масса тела nii его полярный и центральные экваториальные моменты инерции соответственно l и Ai, расстояние OOi от точки опоры до центра инерции твердого тела I длина гибкого вала Жесткость упругого элемента, действующего на вал в точке подвеса, k [кгс-см/рад], а его восстанавливающий момент пропорционален углу между вертикалью и касательной к упругой линии вала в указанной точке Вектор момента направлен перпендикулярно к плоскости, образованной этими прямыми [c.190]

Наиболее важен учет геометрической нелинейности при исследовании деформаций так называемых гибких тел, протяженность которых в различных направлениях отличается более чем на порядок. Примером гибких тел являются тонкостенные конструкции — оболочки, пластины и стержни. [c.98]

Сила 15 Тела протяженные 60 [c.476]

Бесконечный и полубесконечный стержни — тела, протяженные в одном направлении, с равномерным распределением температуры в пределах поперечного сечения. Схема используется в случае расчета температур при контактной стыковой сварке арматуры, стержней и т. п. [c.33]

Система материальных точек моделирует систему тел, протяженное тело. Например, твердое тело — это непрерывная система материальных точек с неизменными расстояниями между ними. Существенно отметить, что для тела имеет место свойство непроницаемости, означающее, что в одном и том же месте пространства не могут находиться два тела конечных размеров. [c.15]

Понятие энергия медленно развивалось на протяжении ряда веков. Человек непосредственно через ощущения мог легко установить, что тело в движении ведет себя и реагирует иначе, [c.29]

Если границы тела не влияют на распространение теплоты, его можно заменить бесконечным телом, у которого имеется неограниченная протяженность по всем трем направлениям х, у, z (рис. 5.1, а). [c.140]

Заметим, что серых тел, как и черных, не существует. Однако в отдельных спектральных интервалах, различных по протяженности, некоторые тела могут с достаточной точностью считаться серыми. [c.20]

Во многих случаях форма и размеры движущегося тела не играют существенной роли. Поэтому вводится понятие о материальной точке, не имеющей протяженности, но обладающей массой (мерой инертности материальной точки). [c.9]

Как видно из рисунка, в области полос поглощения от М до /V показатель преломления резко уменьшается с увеличением длины волны, т. е. наблюдается аномальная дисперсия. Аналогичная зависимость наблюдалась и для других веществ (паров натрия и др.). У всех без исключения веществ существуют области аномальной дисперсии. Однако не обязательно, чтобы эти области для всех веществ находились в видимой части спектра. Например, такие прозрачные для видимого спектра тела, как стекло, кварц и др., не имеют аномальной дисперсии на всем протяжении видимого спектра. Аномальная дисперсия наблюдается для стекла в области около 3500 А, для кварца — около 1900 А, для флюорита — около 1300 А. Вообще для каждого вещества существует не одна, а несколько областей или полос поглощения. Поэтому полная дисперсионная картина вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос (или линий) поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами (или линиями) поглощения. [c.265]

Из кинематики известно, что характер наблюдаемого движения точки или тела зависит от кинематического состояния системы отсчета, ло отношению к которой изучается это движение. Если на материальную точку действуют некоторые силы, то движение точки под их действием представляется различным образом при наблюдении, с неподвижной системы отсчета и с системы отсчета, имеющей некоторое переносное движение относительно неподвижной системы. Все кинематические характеристики точки, в частности и ускорения, различны в этих системах отсчета. В то же время относительные движения имеют большое значение например, в теории космических полетов приходится рассчитывать сложные по виду, большой протяженности, требующие исключительно точных вычислений, траектории космических летательных аппаратов по отношению к подвижным системам координат, связанным с планетами. [c.230]

Материальная точка — это тело, размерами которого в условиях данной задачи можно пренебречь. Ясно, что одно и то же тело в одних случаях можно рассматривать как материальную точку, в других же — как протяженное тело. [c.8]

Научные поиски и исследования, проведенные на протяжении многих веков, установили, что все многообразие существующих в мире материальных тел можно свести к сравнительно небольшому числу элементов. Общее число элементов, встречающихся в природе и полученных искусственным путем, в настоящее время составляет 104 (от водорода и до курчатовия включительно). В Советском Союзе и за рубежом ведутся работы по синтезу элементов с порядковы.м номером Z > 104. [c.5]

Отдельные законы и положения механики известны человечеству еще с древнейших времен. Величайшим механиком древности считается Архимед (287—212 гг. до нашей эры), впервые разработавший научные основы равновесия рычага и плавающих тел. Архимед открыл один из основных законов гидростатики, названный его именем. После открытий Архимеда в развитии механики наступил длительный период застоя. На протяжении шестнадцати с лишним веков, вплоть до эпохи Возрождения, механика ничем существенным не пополнилась. [c.5]

Скорость V испытывает заметное изменение (порядка скорости и колеблющегося тела) на протяжении расстояний порядка размеров тела I. Поэтому производные от v по координатам — порядка величины и/1. Порядок же величины самой скорости v определяется (на не слишком больших расстояниях от тела) скоростью и. Таким образом, имеем vV)v и /1. Производная [c.34]

Температура н скорость испытывают заметное изменение на протяжении расстояний порядка размеров I тела, Поэтому оценка [c.303]

Если же Я, > а, то характер поглощения меняется. В такой волне можно считать, что каждый кристаллит подвергается воздействию однородно распределенного давления. Но ввиду анизотропии кристаллитов и граничных условий на поверхностях их соприкосновения возникающая при этом деформация неоднородна. Она будет испытывать существенные изменения (изменение порядка величины ее самой) на протяжении размеров кристаллита, а не на протяжении длины волны, как это было бы в однородном теле. Для поглощения звука существенны скорости изменения деформации и возникающие градиенты температуры. Из них первые будут иметь по-прежнему обычный порядок величины. Градиенты же температуры в пределах каждого кристаллита аномально велики. Поэтому поглощение звука, обусловленное теплопроводностью, будет велико по сравнению с поглощением, связанным с вязкостью, и достаточно вычислить только первое. [c.182]

Если световой пучок излучается протяженным светящимся телом, например диском, расположенным симметрично относительно щелей 5х и 5г, то нетрудно предсказать качественный результат обследования пространственной когерентности по сечению этого светового пучка. Очевидно, что пространственная когерентность будет максимальна вблизи центра сечения пучка. Кроме того, номере удаления диска от плоскости экрана со щелями 5х и 5а пространственная когерентность светового пучка будет возрастать. [c.85]

Число независимых сведений о предмете, фиксируемых на голограмме, можно грубо оценить с помощью следующих соображений. Независимым элементом объекта, его элементарной ячейкой следует признать площадку с размерами, равными разрешаемому интервалу /min- В самом деле, если свойства тела изменяются на протяжении указанной площадки, голограмма не сможет передать изменения и зарегистрирует лишь некоторое среднее значение параметров, описывающих такие свойства. Наоборот, для расстояний, превышающих разрешаемый интервал, мы имеем возможность установить то или иное различие свойств объекта. Сказанное можно рассматривать, по существу, как общее определение понятия разрешения, а условия разрешения, выведенные в 63, как количественную меру разрешающей способности. [c.266]

Рис. 28.3 воспроизводит в форме кривой результаты наблюдения над дисперсией раствора цианина в области полосы поглощения от Л до В показатель преломления уменьшается, т. е. имеет аномальный ход. Общий ход показателя преломления на некотором расстоянии от полос поглощения соответствует обычному нормальному ходу дисперсии медленное увеличение показателя преломления по мере уменьшения длины волны. Такой же ход имеет показатель преломления для прозрачных тел (стекло или кварц, например) на всем протяжении видимого спектра. Однако по мере продвижения в ультрафиолетовую или инфракрасную части спектра показатель [c.542]

Измерение протяженности тел и определение их положения в таком пространстве производится приемами, устанавливаемыми геометрией пространства, отражающей с той или иной степенью отвлечения действительные свойства материального [c.10]

Сделаем два замечания. 1. Рассмотрим два связанных спутника как одно протяженное тело массой 2т, движущееся по окружности радиусом г. Тогда для него не выполняется третий закон Кеплера — лишнее напоминание о том, что законы Кеплера справедливы для материальных точек. Скорость первого спутника меньше, а второго больше местной первой космической скорости. 2. Из (4) следует, что канат натянут. Предполагая, что /<С , по- [c.68]

Приступая к изучению законов движения, мы должны не только остановить свой выбор на одной определенной системе отсчета, но и сделать выбор в отношении тех тел, которые будут служить объектами при изучении движений. Очевидно, из всего разнообразия тел, движение которых рассматривается в механике, целесообразно выделить такие тела, для которых закономерности движения оказываются наиболее простыми. Естественно, что для таких тел нам легче всего удастся установить законы движения. Вообще говоря, характер движения протяженных тел может существенно зависеть от их размеров и формы наиболее же простыми для описания и рассмотрения должны быть такие движения, характер которых от размеров и формы движущихся тел не зависит. В таких случаях, как было указано ( 1), мы можем заменить эти протяженные тела материальными точками — воображаемыми телами, не имеющими размеров, но обладающими такой же массой, как и протяженное тело, движение которого мы изучаем. При этом, поскольку от размеров и формы этих протяженных тел характер движений не зависит, замена их материальными точками не искажает рассматриваемой картины движений и не лишает нас возможности изучать эти движения, но, как сказано, значительно упрощает эту задачу. Поэтому в этой главе при изучении законов Ньютона, а также во всех следующих главах, вплоть до гл. ХП, движение протяженных тел мы будем сводить к движению материальных точек, т. е. будем решать те задачи, которые составляют предмет механики точки. [c.67]

Однако замена реальных протяженных тел воображаемыми материальными точками (если эту замену понимать буквально) лишила бы нас возможности рассматривать один важный вопрос, необходимость постановки которого возникнет уже в следующем параграфе. Введя представление о силах, мы должны будем, для того чтобы это представ- [c.67]

Вместо лучистого нагрева оолуограниченного тела в ряде практических приложений при наличии оптических неоднородностей внутри тела, но при сохранении ортохропности теплофизичес-ких параметров, целесообразно рассматривать нагрев неограниченного тела, протяженность которого по координате j считается бесконечной в обе стороны os начала координат, т.е. [c.290]

Резюмируя изложенное, необходимо отметить основные преимущества предложенного подхода во-первых, использование суперэле-ментного подхода позволяет построить очень экономичный алгоритм даже в отношении учета более сложного поведения контактирующих (сопрягающихся) объектов во-вторых, возможность последовательно рассматривать каждую подобласть представляется особенно важной в случае оценки местных напряжений, когда малые участки приложения нагрузки могут быть выделены в отдельные суперэлементы в-третьиз , использование предложенной методики определения НДС тел, протяженных в одном направлении, представляется более рациональным, чем рассмотрение одной области, вследствие малого взаимного влияния удаленных участков поверхности представление подобласти суперэлементом позволит сочетать МГЭ с другими численными методами. [c.81]

При дальнейшем уменьшении параметра К смесь пузырьков и воды охватывает всю хвостовую часть тела. Протяженность кавитационной зоны и интенсивность кавитации в следе будут возрастать до тех пор, пока внутренняя область следа не окажется целиком охваченной кавитацией и из нее не будет полностью вытеснена жидкость. Такое течение в следе называется суперкавитацией. Примеры полностью развитых кавитационных следов за круговым цилиндром представлены на мгновенных фотографиях (фиг. 5.16—5.18). На фиг. 5.16 и 5.17 показана каверна конечной длины, а на фиг. 5.18 каверна, достигшая полной длины . Снимки сделаны в плоскости, перпендикулярной оси цилиндра (чтобы показать ширину и форму каверны). На фиг. 5.16 основная каверна в момент съемки простирается за цилиндром на 3—4 калибра. За основной каверной тянется кавитационный след, имеющий периодический характер. Течение и кавитация при условиях, соответствующих фиг. 5.16, весьма неустойчивы. Каверна совершает колебания в длину и из стороны в сторону, что приводит к появлению периодически изменяющихся сил, приложенных к телу. Кавитационный след аналогичен течению с массой мелких пузырьков, уносимых потоком после отрыва присоединенных каверн (разд. 5.4). На фиг. 5.17 представлена другая фотография, снятая в другой момент времени, но при тех же скорости и давлении (при том же числе кавитации К). Поверхность основной каверны на фиг. 5.16 и 5.17 непрозрачна, и она относится к описанным выше присоединенным кавернам, у которых вдоль неровной поверхности раздела движется масса мелких пузырьков. [c.212]

Далее автор определяет основные понятия. Прежде всего он утверждает, что обсуждение причин, приведших в движение изначально покоящиеся тела Вселенной, находится вне рамок механики ( est une hose hyperme hanique ). В механике речь идет только о материи (телах), протяженности и времени . Так как покоящееся тело не может привести в движение другое тело или само себя, необходимо, чтобы другое движущееся тело передало ему нечто, способное привести его из состояния покоя в движение и это нечто, каким бы оно ни было, получило название движущая сила или просто сила [233]. [c.226]

В зависимости от величины числа Рейнольдса Ке = Q/ь, где Q — плотность орошения (т.е. объемный расход жидкости на единицу ширины пленки), течение жидкости в гравитационной пленке может осу-ш,ествляться в ламинарном, волновом и турбулентном режимах. Известно [5, 23, 180], что ламинарный режим теряет устойчивость при значениях критического числа Рейнольдса Ке = 2 Ч- 6. Однако известно также [23], что реальное появление волн наблюдается лишь начиная с точки, существенно смещенной вниз по потоку. Во всяком случае, даже для чисел Рейнольдса 6 Ке 400, соответствующих волновым режимам [5], значительная часть длины пленки будет без-волновой. Если учесть, что эта длина существенно превосходит длину начального участка, где происходит формирование стационарного профиля скорости и установление толщины пленки, то следует признать, что гидродинамические закономерности установившегося ламинарного течения пленки при равновесии вязких и гравитационных сил являются определяющими при расчете интенсивности массообмена во многих аппаратах. Таковы, например, широко распространенные в химической и нефтехимической промышленности насадочные абсорбционные и ректификационные колонны, где пленки стекают по поверхности насадочных тел, протяженность которых не превышает нескольких сантиметров (кольца Рашига, кольца Палля, седла Берля и др. [180]). [c.21]

Последующие эксперпменты привели к так называемой стандартной кривой сопротивления ]686] для одиночной твердой сферы, движущейся с постоянной скоростью в неподвижной изотермической несжимаелюй жидкости бесконечной протяженности. График на фиг. 2.1 показывает, что режим Стокса соответствует стандартной кривой сопротивления при Пе 1, а режим Ньютона в области 700 < Пе < 2-10 ]294]. По достижении Пе 10 (верхнее критическое число Рейнольдса) происходит резкое уменьшение коэффициента сопротивления, обусловленное переходо.м ла.минарного пограничного слоя на поверхности тела в турбулентный ). [c.30]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

К первообразным свойствам вещества, принимаемым во внимание механикой, принадлежит протяженность вещесгва и свойство взаимного тяготения частиц вещества, в частности существование их тяжести, зависящей от положения частиц относительно земной поверхности ). Последние свойства называются гравитационными. Отказываясь, как уже было отмечено, от рассмотрения молекулярного строения вещества, можно говорить о его непроницаемости, исключающей возможность нахождения различных тел в одной части пространства. [c.16]

Классическая механика Ньютона развивалась на протяжении XVIII — XIX вв., а в XX в. этот процесс развития привел к современной теории относительности, в которой законы классической механики рассматриваются как асимптотические приближения, вытекающие из более общих закономерностей. Однако классическая механика сохраняет огромное практическое значение и теперь, так как отклонения от законов Ньютона, найденные Альбертом Эйнштейном, количественно невелики, если движение тела происходит со скоростью, значительно меньшей, чем скорость света в пустоте, и когда вблизи движущегося тела нет огромных скоплений материи, которые, например, сравнимы с количеством материи Солнца. В современной технике преимущественно применяется классическая механика, за исключением тех случаев, когда, например, требуется исследовать движение элементарных частиц электронов и др., которые движутся со скоростями порядка скорости света в пустоте. По-видимому, аналогичные задачи могут возникнуть также при развитии космонавтики. [c.21]

До конца XIX в. случаи движения твердого тела, исследованные Эйлером и Лагранжем, были единственными, в которых было проведено полное интегрирование системы дифференциальных уравнений (III. 12) и (III. 14). На протяжении большей части минувшего столетия изучались разные свойства движений в указанных двух классических случаях. При этом были найдены результаты, о характере которых дает представление интерпретация Пуансо движения по инерции твердого тела вокруг закрепленной точки. В этом направлении работали Максвелл, Сильвестр, Мак-Куллах, Якоби, Сомов, Дарбу и др. [c.448]

На линиях же тока, проходящих достаточно далеко от тела, влияние вязкости незначительно на всем их протяжении, и потому ротор скорости на них (равный нулю в натекающем из бесконечности потоке) остается практически равным нулю, как это было бы в идеальной жидкости. Таким образом, на больших рас-стояних от тела движение жидкости можно считать потенциальным везде, за исключением лишь области следа. [c.102]

Вдоль направления оси у скорость меняется быстро — заметное изменение ее происходит на расстояниях порядка толщины б пограничного слоя. В направлении же оси х скорость меняется медленно заметное изменение ее происходит здесь на протяжении расстояний порядка характеристической длины I задачи (скажем, размеров тела). Поэтому ее производные по у велики по сравнению с производными по х. Из сказанного следует, что в уравнении (39,1) можно пренебречь производной дЧ х/дх" по сравнению с d Vx/dy , а сравнивая первое уравнение со вторым, мы видим, что производная др/ду мала по сравнению с dpfdx (по порядку величины — в отношении VyfVx). В рассматриваемом приближении можно положить просто [c.224]

Рассмотрим теперь условие равновесия на поверхности тела, находящегося в поле тяжести. Предположим для простоты, что второй средой является просто атмосфера, давление которой на протяжении размеров тела можно считать постоянным. В качестве самого тела рассмотрим несжимаемую жидкость. Тогда имеем р2 = onst, а давление рх в жидкости равно согласно (3,2) Pi = onst — pgz (координата 2 отсчитывается вертикально вверх). Таким образом, условие равновесия приобретает вид [c.335]

Когда мы в рассмотренном выше примере с лифтом переходим от локально инерциальной (сопутствующей кабине лифта) системы к системе, связанной с Землей, находящееся в лифте тело приобретает ускорение, обусловленное полем тяжести при этом в новых координатах квадрат интервала ds представляется в форме (68). Основополагающая идея Эйнштейна заключается в том, что отличие составляющих метрического тензора rs ) от brs объясняется полем тяготения, которое, таким образом, делает геометрию иространственно-временного континуума римановой геометрией. Если ири этом тензор grs) таков, что вычисленный по нему тензор кривизны обращается в нуль в протяженной области иространственно-временного континуума, то в этой области существуют такие координаты (л -), в которых квадрат интервала допускает представление (66). В исходной системе координат (x,j составляющие тензора (grs) характеризуют тогда специальное поле тяготения, называемое полем сил инерции. Может случиться, однако, что тензор кривизны не обращается в нуль в протяженной области пространственно-временного континуума, — в этом случае составляющие тензора (grs) определяют истинное поле тяготения, созданное распределенными в этой области материальными телами. Истинное поле тяготения нельзя устранить во всей области никаким преобразованием координат, которого в этом случае попросту не существует. В этом заключается фундаментальное отличие истинных полей тяготения от полей сил инерции эти поля эквивалентны только локально ( в малом ), но отнюдь не глобально ( в большом ). [c.477]

Во многих случаях форма и размеры движущегося тела не играют существенной роли. Поэтому вводится понятие о материальной точке, не имеющей протяженности, но обладающей массой. К понятию материальной точки мы приходим, пренебрегая всеми размерами тела по сравнению с его расстоянием от других тел или по сравнению с размерами других входящих в изучаемую проблему тел. Под материальной точкой понимают тело (имеюшре массу), размерами которого при изучении его движения (или равновесия) можно пренебречь. Например, при изучении движения Земли вокруг Солнца можно принять [c.8]

На протяжении многих лет И. Ньютон шлтался найти причину тяготения. Он обратил внимание на то, что силы притяжения действуют через сотни миллионов километров, казалось бы, совершенно пустого пространства. Интуитивно Ньютон не мог принять этого. Предполагать, что тело может действовать на другое на любом расстоянии в пустом пространстве, без посредства, передавая действие и силу,— это, по-моему, такой абсурд, который не мыслим ни для кого, умеющего достаточно разбираться в философских предметах ,— пишет он [41]. [c.54]

Первые наблюдения. Еще за 600 лет до п. э. Фалес из Милета описал притяжение легких тел (пушинки, клочки бумаги) натертым янтарем. Этим наблюдением на протяжении более двух тысячелетий ограничивались все сведения об этом новом физическом явлении. Термин электричество впервые появился только в 1600 г. в книге В. Гильберта. По его определению, электрические тела — те, которые притягиваются таким же образом, как янтарь (янтарь в переводе на древнегреческий язык означает электрон). Гильберт обнаруясил электризацию стеклянной палочки при натирании ее шелком. Характерным для исследованнй того времени было то, что, зная о существовании у ряда тел магнитных свойств, Гильберт не видел связи между электрическими и магнитными явлениями. Еще долгое время после него они исследовались как совершенно независимые друг от друга. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...