Ускорение относительное

Найти ускорение относительного движения камня [c.166]

Формула (91) выражает следующую теорему Кор иол и-са о сложении ускоре-н и и при сложном движении ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений относительного, переносного и поворотного, или кориолисова. [c.161]

Движение точки М (рис. 384) по отношению к неподвижной системе отсчета, которое названо абсолютным движением, является сложным, состоящим из относительного и переносного движений точки. Основная задача изучения сложного движения состоит в установлении зависимостей между скоростями и ускорениями относительного, переносного и абсолютного движений точки. [c.295]

В разделе Кинематика ( 125) установлено, что в случае непоступательного переносного движения абсолютное ускорение точки w равно геометрической сумме трех ускорений относительного Wr, переносного и кориолисова (поворотного) W , т. е. [c.75]

Согласно этой теореме абсолютное ускорение точки гУд равно геометрической сумме переносного ускорения относительного ускорения а , и кориолисова ускорения 1 . [c.324]

Откладываем на рисунках относительную скорость и относительное ускорение. Относительная скорость и относительное ускорение направлены по касательной к траектории. Их положительные направления совпадают с переносной скоростью. [c.333]

Легко доказать, что момент ускорения относительно какого-либо центра равен удвоенному секторному ускорению относительно этого центра. Действительно, согласно равенству (28), [c.77]

Велосипедное колесо при опоре на наклонный стержень остается в равновесии, если специально придать колесу постоянное угловое ускорение относительно точки О за счет действия внутреннего момента сил между колесом и опорным стержнем. Положение равновесия, однако, не будет устойчивым, и для его поддержания потребуется соответствующее управление указанным угловым ускорением. [c.399]

Установим положение вектора ускорения относительно траектории. Плоскость треугольника МАВ (рис. 103) обозначим Р. [c.105]

Во многих задачах механики движение точки или тела полагают сложным, состоящим из нескольких движений. Рассмотрим простейшее сложное движение, когда точка движется относительно некоторой системы координат О х у г, которая, в свою очередь, произвольно движется относительно другой системы координат Охуг, принятой условно за основную. Такое движение точки относительно системы координат Охуг называют сложным, или составным. Траектории точки, ее скорости и ускорения относительно систем координат Ох у г и Охуг различны. Для удобства основную систему координат Охуг условно примем за неподвижную. [c.127]

Угловую скорость и угловое ускорение относительного вращательного движения вокруг какой-либо точки тела называют в общем случае угловой скоростью и угловым ускорением свободного твердого тела. Эти величины не зависят от выбора точки тела. От выбора точки тела зависит только переносное поступательное движение тела. [c.178]

Наблюдателю, связанному с подвижной системой отсчета, будет казаться, что на наблюдаемую точку действуют какие-то дополнительные силы, сравнительно с теми, благодаря которым наблюдается ускорение относительно неподвижной системы отсчета. [c.231]

Ускорение относительного движения, как и при вращении тела вокруг неподвижной точки, состоит из вращательной и осестремительной составляющих, т. е, [c.184]

Вторая аксиома, или основной закон динамики, принадлежащий Ньютону, устанавливает зависимость ускорения точки относительно инерциальной системы отсчета 01 действующей на нее силы и массы точки ускорение материальной точки относительно инерциальной системы отсчета пропорционально приложенной к точке силе и направлено по этой силе (рис, 1). Если Р есть приложенная к точке сила и а — ее ускорение относительно инерциальной системы отсчета Охуг, то основной закон можно выразить в форме [c.225]

Радиус, масса, закон движения, контакт (с толкателем). .. кулачка. Скорость, ускорение. .. относительно кулачка. [c.36]

Отсюда видно, в частности, что при ао = 0 а = а, т. е. при движении /( -системы без ускорения относительно К-системы, ускорения точки А в обеих системах отсчета будут одинаковы. [c.26]

Ускорение любой точки звена может быть всегда выражено через ускорение переносного поступательного движения с ускорением точки П и ускорение относительного движения вокруг этой точки. Например, вектор ускорения точки В может быть нредставлеа в виде следующей геометрической суммы [c.101]

Это справедливо, если только ускорение DviDt ъе заменяется ускорением относительно неподвижных звезд . В этом случае действительно выбирается некоторая предпочтительная система отсчета, связанная с неподвижными звездами, и нейтральность относительно выбора системы отсчета получается только формально. [c.58]

При этом производные линейных координат представляют собой соответствующие линейные скорости и ускорения (относительные). Что касается производных угловых координат, необходимо иметь з виду следующее. Еслн кинематическая пара, которой связаны звенья i и /, допускает одно угловое перемещение (вращательная или цилиндрическая пара), то первая производная этого углового параметра по времени представляет собой ooiветствуюп1ую угловую скорость, а вторая производная — угловое ускорение, Еслн же кинематическая па])а допускает несколько пезавпсимых угловых перемещений (сферическая пара), то для определения угловых скоростей н ускорений звеньев можно использовать матричные формулы. Матрица угловой скорости соФ звена j относительно звена г в проекциях на оси координат системы Sj может быть получена следующим образом [c.110]

Силы инерции Ф , и Ф являю ся поправками па не и не рциа л ь пость системы отсчета. Для инерциальной сисгемы отсчета они равны нулю, так как в этом случае абсолютное и относительное движения точки совпадают. Переносная и кориолисова силы инерции участвуют в создании относительного ускорения совершенно так же, как и приложенные силы со стороны материальных тел. Но эти силы инерции, 1Ю определению приложенных сил классической механики, не приложены к материальной точке, так как не участвуют в создании ее ускорения относительно инерциальной системы [c.261]

Вычисление относительно го, переносного и кориолисова ускорений. Относительное ускорение, поскольку при его нахождении движение подвижных осей во внимание не принимается, вычисляется обычными методами кинематики точки ( 40, 43). Переносное ускорение вычисляется, как ускорение точки, неизменносвязанной с подвижными осями, [c.163]

Определяем ускорения точек тела. Ускорение точки тела определяем как геометрическую сумму осестремнтельного ускорения во вращении тела вокруг мгновенной оси Q и вращательного ускорения относительно оси углового ускорения Е по формуле (10G.3) [c.285]

Если траектории точек подвижной системы координат не прямолинейны и относительное движение точки также является криволинейным, то целесообразно вычислять переносное ускорение как геометрическую сумму норма.тьного и касательного переносных ускорений, относительное ускорение как геометрическую сум.му нормального и касательного относптельпых ускорений. При этом формула (К ") записывается в следующем виде [c.325]

Теорема 5.6.2. Энергия абсолютных ускорений системы связана с энергией ускорений относительно осей Кёнига (определение 5.2.1) посредством соотношения [c.428]

Рассмотрим частный случай подвижной непнерциальной системы координат, которая движется поступательно с ускорением относительно инерциальной системы и начало которой совпадает с [c.109]

Отклонение движущихся тел вправо в северном полушарии. В Северном полушарии из-за дополнительного действия силы инерции Кориолиса, вызванной вращением Земли, все движущиеся тела должны смещаться в правую сторону, если смотреть в направлении движения. Пусть материальная точка движется со скоростью щ относительно Земли по касательной к меридиану с севера на юг (рис. 18). Определим проекцию щ этой скорости на плоскость, перпендикулярную оси вращения Земли. Повернув вектор вокруг оси, параллельной оси вращения земного шара, на 9(/ в направлении его вращения, получим, согласно правилу Жуковского, направление ускорения Кориолиса йь- по касательной к параллели с запада на во ток. Сила инерции Кориолиса 0 = — соответственно направлена с востока на запад, Г. е. вправо от направления движения. Действне такой силы вызовет у движущейся точки дополнительное ускорение относительно Земли в направлении этой силы, а следовательно, и ее перемещение, если точка дВйжСтея в течение некоторого времени. Движение точки может [c.254]

На элементарный объем сплошной среды действует объемная сила Ррй]/ и сила инерции для него соответственно (—арб К), где— ин-теисивность объемной силы а — ускорение относительно инерциальной системы отсчета и р — плотность. Для всего выделенного объема векторная сумма этих сил выразится интегралом по объему Щ (р я)рсП/ (рис. 170). [c.547]

Таким образом, существует не одна, а бесчисленное множество инерциальных систем отсчета, движущихся относительно друг друга прямолинейно и равномерно. Системы отсчета, движущиеся с ускорением относительно инерциальных систем, называют неинерцпальными. [c.35]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.294 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.32 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.31 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.307 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.60 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.214 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.345 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.30 ]

Теоретическая механика (1986) -- [ c.76 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.66 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.117 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.72 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.213 , c.292 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.240 , c.242 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.68 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.196 , c.203 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.97 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.197 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.228 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...