УТЗ Движение частицы жидкости

Из-за вязкого трения течение жидкости около поверхности затормаживается, поэтому, несмотря на то что наибольший прогрев жидкости, а соответственно и подъемная сила при естественной конвекции будут около теплоотдающей поверхности, скорость движения частиц жидкости, прилипших к самой поверхности, равна нулю (см. рис. 9.1). [c.78]

Однородное движение частиц жидкости [c.151]

Условие применимости линеаризованных уравнений движения (64,2) и (64,3) для распространения звуковых волн заключается в малости скорости движения частиц жидкости в волне по сравнению со скоростью звука и [c.350]

В момент времени t главный момент количеств движения частиц жидкости в канале относительно вертикальной оси (перпендикулярной к плоскости чертежа) можно представить состоящим из двух слагаемых [c.191]

Решение. По условию задачи каждая частица жидкости совершает составное движение, складывающееся из переносного вращательного движения кольца вокруг оси вала АВ и относительного движения частицы жидкости по отношению к кольцу. [c.415]

В уравнении движения предполагается, что турбулентный путь смешения I в поперечном сечении слоя не изменяется, т. е. зависит лишь от продольной координаты х, что объясняется отсутствием ограничивающей турбулентную струю твердой стенки, гасящей поперечные движения частиц жидкости. [c.367]

Таким образом, имея уравнение (3-1), можно узнать как историю движения частицы жидкости, так и ее будущее . Этот способ описания движения жидкости дан Эйлером, но известен в гидродинамике под названием способа Лагранжа, ввиду того что сам Эйлер мало пользовался им, а Лагранж применил его к своей теории распространения волн на мелкой воде. [c.43]

Иначе говоря, линия тока представляет собой кривую, в каждой точке которой в данный момент времени вектор скорости жидкости касателен к кривой. Если бы движение было установившимся, то по этой кривой двигались бы соответствующие частицы. Поэтому при установившемся движении жидкости линии тока и траектории движения частиц жидкости, на ней расположенных, совпадают. [c.46]

Вследствие весьма сложной картины движения частиц жидкости в турбулентном потоке до сих пор еще нет законченной строгой теории такого движения. Практическое значение пока имеют теории, которые базируются на аналогиях с кинетической теорией газов в сочетании с теми или иными гипотезами о характере распределения пульсационных величия. [c.81]

Сжатие струи определяется кривизной траекторий крайних ее струек. Проследим траектории движения частиц жидкости у стенок сосуда. Сначала частицы жидкости движутся, параллельно стенкам, а затем, описывая некоторую кривую, направляются к отверстию. Если отверстие отстоит достаточно далеко от стенок и дна, то кривизна траекторий и сжатие струи будут наибольшими. Такое сжатие струи называется совершенным. [c.98]

Из кинематики нам уже известно, что в общем случае движение частиц жидкости состоит из движений трех видов поступательного, деформационного и вращательного (вихревого). [c.312]

Пусть далее абсолютная скорость и движения частицы жидкости в точке А имеет проекции М.Х, иу, и , так что [c.313]

Слабыми волнами называют такие волны, в которых скорость движения частиц жидкости настолько мала, что в уравнениях движения можно пренебрегать не только членами, учитывающими вязкость жидкости, но и конвективным ускоре- [c.297]

В других случаях картина течения (рис. 5.1, в) резко отличалась от описанной выше. Струйка краски, войдя в поток, быстро разрушалась, разбиваясь на отдельные части, причем эти части струйки двигались дальше по случайным неопределенно искривленным траекториям, имеющим пространственную форму, продолжая делиться на все более мелкие части, так что в конце трубы уже трудно было различить отдельные частицы краски, так как она перемешалась с испытуемой жидкостью. Это свидетельствует о наличии кроме движения вдоль оси потока также и поперечного перемещения частиц, т. е. довольно сложного движения частиц жидкости. Такой режим движения был назван турбулентным. [c.66]

Ламинарный режим характеризуется параллельно струйным упорядоченным движением частиц жидкости. Для этого режима движения все основные закономерности могут быть установлены не только экспериментально, но и выведены аналитически. [c.68]

Местная скорость и (м/с) — скорость движения частиц жидкости в той или другой неподвижной точке пространства, занятого движущейся жидкостью. [c.24]

В связи с упругостью стенок трубы и жидкости при снятии нагрузки Друд дефор.мации растяжения и сжатия в них исчезают, стенки возвращаются в первоначальное состояние. Энергия давления переходит в энергию движения частиц жидкости, по направлена она уже в противоположную сторону. [c.302]

Причина отрыва потока, как указывалось, — наличие градиента давления на стенке. Он приводит к тому, что в каждой последующей точке по потоку давление больше, чем в предыдущей. Следовательно, вблизи стенки, где скорости потока из-за вязкости и так очень малы, градиент давления еще больше тормозит движение частиц жидкости. Это может привести к остановке жидкости в пограничном слое и даже вызвать движение в обратном направлении. При этом основной поток как бы оттесняется от стенки — происходит отрыв. [c.367]

Для изучения законов движения жидкости вводятся понятия о траектории, линии тока и элементарной струйке. Путь движения частицы жидкости во времени представляет ее траекторию, которая характеризует скорость определенной частицы в разные моменты времени. Линией тока называют такую линию в движущейся жидкости, касательные к которой в любой ее точке совпадают с направлением векторов скорости отдельных частиц, находящихся на этой линии в данный момент времени (рис. 3.1) . Линия тока связывает между собой различные лежащие на ней [c.30]

При вытекании из отверстия движение частиц жидкости до сжатого сечения С—С (см. рис. 6.1) происходит по криволинейным траекториям, поэтому к этому участку струи неприменимо уравнение Бернулли. Напротив, в сжатом сечении струи линии тока практически параллельны друг другу, эпюра скоростей здесь близка к треугольнику, поэтому к сжатому сечению применимо уравнение Бернулли. [c.74]

К устройству насадков прибегают для увеличения пропускной способности отверстия или для увеличения или уменьшения кинетической энергии вытекающей струи. Возрастание расхода жидкости при истечении из насадка по сравнению с обычным отверстием того же диаметра в тонкой стенке объясняется возникновением вакуума в начале насадка, что вызывает увеличение действующего напора в сжатом сечении, образующимся непосредственно после входа жидкости в насадок в результате криволинейных траекторий движения частиц жидкости на подходе к насадку. [c.79]

Рассмотрим некоторое неподвижное тело (например, цилиндр), симметрично обтекаемое потоком идеальной жидкости (рис. 123). В этом случае, как устанавливается в гидродинамике, скорости отдельных частиц жидкости, находящихся на горизонтальной оси х—х и движущихся на значительном расстоянии от цилиндра с некоторой скоростью Уо при их приближении к цилиндру постепенно уменьшаются и в точке А оказываются равными нулю. Затем эти частицы продолжают свое движение по окружности цилиндра со всевозрастающей скоростью, достигающей наибольшего своего значения в точках 3 и В . При дальнейшем движении частиц жидкости по поверхности цилиндра скорости убывают до нуля в точке Ai, после чего частицы продолжают свое движение в направлении оси X—X с увеличивающейся до Uq (в бесконечности) скоростью. [c.179]

Уравнение этой параболы находят, исходя из следующих рас-суждений. Центр тяжести отверстия примем за начало координат, ось у направим вертикально вниз, а ось х — по горизонтали справа налево (см. рис. 151). Движение частиц жидкости по горизонтальному направлению будет равномерным со скоростью Уд, а по вертикальному направлению — равномерно ускоренным с начальной скоростью, равной нулю, и постоянным ускорением g. Поэтому соответствующие уравнения движения будут иметь вид [c.210]

Основной задачей при практических расчетах в области фильтрации является определение расхода, т. е. количества фильтрующейся жидкости и скорости фильтрации, под которой понимают расход жидкости через единицу площади поперечного сечения всего фильтрующего слоя (включая как сам грунт, так и поры между его частицами). Следует иметь в виду, что скорость фильтрации, конечно, отлична от физической скорости движения частиц жидкости по поровым каналам. [c.272]

В наиболее общем случае, когда нельзя ничего заранее сказать о симметрии задачи, ее решение весьма затруднено. Общая постановка задачи и ее математическое описание известны и даны, например, в [54]. Для составления основных уравнений используются известные законы газо- и термодинамики. Система уравнений включает уравнения неразрывности, движения частиц жидкости и газа, баланса энергии, диффузии, теплопроводности, а также условия на границе раздела двух сред. Эти уравнения громоздки, и мы их здесь не приводим. [c.18]

Рассмотрим уравнение движения частицы жидкости, перемещающейся по границе каверны. Это даст нам возможность установить знак кривизны границы каверны. [c.55]

Как отмечалось, при турбулентном режиме, кроме продольного перемещения жидкости в направлении общего ее движения, происходит еще поперечное движение частиц жидкости от слоя В к слою >1 и от слоя А к слою В такое перемещение частиц жидкости обусловливает обмен количества движения между слоями. [c.113]

Как уже отмечалось, кроме перемещения жидкости в направлении общего движения потока, происходит поперечное движение частиц жидкости от слоя В к слою А, т. е. обмен количествами движения между слоями, в результате чего возникает касательная сила. [c.144]

При выводе уравнений (136) вязкость жидкости и связанная с ней потеря механической энергии при движении частицы жидкости не учитывались. [c.367]

Дальность падения струи определим, рассматривая движения струйки, проходящей через центр сечения на выходе с носка, без учета аэрации и дробления струи в воздухе и пренебрегая также сопротивлением движению струи в воздухе. Приняв систему координат, показанную на рис. 24.15, запишем уравнения движения частицы жидкости из начала координат со скоростью v , направленной под углом 0 к оси X [c.206]

Очевидно, что при установившемся движении линии тока являются одновременно и траекториями движения частиц жидкости, в неустановившемся же движении траектории совпадают между собой. [c.55]

Рассмотрим движение частицы жидкости, имеющей первоначально форму кубика с ребрс1ми, параллельными координатным осям. На рис. IV.7 этот кубик изображен в проекции на плоскость хОу квадратом МАСВ. [c.90]

Проведенные исследования показывают также, что критическое значение числа Рейнольдса увеличивается в сужающихся трубах и уменьшается в расширяющихся. Это можно объяснить тем, что при ускорении движения частиц жидкости в сужающихся трубах их тенденция к поперечному перемешиванию уменьшается, а при замедленнолс течении в расширяющихся трубах усиливается. [c.154]

Линией тока называется воображаемая кривая в движущемся потоке жидкости, для которой векторы скоростей w каждой из частичек жидкости, находящихся на ней в данный момент времени, являются касательными к этой кривой (рис. 22.2). Однако необходимо различать линию тока, которая характеризует направление движения всех частиц, расположенных на ней в данный момент времени, и траекторию частицы жидкости, которая представляет собой путь, пройденный одной частичкой за какой-то промежуток времени. Линия тока при установившемся движении совпадает с траекторией частиц жидкости (см. рис. 22.1, а). При неустаиовившемся движении линии тока (сплошные кривые в моменты времени т , т.2, Тд на рис. 22.1, б) и траектория движения частицы жидкости (штриховая линия) не совпадают. [c.274]

Кроме квазиакустического приближения при решении задачи используется приближение более высокого порядка, основанное на гипотезе Кирквуда—Бете, предложенной в теории подводного взрыва [34. Согласно этой гипотезе возмущения распространяются с переменной скоростью, равной сумме местной скорости звука и скорости движения частицы жидкости, т. е. величине с + г)- Или, иначе говоря, предполагается, что ве-( [c.39]

Явление пульсации скоростей заключается в том, что местные продольные скорости (продольные скорости движения частиц жидкости в неподвижной точке пространства) непрерывно изменяются, колеблясь около некоторой постоянной величины, называемой местной осредненной скоростью. На рис. 4.6 показана картина пульсации продольной скорости и (по данным М. А. Великанова) для некоторой неподвижной точки пространства. Определим осредненную местную скорость. Для этого возьмем в жидкости элементарную площадку d(n, принадлежащую некоторому поперечному сечению потока. За время dt через нее проходит количество жидкости, равное ud odt, где и — переменная (во времени) величина продольной скорости. За время Т через эту площадку пройдет объем жидкости [c.102]

Покажем, что расход элементарной струйки dQ равен площади живого сечения струйки dw, умноженной на скорость движения частиц в рассматриваемом сечении струйки dQ = d ou. Предположим, что в сечении 1—1 (рис. 64) скорость движения частиц жидкости — и. Данная скорость одинакова для всех частиц жидкости, движущихся через сечение /—/ (3-е свойство элементарной струйки). Тогда через некоторый элемент времени dt частицы жидкости, находящиеся в сечении 1—/, двигаясь со скоростью и, переместятся в сечение 2—2, совершив путь ds. [c.85]

Установим, как при потенциальном движении расположены линии тока по отношению к поверхностям равного потенциала. Выделим на поверхности равного потенциала точку А. Скорость движения частицы жидкости в этой точке и имеет проекции их, иу, и . Проведем через точку А касательную Т к поверхности равного потенциала (рис. 28.2). Если бз — отрезок касательной, тогда бх, йу, б2 — его проекции на сбответствующие оси координат. Необходимо найти угол 9 между вектором скорости и в точке А и касательной Т. [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...