Точка геометрическая

Здесь все точки геометрического образа проецируют параллельными лучами на плоскость, перпендикулярную к ним. Однако такого изображения недостаточно для представления самого предмета. Но при ортогональном проецировании неопределенность изображения какого-либо предмета на одной плоскости можно восполнить путем изображения его на другой плоскости, перпендикулярной к первой. Такие два изображения (комплекс двух ортогональных проекций) [c.17]

Более рационально здесь применять метод проекций с числовыми отметками, основанный на том, что все точки геометрического образа в пространстве ортогонально проецируют на горизонтальную плоскость проекций — плоскость нулевого уровня. Удаление точек от горизонтальной плоскости проекций на чертеже указывают числовыми отметками, расположенными возле проекций точек внизу справа. Если точка расположена выше плоскости проекций, то ее отметка положительна, если ниже — отрицательна и при отметке ставят знак (—) минус. [c.18]

Два проецирующих луча Ла и Аа, исходящих из какой-то точки геометрического образа, представляют собой задание некоторой плоскости. Эту плоскость называют плоскостью проецирующих лучей или проецирующей плоскостью она перпендикулярна к плоскостям проекций Я и F и к оси проекций Ох. [c.22]

Теорема. Горизонтальная и фронтальная проекции любой точки геометрического образа располагаются на одной линии связи. [c.22]

Как уже известно, все точки геометрических образов, лежащих в биссекторных плоскостях, равно удалены от плоскостей проекций Я и К [c.33]

Обозначения точек геометрических образов на обобщенном чертеже примем такие же, как и на ортогональных. При переходе от ортогонального чертежа к обобщенному построим основную линию обобщения — геометрическое место точек пересечения разноименных проекций прямых линий плоскости. [c.68]

Выбираем дополнительную горизонталь-но-проецирующую плоскость проекций И параллельно плоскости геометрического образа. Направления проецирования (линии связи) точек геометрического образа на чертеже составляют прямой угол со следом Мц его плоскости. [c.78]

На рис. 119 показано определение натуральной величины треугольника аЬс, а Ъ с вращением вокруг горизонтальной прямой линии этого треугольника — горизонтали. При этом все точки геометрического образа вращаются вокруг оси по окружностям в плоскостях, перпендикулярных к оси. [c.87]

У диады второй модификации (рис. 25, б) известны положения точки В вращательной пары и направляющей хх, которая представляет собой геометрический элемент поступательной пары. Как и в предыдущей диаде, определив положение внутренней вращательной пары (точки С), найдем положения звеньев группы. Геометрическим местом положений точки С звена 2 будет окружность аа радиуса ВС с центром в точке В. Поскольку точка С звена 3 находится на постоянном расстоянии /гд от направляющей хх, то геометрическим местом положений этой точки будет прямая [c.30]

Так как из любой точки пространства, за исключением центра сферы С, можно описать концентрические сферы, пересекающие данную сс ру по окружностям, и из любой точки оси 4 можно описать концентрические сферы, пересекающие данную поверхность вращения по окружностям, то геометрическим местом точек пространства, из которых возможно описать концентрические сферы, пересекающие по окружностям и данную поверхность вращения и данную сферу, будет ось / поверхности. [c.191]

Отметим в заключение, что согласно определению центр тяжести — это точка геометрическая она может лежать и вне пределов данного тела (например, для кольца). [c.89]

Действие пары сил на тело (см., например, рис. 32). Если иа свободное твердое тело начнет действовать мра сил F, F, то геометрическая сумма этих внешних сил будет равна нулю (F- F —Q). Следовательно, центр масс С тела, если он вначале был неподвижен, должен остаться неподвижным и при действии пары. Таким образом, где бы к свободному твердому телу ни была приложена пара сил, тело начнет вращаться вокруг своего центра масс (но мгновенная ось. вращения в общем случае не будет направлена перпендикулярно плоскости действия пары, как можно предположить). [c.276]

Поворот плоскости вокруг ее следа до совмещения с соответствующей плоскостью проекций (этот случай называют также способом совмещения). Если плоскость вращать вокруг ее следа до совмещения с плоскостью проекций, в которой расположен этот след, то геометрические образы, расположенные в плоскости, изобразятся без искажения. Этот способ является частным случаем вращения вокруг горизонтали или фронтали, так как горизонтальный след плоскости можно рассматривать как нулевую горизонталь горизонтальной плоскости, а фронтальный след — как нулевую фронталь. [c.66]

Перпендикуляры в точках Л и В к скоростям этих точек параллельны. Следовательно, мгновенный центр скоростей шатуна находится в бесконечности, угловая скорость шатуна равна нулю, а скорости всех точек геометрически равны [c.239]

Уравнение (48.2) выражает теорему об изменении количества движения материальной точки в дифференциальной форме, которая формулируется так производная по времени от количества движения материальной точки геометрически равна равнодействующей сил, приложенных к этой точке. Установим зависимость между изменением количества движения и импульсами действующих на точку сил. [c.129]

При поступательном движении твердого тела траектории всех его точек тождественны и параллельны. Следовательно, векторы элементарных перемещений всех точек геометрически равны между собой, т. е. [c.174]

В соответствии с принципом Даламбера для материальной точки геометрическая сумма сил, приложенных к точке, и силы инерции этой точки равна нулю [c.164]

Если обозначить через у, z координаты точки геометрической оси ротора, лежащей на пересечении этой оси с плоскостью, перпендикулярной к оси вращения и проходящей через центр тяжести ротора, то координаты центра тяжести будут [c.633]

Будем рассматривать тело столь малых размеров, что различием в движении отдельных его точек можно Пренебречь. Такое тела называется материальной точкой (или материальной частицей) его можно представлять себе в виде точки (геометрической), снабженной массой. В дальнейшем материальную точку для краткости будем часто называть просто точкой (частицей). Произведение массы т. материальной точки на ее скорость <о есть векторная величина, называемая количеством движения (или импульсом) точки так как [c.170]

Заметим, что центр тяжести (или центр масс) есть точка геометрическая, которая может не совпадать ни с одной из частиц тела (например, для кольца). [c.213]

ФОКУС-особая точка, геометрически характеризующаяся тем, что фазовые траектории в окрестности этой точки представляют собой спирали с бесконечным числом витков, проходящих через эту точку. [c.83]

Если радиус-векторы плоской кривой относительно некоторой точки увеличить (или уменьшить) на одну и ту же величину, то геометрическое место концов полученных радиус-векторов представит конхоиду данной кривой относительно выбранной точки. [c.232]

Отбросить связи, заменив их реакциями. При этом реакцию шероховатой опорной поверхности заменить двумя составляющими— силой трения скольжения и нормальной реакцией Л/, смещенной в сторону движения на расстояние, равное коэффициенту трения качения fe, от точки геометрического качения. [c.86]

Как уже известно, при параллельном проецировании проекции геометрического образа на плоскостях одного направления остаются неизменными, т. е. сохраняюг и вид, и размеры. Учитывая это, njm KO TH проекций можно приближать к 1еомстриче-скому образу или удалять от него. Изображения на этих плоскостях остаются постоянными. По изображениям можно определять разности удалений точек геометрического образа от плоскостей проекций. [c.23]

На чертеже величина разнос1и удалений точек геометрического образа or плоскостей проекций не изменяется, если разноименные проекции этого образа сближать или удалять в направлении линий связи его точек. [c.30]

Плоскопараллельное перемещение можно рассматривать как вращение вокруг не-выявленных проецирующих прямых. Здесь псе точки геометрического обра М переме-нцпогся во взаимно параллс]п.ных плоское [ях. [c.86]

Имея преобразование линии пересечения D торса плоскостью, строим преобразования образующих торса как прямые линии, параллельные соответствующим им преобразованиям парных образующих вспомогательного конуса. Откладывая на преобразованиях образующих торса их ист инные величины, получаем ряд точек, геометрическим местом которых является преобразование ребра возврата торса. [c.292]

Для построения точки А используем два геометрических места точек геометрическое место точек в пл. V, удаленных от точки /< на расстояние AK= ) -Mk (т. е. окружность, проведенная из точки К радиусом X-Mk), и геомегрическое место точек, отстоящих от точки В на расстояние АВ=Х ВМ. у. е. сфера радиуса АВ с центром в точке В). Точка А должна лежать в пл. V, т. е. должна быть на окружности, по которой пл. V пересекает указанную сферу и центром которой является фронт, проекция точки В. [c.244]

Геометрическим переменным присваиваются имена в соответствие с правилами языка ФОРТРАН. Значения геометрических переменных определяются их внутренним представлением в ЭВМ. Так, значением геометрической переменной точки является пара чисел, равных координатам этой точки. Геометрические операторы (их более 200) — это либо операторы присваивания, либо операторы обращения к подпрограммам. В левой части оператора присваивания указывается наименование геометрической переменной, а в правой части — геометрическое выражение (оператор-функция или подпрограмма-функция) и список фактических параметров. Наименование функции определяет тип геометрической переменной, способ ее параметризации и последовательность перечисления фактических параметров. Как правило, начальные буквы в паимеповашш функций отражают тип геометрических элементов Т — точка, Р — прямая, К — окружность, V — вектор, О — дуга окружности, 5 — плоскость, А — угловая величина. В некоторых случаях название оператора связывается с названием операции. [c.167]

Так как начало координат совпадает с заделкой, то геометрические начальные параметры — прогиби угол поворота в начале координат — равны нулю [c.287]

Если вместо горизонтали будет задана фронталь f, то геометрические построения по проведению прямой I i f аналогичны только что рассмотренным с той лишь разницей, что построения неискаженной проекции прямого угла следует начинать с фронтальной проек1ф1и (см. рис. 249,6). [c.175]

Применение способа вращения без указания на чертеже осей вращения, перпендикулярных к плоскостям проекций. Если вращать геометрическую фигуру вокруг оси, перпендикулярной к плоскости проекций, то проекция на этой плоскости не изменяется ни по виду, ни по величине (меняется лищь положение проекции относительно оси проекций). Проекции точек геометрической фигуры на плоскости, параллельной оси вращения, перемещаются по прямым, параллельным оси проекции (за исключением проекций точек, расположенных на оси вращения), и проекция в целом изменяется по форме и величине. Поэтому можно применять способ вращения, не задаваясь изображением оси вращения. В этом [c.63]

Основной закон динамики. Задачи динамики точки. Динамика представляет собой часть кинетики, посвященную изучению движения материальных тел (или ообще механических систем) в зависимости от действующих на них сил. Движение тела определяется движением всех материальных точик (или частиц) его составляющих поэтому естественно начать изучение динамики с изучения движения материальной точки. Как указывалось ), под материальной точкой мы понимаем тело столь малых размеров, что различием в движении его частиц можно пренебречь. Материальную точку можно рассматривать как точку (геометрическую), имеющую массу. В дальнейшем часто для краткости материальную точку будем называть просто точкой. [c.319]

Пусть из некоторой точки внутри кристалла распространяется свет по разным направлениям. Если по любому выбранному направлению отложить из этой точки отрезки, равные Vst и v st (где t — время распространения света внутри кристалла, us и ws — лучевые скорости по данному направлению), то геометрические места концов этих отрезков для разных направлений образуют двухполостную, так называемую лучевую, поверхность. Она, вообш,е говоря, имеет сложный вид, и поэтому ее рассмотрение производят в основном по трем ее главным сечениям, нормальным к главным осям лучевого эллипсоида. Двухполостная лучевая поверхность обладает в общем случае четырьмя точками встречи внешней и внутренней полости. Две прямые линии, соединяющие эти четыре точки попарно и расположенные симметрично относительно главных направлений кристалла (рис. 10.8), обладают особым свойством — вдоль каждого из них свет распространяется с единственной для данного направления лучевой скоростью. Эти две линии являются оптическими осями первого рода. [c.257]

Из выражения (24.7) видно, что колебания состоят из двух частей — колебаний, пропорциональных os ioJ и зависящих от Х( (рис. 24.4, а), и колебаний, пропорциональных sin 0)J и зависящих от dxJdt)l(o (б). Так как обе кривые смещены друг относительно друга на фазу Г/4 = я/2, то геометрической интерпретацией выражения (24.7) служат два взаимно перпендикулярных вектора х и х /ы , вращающихся с угловой скоростью вокруг точки О о). [Три этом перемещение х найдем как сумму проекций векторов на ось абсцисс. То же самое полу, чим, используя вектор X, который равен [c.304]

Если силы трения отсутствуют, то геометрические и него-лономные связи называются идеальными. Следовательно, в пространстве Езп реакции идеальных связей выражаются соотношениями [c.26]

Покажем это на примере. Пусть А — вектор постоянной длины, при всех изменениях остающийся в некоторой плоскости. Годографом его является дуга окружности (рис. 112). Касательная к ней, очевидно, перпендикулярна к вектор-радиусу, проведенному в точку касания. Итак, если Л = onst, то вектор А и) перпендикулярен к А и). Вместе с тем, так как А(и) изменяет свое направление, то геометрическая разность [c.181]

Перо.ме.П1ение твердого тела, прп котором перемепщипя всех его точек геометрически равны, назовем поступательным перемещением. [c.39]

Строгая математическая модель деформаций дЛя всей конструкции ЭМУ, состоящей из п тел, в соответствии с теорией упругости представляет совокупность п систем известных уравнений физических (закон Гука) для составляющих напряжений в точке, геометрических (условия совместности) для деформаций в точке от перемещений и статических (уравнения равновесия) для связи напряжений с проекциями объемных сил совместно со взаимосвязанными геометрическими и граничными условиями [3]. При этом предполагается, что нагрузки на элементы конструкции заданы. Это существенно, например, при рассмотрении температурных полей и деформаций и их взаимовлияршя. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...