Схема совпадений

Отдельно взятый счетчик позволяет лишь зарегистрировать факт прохождения частицы через счетчик. Для наблюдения за движением какой-либо одной частицы, для установления направления ее движения обычно используется система счетчиков, расположенных последовательно один за другим и соединенных по специальной радиотехнической схеме совпадений или антисовпадений . При прохождении быстрой заряженной частицы через два или несколько счетчиков, соединенных по схеме совпадений, счетчики срабатывают и частица регистрируется. Если же частица проходит только через один счетчик, а в другие не попадает, то система не срабатывает. Это позволяет зарегистрировать частицу, пролетающую только в определенном направлении. Совокупность счетчиков, соединенных по схеме совпадений, выполняет как бы роль телескопа (телескоп счетчиков) в физике космических лучей и в исследованиях по атомной и ядерной физике. [c.42]

Частицы космических лучей ( 10) проходили через счетчик А, свинцовый поглотитель РЬ, счетчик В и попадали в фильтр f из свинца, меди, алюминия, окруженный с боков счетчиками С, под которыми расположена еще группа счетчиков D (рис. 114). Счетчики А и В были включены по радиотехнической схеме совпадений, а группа счетчиков D — по схеме антисовпадений. Такая схема дает электрический импульс лишь в том случае, если заряженная частица проходит через счетчик А, свинец РЬ, счетчик В, но не проходит через группу счетчиков D. Свинцовый блок РЬ поглощал (устранял) частицы мягкой компоненты космических лучей. Таким способом удавалось выделить только те ц-мезоны, которые останавливались и распадались в фильтре f (j.i -> + v +. . . ) и давали продукты распада (е ). [c.343]

На рис. 48 показана схема р-спектрометра, использованного советскими физиками А. И. Алихановым и др. для измерения энергетического спектра позитронов, испускаемых Ra и Th (С + С")-В этом приборе позитроны (или электроны), испускаемые источником И, проходят через отверстие в подвижной диафрагме Д, фокусируются однородным магнитным полем ( перпендикулярным плоскости чертежа) и регистрируются двумя счетчиками l и s, включенными в схему совпадений. [c.141]

Схема опыта (рис. 166) аналогична использованной в первом опыте. Здесь ИКД — ионизационная камера деления с коллиматором, которая может вращаться вокруг оси О. При этом будет изменяться угол ф между направлениями движения осколков и вторичных нейтронов, которые регистрируются счетчиком С, включенным в схему совпадений СС с камерой. Существенной особенностью опыта была возможность выделять эффект от лег- [c.392]

Счетчики С1, С2, 42 были включены в схему совпадений вместе со сцинтилляционным счетчиком СЗ, импульс в котором указывал на то, что частица не испытала рассеяния в счетчике 42 [c.624]

В описываемом опыте камера запускалась при помощи системы из нескольких десятков пластинчатых сцинтилляционных счетчиков, расположенных между группами алюминиевых пластин и включенных в схему совпадений с черенковским счетчиком, находящимся в пучке я-мезонов. В идеальном случае система запуска должна сработать только тогда, когда за счет процесса взаимодействия нейтрино и антинейтрино с нуклонами алюминиевых пластин заряженная частица возникает внутри камеры (так как система защиты и счетчиков антисовпадений исключает возможность срабатывания системы от частиц, попавших в камеру извне). [c.652]

Наиболее распространенным методом детектирования быстрых частиц является использование телескопов из нескольких счетчиков С, расположенных на одной оси и включенных в схему совпадений (рис. 28). Как известно, схема совпадений устроена таким образом, что она пропускает на выходное устройство только сумму всех импульсов, одновременно возникающих во всех счетчиках, и не пропускает одиночных, двойных и других импульсов. Такая система позволяет с большой точностью [c.65]

Счетчики С1, С2, 42 были включены в схему совпадений вместе со сцинтилляционным счетчиком СЗ, импульс в котором указывал на то, что частица не испытала рассеяния в счетчике 42 и, следовательно, не отклонилась от заданной траектории при выходе из установки. Таким образом, описанная установка позволяла производить двойной отбор антипротонов от я"-мезонов по времени пролета при помощи счетчиков С1 и С2 и по скорости при помощи счетчика 42. Однако небольшой процент Я -мезонов, испытавших рассеяние в счетчике 42, все же может быть им зарегистрирован, так как в процессе рассеяния изменяется направление движения я -мезо-на, т. е. условия работы черепковского счетчика (см. 24 из т. I). Для устранения этих ложных импульсов служил счетчик 41, отбиравший частицы с р>0,79, т. е. срабатывавший при прохождении через него я-мезона (р = 0,99). Таким образом, все случаи прохождения через систему ложных антипротонов могли быть легко отброшены, так как они сопровождались импульсом в счетчике 41. [c.219]

С. С, включенными в схему, совпадений с черепковским счетчиком Ч.С (указанным на рис. 154). Для защиты от космических, частиц и случайных .-мезонов передняя, верхняя и часть задней стенки камеры были закрыты плоскими сцинтилляционными счетчиками А. С, включенными в схему антисовпадений. Чтобы эти счетчики не срабатывали от заряженных частиц регистрируемого эффекта, они были изнутри защищены слоем Fe. [c.255]

НИТЬ интерференцию взаимодействием различных фотонов (см. 5). В рассматриваемом случае это доказывается уменьшением интенсивности потока фотонов от источника S в интерферометр до столь малых значений, при которых в пределах интерферометра не может находиться в среднем более одного фотона. При этом наблюдаемая интерференционная картина при соответствующем увеличении времени экспозиции не изменяется, являясь доказательством утверждения, что фотон интерферирует сам с собой . При той же малой интенсивности можно убедиться с помощью двух детекторов, включенных в схему совпадений и установленных в соответствующих точках на путях AB D и AB D, что всегда фотон детектируется либо на пути AB D, либо на пути AB D, и никогда на обоих путях одновременно. Общее число фотонов, падающих на пластину А, равно сумме чисел фотонов, детектируемых на пути А В 2D и А В 2D (закон сохранения энергии). Это еще более надежно подтверждает положение, что фотон интерферирует сам с собой . [c.411]

Эксперименты с одноканальными анализаторами. Измерение поляризации фотона производится посредством фиксации его выхода из соответствующего канала анализатора с помощью фотоэлектронного умножителя и электронной схемы. Для анализа корреляций ФЭУ подключаются в схему совпадений регистрации фотонов, поступающих в соответствующие каналы анализатора. [c.423]

Одним из наиболее эффективных методов определения характеристик нестабильных уровней является измерение угловых корреляций при каскадном испускании ядром v-квантов. Угловой корреляцией называется угловое распределение N (О) импульса одного каскадного кванта относительно другого (обычно предшествующего первому). Таким образом, в корреляционном опыте необходимо регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6) два кванта, последовательно вылетающих из одного и того же ядра под различными относительными углами между их импульсами. Техника таких измерений сейчас разработана достаточно детально. Появление нетривиальной корреляционной зависимости связано с тем известным из теории электромагнитного излучения обстоятельством, что проекция т полного момента v-кванта на его импульс может принимать (разумеется, в единицах U) только значения m = 1. Значение т = О исключено условием поперечности электромагнитных волн. Поэтому, если, например, ядро на уровне с мо- [c.266]

Для повышения надежности контроля используют сканирование поверхности объекта двумя лучами, сдвинутыми в пространстве на некоторое расстояние и перемещаемыми по одной и той же траектории. Воспринятые отраженные световые потоки преобразуются в электрические сигналы, сдвинутые относительно друг друга по времени согласно пространственному сдвигу лучей. После соответствующей временной задержки одного из сигналов они подаются на схему совпадения, срабатывание которой свидетельствует с высокой степенью достоверности о наличии дефекта поверхности. [c.90]

Кроме рассмотренных импульсных и аналоговых систем, находят применение и системы, основанные на их комбинации. В импульсно-следящих системах, например, сравнивающим устройством является реверсивный счетчик, куда поступают импульсы от считывающего устройства программы и от датчика обратной связи. Разность импульсов с помощью специального дешифратора преобразуется в аналоговый сигнал, который после усиления используется для управления исполнительным двигателем. В импульсно-фазовых системах управление перемещением производится также по аналоговому сигналу, но он уже вырабатывается на основе сравнения фаз задающего и отработанного напряжения. Получили распространение также системы, в которых датчик обратной связи преобразует величину перемещения в специальный код. Этот код в сравнивающем узле сопоставляется с кодом запрограммированного перемещения (оно задается в абсолютных координатах). Когда код датчика— аналогово-кодового преобразователя — совпадает с кодом заданной координаты, производится отключение исполнительного двигателя и перемещение рабочего органа станка прекращается. Системы такого рода называют кодовыми системами или системами на схемах совпадения. В них применяется абсолютная система отсчета координат. [c.193]

Если при динамических измерениях был включен коммутатор 9, то на выходе схемы совпадения возникают пачки импульсов, повторяющиеся с частотой изменения измеряемой величины (нагрузки или деформации). Длительность пачки импульсов равна длительности импульсов, получаемых с выхода каскада 10 (см. рис. 13). Так как эти импульсы подаются на модулирующий электрод трубки 4, на изоб- [c.541]

В кодовых системах (замкнутых системах числового программного управления) применяют специальные кодовые датчики совпадения. Заданное перемещение, записанное на программоносителе, считывается и в виде сигналов передается в усилитель и преобразователь импульсов, где имеется так называемая схема совпадения. Отсюда сигналы поступают на переключатель напряжения, который управляет работой двигателя. Движение исполнительного органа регистрируется датчиком, посылающим в схему совпадения комбинации сигналов, каждая из которых соответствует новому положению исполнительного органа. [c.158]

Эти комбинации сравниваются в схеме совпадения. В тот момент, когда комбинация сигналов (код), поступающая в схему совпадения от программоносителя, совпадет с кодом, сформированным датчиком обратной связи, переключатель напряжения отключает двигатель и движение исполнительного органа прекращается. [c.158]

Кроме того, сигналы с трех дорожек координаты Z поступают соответственно на три входа схемы совпадений И. [c.59]

Второй каскад усилителя — импульсно-потенциальная схема совпадения на транзисторе Т . [c.180]

В этих устройствах осуществлен фотоэлектронный число-им-пульсный метод измерения. Измеряемая величина L контролируется сканирующей головкой фотоэлектронного генератора командных импульсов (ГКИ). Со скоростью сканирования кинематически синхронизирована частота импульсов генератора рабочих импульсов (ГРИ). Как и в случае фотоэлектронных машин ИМАШ-2 для измерения площадей, импульсы ГРИ поступают на электронный счетчик через схему совпадений, которой управляют импульсы ГКИ. [c.249]

После включения кнопки пуск работа выполняется автоматически. В блоке управления срабатывает реле Рз, контакты которого включают цепи начальной установки счетного устройства и запускают реле времени 1. Через некоторое время срабатывает реле Яг, которое включает цепь питания модуляторов. Модуляторы М М в зависимости от того, какие ключи нажаты — X или У, пропускают пачки импульсов на соответствующие записывающие головки. Запись нужного направления перемещения обеспечивается соответствующей коммутацией головок при нажатии ключей. Одновременно счетное устройство начинает отсчитывать импульсы, подаваемые на запись, и после отсчета нужного количества выключает реле Рг размыканием контакта реле РП-4, находящегося в схеме совпадения. При этом прекращается подача импульсов на записывающие головки координат X или У и включается реле времени 2, начинает работать модулятор М4 и на записывающую головку координаты Z поступает пачка импульсов. Длительность пачки зависит от настройки реле времени 2. По окончании его работы срабатывает реле Ри которое выключает лентопротяжный [c.351]

При исследовании космических лучей используются камеры Вильсона, управляемые счетчикалщ. Перед камерой и после нее помещаются счетчики, соединенные по схеме совпадений. При прохождении частиц через счетчики последние срабатывают, и камера фиксирует пролетевшую частицу. [c.48]

Первый опыт по О Пределению угловой корреляции между направлениями испускания вторичных нейтронов и движения осколков был проведен в 1947 г. при помощи установки, изображенной на рис. 164. Установка состояла из ионизационной камеры деления ИКД, которая снабл ена коллиматором К, позволяющим выделять осколки определенного направления и соединенного с ней в схему совпадений СС счетчика быстрых нейтронов С, который мог располагаться под разными углами ф к направлению движения осколков. Измерения показали, что число совпадений иод углами ф = 0 или ф = я примерно в 5 раз превосходит [c.391]

В первых опытах для регистрации мгновенных у-лучей деления были использованы счетчик Гейгера — Мюллера с толстым катодом и ионизационная камера, включенная в схему совпадений. Эффективность толстостенного счетчика ириблизительнск пропорциональна энергии регистрируемых -квантов. Поэтому отношение числа совпадений к числу осколков должно быть пропорционально энергии у-излучения, выделяемой на один акт деления. [c.396]

Взаимодействие антинейтрино из ядерного реактора, вблизи которого была расположена установка, с одним из протонов ядер мншени по схеме (83.5) приводит к образованию нейтрона и позитрона. Позитрон вскоре после образования аннигилирует, образуя два Y-кванта (с энергией аннигиляции), которые регистрируются детекторами Д и Д2, включенными в схему совпадений. Нейтрон в результате последовательных столкновений с протонами замедляется, диффундирует и захватывается кадмием, давая несколько Y-квантов (с общей энергией до 10 Мэе), которые также регистрируются детекторами Д1 и Дг- [c.642]

Схема опыта приведена на рис. 137. Антипротоны возникали в результате бомбардировки бериллиевой мишени бэватрона протонами с энергией 6,2 Гэв. Как и в опыте по обнаружению антипротонов, отрицательные частицы с данным импульсом выделялись системой из отклоняющих магнитов (два) и фокусирующих магнитных линз (пять). Отбор антипротонов из пучка отрицательных частиц производился по времени пролета с помощью шести СЦИНТИЛЛЯ1ЦИ0ННЫХ счетчиков, включенных в схему совпадений. Система позволяла выделять 5—10 антипротонов в минуту. [c.222]

Если задержка детектирования фотонов больше времени задержки в излучении фотонов пары (в pa Mai-риваемом случае около 5 не), то в схеме совпадения детектируются фотоны, испускаемые разными атомами. Эти совпадения чисто случайны и дают постоянный фон совпадений, не зависящий от задержки (рис. 154). При уменьшении задержки и приближении ее к значению времени жизни промежуточного состояния каскадного перехода начинают детектироваться пары фотонов, испускаемых одним атомом, и число детектируемых в единицу времени пар фотонов резко возрастает (рис. 154). В качестве истинного значения, характеризующего счет пар фотонов на совпадение, принимается его значение в максимуме за вычетом фона. [c.424]

Теория р-распада отдельного нуклона строится на основе математического аппарата квантовой теории поля, поскольку с помощью этого аппарата можно описывать процессы рождения и поглощения частиц. В квантовой теории поля, как и в нерелятивистской квантовой теории, конкретный вид взаимодействия полностью определяется заданием оператора Гамильтона. Этот оператор Гамильтона действует на векторы состояния, которые имеют довольно сложную математическую природу (являются функционалами). Соответствующий математический аппарат очень сложен. Поэтому мы ограничимся описанием результатов. Из условий релятивистской инвариантности для полного, определяющего Р-рас-падные явления оператора Гамильтона получается выражение, состоящее из довольно большого, но конечного числа слагаемых определенного вида с неизвестным численным коэффициентом при каждом слагаемом. Эти численные коэффициенты могут быть определены только из сравнения предсказаний теории с экспериментальными данными. Для этого следует использовать разрешенные переходы, в которых слабо сказывается влияние структуры ядра. Так, если требовать, чтобы разрешенные Р-спектры имели форму (6.62) с не зависящим от энергии коэффициентом В, то в р-распадном гамильтониане отбрасываются все слагаемые сравнительно сложного вида и остаются только восемь относительно простых слагаемых (их осталось бы всего четыре, если бы в слабых взаимодействиях сохранялась четность). Нахождение коэффициентов при этих восьми слагаемых оказалось громоздкой задачей, решенной лишь к концу пятидесятых годов на основе большого числа различных экспериментов. Укажем, какого рода эксперименты нужны для решений этой задачи. Отличия, как их называют, различных вариантов Р-распада проявляются прежде всего в том, что каждый вариант характеризуется своим отношением числа электронно-антинейтринных (или позитронно-нейтрин-ных) пар, вылетающих с параллельными и антипараллельными спинами. Поэтому существенную информацию о вариантах Р-распада дает изучение относительной роли фермиевских и гамов-теллеровских переходов. Информация о вариантах распада может быть получена также из исследования угловой корреляции между вылетом электрона и нейтрино, т. е. углового распределения нейтрино относительно импульса вылетающего электрона. За счет релятивистских поправок это угловое распределение оказывается неизотропным, причем коэффициент анизотропии мал, но различен для разных вариантов распада. Измерения корреляций очень трудны, так как приходится регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6, п. 3) импульс электрона и очень малый импульс ядра отдачи. Наконец, для однозначного установления варианта Р-распада нужны эксперименты типа опыта By. После длительных исследований было установлено, что в реальном гамильтониане Р-распада остаются только два из всех теоретически возможных слагаемых (эти оставшиеся варианты называются векторным и аксиальным). Тем самым вся теория Р-распада определяется всего лишь двумя опытными константами — коэффициентами при этих двух слагаемых. При этом существенно, что эти две константы определяют не только Р-распадные процессы, но и все другие процессы слабых взаимодействий (см. гл. VH, 8). Сейчас построение теории р-распада нуклонов можно считать в основном завершенным. В гл. Vn, 8 мы увидим, что эта теория является частным случаем общей теории [c.252]

В парном спектрометре (рис. 9.32) для ресистрации используются электронно-позитронные пары. При этом электроны и позитроны также фокусируются магнитным полем и, кроме того, регистрируются по описанной в следующем пункте схеме совпадений. [c.526]

Если для управления приводом используется регулятор с трехпозиционным выходным сигналом ( больше , О, меньше , как у реакторов ВВЭР), для повышения надежности может быть применено резервирование каналов со схемой голосования. На рис. 12.4, б показана трехканальная система. Каждый канал состоит из датчиков 1, устройства сравнения 2, задатчика 5 и регулятора 4 с двумя выходами. Сигнал на одном из них (Б) вызывает подъем исполнительных органов, а на другом (iW)—опускание. Одноименные выходы трех каналов поступают на схему совпадения 5 2 из 3-х . На выходе схемы совпадения сигнал появляется в том случае, если он появился на двух или трех входах. Таким образом, отказ любого канала (типа ложный или нулевой сигнал) не приведет к появлению сигнала на выходе схемы 5. Многоканальная схема позволяет протерять или ремонтировать любой канал без отключения системы, так как при исправной работе остальных каналов выходной сигнал схемы совпадений не будет зависеть от выходного сигнала проверяемого канала. [c.148]

В процессе отработки программы сигналы, считанные с магнитных дорожек любой координаты, сдвинуты друг относительно друга по времени на определенный угол, на 1/6 такта при управлении шаговым двигателем по шеститактной схеме. Сигналы, считанные после отработки программы с трех дорожек координаты 2, совпадут по времени. Схема совпадений И сработает, и на ее выходе появится кратковременный сигнал конца программы, который используется для отключения лентопротяжного механизма. [c.59]

Удобнее использовать устройство автоматического переключения координат, принципиальная схема которого дается ниже. Представленная на рис. 9 схема состоит из трех логических схем совпадения, нагрузкой которых служит релеР , Ру, Рг- Если реле Рх, Ру, Рг обесточены, т. е. на входе схем совпадения отсутствуют три одновременных сигнала 111 , то информация на обработку детали поступает соответственно по координатам X, Y, Z. При необходимости в обработке по четвертой координате в программоносителе, перфоленте, задается признак на переключение координат, а в устройстве записи вырабатывается сигнал 111 , который записывается на магнитную ленту по той координате, вместо которой должна работать координата ф. [c.60]

В случае, если отклонение S положительно, фокальная плоскость измерительной головки совпадет с зеркальной поверхностью наконечника раньше, чем произойдет совпадение числа счетных импульсов с числом, набранным в программе. Поэтому импульс от ФЭУ интерферометра поступит на сетку лампы Л раньше, чем импульс от блока программы. Этот импульс через левый триод лампы Л2 и триггер Т откроет схему совпадений СС, и блок Б И начнет фиксацию счетных импульсов. Поскольку измерительная головка будет продолжать свое движение в направлении детали, то в некоторый момент времени произойдет совпадение числа счетных импульсов с числом, набранным в программе, что вызовет через правый триод лампы Л2 сигнал, опрокидывающий триггер в исходное положение. Схема совпадения СС закроется, а число счетных импульсов, зафик-сированых блоком БИ, будет соответствовать отклонению б. Знак погрешности б определяется блоком знака БЗ в зависимости от того, какая половина лампы Л2 сработает первой. Кроме того, блок знака БЗ закрывает схему совпадения СС, если обе половины лампы сра- ботают одновременно, что соответствует 6 = 0. [c.93]

В зависимости от вида командного сигнала ССПУ станками разделяются на два типа системы числового управления положением и системы числового управления перемещением. К системам числового управления положением относятся ССПУ с упорами и со схемами совпадения, а ССПУ перемещением разделяются на импульсные и аналоговые. Импульсные системы могут быть импульсносчетными, импульсно-шаговыми, импульсно-следящими и импульсно-фазовыми. Аналоговые системы могут быть фазовыми, фазоимпульсными, по уровню напряжения и фазо-следящими. [c.155]

ТД — тензометрические датчики динамического давления ПУ — предварительные тензоусилители УО — -усилитель-ограничитель УДИ — усилители дифференцированных импульсов ГНИ — генератор коротких импульсов СС — схема совпадения ИТ — измерительный триггер БУ— буферный усилитель БЗ — блок задержки БН — блок настройки Я — коммутатор — переключатель знака фазы ДКМ — дискриминатор БКФД — блок кодирования фазы дисбаланса БКАД — блок кодирования амплитуды дисбаланса БЦИД — блок цифровой индикации параметров дисбаланса [c.138]

На рис. 159 дана функциональная схема электронной части одного из вариантов устройства. Временные диаграммы, поясняющие работу схемы, приведены на рис. 160. Электрический сигнал Увх. получаемый с фотодатчика, через повторитель поступает на вход усилителя, нагрузкой которого служит дифференцирующая цепь. Продифференцированный сигнал Уд ф подается на усилитель с автоматической регулировкой усиления, а затем на вход триггера Шмитта. Полученная последовательность импульсов Уш поступает на вход логической схемы. Логическая схема состоит из счетчика, схемы совпадения и схемы сброса и построена так, что выделяет временной интервал т, соответствующий размеру двух дифракционных максимумов. [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...