Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Описания движения

Для описания движения материальных объектов, в том числе и гетерогенных смесей, необходимы схематизации и математические модели. Вопросы математического моделирования гетерогенных систем слабо отражены в монографиях по механике. И именно этим вопросам посвящена основная часть (около 70% ) настоящей книги. Рассматривается как феноменологический метод (гл. 1), так и более глубокий и более сложный метод осреднения (гл. 2 и 3), а также их совместное использование (гл. 4). Автор стремился излагать материал, выявляя основные идеи, с единых позиций, установившихся в механике сплошных сред. Настоящая монография, но существу, представляет раздел механики сплошных сред, а именно — основные уравнения механики сплошных гетерогенных сред.  [c.5]


Естественно, что при существенном различии параметров <Ф1>1 и <ф2>2 описание движения смеси с помощью параметров, осредненных раздельно по фазам, является более полным и подробным, чем с помощью параметров типа<ф >, осредненных по всей смеси. Последнее применялось в [4, И].  [c.65]

В последнее десятилетие возрос интерес к теории пространственных механизмов и в том числе к их динамике, так как эти механизмы находят все большее применение, в частности, в задачах, связанных с внедрением роботов и манипуляторов, в задачах стыковки космических объектов. В этой области разработаны методы описания движения пространственных механизмов с несколькими степенями свободы, их силовой анализ, решены некоторые задачи уравновешивания и колебаний этих систем.  [c.16]

Аналитические выражения определяют для координат, скоростей и ускорений характерных точек механизма, для которых необходимо количественное описание движения при проектировании.  [c.89]

Использование уравнений Лагранжа для описания движения систем с механическими связями  [c.144]

При таком определении потенциальных сил обобщенные силы, зависящие от обобщенных скоростей, уже не могли бы быть потенциальными и при их наличии нельзя было бы использовать уравнения Лагранжа в форме (29). Между тем можно определить понятие потенциальной обобщенной силы так, чтобы уравнения Лагранжа в форме (29) оказались пригодными для описания движений некоторых важных систем при наличии сил, зависящих от скоростей.  [c.157]

Эти выражения для обобщенных сил показывают, что уравнения Лагранжа, вообще говоря, неудобны для описания движения тела с неподвижной точкой, так как первой обобщенной силой является момент относительно неподвижной в пространстве оси г, второй — момент относительно неподвижной в теле, но  [c.191]

Такое описание движения тяжелого симметричного волчка носит чисто качественный характер и является приближенным. В действительности в случае Лагранжа регулярная прецессия возникает лишь при вполне определенных начальных условиях. В иных случаях возникает более сложное движение угловая скорость прецессии не сохраняет постоянного значения, а ось волчка не только прецессирует вокруг вертикали, но и совершает колебания в вертикальной плоскости. Это колебательное движение соответствует изменению угла 0 и называется нутацией.  [c.206]

Используя эти ранее установленные факты, мы получим теперь уравнения, специально приспособленные для описания движений в потенциальных полях, и изучим некоторые общие свойства таких движений. Весь материал этой главы в равной мере относится к системам, для которых существует обобщенный потенциал. Более того, за редкими исключениями, которые будут далее оговорены, он относится как к натуральным, так и к ненатуральным системам (см. 5 гл. IV). о связано с тем, что далее мы будем исходить из предположения, что движение системы может быть описано уравнениями Лагранжа (4), и лишь в отдельных особо оговариваемых случаях будем предполагать, что  [c.259]


Г р у 3 д е в В. П., Н е й м а р к Ю. И., Символическое описание движений в окрестности негрубой гомоклинической структуры, Укр. матем. ж. 27, вып. 6 (1975).  [c.382]

Решая задачу первым способом, мы учитывали только фактически действующие на тело активные и реактивные силы и составили шесть всеобщих уравнений двин<ения (169) и (192), связывающих проекции этих сил с массами и с проекциями ускорений частиц тела. Силы инерции не входят во всеобщие уравнения движения, так как они не действуют на массы, для описания движения которых написаны эти уравнения, т. е. в данном случае они не действуют на точки тела, вращение которого рассматривается в задаче. Решив уравнения движения, мы определили реакции в опорах, а следовательно, и давления на опоры. Таким образом, мы решили задачу как прямую основную задачу динамики по данному движению системы мы определили силы, действующие на точки системы.  [c.415]

Принцип Гамильтона можно применять не только для вывода уравнений движения систем дискретных материальных точек, но и для описания движения непрерывных сред.  [c.614]

Пример 9.4.12. Для описания движения материальной точки возьмем цилиндрические координаты (пример 3.6 1)  [c.658]

Равенства (34.26) и (34.27) являются необходимыми уравнениями, описывающими движение свободных систем дискретных материальных точек. Но, эти уравнения недостаточны для полного описания движения рассматриваемой механической системы, так как из них не следуют уравнения (34,22) и (34.23).  [c.52]

Если заданы массы точек механической системы и внешние силы, которые в общем случае зависят от времени, координат и скоростей точек системы, то теоремы о количестве движения и кинетическом моменте не позволяют определить движение точек системы. Это находится в согласии с тем, что теоремы недостаточны для описания движения системы. Только в частном случае внешних сил, зависящих от времени нли постоянных, теоремы о движении центра масс и кинетическом моменте позволяют определить движение точки С и кинетический момент К системы для любого момента времени, если заданы начальные условия точек механической системы.  [c.63]

Уравнения (44.12) и (44.14), полученные из принципа Лагранжа— Даламбера, необходимы и достаточны для описания движения свободного абсолютно твердого тела.  [c.64]

Глава 14. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ И МЕТОДЫ ОПИСАНИЯ ДВИЖЕНИЯ СПЛОШНЫХ СРЕД  [c.219]

Траектории отдельных точек сплошной среды, в которых соответствующий вектор скорости будет касательной, определяются уравнением (141.21), где t служит параметром. Способ описания движения (141.21) сплошной среды при помощи параметров а, Ь, с называется методом Лагранжа, а параметры а, Ь, с или Го — переменными. Лагранжа.  [c.220]

Если перемещение звеньев кинематической цепи происходит в одной или нескольких параллельных плоскостях, то такая кинематическая цепь называется плоской. Для образования плоских кинематических цепей достаточно использовать кинематические пары только 5-го и 4-го классов, налагающих на движение в плоскости соответственно два или одно ограничение, а для описания движения п подвижных звеньев такой кинематической цепи необходимо Зп координат.  [c.12]

Практически для описания движения с телом отсчета связывают какую-нибудь систему координат, например декартову. Координаты тела позволяют установить его положение в пространстве. Так как движение происходит не только в пространстве, но и во времени, то для описания движения необходимо отсчитывать также и время. Это делается с помощью часов того или иного типа.  [c.7]

Совокупность тела отсчета и связанных с ним координат и синхронизированных между собой часов образует так называемую систему отсчета. Понятие системы отсчета является фундаментальным в физике. Пространственно-временное описание движения при помощи расстояний и промежутков времени возможно только тогда, когда выбрана определенная система отсчета.  [c.7]


Кинематика — это раздел механики, где изучаются способы описания движений независимо от причин, обусловливающих эти движения. В этой главе будут рассмотрены три вопроса кинематика точки, кинематика твердого тела, преобразование скорости и ускорения при переходе от одной системы отсчета к другой.  [c.10]

Существует три способа описания движения точки векторный, координатный и так называемый естественный. Рассмотрим их последовательно.  [c.10]

Закон инерции. В кинематике, где речь идет лишь об описании движений и не затрагивается вопрос о причинах, вызывающих эти движения, никакой принципиальной разницы между различными системами отсчета нет, и все они в этом отношении равноправны. Совершенно иначе обстоит дело в динамике — при изучении законов движения. Здесь обнаруживается существенное различие между разными системами отсчета и преимущества одного класса систем отсчета по сравнению с другими.  [c.34]

Однако детальное рассмотрение поведения системы с помощью уравнений движения часто бывает настолько затруднительно (например, из-за сложности самой системы), что довести решение до конца представляется практически невозможным. А в тех случаях, когда законы действующих сил вообще неизвестны, такой подход оказывается в принципе неосуществимым. Кроме того, существует ряд задач, в которых детальное рассмотрение движения отдельных частиц просто и не имеет смысла (например, описание движения отдельных молекул газа).  [c.63]

Квазиупругая сила всегда имеет знак, обратный направлению смещения, т. е. равна —/г. Знак вынуждающей силы Е, так же как и поляризация среды, зависит от знака электрического заряда. Поэтому введем в уравнение движения вынуждающую силу +9Е, что пригодно для описания движения как положительного, так и отрицательного заряда.  [c.140]

Применение общего уравнения динамики для описания движения системы тел  [c.313]

Введение канонических переменных для описания движения механической системы характерно для так называемой гамиль-  [c.144]

Если отказаться от предварительного постулирования геометрических свойств пространства, то описание движения системы должно включать и характеристику его геометрических свойств. Исходным здесь является следствие из теории движения несвободной материальной точки, обобщающее первый закон Ньютона.  [c.526]

Обн1ее описание движения рассмотрим на примере иятизвенного шарнирного соосного механизма с двумя степенями свободы (рис. 17.1).  [c.356]

Первоначально лагранжев формализм был разработан, главным образом, для того, чтобы обойти затруднения, связанные с исследованием систем с механическими связями. Позже с развитием физики выяснилось удобство этого формализма в связи с ковари-антной формой уравнений Лагранжа для описания движений и в тех случаях, когда связи отсутствуют.  [c.156]

Уравнения движения, записанные в ковариантной форме (уравнения Лагранжа), имеют одинаковый вид в любой системе отсчета и поэтому в равной мере пригодны для описания движения в инерциальных и в неинерциальных системах. Для того чтобы описать движение материальной точки по отношению к неинерциальной системе отсчета, надо лишь в качестве новых координат принять отрюсительные ( греческие ) координаты неинерциальной системы. Заданное переносное движение определяет тогда все функции ф,- и г ),-, т. е. преобразование (8) новых ( гре-  [c.160]

Отметим, что особыми точками системы (6.17) будут точки пересечения линий х = х = onst с кривой Q х, у) = О Таким образом, уравнения (6.14) оказываются непригод ными для описания движения динамической системы. Урав нения (6.14) могут отражать движение системы только в ма лой окрестности (порядка ц) линии Q (х, у) = О, где х к у остаются конечными. Эти движения называются медленными движениями, а указанная малая окрестность линии Q (х, у) = О областью медленных движений.  [c.226]

Для изучения поступательного движения твердого тела вводится понятие материальной точки [1]. Это позволяет сделать динамику материальной точки физически ощутимой, облегчает анализ упражнений и сопоставление с опытными данными аксиоматически вводимых принципа относительности Галилея, принципа детерминированности и законов Ньютона. Анализируются ограничения на форму законов механики и физики, следующие из принципов относительности и детерминированности [5, 67]. Ставятся основные задачи механики. Выявляются преимущества различных систем криволинейных координат для описания движения точки. Доказываются основные теоремы механики и сообщаются основные приемы, применяемые для исследования движения. Как основа качественного анализа поведения механических объектов подробно изучаются фазовые портреты осцилляторов. На их примере демонстрируется влияние потенциальных и диссипативных сил, а также резонансные явления различных типов [37]. Изучается динамика материальной точки, стесненной связями [61].  [c.11]

Динамика твердого тела изучается на основе общих теорем об изменении кинетической энергии, кинетического момента и количества движения, а также с помощью основных понятий геометрии масс. Показывается, что аппарат динамики системы материальных точек применим для описания движения твердого тела и систем твердых тел. Проясняется вычислительная экономность использования уравнений Эйлера. Традиционно анализируются случаи Эйлера-Пуансо, Лагранжа-Пуассона, Ковгияевской [24]. В качест)зе примера методики по.чучения частных случаев интегрируемости приводятся случаи Гесса и Бобылева-Стеклова [6]. С целью демонстрации приложения развитых методов к практике даются основы элементарной теории гироскопов [14, 41], достаточные для качественного анализа действия гироскопических приборов.  [c.12]


Сформулированные акспомы являются основными при описании движения любых механических объектов. В случае механических систем они дополняются еще двумя аксиомами, характерными для взаимодействующих друг с другом материальных точек.  [c.50]

В XIX в. появилась возможность точного измерен[ия скорости света и в каком-либо веществе (газообразном или жидком). Из таких измерений можно определить с/и = пи сравнить его с табличным значением показателя преломления для данного вещества, получаемого из основанных на использовании закона преломления измерений, которые можно провести с большой точностью. Обычно значения п ---- sin ф/.sin ср2 хорошо согласуются со значениями, найденными из измерений скорости света, но в некоторых случаях возникают расхождения. Так, например, для показателя преломления сероуглерода вместо п = 1,64 было получено значение 1,76, что выходит за пределы допустимой погрешности измерений. Это является следствием значительных трудностей, неизбежно возникаюпхих при описании движения импульса в среде, в которой показатель преломления зависит от частоты, т. е. в диспергирующей среде. В таком случае кроме фазовой скорости нужно ввести euie групповую скорость, характеризующую скорость распространения всей группы волн, к рассмотрению которой мы переходим.  [c.46]


Смотреть страницы где упоминается термин Описания движения : [c.272]    [c.221]    [c.218]    [c.335]    [c.88]    [c.219]    [c.221]    [c.238]    [c.53]    [c.112]    [c.338]   
Смотреть главы в:

Первоначальный курс рациональной механики сплошных сред  -> Описания движения



ПОИСК



Введение в механику сплошных сред Основные характеристики и методы описания движения сплошных сред Переменные Лагранжа и Эйлера

Введение. Основные особенности кинематического описания движеУравнения движения точки. Траектория. Примеры прямолинейных движений. Графики движений

ДВИЖЕНИЕ СПЛОШНОЙ СРЕДЫ, ТЕОРИИ ДЕФОРМАЦИИ И НАПРЯЖЕНИЙ Эйлеров и лагранжев способы описания движения сплошной среды

ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦ В ТУРБУЛЕНТНОМ ПОТОКЕ Лагранжево описание турбулентности

Движение частиц в поле турбулентности Лагранжево описание турбулентности

Дифференцирование поля и его применение для описания движения при обработке металлов давлением

Инвариантный метод описания движения материальной точки. — Координатные методы исследования движения точки

Использование уравнений Лагранжа для описания движения систем с механическими связями

КИНЕМАТИКА СПЛОШНОЙ СРЕДЫ Основные методы описания механического движения сплошной среды

Канонические преобразования как способ описания движения, совместимый с соотношением неопределенности

Лагранжа вариационный принци лагранжев способ описания движения

Лагранжа подход к описанию движения в фазовом пространстве («новая

Лагранжа подход к описанию движения обобщенная

Лагранжа подход к описанию движения сплошной среды

Лагранжа подход к описанию движения сплошной среды случай Лагранжа)

Лагранжа подход к описанию движения сплошной среды случай Эйлера

Лагранжев и гамильтонов формализм в описании движения тела переменной массы

Лагранжев метод описания движени

Лагранжев способ описания движения

Лагранжево и эйлерово описания движения

Лагранжево описание движения

Математическое описание волновых движений идеальной жидкости

Метод описания движения жидкости

Модельное описание среднего движения турбулентной многокомпонентной смеси с переменной плотностью

О составлении уравнений Лагранжа для описания движения в неинерциальной системе отсчета

О составлении уравнений Лагранжа для описания движения в неинерцнальпой системе отсчета

ОПИСАНИЕ ДВИЖЕНИЯ жидкости

Общие вопросы описания движения системы в фазовом пространстве

Описание

Описание движения автомобиля в общем случае

Описание движения в лагранжевых координатах

Описание движения в эйлеровых координатах

Описание движения даграижево

Описание движения лагранжево (материальное)

Описание движения материальной точки

Описание движения сплошной среды

Описание движения эйлерово

Описание орбитального движения ИСЗ

Описание полуклассической модели Комментарии и ограничения Следствия полуклассических уравнений движения Задачи Полуклассическая теория проводимости в металлах

Описание потенциальных движений твердого тела в канонических переменных

Особенности описания движения вязкой жидкости

Применение общего уравнения динамики для описания движения системы тел

Применение скалярного, векторного и тензорного полей для описания движения сплошной среды (математические основы)

Принципы математического описания процессов движения

Скорость, ускорение и траектория при векторном и координатном способах описания движения

Способ описания движения лагранже

Способ описания движения лагранже эйлеров

Способы описания движения

Способы описания движения жидкости

Способы описания движения среды. Методы Лагранжа и Эйлера

Статистическое описание турбулентного движения в жидкости

Тело абсолютно твердое — Описание движения

Тензоры деформации при эйлеровом и лагранжевом способах описания движения сплошной среды

Тензоры напряжений при различных способах описания движения сплошной среды

Точка Описание гармонического движени

Уравнения Эйлера. Описание движения по Пуансо

Уравнения кинетической теории газов Описание движения системы многих частиц

Эйлеров способ описания движени

Эйлерово описание движения указатель



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте