Цепочка сил

Нагрузка от связей на ферму (переднюю) представляет собой цепочку сил, начало которой совпадает с нагруженным узлом, а конец — с узлом, где [c.148]

Нагрузка от связей на ферму (переднюю) представляет собой цепочку сил, начало которой совпадает с нагружённым узлом, а конец — с узлом, где помещён упорный стержень. Цепочкой [c.203]

Так как смещения атомов Хп бесконечно малы, то разложением в ряд Тейлора по Хп выражения для потенциальной энергии взаимодействия и (хп) может быть определена сила, действующая на п-й атом, и, написав уравнение для системы сил, соответственно получим закон движения цепочки, который описывается системой дифференциальных уравнений [c.49]

По физическому смыслу нить подобна длинной цепочке. Она не оказывает сопротивления изгибу и сжатию. Поэтому при равновесии нити силы, к ней приложенные, должны иметь равнодействующую, равную нулю. [c.365]

Решение. Свешивающуюся часть цепочки рассмотрим как систему переменного состава. Пусть х — ее длина. Присоединяющаяся масса есть З.т = рЗх, где р — плотность. До вступления в движение эта масса покоилась на столе. Следовательно, абсолютная средняя скорость переменной части системы равна нулю, и мы можем воспользоваться уравнением Леви-Чивита. Из внешних сил на изучаемую систему действует только сила тяжести, направленная вдоль оси х. Уравнение движения принимает вид [c.411]

Рассмотрим более детально это различие на примере анализа собственных колебаний одноатомной цепочки, с массой частиц т, расположенных на расстоянии а друг от друга, отвечающих равновесию. При продольных колебаниях цепочки возникают силы, стремящиеся вернуть частицы в положение равновесия. Решение задачи движения частиц из положения равновесия без потери устойчивости цепочки привело к установлению связи между частотой колебаний -, волновым числом а и величинами определяющими свойства це- [c.199]

Прежде всего ясно, что при равномерном вращении центр масс цепочки не движется в вертикальном направлении. Это значит, что вертикальная составляющая силы Т натяжения нити компенсирует силу тяжести mg (рис. 3.5, справа). Горизонтальная же составляющая силы натяжения постоянна по модулю и все время направлена к оси вращения. Отсюда следует, что центр масс цепочки (точка С) движется по горизонтальной окружности, радиус которой р легко найти с помощью уравнения (3.11), записав его в виде [c.74]

Допустим, в момент времени О мы сместили из положения равновесия атом с номером №=0 на расстояние о. Так как атомы в цепочке связаны друг с другом силами связи, то такое возбуждение распространится по цепочке в виде волны сжатия и все остальные атомы сместятся из своих положений равновесия. [c.146]

При решении дифференциального уравнения (5.20) мы ничего не говорили о граничных условиях задачи. Задание граничных условий позволит установить интервал изменений волновых чисел k и число допустимых значений k в этом интервале. До сих пор мы имели дело с бесконечно длинной цепочкой. Ясно, что силы, действующие на атомы в середине цепочки, отличны от сил, действующих на ее концах. Это приводит к тому, что полона [c.148]

Колебания цепочки одинаковых атомов. Сначала рассмотрим колебания бесконечной цепочки, состоящей из атомов массы М, расположенных в узлах, находящихся друг от друга на расстоянии а. Силы, действующие между соседними атомами, считаем упругими, пропорциональными величине деформации—разности смещений соседних атомов. Эти силы стремятся сохранить неизменным расположение атомов, т. е. равновесное расстояние а между ними. Примем, что каждый атом может воздействовать только на своих соседей. [c.28]

Ковалентная связь возникает за счет обобществления в пары электронов соседних атомов в кристаллах, атомы которых содержат достаточно большое число электронов во внешних электронных оболочках. Так, например, ковалентными являются кристаллы элементов IV группы таблицы Менделеева С, Si, Ge, ковалентными силами связаны атомы в цепочках Se и Те (VI группа) и т. д. [c.103]

Рис. 8.7. Распределение амплитуд по Рис. 8.8. Схема однородной цепочки звеньям однородной цепочки на каж- с внешней силой и нагрузкой на дой из собственных частот колебаний. конце.

Обратимся к формулам (2.10), (2.11) для внутренних изгибающих моментов Мх, Му и продольной силы N,. Подставим в них выражение о.. из равенства (11.7), Так как в пределах фиксированного поперечного сечения значение Е постоянно и постоянны в данном сечении производные от функций и, у и Шо по 2, то, вынося их за знак интеграла, для М.о например, получим цепочку равенств [c.229]

Пусть р — вес единицы длины цепочки. На элемент 5 действует сила pds, направленная по вертикали. Следовательно, фигурой равновесия является плоская кривая, расположенная в вертикальной плоскости, проходящей через точки подвеса. Примем эту плоскость за плоскость ху и направим ось у вертикально вверх. Тогда [c.172]

Примеры. 1°. Пусть функция фигурами равновесия нити, на каждый элемент которой действует вертикальная сила. Проекция последней на ось Ог равна —pds, причем натяжение Т равно рг. Следовательно, кривые являются цепными линиями, лежащими в вертикальных плоскостях и имеющими основания в горизонтальной плоскости j Oy. Действительно, мы видели, что если Z(, есть ордината основания находящейся в равновесии цепочки, то натяжение Т равно р г — го) следовательно, гц должно быть равно нулю. [c.190]

Для тяжелой цепочки переменной плотности, находящейся в равновесии на сфере, гиперболоид, у которого образующими одного семейства являются натяжения в точках А к В, и вертикаль, проведенная через центр тяжести дуги АВ, проходит через центр сферы. (Для доказательства следует предположить, что дуга АВ затвердела и заметить, что приложенные к этой дуге внешние силы натяжения в точках А и В, вес и равнодействующая реакции сферы должны уравновешиваться.) [c.206]

Задача П. Движение однородной тяжелой цепочки по неподвижной кривой. Мы видели в статике (п. 169, пример 7), что условием равновесия цепочки является равенство нулю суммы касательных составляющих всех сил. Отсюда следует, что мы получим уравнение движения, если приравняем нулю сумму касательных составляющих сил инерций и сил тяжести. [c.265]

Тяжелая однородная цепочка АР длины I подвешена в А таким образом, что, свешиваясь вертикально, другим концом Р слегка касается неподвижной горизонтальной плоскости. В заданный момент ( = 0) верхний конец ее отпускается, в силу чего цепочка падает, складываясь в Р. Продолжительность падения, очевидно, есть Т/ —. Рассуждая аналогично тому, как [c.343]

Цепные передачи зубчатые — Пример расчета 4 — 431 Цепочка сил 3 — 148 Цехновича формула для расчета коэффициента концентрации 3 — 459 Цианирование стали 5 — 688, 689 — Влияние глубины слоя на упрочнение 3 — 470 Цикл Карно 2 — 51 Циклоидальные кривые 1 — 272, 278 Циклоиды 1 — 278, 279 [c.493]

Реальный газ отличается от идеального тем, что его молекулы взаимодействуют не только при столкновениях. Между каждой парой молекул существует взаимодействие, энергия которого, w r), зависит от расстояния г между ними примерно так, как это показано на рис.3.1 для неона и аргона Из этого рисунка видно, что молекулы слегка притягиваются, пока они находятся не очень близко друг от друга, но начинают сильно отталкиваться при сближении, когда расстояние между ними становится порядка их ван-дер-ва-альсовского диаметра ц. Видно также, что силы притяжения довольно быстро спадают с расстоянием, так что реально каждая молекула ощущает присутствие только ближайших соседей, находящихся в пределах радиуса действия межмолекулярных сил (что-то около 5—6 Л для Ме и 9—10 А для Ат). Влияние же остальных передается косвенным путем через цепочку промежуточных молекул. [c.58]

По смыслу понятие нити наиболее близко к такому физическому объекту, как цепочка, общая длина которой значительно больше длины ее отдельного звена. Возьмем какой-либо отрезок нити А1А2 (рис. 4.11.1). Длина отрезка А1А2 равна As. Пусть к отрезку А]А2 приложены силы, равнодействующая которых проходит через некоторую точку А. расположенную внутри или на границе отрезка, и равна F. Предположим, что при уменьшении As так, что точки Ai и До стягиваются к точке А, величина F убывает, но существует предел [c.364]

Применял принцип мозаичности к тяжелым нефтяным системам, в качестве начальных элементов мозаики будут выступать молекулы индивидуальных химических соединений. Известно, что количество таких соединений в нефтяных пеках может колебаться от нескольких сотен до нескольких тысяч, а их структура - от парафиновых цепочек и разветвленных изомеров до высококонденсированных ароматических соединений, которые, кстати говоря, являются антагонистами парафинов. Очевидно, что подобный химический состав продукта не может обеспечивать формирование наблюдаемых в пеках высокоупорядоченных макроструктур. Создание промежуточных надмолекулярных структурных уровней по принципу ССЕ для зт ификации свойств отдельных элементов дисперсной фазы - наиболее приемлемый способ обеспечить формирование макроструктуры. Движущей силой процесса иляется стремление к минимуму производства энтропии. В результате этого ка различных масштабных уровнях происходит ряд последовательных процессов ассоциирования элементов "мозаики". [c.182]

Пусть Un (х, t) есть смещение в какой-то момент времени t п-то атома относительно его положения равновесия в точке с координатой Хп = па. Если смещения атомов из положений равновесия малы по сравнению с расстоянием а, то силы межатомного взаимодействия можно считать квазнунругими согласно закону Гука, они пропорциональны смещениям. Атомы в цепочке как бы свя- [c.146]

Теперь мы можем построить общее решение линейного уравнения движения. В случае гармонических колебаний движение атомов в цепочке, в силу линейности уравнения движения, можно предстз Вить в виде суперпозиции бегущих волн типа (5.21), каждая из которых характеризуется волновым числом k, частотой со и амплитудой А . Тогда смещение мы можем записать в виде [c.149]

Решение с синусом совпадает с решением для моноатомной цепочки, а решением с косинусом, как легко видеть (опять-таки в силу того, что добавление к волновому числу k величины я/а ничего не изменяет), можно пренебречь, так как каждому (Oi будет соответствовать мода, уже полученная для 2, и ширина запрещенной полосы Д = — /"2р/М,) при М = М2 обра- [c.156]

В работе /31 / приведены математические выражения для компонент, входящих в формулу (5.6), что дало основание не показывать их в настоящем разделе в силу громоздкости. Однако графическая реализация результатов вычислений в виде зависимости параметра от нагруженности сварного соединения а р, его геометрии и местоположения поры приведена на рис. 5.2. Последние два фактора характеризуются поправочной функцией F, которая находится путем сопоставления упругого решения для тел бесконечных и конечных размеров и для решений в упругой стадии работы при различных положениях поры в швах. В дальнейшем будут приведены расчетые формулы для определения F для единичных дефектов и цепочки пор. При локальном пластическом деформировании металла в окрестности поры параметр уменьшается с увеличением поправочной функции F. В условиях общей текучести (рис. 5.2, б) влияние поправочной функции F на критические напряжения а р незначительно. [c.130]

Магнитопорошковый метод. Вьишление дефектов проводится с помощью измельченного до состояния пудры (5... 10 мкм) магнитного порошка, в качестве которого применяют закись железа, стальные опилки, частицы кобальта, магнетитидр. (сухой метод), или с помощью суспензии — 60 г порошка на 1 литр керосина, трансформаторного масла или воды (мокрый метод). Так как магнитное поле над дефектом неоднородно, то на магнитные частицы порошка, попавшие в это поле, действует сила, стремящаяся затянуть частицы в место наибольшей концентрации магнитных линий (к полюсности), то есть к дефекту. При этом происходит намагничивание частиц и соединение их в цепочки с ориентацией по магнитным линиям поля дефекта. Далее цепочки и отдельные частицы движутся к месту расположения дефекта, где происходит их накопление и образование рисунка, по форме соответствующего контуру дефекта. [c.193]

Изложенный в 71 метод группового разложения, как и приводящее к нему разложение бинарной функции распределения по степеням плотности в методе функций распределения ( 73), непригодны для вычисления термодинам ических функций плазмы, так как в этом случае вследствие дальнодействия 1куло овских сил неприводимые интегралы расходятся. Однако метод функций распределения применим и для исследования плазмы, поскольку уравнения цепочки Боголюбова для этих функций позволяет выделить характерный для плазмы малый параметр и вычислить. [c.277]

Если сопротивление нагрузки 2 равно Z , то, как видно из последнего соотношения, отраженная волна в цепочке отсутствует. Величину 2о называют волновым сопротивлением цепочки. Если цепочка нагружена волновым сопротивлением, то вся энергия, распространяющаяся по ней, будет поглощаться этим сопротивлением. В отсутствие потерь волновое сопротивление выражается действительной величиной, зависящей от параметров цепочки и частоты вынуждающей силы. Для рассматриваемой цепочки 2 равно [c.303]

Последний пример предыдущего параграфа относится к особому случаю и представляет собою исключение из общего правила. Общее же правило состоит в том, что уравнения статики составляются в пренебрежении теми изменениямп геометрии, которые связаны с деформацией. Уравнения статики линейны, соотношения между перемещениями и деформациями стержней также линейны. Если считать справедливым закон Гука (2.3.1), то в результате решения цепочки линейных уравнений перемещения окажутся линейными функциями внешних сил. [c.51]

В трубках малого диаметра, когда создается цепочка из элемен-ТО В несмешивающихся фаз (рис. 2-13), гидравлическое сопротивление резко возрастает. Связано это явление с разным направлением деформации иоверхностеи раздела фаз с повышением давления в системе. Так, в случае смачивания стенки каплей жидкости повышение давления в направлении слева аправо приводит к увеличению кривизны свободной поверхности слева и уменьшению кривизны свободной поверхности справа. Возникает сила, направленная навстречу [c.40]

Критерий называется критерием Оруда ( ). Он является мерой OTHoiueiow сил инерции и сил тяжести (ом характеристику каадого члена цепочки как ускорения соответствующей силы). [c.62]

Симон Стевин независимо от Леонардо да Винчи высказал мысль о принципиальной невозможности вечного двил<ения. Но не просто высказал, он положил ее в основу решения практических задач статики. Только через 185 лет Парижская академия наук первой в мире постановит не рассматривать проекты вечных двигателей, и только через 260 лет из этого принципа разовьется закон сохранения энергии А Стевин уже использует этот принцип для доказательства закона равновесия тела на наклонной плоскости он рассматривает равновесие замкнутой цепочки типа бус, наброшенной на некий предмет, имеющий сечение в виде прямоугольного треугольника с горизонтальной гипотенузой. Если бы сила, действующая на этот предмет, лежащий на наклонной плоскости, равнялась бы весу, рассуждает Стевин, то обладающая большим весом часть цепи, расположенная на длинном катете, скатывалась бы вниз, перетягивая остальные звенья. Цепь двигалась бы вечно, но этого не происходит. Стало быть, заключает он, сила, заставляющая тело скатываться с наклонной плоскости, не равна весу, а во столько раз его меньше, во сколько высота плоскости меньше ее длины. [c.57]

Ковалентная связь возникает между атомами элементов групп IVB, VB, V1B и VIIB системы Д. И. Менделеева (рис. 1.13). Все они кристаллизуются по правилу 8 — N каждый атом окружен 8 — N ближайшими соседями, где М — номер группы, к которой принадлежит элемент. Объясняется это тем, что в валентной оболочке элемента группы N имеется 8 — N орбиталей, на которые могут быть приняты электроны соседних атомов. Так, алмаз, кремний германий, серое олово являются элементами IV группы. Поэтому они имеют тетраэдрическую решетку, в которой каждый атом окружен четырьмя ближайшими соседями, как показано на рис. 1.13, а. Мышьяк, фосфор, висмут и сурьма принадлежат к V группе периодической системы. Эти элементы имеют слоистую решетку, причем в плоскости слоя каждый атом имеет три ближайших соседа (рис. 1.13, б) слои связаны друг с другом слабыми силами Ван-дер-Ваальса. У селена и теллура, принадлежащих к VI группе, атомы образуют длинные цепочки так, что каждый имеет два ближайших соседа (рис. 1.13, в) цепочки связаны между собой силами Ван-дерт Ваальса. Наконец, в решетке йода, принадлежащего к VII труп- [c.19]

У всех рассмотренных нами полимеров общим является то, что молекулы их представляют собой длинные цепочки, построенные из элементарных звеньев. Такие полимеры называются линейными. В простейшем случае скелет у них составлен из атомов углерода. Однако в ряде случаев в состав скелета могут входить и атомы других химических элементов — кислорода, азота, серы и др. Более того, скелет может вообще не содержать атомов углерода, как, это имеет место у кремний органических полимеров, например сило-ксанов [c.30]

В настоящее время предложены различные гипотезы о физической природе прочности твердых тел. Исходной предпосылкой физической природы прочности являются силы межатомного или межмолекулярного взаимодействия. Для реальных материалов, особенно композиционных, имеющих достаточно сложную атомномолекулярную структуру, до сих пор не создан математический аппарат, описывающий природу сил взаимодействия. Для моделей сред, как правило, состоящих из однотипных регулярно расположенных атомов, было показано [22,23], что сила взаимодействия межатомных связей в системе, состоящей из N цепочек, определяется выражением Р (х) = рх — ух , где р — жесткость системы X — смещение атома у — коэффициент ангармоничности межатомного взаимодействия. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...