Скорость абсолютная

В приведенном выше примере движение шара относительно палубы парохода будет относительным, а скорость — относительной скоростью шара движение парохода по отношению к берегу будет для шара переносным движением, а скорость Той точки палубы, которой в данный момент времени касается шар, будет в этот момент его переносной скоростью наконец, движение шара по отношению к берегу будет его абсолютным движением, а скорость — абсолютной скоростью шара. [c.156]

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа будет уравнение принципа сложения скоростей абсолютная скорость является суммой относительной и переносных скоростей, или же сумма этих трех скоростей равна нулю (переносных скоростей может быть несколько с первого тела на второе, со второго на третье и т. д.), т. е. = О-leq [c.72]

Определяем абсолютную скорость точки. По теореме о сложении скоростей абсолютная скорость точки равна геометрической сумме ее переносной и относительной скоростей [c.307]

Покажем теперь, что геометрическая сумма векторов и т. е. вектор ОС, равна вектору угловой скорости абсолютного вращения тела ы. Для этого проведем из точки О в какую-нибудь точку М тела радиус-вектор / и определим скорость этой точки [c.324]

Таким образом, угловая скорость абсолютного вращения тела равна геометрической сумме угловых скоростей составляющих вращений. [c.325]

Задавшись направлением переносного вращения (против вращения часовой стрелки, если смотреть сверху), откладываем вектор н строим параллелограмм угловых скоростей. Из параллелограмма находим модули угловых скоростей абсолютного и относительного вращений конуса // [c.327]

Так как две стороны Ма и ас треугольника Мае перпендикулярны к двум сторонам Р М и Р М треугольника Р МР , то и третьи стороны этих треугольников должны быть взаимно перпендикулярны, т. е. скорость абсолютного движения точки v направлена перпендикулярно к отрезку Р,.Рг. [c.339]

Сопоставляя формулы (35), (36) и (37), устанавливаем, что, в отличие от скорости, абсолютное ускорение не равно сумме ускорений в переносном и относительном движениях. Для того чтобы получить абсолютное ускорение, надо к переносному и относительному ускорениям добавить еще дополнительное или кориолисово ускорение [c.32]

Следовательно, скорость абсолютного движения [c.244]

Сохранив условие задачи 381, указать, как направлена скорость абсолютного движения тела. [c.72]

Равенства (103) и (103 ) выражают связь между тремя скоростями (абсолютной, относительной и переносной) одной и той же точки и позволяют определить любую из этих скоростей, если известны [c.192]

Теорема 2.11.1. (О сложении скоростей). Абсолютная скорость точки равна векторной сумме ее переносной и относительной скоростей [c.118]

Поставленную задачу можно обобщить, предполагая, что тело движется в системе 2i, которая в свою очередь движется в системе 1,2 и т. д. пока не дойдем до системы 2, которая условно принимается за неподвижную. Очевидно, что ио теореме сложения скоростей абсолютная скорость v какой-либо точки твердого тела [c.33]

Здесь скорость абсолютного поступательного движения тела, эквивалентного первоначальному множеству одновременных поступательных движений (01, О2,. ... 0 ) является главным вектором данной системы векторов 0 . Это характерно и для ускорения абсолютного поступательного движения [c.191]

Возьмем какую-либо точку В цилиндра или жестко скрепленного с ним пространства. По теореме о сложении скоростей абсолютная скорость точки в [c.192]

Угловая скорость абсолютного вращения совпадает по направле-тшю с угловой скоростью с большей числовой величиной. Модуль абсолютной угловой скорости равен разности модулей угловых скоростей [c.195]

Пределы величин, входящих в это соотношение, являются соответственно скоростями абсолютного, переносного и относительного движений точки, т. е. [c.136]

Таким образом, абсолютное движение тела является поступательным. Этот результат можно сформулировать иначе совокупность двух одновременных поступательных движений твердого тела кинематически эквивалентна некоторому одному (абсолютному) поступательному движению, причем скорость абсолютного поступательного движения и его ускорение соответственно равны геометрической сумме скоростей ила ускорений обоих данных поступательных движений. Условно все это для скоростей можно представить в виде [c.197]

По теореме о сложении скоростей абсолютная скорость Vi точки Mi определяется соотношением [c.183]

Теорема сложения скоростей. Скорость абсолютного движения Va в данный момент времени определяется как геометрическая сумма относительной Vr и переносной Ve скоростей, т. е. [c.169]

Скорость абсолютного вращения Шд направлена в ту же сторону, что и слагаемые, а модуль ее равен сумме модулей слагаемых [c.187]

Поясним закон сохранения количества движения примером отдачи орудия при выстреле. Представим себе, что из орудия весом расположенного на гладкой горизонтальной платформе, вылетает в горизонтальном направлении (по оси Ох) снаряд весом со скоростью (абсолютная скорость). При этом откат орудия происходит также в горизонтальном направлении. Требуется определить абсолютную скорость свободного отката орудия. [c.578]

Предположим, что механическая система движется относительно осей координат Сх у г, которые имеют начало в центре масс системы и в свою очередь движутся поступательно относительно неподвижных осей координат Оху г (рис 347). Тогда на основании теоремы о сложении скоростей абсолютная скорость какой-либо к-я точки системы выразится так [c.641]

Скалярное произведение векторов 20 Скорость абсолютная 208 [c.463]

Скорости абсолютная, относительная и переносная имеют ту же размерное ь (LT " ) и выражаю 1СЯ и той же единице (1 м/с), что и скорость точки. [c.55]

В формуле (21-2) отношением Р ср/- учитывается влияние относительной шероховатости на величину критической скорости (абсолютная величина выступа шероховатости А = В(.ф). [c.201]

Точка движется по радиусу диска согласно уравнению г = ое , где a,k—постоянные величины. Диск вращается вокруг оси, перпендикулярной его плоскости и проходящей через центр, согласно уравнению

абсолютное ускорение, касательное и нормальное ускорения точки. [c.174]

Согласно теореме о сложении скоростей, абсолютная скорость ползуна М равна [c.82]

Движение, совершаемое точкой по отношению к неподвижной системе, отсчета O XiyyZi называется абсолютным или сложным. Траектория D этого движения называется абсолютной траекторией, скорость — абсолютной скоростью (обозначается v g) и ускорение — абсолютным ускорением (обозначается Оаб)- [c.156]

Так как точка М выбрана произвольно, то абсолютная скорость любой точки плоской фигуры III направлена перпендикулярно к отрезку РсРг, а ее модуль равен произведению расстояния между мгновенными центрами скоростей переносного и относительного движений па модуль угловой скорости одного из составляющих вращений (рис. 419, а и б). Следовательно, скорости всех точек фигуры III геометрически равны, т. е. мгновенный центр скоростей абсолютного [c.339]

Капли падают вертикально, следовательно, скорость какой-либо капли К относительно Земли является скоростью абсолютного (составного) движения. И эту скорость можно представить в виде геометрической суммы горизонтально направленной переносной скорости автомобиля ьа и Ьотн — относительной скорости капли при ее движении по стеклу автомобиля. [c.248]

Получена так называемая теоредш сложения скоростей скорость абсолютного движения точки равна векторной сумме скоростей переносного и относительного движений этой точки. Так как в общем случае скорости переносного и относительного движений не перпендикулярны, то [c.136]

Здесь скорость абсолютного поступательного движения тела, чк-вивалентного первоначальному множеству одновременных поступательных движений (гд, а. , и ), является главным вектором данной -и- [c.198]

Теорию скользящих векторов можно изложить совершенно абстрактно, аксиоматизируя их основные свойств а.-Од и а ко такой способ изложения нам представляется излишне формальным. Поэтому мы будем рассматривать свойства скользящих векторов как обобщения свойств вектора мгновенной угловой скорости абсолютно твердого тела. Сначала будут рассмотрены теоремы о сложении мгновенных вращательных движений, а затем произведены дальнейшие обобщения. [c.150]

Определить число витков пружины, необходимое для того, чтобы при укорачивании пружины скорость абсолютной деформации не превышала 10" Mjna . Для материала пружины скорость равномерной относительной деформации ползучести = Ат", причем при [c.332]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.294 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.31 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.89 ]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.118 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.31 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.304 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.60 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.208 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.30 ]

Теоретическая механика (1986) -- [ c.176 ]

Гидравлика и гидропривод (1970) -- [ c.233 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.67 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.146 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.72 ]

Скольжение Качение Волна (1991) -- [ c.9 , c.56 , c.63 , c.100 ]

Турбинное оборудование гидростанций Изд.2 (1955) -- [ c.24 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.351 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.214 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.186 , c.235 , c.237 , c.239 , c.243 , c.251 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.53 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.195 , c.203 ]

Курс теоретической механики Часть1 Изд3 (1965) -- [ c.69 , c.266 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.97 ]

Аналитическая механика (1961) -- [ c.81 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.466 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.198 , c.201 , c.203 ]

Теория и расчет агрегатов питания жидкостных ракетных двигателей Издание 3 (1986) -- [ c.38 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.228 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...