Перемещение элементарное абсолютное

Опорные реакции деформированного вала равны произведению его изгибной жесткости на третью производную прогиба по осевой координате на концах для левой реакции со знаком минус, согласно [7]. Можно также соответствующим образом просуммировать инерционные силы от перемещений элементарных участков вала вследствие его прогиба к этому нужно добавить реакции от непосредственного воздействия неуравновешенности на опоры через абсолютно жесткий вал. Симметричные и кососимметричные эпюры неуравновешенности и соответственно симметричные или кососимметричные пары сосредоточенных дисбалансов и уравновешивающих грузов рассматривались отдельно. [c.73]

Известно, что всякое элементарное перемещение абсолютно твердого тела слагается p . 299. из поступательного перемещения 6я, общего [c.301]

Теорема 3.13.2. (О кинетической энергии относительного движения). Дифференциал кинетической энергии относительного движения равен работе абсолютной силы и переносной силы инерции на относительном действительном элементарном перемещении точки дг [c.275]

Теорема об изменении кинетической энергии в относительном два-жении точки выражается так же, как и в абсолютном движении, толь ко к элементарной работе приложенной силы добавляют элементарную работу силы инерции переносного движения на относительном перемещении. [c.330]

В абсолютно твердом теле точки связаны идеальными связями. Силами реакций связей в этом случае являются внутренние силы, для которых было доказано, что сумма элементарных работ этих сил на любых элементарных перемещениях точек тела равна нулю. [c.374]

Элементарная работа сил, действующих на абсолютно твёрдое тело, равна алгебраической сумме двух слагаемых работы главного вектора этих сил на элементарном поступательном перемещении тела вместе с произвольно выбранным полюсом и работы главного момента сил, взятого относительно полюса, на элементарном вращательном перемещении тела вокруг полюса. [c.104]

Допустим, что свободное абсолютно твердое тело находится под действием системы сил F,- (рис. 18). Определим элементарную работу этих сил на произвольном перемещении тела. [c.97]

Чтобы найти обобщенные силы, рассмотрим работу активных сил, произведенную на возможных перемещениях. Как известно, элементарная работа — абсолютный скаляр и не зависит от выбора системы координат. [c.122]

В курсе, наряду с обычным содержанием отделов статики и кинематики точки и абсолютно твердого тела, приводится расширение предмета теоретической механики в сторону сплошных деформируемых сред, в частности, излагается введение в статику сплошных сред и обобщение теоремы о перемещении и движении абсолютно твердого тела на случай элементарного объема деформируемой и идеально текучей среды. [c.2]

Обозначим через Q/ (/= 1, 2,. .., к) обобщенные силы, составленные обычным образом как коэффициенты при вариациях обобщенных координат в выражении суммы элементарных работ задаваемых сил на возможных перемещениях системы при мгновенно остановленных в абсолютном движении связях [c.430]

В случае неизменяемой механической системы (например, абсолютно твердого тела) расстояния между точками приложения внутренних сил при движении системы не изменяются, и, следовательно, согласно равенству (30) сумма элементарных работ всех внутренних сил на любом перемещении этой системы должна всегда быть равна нулю, т. е. =0. [c.640]

Вектор перемещения, вообще говоря, не совпадает с участком траектории, которую описала движущаяся точка при данном перемещении (так как траектория может быть криволинейной). Но если взять достаточно малое перемещение, то с требуемой степенью точности можно заменить малый участок траектории ее хордой и считать, что вектор перемещения совпадает с соответствующим участком траектории. Такое достаточно малое перемещение As называется элементарным перемещением. Если компоненты этого вектора по трем осям X, у, г соответственно равны Дл , Ау, Аг, то абсолютная величина вектора As [c.39]

Определяя перемещение пружины (растяжение или осадку), обычно принимают во внимание только кручение витков. Рассмотрим деформацию кручения мысленно выделенного из пружины элементарного отрезка ds ее витка (рис. 230), временно предположив остальную часть пружины абсолютно жесткой. В сечениях А и В элемента проведем радиусы витка в плоскости, перпендикулярной к оси пружины, продлив их до пересечения с осью пружины. Полученные при этом отрезки АС и ВС будут радиусами пружины. По этим радиусам витка направим абсолютно жесткие стержни, прикрепленные к сечениям А н В витка. Силы Р, растягивающие пружину по оси, можно считать приложенными к концам С и С стержней АС и ВС. [c.250]

При этом для устранения перемещений балки как абсолютно твердой принято, что перемещение и элементарный поворот главных осей деформации в центре тяжести торца Е1 (т. е. в начале координат) равны нулю. [c.353]

Все перечисленные силы распределены (как правило, неравномерно) по объему или по поверхности звена. Так как перемещение всякого элемента звена механизма вследствие упругой деформации этого звена на много порядков меньше его перемещения, обусловленного кинематикой механизма, то при исследовании динамики механизма можно считать его звенья абсолютно твердыми телами. Поэтому движение не изменится, если заменить распределенные массовые и поверхностные силы их равнодействующими. После такой замены сила тяжести звена будет приложена в центре его масс, а сила поверхностного давления — в центре давления, лежащем внутри контура, ограничивающего поверхность, подверженную давлению. Так как в отличие от поля тяготения поле сил инерции неоднородно, то положение точки приложения равнодействующей распределенных по массе тела элементарных сил инерции все время изменяется в процессе движения. Поэтому распределенные силы инерции удобнее представить главным вектором сил инерции, приложенным в центре масс, и главным моментом сил инерции. [c.37]

Простые решетки. С геометрической точки зрения правильное периодически повторяющееся размещение частиц в кристалле можно описать с помощью операции параллельного перемещения, или трансляции. На рис. 1.6, а показана решетка, полученная трансляцией частицы О вдоль трех осей оси х на отрезки а, 2а,. .., оси у на отрезки Ь, 2Ь.....оси г на отрезки с, 2с,. .. Векторы а, Ь, с называются векторами трансляции, абсолютная величина их — периодами трансляции. Параллелепипед, построенный на векторах а, Ь, с, называется элементарной ячейкой кристалла (рис. 1.6, б). Все элементарные ячейки кристалла имеют одинаковые форму н объем во всех вершинах ячеек располагаются одинаковые атомы. Поэтому все вершины ячеек эквивалентны друг другу. Их называют узлами решетки. [c.12]

Эти замечания нашли интересное применение в так называемой задаче об изменении широт. Эта задача ведет свое начало от того факта, полученного из наблюдений, что движение Земли около ее центра тяжести не только не является простым суточным вращением, рассматриваемым в элементарной космографии, но, строго говоря, не является даже регулярной прецессией, понятие о которой мы дали в п. 20 гл. IV т. I, и даже не представляет собой то общее возмущенное движение (которым мы будем заниматься в п. 61 следующей главы), которое могла бы предвидеть механика абсолютно неизменяемых тел, когда принимается во внимание лунно-солнечное притяжение. Остаются необъяснимыми некоторые дальнейшие малые перемещения мгновенной оси вращения Земли как относительно полярной земной оси, так и относительно неподвижных звезд. Именно эти весьма малые перемещения мгновенной оси относительно неподвижных звезд и вызывают так называемые изменения широт (на небесной сфере). [c.221]

Подвижные оси. Абсолютная и относительная скорости изменения вектора. Теорию движущихся осей часто считают трудной и неясной из-за тех требований, которые она предъявляет к нашей способности наглядно представить тела в движении. Наилучший метод избежать возникающей таким образом неясности состоит в рассмотрении проблемы с помощью бесконечно малых смещений, разлагая действительные перемещения, которые происходят за время dt, па совокупность элементарных смещений, каждое из которых вызвано своей причиной. При этом порядок, в котором действуют эти причины, не важен, так как бесконечно малые перемещения коммутативны. Для краткости при дальнейшем выводе формул мы не рассматриваем эти причины бесконечно малых перемещений. [c.66]

В счетно-импульсных (системах применяют как перфорированные, так и магнитные ленты. Системы с программами на перфолентах выполняются с абсолютным или относительным измерением перемещения рабочего органа. В первом случае отсчет перемещения ведется относительно одной и той же точки стола станка, положение которой задано программой. При этом, как ранее отмечалось, обеспечивается высокая точность отсчета, но необходим, большой предел измерения, поскольку величина сигнала о перемещении в этом случае пропорциональна расстоянию, пройденному столом или суппортом от нулевой точки. Во втором случае отсчет ведется не от одной точки, а от каждого предыдущего положения рабочего органа, т. е. учитываются элементарные приращения. Не нуждаясь в большом диапазоне измерения, относительная система уступает абсолютной в точности, так как неточность установки стола, например, в одной из позиций, влияет на точность его расположения во всех остальных позициях. Однако на револьверных станках, как и в некоторых других случаях, ошибки такого рода не имеют большого значения, так как после того, как-один из резцов отработал свой. путь, револьверная головка отводится в исходное положение для поворота и отсчет нового перемещения ведется не от какого-то промежуточного, а от первоначального нуля, а ошибка предыдущего перемещения, возникшая, к примеру, вследствие инерционного перебега, как бы гасится. [c.192]

Мотор элементарных перемещений тела-носителя вместе с тяжелой точкой в абсолютном движении будет [c.242]

На рис. II1.9, в показаны результаты приведения элементарных центробежных сил к центру диска. Следует обратить внимание на то, что момент Му как бы стремится установить плоскость диска перпендикулярно оси вращения. Конечно, поскольку ось системы считалась абсолютно жесткой, это стремление останется неосуществленным, но в реальных случаях, когда ось деформируется, момент Му окажет влияние на упругие перемещения. [c.165]

Однако перемещения точки М не являются мерой деформирования элемента материала вблизи этой точки. Выделим в окрестности точки М элементарный параллелепипед с размерами dx,dy,dz (рис. 9.7). При деформировании длины его ребер получают абсолютные удлинения Adx, Айу и Adz. Относительные линейные деформации в точке М вводятся следующим образом [c.402]

Можно заключить, что уравнение (9), по сути, не выполняет функций, возложенных на него классической теорией упругости, т. е. не определяет перемещения в любой точке среды, если заданы перемещение к какой-либо точке и тензор деформаций. Следовательно, оно не может быть отражением соотношений сплошности для тела в целом (8), вытекающих из него в классической теории. Задавая этим кубикам деформации, ничего нельзя сказать о теле в целом, поскольку они мог ут перемещаться и поворачиваться друг относительно друга на произвольные величины. Если возьмем элементарные кубики абсолютно жесткие 1т. е. 8 = 0), то им можно [c.102]

Термически активируемое перемещение дислокаций рассматривается в свете теории абсолютных скоростей реакций. Чтобы произвести элементарную деформацию, элемент дислокации,. находящийся в активированном состоянии (единица потока), должен преодолеть энергетический барьер. Источниками энергии, необходимой для преодоления барьера (которая наглядно изображается на графике сила — расстояние), являются приложенное напряжение и тепловое возбуждение. Даются определения термодинамических параметров и рассматриваются способы их экспериментального измерения. [c.91]

При изучении деформации круглого кольца ( 17, 18) мы уже пользовались теми упрощениями, которые получаются, если ось кольца считать абсолютно нерастяжимой. При таком допущении перемещения точек оси кольца можно представить в форме тригонометрических рядов, коэффициенты которых определяются путем применения начала возможных перемещений. Решения эти, конечно, могут быть использованы при исследовании плоской деформации цилиндрической оболочки, когда все сводится к расчету элементарного кольца. Но допущение нерастяжимости срединной поверхности может привести к удовлетворительному решению и в ряде других случаев, когда по распределению нагрузок можно ожидать, что перемещения точек срединной поверхности оболочки обусловлены главным образом искривлением оболочки, а не растяжениями ее срединной поверхности. [c.469]

Абсолютно твердое свободное тело. Та- сое тело представляет собой неизменяемую систему материальных точек. Связи, наложенные на эту систему, выражаются в том, что расстояния между этими точками остаются постоянными. Покажем, что при всяком перемещении абсолютно твердого тела сумма элементарных работ внутренних сил, т. е. тех сил, с которыми действуют друг на друга материальные частицы этого тела, равна нулю. В самом деле, обозначим силы, с которыми действуют друг на друга две какие-нибудь частицы тела А ж В, через и (рис. 321). [c.465]

В теории упругости условия равновесия (статические условия задачи) выводятся по отношению к элементарному объему напряженного, а следовательно, уже деформированного тела. Отсюда все выводы теории упругости, касающиеся статической стороны задачи, можно считать абсолютно строгими только при допущении, что они относятся к координатам тела в его напряженно-деформированном состоянии. Что касается геометрических соотношений, которые выводятся в теории упругости, то все они, безусловно, относятся к координатам тела в его первоначальном недеформированном состоянии. При выводе этих геометрических соотношений принимают х, у, z — координаты материального элемента тела до деформации, х + г/ -f Uy, z -р- —его координаты после деформации и выводят зависимости между производными составляющих перемещения и , Uy и по первоначальным координатам точки, т. е. координатам ее в недеформированном состоянии тела. Таким образом, здесь известная неувязка заключается в том, что мы пользуемся основной системой уравнений, в которую входят, [c.203]

Наибольшие затруднения представляет обычно изложение вопроса о распределении скоростей в сферическом движении. Источником этих затруднений является игнорирование принципа методологического единства трактуемой дисциплины. В соответствии с хорошо известным правилом кинематики точки, в том случае, когда движение точки определено уравнениями в декартовых координатах х, у, г, для того, чтобы найти скорость, следует искать проекции скорости на оси х, у, г, а для этого достаточно дифференцировать по времени уравнения движения точки. Вместо предложенного кинематикой точки прямого, абсолютно надежного пути избирают пути обходные, уводящие иногда далеко в сторону от изучаемого вопроса и, в -некоторых случаях, даже от объективной действительности. В главе, посвященной вопросу о скоростях точек тела, находят нужным заниматься вопросом о конечных перемещениях тела. Говорят о так называемом векторе элементарного поворота, применяя при этом разностные и дифференциальные обозначения как названного вектора, так и вводимого вместе с ним вектора угловой скорости. [c.51]

Основные положения статики вытекают из теоремы об изменении кинетической энергии системы. Такой прием позволяет, во-первых, исключить из курса ряд элементарных теорем статики, которые получаются в данном случае как следствия, и, во-вторых, получить условия равновесия сил, действующих на абсолютно твердое тело, именно в то время, когда они необходимы студентам для изучения сопротивления материалов. Этого нельзя добиться, если в основу статики положить принцип возможных перемещений, что потребовало бы предварительного рассмотрения таких понятий, как возможные перемещения, идеальные связи, а также свойств идеальных связей. Кроме того, энергетический подход к решению статических задач оправдывается тем, что кинетическая энергия является основополагающим понятием механики, о чем было сказано выше. С методологической точки зрения эту особенность трудно переоценить. [c.71]

Оставшееся в равенстве (45) третье слагаемое бг-5 выражает отличие перемещения элементарного объема деформируемой среды от перемещения того же объема абсолютно твердого тела и образует деформационное перемещение Рдеф, равное по условию симметрии тензора 5 [c.340]

Обобщенные силы и обобщенные перемещения. Чтобы результаты дальнейших исследований имели наиболее общий характер, будем рассматривать действие обобщенных сил и обусловленных ими обобщенных перемещений. Под обобщенной силой будем подразумевать любую совокупность сил, приложенных к телу. С этой точки зрения обобщенными силами являются любая сила, приложенная к телу совокупность двух равных и противоположно направленных сил, вызывающих растяжение или сжатие стержня изгибающая пара сил крутящая пара сил сила, приложенная к балке в любом ее сечении, вместе с вызываемыми этой силой опорными реакциями сплошная нагрузка, действующая на балку, вместе с опорными реакциями. Для элементарной призмочки, выделенной из тела, за обобщенные силы могут быть приняты напряжения, действующие по ее граням и т. д. За обобщенное перемещение, соответствующее данной обобщенной силе, будем принимать величину, на которую необходимо умножить эту силу для вычисления ее работы при условии, что сила при вызываемых ею перемещениях остается постоянной. Так, обобщенным перемещением, соответствующим силе, приложенной к телу, является перемещение точки приложения силы по ее направлению для двух растягивающих сил обобщенным перемещением является абсолютное удлинение стержня для изгибающей пары сил — угол поворота сечения для крутящей пары сил — угол закручивания. В случае силы, приложенной в сечении балки, если иметь в виду, что работа опорных реакций при неподатливых опорах равна нулю, за обобщенное перемещение следует принять прогиб балки в том сечении, где приложена сила. [c.264]

Вывод теоремы об изменении кинетической энергии для точки в относительном движеннн произведем так же, как и вывод аналогичной теоремы в абсолютном движении, умножив обе части (72), скалярно на вектор элементарного относительного перемещения г, и преобразуем левую часть полученного выражения. Значок над дифференциалом радиус-вектора г и других векторов указывает, что при дифференцировании надо брать изменение соответствующего вектора относительно подвижной системы координат Охуг. Таким образом. [c.330]

Из последггего равенства следует такой вывод. элементарная работа сил. приложенных к абсолютно твердому телу, равна сумме работы главного вектора системы сил на перемещении полюса и работы главного момента системы сил относительно полюса на враищтельном перемещении вокруг оси, проходящей через полюс. [c.97]

В случае идеально гладкой поверхности реакция целиком сводится к силе, нормальной к поверхности. Таким образом, если связью служит поверхность без трения, то реакция связи нормальна к связи. В этом случае элементарная работа реакции на любом возможном перемеи ении точки равна нулю, так как сила направлена перпендикулярно к перемеи ению. Подчеркнем, что по определению возможных перемещений только что сказанное верно как в случае стационарных, так и нестационарных связей. Само собой разумеется, что элементарная работа реакций на той части бесконечно малого перемещения, которая соответствует собственному перемещению связи, может быть в общем случае и не равна нулю. Точно так л<е в случае движения по идеальной абсолютно гладкой кривой реакция будет нормальна к кривой и работа реакции на возможном перемещении будет равна нулю. Если же поверхности или кривые не идеально гладки, то работа реакций не будет равна нулю. Аналогичное заключение относится к твердому телу, скользящему по плоскости. Если поверхности соприкасающихся тел идеально отполированы, реакция будет направлена по общей нормали к ним при этом работа реакции на. "юбом возможном перемещении будет равна нулю. [c.315]

Макрочастица жидкости соверщает перемещение из первого слоя во второй вдоль оси координат у со скоростью V у (порядок Уу тот же, что и Ух). Таким образом, количество движения, которое переносится массой макрочастиц ()Ууй5 через элементарную площадку й8, равно по абсолютной величине рУу Ух + Ух ) 8. Это количество движения обусловливает дополнительное напряжение т,.. [c.19]

Следовательно, когда р п д пе слищком малы, сила Р очень сильно отличается от силы Рц, которая вызывала бы такое же движение точки Н при /"о = 0. Таким образом получается объяснение того факта, что при попытке изменения рукой направления оси ощущается неожиданное сопротивление, тем большее, чем больше г . Более того, можно еще показать, что в каждый момент времени сила Р приблизительно перпендикулярна к элементарному перемещению, сообщаемому точке Н в этот момент. Точнее говоря, вектор, имеющий проекции X — Х , V—У о- 0, т. е, вектор геометрической разности Р—Р , перпендикулярен к элементарному перемещению точки и очень мало отличается по направлению от вектора Р, так как вектор Р , очень мал по сравнению с вектором Р. Действительно, заметим, что абсолютная скорость точки Н оси Ог имеет на оси Оху г проекции [c.193]

Согласно этому, в работе [61] введено понятие эквивалентной жесткости системы нагружения, связывающей перемещение рассматриваг емой точки в направлении действия главного напряжения на элементарной площадке. Условие устойчивости закритического деформирования области малых, но конечных размеров, полученное в [61], следует из соотношений (9.39), (9.38) и (9.41), однако, лишь в том случае, если записать их применительно к главным осям, частные производные в (9.41) згшенить отношением абсолютных величин, dx згшенить на Ах и принять, что каждая компонента тензора S должна быть положительна (условие достаточное, но не являющееся необходимым для выполнения (9.39)). [c.210]

В случае выхода конструкции из строя в результате разрушения определенной части ее злементов, энергоемкость зтого процесса может быть подсчитана. Это осуществимо с учетом того, что полная площадь под диаграммой деформирования равна работе разрушения любого элементарного объема материала. Подвод же энергии осуществляется со стороны нагружающего устройства и за-счет запаса упругой зиергии разгружающихся при потере несущей способности конструкции ее частей. Как уже отмечалось, подвод энергии со стороны нагружающего устройства существенно зависит от его жесткости. Лишь со стороны абсолютно жесткого нагружающего устройства отсутствует полностью подвод знергии к деформируемому телу (работа внешних сил равна нулю, поскольку перемещение границы тела, связанное с его разрушением, исключено). Избыток подводимой энергии приводит к динамическому разрушению. [c.245]

Оценим влияние жесткости нагружающей системы на устойчивость закритического деформирования элементов структуры слоистых композитов. Воспользуемся введенным в настоящей работе (см. 9.4) тензором жесткости нагружающей системы V. Рс1ссмотрим элементарный макрообъем слоистого композиционного материала, мысленно абсолютно жестко зафиксировав его границы внутри дефорн мируемого тела. Определенные перемещения границ тела приведут к появлению на границе элементарного объема напояжений (о хг). Освобождение границ элементарного объема приведет к его деформации и снижению напряжений до уровня [c.250]

Таким образом, в работе Навье с самого начала используется гипотеза о сплошности жидкой среды и предположение о непрерывности деформирования частицы жидкости. Навье вводит в рассмотрение разность векторов скоростей в двух соседних точках и устанавливает выражение для скорости абсолютного удлинения элементарного прямолинейного отрезка, соединяющего две соседние частицы. Таким образом, если у Ньютона при формулировании гипотезы о вязкости по существу речь щла о деформации простого сдвига частицы жидкости, то у Навье речь идёт уже о деформации удлинения отрезка произвольного направления. В своих дальнейших рассуждениях Навье использует следующую гипотезу дополнительная к давлению сила взаимодействия между двумя соседними частицами жидкости прямо пропорциональна скорости абсолютного удлинения расстояния между ними. Коэффициент пропорциональности считается зависящим от расстояния так, что при удалении частиц друг от друга он должен стремиться к нулю, а при приближении этот коэффициент должен стремиться к конечному значению, отличному от нуля. Под дополнительной силой в своей гипотезе Навье понимал силу, приходящуюся на единицу объёма одной фиксированной частицы со стороны единицы объёма второй фиксированной частицы. По этой причине гипотеза Навье формально не совпадает с принимаемой в настоящее время обобщённой гипотезой Ньютона для вязкой несжимаемой жидкости, но по своему содержанию она всё же близка к ней. Чтобы оценить суммарное воздействие всех окружающих частиЦ жидкости на одну фиксированную частицу с единичным объёмом, Навье подсчитывает сумму всех элементарных раббт рассматриваемых сил воздействия со стороны всех окружающих частиц жидкости на том элементарном перемещении, которое представляется вариацией абсолютной скорости удлинения. Суммирование этих элементарных работ проводится с помощью интегрирования по объёму всего пространства при использовании сферических координат с началом [c.15]

Вариация функционала действие . Будем считать кольцо состоящим из двух участков, составленных из материальных точек, находящихся вне зоны контакта и в зоне контакта соответственно. Участок в зоне контакта принимаем прямолинейным (хорда с центральным углом 2 у), абсолютные скорости точек этого участка равны нулю. Получим выражение кинетической энергии участка, находящегося вне зоны контакта. При стационарном качении колеса (см. рис. 22.1) относительно осей, движущихся поступательно вместе с центром масс С, деформированная конфигурация является неизменной, поэтому вместо двух независимых переменных можно рассматривать одну. Независимое изменение координаты (р при переходе от одного элемента кольца к другому в фиксированный момент будем рассматривать как перемещение, происходящее за элементарный промежуток времени dt. Обозначив dip = Lodt, где и — постоянная угловая скорость, находим (см. (1)) выражение скорости элементарной массы кольца относительно осей Кёнига с центром в точке С [c.158]

С теоремой об изменении кинетической энергии системы связано определение эквивалентных систем сил две систёмы сил, действующие на абсолютно твердое тело, называются эквивалентными, если они своим действием вызывают одинаковые изменения кинетической энергии тела на одинаковых произвольных элементарных перемещениях, т. е. на этих перемещениях выполняют одинаковые элементарные работы. Из этого определения вытекает, что необходимыми и достаточными условиями эквивалентности двух систем сил, действующих на абсолютно твердое тело, являются равенства их главных векторов и их главных моментов относительно одного и того же центра. [c.70]

В последнее время в грактике преподавания теоретической механики в высших технически учебных заведениях происходят значительу-ные изменения. Этому способствует как неуклонное уменьшение времени, отводимого учебными планами на ее изучение (часто меньше ста часов), так и изменение той роли, которая отводится теоретической механике в общей системе образования инженеров современных сие-циальностей. Центр тяжести образования инженеров немеханических специальностей, составляющих большинство, смещается or механических дисциплин в сторону кибернетики и автоматики, радиотехники и радиоэлектроники, химии и энергетики. От современных инженеров сейчас требуется гораздо более высокий уровень теоретической подготовки, чем 10—15 лет назад. С другой стороны, значительно расширяется круг инженеров механических специальностей. Все это приводит к заключению о необходимости углубления и перестройки курса теоретической механики. Традиционный курс, состоящий из статики абсолютно твердого тела, кинематики точки и твердого тела и динамики, в которую входят дифференциальные уравнения движения точки, основные теоремы и принципы Даламбера и возможных перемещений, в свое время соответствовал всем требованиям, которые к нему предъявлялись. По в последнее время его недостатки стали очевидными и неоднократно отмечались. Мы не будем на них останавливаться. Заметим, что перестройка курса должна идти по двум направлениям. Прежде всего он должен быть более компактным и приспособленным к тому, чтобы в краткое время изложить все основ ные идеи и методы. Во-вторых, необходимо его углубление. Центр тяжести курса должен быть смещен от элементарных вопросов статики и кинематики к более содержательным и ценным разделам динамики и аналитической механики. В настоящее время ряд ведущих [c.72]

Полученные результаты прилагаются к механике твердого тела. Поскольку формулы для возможного перемещения тела уже выведены, то из принципа возможных перемещений немедленно вытекают условия равновесия (статика абсолютно твердого тела) как для случая произвольной системы сил, так и для частных случаев. Здесь вводятся понятия моментов сил и устанавливаются их свойства. Приведенное выше определение эквивалентности двух систем сил дает возможность заключить, что две системы сил, приложенные к свободному твердому телу, эквивалентны тогда и только тогда, если равны их глгвные векторы и главные моменты относительно одного и того же произвольно выбранного центра. Отсюда немедленно вытекают в виде следствий известные положения элементарной статики (теория пар сил, теоремы о приведении и т. д.), которые при обычном изложении нуждаются Б громоздком доказательстве. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...