Энергия кинетическая движения относительного

Если кинетическая энергия, соответствующая движению относительно окружающей среды, выражена как V 2g на единицу массы газа, то, следовательнО, [c.161]

Первое слагаемое выражает кинетическую энергию поступательного движения тела второе — кинетическую энергию вращательного движения относительно оси, проходящей через центр масс третье слагаемое равно нулю, так как для центра масс [c.237]

Как видно, F является разностью потенциальной энергии жидкости в поле тяжести и кинетической энергии пульсационного движения относительно лабораторной системы отсчета. [c.84]

Кинетическая энергия звена с переменной массой равна сумме кинетической энергии затвердевшего звена во вращательном движении относительно центра масс и кинетической энергии затвердевшего звена в переносном движении центра масс-, при этом скорость переносного движения центра масс звена является скоростью той точки звена, которая в дан[[ый момент совпадает с перемещающимся центром масс. [c.369]

Представление энергии смеси в виде (1.1.17), на основе которого и записываются уравнения энергии в этой главе, справедливо, если каждую фазу считать локально однородной, т. е. в каждом элементарном объеме смеси вещество каждой фазы, в том числе и включений (капель, частиц, пузырьков и т. д.), принимается однородным вплоть до самой поверхности раздела фаз, и поэтому энергия каждой составляющей считается пропорциональной ее массе. Это равносильно тому, что особенности поверхностного слоя вещества толщиной порядка радиуса молекулярного взаимодействия (- 10 Л1),являющегося границей раздела фаз, далее не учитывается. Для этого необходимо, чтобы размеры включений были во много раз больше толщины этого слоя. Кроме того, в (1.1.17) и везде в гл. 1 будет учитываться только та часть кинетической энергии смеси, которая связана с макроскопическим движением фаз со скоростями U . В действительности имеются еще мелкомасштабные (с характерным линейным размером, равным по порядку размеру неоднородностей смеси) течения (например, радиальные пульсационные движения вокруг пузырьков, обратные токи несущей жидкости около включений из-за их относительного движения в этой жидкости, хаотические движения включений). В большинстве существующих теорий взаимопроникающего движения кинетическая энергия такого движения не учитывается. Таким образом в качестве первого этапа в гл. 1 рассматривается случай, когда энергия смеси при однородном представлении энергий фаз является аддитивной по массе фаз. Учет поверхностных явлений в рамках представлений Гиббса и кинетической энергии мелкомасштабного движения фаз имеется в главах 2—4. [c.30]

Равенство (67.5) выражает теорему о кинетической энергии механической системы кинетическая энергия механической системы равна сумме кинетической энергии центра масс системы масса которого равна массе всей системы, и кинетической энергии этой системы в ее относительном движении относительно центра масс. [c.179]

Таким образом, кинетическая энергия твердого тела в общем случае его движения равна сумме кинетической энергии тела в его переносном поступательном движении вместе с центром масс и его кинетической энергии в сферическом движении относительно центра масс. [c.181]

Следовательно, выражение теоремы об изменении кинетической энергии точки в относительном движении принимает вид [c.442]

Если тело совершает сложное движение в плоскости, то это движение в каждый момент времени можно представить как поступательное движение тела со скоростью его центра масс щ и вращательное движение вокруг оси, проходящей через центр масс с угловой скоростью со. Тогда кинетическая энергия тела в этом движении будет суммой кинетической энергии поступательного и вращательного движения относительно центра масс [c.386]

Пуля, попадая в контейнер баллистического маятника, движется затем вместе с контейнером как единое целое. Количество движения и кинетический момент относительно точки подвеса маятника, которые имела пуля до попадания в контейнер, сохраняются. Им соответствуют первые интегралы уравнений движения. Кинетическая энергия системы уменьшается за счет тепловых потерь. [c.388]

Отбросив в (75) эти члены, получим следующую теорему об изменении кинетической энергии системы в относительном движении по отношению к системе координат, движущейся поступательно вместе с центром масс [c.304]

Подставляя значение скорости иц в выражение кинетической энергии абсолютного движения системы, т. е. ее движения относительно системы координат Ох уух , после очевидных преобразований получаем [c.322]

Вычислить кинетическую энергию системы в ее движении относительно инерциальной системы отсчета. [c.397]

Теперь докажем теорему о разложении кинетической энергии системы на кинетическую энергию переносного движения, определяемого движением центра инерции, и кинетическую энергию движения системы относительно ее центра инерции (теорема Кенига). [c.88]

Эта формулировка теоремы об изменении кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции по форме не отличается от приведенной выше формулировки соответствующей теоремы для абсолютного движения. [c.96]

Кроме трех классических интегралов интеграла сохранения кинетического момента относительно оси Oz, интеграла энергии и тривиального интеграла (III. 17), легко найти четвертый интеграл уравнений движения. [c.428]

Кинетическая энергия при вращательном движении. Чему равна кинетическая энергия вращательного движения (в эргах) тонкого круглого обруча радиусом 1 м, линейная плотность которого равна 1 г/см, вращающегося са коростью 100 об/с относительно оси, проходящей через его центр и перпендикулярной его плоскости [c.202]

Кинетическая энергия твердого тела относительно покоящегося центра масс называется энергией вращательного движения [c.254]

Отметим, что в (35) через Т обозначена кинетическая энергия системы в ее движении относительно поступательно движущейся системы Ox y z с началом в точке О, а в (27) — такая же величина, но при условии, что началом системы отсчета является центр масс. [c.209]

Интеграл энергии в задаче двух тел. Кинетическая и потенциальная энергия точки Р в ее движении относительно притягивающего центра О определяются равенствами [c.199]

Относительная роль каждого процесса определяется величиной соответствующих сечений. В некоторых веществах, для которых роль упругого рассеяния относительно высока, быстрый нейтрон теряет свою энергию в серии последовательных актов упругого соударения с ядрами вещества (замедление нейтронов). Процесс замедления продолжается до тех пор, пока кинетическая энергия нейтрона не сравняется с энергией теплового движения атомов замедляющего вещества (замедлителя). Такие нейтроны называются тепловыми. Дальнейшие столкновения тепловых нейтронов с атомами замедлителя практически не изменяют энергии нейтронов и приводят только к перемещению их в веществе (диффузия тепловых нейтронов), которое продолжается до тех пор, пока нейтрон не поглотится ядром. [c.240]

Теорема об изменении кинетической энергии точки в относительном движении. Для вывода этой теоремы будем исходить из уравнения относительного движения точки (6, 93) [c.636]

Равенство (22) выражает собой теорему об изменении кинетической энергии точки в относительном движении дифференциал кинетической энергии материальной точки в ее относительном движении равен сумме элементарных работ активной силы, силы реакции и переносной силы инерции. [c.637]

Теорема об изменении кинетической энергии системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы). [c.647]

Какой вид имеет запись теоремы об изменении кинетической энергии м.т. в движении относительно неинерциальной системы отсчета [c.182]

Установим связь между кинетической энергией тела Т, вычисленной относительно и его кинетической энергией в движении относительно системы осей OxiУlZi, движущихся поступательно относительно неподвижных осей координат Так как [c.112]

В отличие от кинетическая энергия мелкомасштабного движения несущей фазы к из-за относительного поступательного движения в ней дисперсных частиц (а следовательно, и пульсаци-онный тензор напряжения П ) зависит от вязкости. Это видно даже из сопоставления выражений (3.4.10) и (3.7.15) [c.190]

Соударение частиц приводит к диссипации кинетической энергии хаотического движения частиц в тепло, что должно учитываться в выражении для работы внутренних сил дисперсной фазы Р2Л2. Диссипация энергии при нормальном соударении двух шаров (когда относительная скорость шаров проходит вдоль линии их центров), каждый из которых имеет скорость и массу т, равна [c.220]

Общий случай движения твердого тела. Движение свободного твердого тела в общем случае mojkfio разложить на два составляющих движения на переносное поступательное движение вместе с центром масс и относительное сферическое движение относительно центра масс (рис. 156). Тогда кинетическая энергия тела определится по формуле Кенига [c.181]

Кинетическая энергия твердого тела равна кинетической энергии, которую имела бы материальная точка, расположенная в центре инерции тела, если бы в ней была сосредоточена вся масса тела, плюс кинетическая энергия тела в его движении относительно системы отсчета, связанной с центром инерции и движущейся вместе с ним поступательно (теорема Кёнига i)). [c.170]

При плоском движении твердого тела кинетическую энергию можно вычислить по теореме Кёнига. Так как в этом случае относительное движение относительно центра масс (точнее — относительно системы координат, движущейся поступательно вместе с центром масс) является вращением вокруг центра масс с угловой скоростью (О, то [c.296]

Если система частиц замкнута и в ней происходят процессы, связанные с изменением полной механической энергии, то из (4.57) следует, что АЕ = АЕ, т. е. приращение полной механической энергии относительно произвольной инерциальной системы отсчета равно приращению внутренней механической энергии. При этом кинетическая энергия, обусловленная движением системы частиц как целого, не меняется, ибо для замкнутой системы V = onst. [c.113]

Если относительным движением системы является движение относительно ее центра инерции, то теорема об изменении кинетической энергии непосредственно вытекает из теоремы Кенига. Действительно, на основании равенств (1.104) и (1.110Ь) найдем [c.95]

Далее, так как точка прпложения равнодействующей внешних сил — веса Р системы неподвижна в кёнпговой системе координат (совпадает с ее на-чало [), то работа внешних снл па 0тн0снтел11ных перемещениях системы равна пулю. Поэтому, согласно (25), кинетическая энергия Тг в относительном движении изменяется только вследствие действия внутренних сил. В частности, если рассматриваемая механическая система является твердым телом, то кинетическая энергия остается постоянной. [c.146]

Соотношение (54) дает теорему об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме для движения системы относительно центра масс дифференциал кинетической энергии механической системы в ее движении относительно системы координат с началом в центре масс и перемещаюицейся поступательно равен сумме элементарных работ внешних и внутренних сил на перемещениях относительно центра масс. [c.648]

Кинетическая энергия Т системы материальных точек в ее абсолютном движении равна сумме кинетической энергии 7 с в движении относительно осей Кёнига и кинетической энергии центра масс системы в абсолютном движении (если его массу принять равной массе системы материальных точек). [c.357]