Гамильтона оператор

Галилея принцип относительности 50 Гамильтона оператор 222 [c.341]

Обобщенная операция дифференцирования обозначается символом набла V, называемым оператором Гамильтона. Оператор V определяется соотношением [c.11]

ГАМИЛЬТОНА оператор — то же, что гамильтониан. [c.398]

Излагаемые ниже исследования операторов мы проведем для одной-единственной моды поля излучения, вследствие чего опустим индексы /, о. Наряду с оператором Гамильтона оператор также [c.140]

Первый член, опущенный в гармоническом приближении в функции Гамильтона (оператора Гамильтона), имеет вид [c.344]

Я, //еь Яе1-1оп функция Гамильтона, оператор Гамильтона [c.405]

Газовая постоянная 14 Газообразная фаза 351 Галилея преобразование 435 Гамильтона оператор 493 Гейзенберга модель ферромагнетика 247 [c.513]

Вывод формулы Кубо (10.113) можно найти в оригинальных работах или учебниках. Ее физический смысл состоит в том, что данная формула служит выражением флуктуационно-диссипативной теоремы. Линейный отклик на приложение внешней силы — ток, вызываемый переменным электрическим полем,— пропорционален временной корреляционной функции внутренних флуктуаций системы, вычисленной в условиях термодинамического равновесия в отсутствие влияния подобных внешних сил. Гамильтонов оператор в формулах (10.114) и (10.115) есть, следовательно, полный гамильтониан системы в отсутствие какого-либо налагаемого извне электромагнитного поля. [c.506]

На основании предыдущего параграфа мы знаем гамильтонов оператор Я для несвязанных частиц, находящихся под действием внешних сил. Он даётся выражением [c.59]

Оператор Гамильтона Я представляет собой сумму кинетической и потенциальной энергии частицы в данной системе, т. е. [c.52]

Оператор Гамильтона дифференциальный 337 Определимость статическая 267 Орбита 49 Орт вектора 20 Ось винта 146 [c.464]

Рассмотрим операции дифференцирования скалярных и векторных функций векторного аргумента. Это рассмотрение мы проведем, используя главным образом формальные методы, основывающиеся иа введении так называемого оператора Гамильтона. Далее будет применена лишь прямоугольная система декартовых координат. [c.375]

Рассмотрим скалярное и векторное произведения оператора Гамильтона на векторную функцию а. [c.376]

Дифференцирование скалярных функций позволяет рассматривать оператор Гамильтона V как ковариантный вектор с компонентами [c.385]

Если взаимодействие, возникающее между частицами при столкновении, невелико по сравнению с остальными членами, входящими в оператор Гамильтона, то вероятность перехода системы из состояния, описываемого волновой функцией ф,-, в состояние запишется [c.269]

Заметим, что сохранение Т . для взаимодействий с участием К-мезо-нов и гиперонов уже не вытекает из законов сохранения электрического и ядерного зарядов (см. 80), а должно быть постулировано вместе с сохранением Т в виде гипотезы об изотопической инвариантности ядерных сил. С точки зрения квантовой механики сохранение Т и Т,- является следствием инвариантности гамильтониана по отношению к вращению в изотропном пространстве, благодаря которой он коммутирует с операторами Р и Т . [c.516]

Здесь рх — импульс частицы М — ее масса х — отклонение от положения равновесия oj/i — круговая, собственная частота осциллятора. В квантовой механике под одномерным осциллятором понимают систему, описываемую оператором Гамильтона Й, равным в полной аналогии с (5.41) [c.150]

Если какая-либо физическая величина сохраняется, то оператор этой величины коммутирует с оператором Гамильтона. Таким образом, квазиимпульсу Р должен соответствовать некоторый оператор Р, коммутирующий с гамильтонианом кристаллической решетки [c.217]

Операторы A представляют собой я-кратные интегралы от (я — 1)-кратных коммутаторов операторов W t), взятых в разные моменты времени. В нек-рых случаях ряд в экспоненте (2) обрывается и оператор временной эволюции записывается в конечном виде. Так происходит, наир., в задаче об эволюции гармония. осциллятора, на к-рый действует произвольная ввеш. сила 14], ив задаче об эволюции в поле, линейном по координатам г и импульсам р произвольной квантовой системы с гамильтонианом, квадратичным по г и р [5]. М. р, используется при построении теории внезапных возмущений в процессах встряски типа рассеяния (см. Внезапных возмущений метод). В нулевом порядке по параметру мгновенности сот < 1 (т — х актерное время взаимодействия, йсо — типичные собств. значения невозмущёвного гамильтониана) оператор временной эволюции отличается от (2) заменой в Ап (ф-лы (3)) W t) на [c.24]

Мильтона. Ниже мы выпишем явный вид операторов Гамильтона, но предварительно введем некоторые обозначения. Гамильтонов оператор поля будем обозначать через Я/, оператор атомов — через На, а оператор, описывающий взаимодействие атомов с полем,— через ИОднако этих операторов недостаточно для описания лазера. Дело в том, что поле связано с зеркалами, которыми обусловлены затухание и флуктуации поля. Мы будем представлять зеркала и все другие системы, с которыми поле может взаимодействовать (кро.ме активных атомов), тепловым резервуаром (термостатом). [c.251]

Газы, конденсация 435 Гайтлера — Лондона теория 361 Гайтлера — Румера теория 364 Гамильтона оператор 16, 51, 77, 319, 344, 379 [c.737]

Для выполнения экспоненциальных преобразований гамильтониана операторы Я, Яо, У, Г, 5,. . . удобно рассматривать, следуя 48], как элементы линейного пространства операторов Это позволяет считать некоторые действия, производимые над операторами как линейные и нелинейные преобразования в пространстве Такие преобразования называют супероператорами, т. е. операторами, действующими на операторы. [c.34]

Прямой связи между трудностью с бесконечно большой с0бствеь1110й энергией и ранее обсуждавшейся трудностью с состояниями отрицательной энергии нет. Даже теории, допускающие лишь состояния положительной энергии (исключение промежуточных состояний с отрицательной энергией по Шредингеру или замена оператора Гамильтона + оператором + S I), fi к приводят к бесконечно большой собственной энергии. [c.327]

Определение операторов Гамильтона. В уравнении (2-53) неизвестными являются oпepaтop J Гамильтона Ял и Нв, соответствующие системам атомов А п В. [c.55]

Лагира 211 Оператор Гамильтона 376 Опускание индексов 58 [c.454]

Здесь умножение на оператор Гамильтона V понимается как днадное. В компонентах в декартовой системе [c.91]

Н — напряженность магнитного поля Й — оператор Гамильтона Н — вектор обратной рбшет-ки [c.377]

Смотреть страницы где упоминается термин Гамильтона оператор : [c.347] [c.23] [c.193] [c.15] [c.544] [c.348] [c.93] [c.210] [c.378] [c.109] [c.259] [c.515] [c.223] [c.288] [c.52] [c.337] [c.222] [c.211] [c.16] [c.376] [c.497] [c.165] [c.77]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.222 ]

Теория пластичности (1987) -- [ c.61 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.86 , c.206 ]

Электронные спектры и строение многоатомных молекул (1969) -- [ c.16 , c.51 , c.77 , c.319 , c.344 , c.379 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.493 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...