Движение границ

Этой процедуры охлаждения графитового гнезда достаточно для намораживания вокруг него мантии застывшего металла. Затем затвердевание медленно продолжается, по мере того как тепло уходит через наружную поверхность образца и происходит рост твердой фазы от стенок тигля. Типичная скорость движения границы твердой фазы 2—5 мм/ч [52]. При такой скорости затвердевания в металлах, имеющих не более нескольких миллионных долей примеси, концентрация раствора вблизи намораживающейся твердой фазы такова, что это приводит к понижению точки затвердевания, меньшей 0,1 мК- В результате платиновый термометр регистрирует плато затвердевания. [c.176]

Смещение атомоВ движение границы [c.56]

Г. Лондон [85] впервые отметил, что малые образцы должны иметь большие критические поля, чем массивные. Позднее Лауэ [86] развил более полную теорию явления. Однако указанные авторы пользовались критерием перехода, существенно отличным от данного нами выше. Они предполагали, что разрушение сверхпроводимости происходит в результате постепенного движения границы между нормальной и сверхпроводящей фазами от поверхпости образца внутрь. При этом они пренебрегали шириной переходной зоны н поверхностным натяжением ). Критерий устойчивости границы раздела в этом случае может быть выражен через критическую плотность тока, которая не дoJ[жнa быть превышена. [c.745]

Рис. 1.10. К определению скорости движения границы раздела фаз

На рис. 1.9 в виде примеров показаны качественные схемы движения фронта кристаллизации жидкости (рис. 1.9, <я) и фронта испарения (рис. 1.9, б). Во втором случае предполагается, что нижняя и боковые стенки сосуда адиабатны, тепло к свободной поверхности жидкости подводится сверху за счет излучения. Скорость движения границы С в обоих случаях не совпадает со скоростями фаз у границы. В случае а твердая фаза неподвижна = 0), в жидкости может иметь место свободная конвекция, но С. В случае б неподвижна жидкая фаза и = 0), образующийся пар поднимается вверх (м > 0), поверхность раздела перемещается вниз (С < 0). [c.42]

Соотношения (1.8) и (1.8а) правомерны при рассмотрении движения границы в любой системе координат как декартовой, так и криволинейной ортогональной (например, сферической). Ниже эти соотношения даны для декартовой системы координат и приведены примеры их использования. [c.44]

Рис. 1.11. Волновое движение границы раздела фаз

Пример 2. Сферический паровой пузырек в жидкости изменяет свой объем (за счет фазового перехода). Известна зависимость R t). Найти скорость движения границы (рис. 1.12). [c.45]

Множество технических проблем и ряд процессов в природе связаны с волновым движением границы раздела фаз. Исторически волновые движения первоначально изучались применительно к анализу морских волн, механизма распада жидких струй и т.д. В настоящее время теория волновых движений относится к числу наиболее полно разработанных проблем гидромеханики. Это справедливо в первую очередь для ставшей уже классической линейной теории колебаний и устойчивости, которая основана на двух основных допущениях принимается, что соприкасающиеся фазы — невязкие (идеальные) жидкости и что амплитуда волновых колебаний намного меньше длины волны. [c.125]

Для плоских двумерных волновых движений решения уравнения Лапласа для потенциала скорости получаются в виде произведений гиперболических и тригонометрических функций, а соответствующая этим решениям форма границы раздела — в общем случае произведением синусоиды и косинусоиды [36]. Основные особенности волнового движения границы раздела фаз можно исследовать, рассматривая более простой случай, когда начальное возмущающее воздействие вызывает колебательное движение, описываемое одной [c.126]

Анализ этого выражения показывает, что скорость движения границы нарастает по мере уменьшения радиуса полости. При R Rq скорость [c.238]

Обычно принимают за нижнюю (в направлении движения) границу этой области сечение, в котором температура стенки достигает температуры насыщения при локальном давлении жидкости. От [c.335]

Для получения ускорения движения границы газового пузырька продифференцируем (1.2.24) по времени t. [c.26]

На последних стадиях сжатия пузырька вязкость может оказать существенное влияние на характеристики течения. Поэтому рассмотрим способ учета вязкости в дифференциальных уравнениях движения границы пузырька. В связи с тем что проявление вязкости жидкости происходит сложным образом и связано с сжимаемостью жидкости, рассмотрим сначала несжимаемую жидкость. [c.31]

Подставляя затем это выражение в интеграл Коши—Лагранжа, получим дифференциальное уравнение движения границы парогазового пузырька с учетом вязкости [c.33]

Рис. I.IO. Пульсация газонаполненного пузырька при различных значениях начального давления газа а — изменение радиуса пузырька б — изменение скорости движения границы пузырька.

Рассмотрим влияние твердой стенки на развитие изолированного пузырька. Пусть пузырек радиусом расположен вблизи плоской стенки на расстоянии Ь (рис. 1.12). Пузырек имеет сложное движение граница пузырька совершает радиальное движение под действием постоянного давления Рц, а центр пузырька имеет некоторое поступательное перемещение со скоростью и. [c.44]

Первое уравнение соответствует радиальному движению границы пузырька, второе — поступательному движению. Для удобства вычислений приведем уравнения (1.4.12) к безразмерной форме и введем безразмерное время. Обозначим [c.48]

ДВИЖЕНИЕ ГРАНИЦ ЗЕРНА ПОД ДЕЙСТВИЕМ НАПРЯЖЕНИЙ, МЕЖЗЕРЕННОЕ ПРОСКАЛЬЗЫВАНИЕ. Суш,ествуют два механизма движения границ наклона зерен с малыми углами и одной степенью свободы под действием напряжений 1) одновременное дви- [c.168]

Поэтому возможны некоторые частные случаи движения границы. Например, при ф = 45°, если дислокации X Б части кристалла СЕА скользят вправо, а в части СВА дислокации (— скользят вверх на одинаковое расстояние, то вся граница смещается вправо чистым скольжением. [c.170]

Равномерное движение границы с двумя степенями свободы без их расщепления возможно не только благодаря скольжению дислокаций в своих плоскостях, но и нормальному смещению их из своих плоскостей, т. е. переползанию с участием диффузионных процессов. При этом скользящая дислокация является источником или местом стока вакансий и атомы будут двигаться от края сокращающейся плоскости к растущей экстраплоскости вследствие диффузии вакансий в противоположном направлении. Последующие положения границы зерна определяют 1) величину макроскопической деформации [c.170]

При росте зародышей первичной рекристаллизации граница движется в сторону большей плотности дефектов (дислокаций) и оставляет за собой относительно совершенный материал. Направление движения границы зародыша до начала взаимных столкновений не связано с положением центра кривизны границы. [c.323]

Справа область устойчивости ограничена условием перехода к колебательной форме движения. Границы перехода отмечены на рис. 411 пунктирными линиями ВС. [c.325]

При полигонизации число дислокации почти не изменяется, но в результате их переползания они упорядоченно выстраиваются в виде малоугловых границ (рис. 64,6). При дальнейшем увеличении температуры происходит рекристаллизация металла, т. е. процесс зарождения новых зерен структуры и последующего их роста. Новые кристаллы отличаются более низким содержанием дислокаций и величиной свободной энергии. Механизм рекристаллизации заключается в движении границ кристалла в сторону участков структуры с большей концентрацией дислокаций. Движущей силой рекристаллизации является стремление системы уменьшить свою энергию. [c.84]

Здесь ( = 1—3) — доли фаз в сечении, перпендикулярном оси Ох (рис. 1, б) С — концентрация диффундирующего элемента А в -й фазе элементы диагональной матрицы Z равны соответственно Ух, Ух, Уз, верхний индекс т означает транспонирование. Система (1) описывает движение границ фаз, а (2) — изменение их составов при реакционной диффузии. В матрицу Е входят величины р.. — скорость перестройки кристаллической решетки г-й фазы в -ю [c.20]

Повышение длительной пластичности при температуре 640 С и выше не связано со сменой типа разрушения. В этом случае температурно-силовые условия соответствуют области в карты. Высокие температуры и длительность испытаний приводят к заметному развитию рекристаллизации в стали, которая понижает сопротивляемость матрицы деформированию и вызывает рост деформационной способности металла. Кроме того, при движении границ при рекристаллизации происходит залечивание части накопленных не-сплошностей и повышение деформационной способности металла. [c.12]

Несжимаемая жидкость. Рассмотрим однородную идеальную несжимаемую жидкость. Пусть имеются внутренние и внешние границы. Границы либо представляют собой твердые поверхности, либо являются деформируемыми в последнем случае изменение их должно происходить таким образом, чтобы ограничиваемый ими объем оставался неизменным. Если движение границ в некоторый момент ti претерпевает разрыв (например, если жидкость находится в покое в замкнутом сосуде и этому сосуду внезапно сообщается резкий толчок), то движение жидкости также будет разрывным. Задача заключается в том, чтобы определить мгновенное изменение движения. [c.265]

Механизм рекристаллизации представляет собой движение границ зерен в сторону материала с большой концентрацией дислокаций. Площадь границы с ростом зерна увеличивается, но энергия материала уменьшается, так как вновь образованное зерно обладает меньшей удельной энергией дислокаций (на единицу объема), чем деформированные зерна. Вновь образуемое зерно всегда содержит приблизительно то же количество дислокаций, что и зерно, растущее из расплава. [c.134]

УчптыБая, что подынтегральная функция определяется движением границы Ь Ь поверхности б 5], относптельно ее центра, получим, что линейный интеграл равен скорости изменения величины поверхности [c.62]

Близость энергии активации миграции к энергии активации самодиффузионных процессов свидетельствует о том, что миграция границ контролируется направленным перемещением вакансий. Другими словами, движение границы представляет процесс обмена местами атомов и вакансий (рис. 13.13). По своему атомному механизму и энергии активации миграция занимает некоторое промежуточное положение между самодиффузией по границам и объему зерен. В случаях малоугловых и специальных большеугловых границ обмен местами атомов и вакансий происходит в малоискаженных приграничных зонах, поэтому энергия активации миграции границы будет близка к энергии активации объемной самодиффузии в решетке. По мере разориентации границы и увеличения степени искажения решеток в приграничных зонах доля энергии активации, связанная с образованием и перемещением вакансий, будет уменьшаться. Общая энергия активации миграции будет приближаться к энергии активации самодиффузии по границам. В соответствии с этим большеугловые границы более подвижны, чем малоугловые и специальные. В условиях неравномерного распределения температуры, например при сварке, отмечают, что наиболее интенсивная миграция границ происходит в направлении тепловых потоков. Это, вероятно, обусловлено направленным потоком вакансий от более нагретого к менее нагретому участку металла. [c.505]

Аналитический аппарат граничной кинетики растворения позволяет анализировать диффузионные процессы массопереноса на стадии затекания расплава в капилляр, формируемый между частицами порошка, и при формировании адгезионных соединений при использовании импульсных источников нагрева. Установлено, что с уменьшением величины слоя (< 50 мкм) вклад граничной Кинетики растворения в общее время насыщения возрастает, достигая 40%. Теоретически предсказан и эк> периментально подтвержден маятниковый механизм движения межфазной границы при растворении в капиллярном зазоре, а также механизм аномального движения границы в сторону жидкой фазы на начальных стадиях растворения при использовании импульсных источников нагрева. Обнаружено и изучено явление аномальной растворимости компонентов твердой фазы в малых капюк-лярных зазорах. [c.187]

Рассмотрим прежде всего случай, когда образец находится сначала в сверхпроводящем состоянии и приложенное поле Hj внезапно возрастает до величины, превышающей критическую Яь-р., вызывая переход в нормальную фазу. В этом случае радиальные размеры сверхпроводящей области начинают уменьшаться, иока она не исчезнет совсем. Движение границы связано также с изменением магнитного поля в нормальной фазе, которое становится равным приложенному нолю. Последнему процессу препятствуют вихревые токи. Многие исследователи [60,145] и раньше указывали на влияние вихревых токов на скорость распространения фазовой границы, но окончательно этот вопрос был решен только недавно Пнппардом [163]. [c.659]

При движении границы внутр]> образца эффективная толщина пленки а улюньшается, так что для разрушения сверхпроводимости требуются все большие и большие поля. Поэтому сверхпроводящее ядро сохранялось бы независимо от величины магнитного поля, что противоречит опыту. Основная трудность в этой теории связана с пренебрежением поверхностным натяжением. Можно показать (см. [13], стр. 136), что если А > О, то обра-шпание такой границы будет энергетически невыгодным и переход про-илойдет скачком ). [c.746]

R = 0,05 мм скорость R = -230 м/с, ускорение R = -1,5 10 м/с ( ), р, - Рао = = 126 бар. Видно, что экстремальное значение давления р, весьма значительно и быстро нарастает по мере завершения процесса охлопывания полости. Необычно большими оказываются ускорения движения границы. [c.242]

Рис. 1.8. Влияние вязкости и сил поверхностного натяжения при схлопы-вании парового пузырька а — на радиус пузырька б — на скорость движения границы пузырька.

В задаче о глассировании пластинки, имеющей форму плоского клина, мы сталкиваемся с весьма интересным обстоятельством, сущность которого тесно связана с механическим подобием и анализом размерности. Пусть мы имеем плоскокилева-тую призматическую пластинку, глиссирующую по поверхности воды. Пусть продольная плоскость симметрии, проходящая через киль пластинки, вертикальна и движение происходит параллельно плоскости симметрии. Задняя часть пластинки—транец—представляет собой плоскость, перпендикулярную к плоскости симметрии. Рассмотрим случай, когда длина пластинки и ширина щеки клина достаточно велики, так что для всех сравниваемых движений границы смоченной поверхности никак не связаны с конструктивной шириной и длиной пластинки. Геометрическую ширину и длину пластинки для всех сравниваемых движений можно принять равными бесконечности. Геометрическая форма пластинки полностью определяется углом между щеками it—2р (Р—угол килеватости) и углом между килевой прямой и плоскостью торца. Эти углы можно принять за геометрические параметры формы. Для простоты мы рассмотрим класс движений, в которых эти углы фиксированы. [c.90]

Существует два метода нанесения пленочных покрытий метод конденсации (изотермический метод) и метод молекулярного потока. В первом из них температуры эмиттера и подложки одинаковы пленка растет за счет конденсации на подложке насыщенных паров материала эмиттера. Во втором методе температура эмиттера выше, и мы по существу имеем дело с направленным потоком атомов на подлоншу. Поскольку процесс образования пленки происходит при довольно высоких температурах (порядка сотен градусов), то существенное влияние на скорость роста толщины покрытия и его качество оказывает взаимная диффузия атомов подложки и напыляемого вещества. Естественно возникает вопрос о концентрации атомов подложки внутри пленки и скорости роста толщины последней. В работе [1 ] авторы заранее предполагают определенный закон движения границы пленки, в то время как в действительности последний должен быть получен из физических условий задачи. Кроме того, приводимое ими решение в случае линейного роста границы не удовлетворяет граничным условиям, и следовательно непригодно. [c.102]

Нами разработана методика исследований скоростных микро-структурных изменений в стали при высоких температурах и пластической деформации [275]. При рассмотрении недеформированного аустенита этот метод имеет существенное преимущество перед вакуумным травлением, так как он фиксирует структуру аустенита практически мгновенно, что важно для динамических процессов резко выделяет слаботравящиеся двойниковые границы созданием цветового контраста пограничных объемов надежно исключает из рассмотрения в качестве границ следы движения границ аустенитных зерен отличается большой наглядностью. [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...