Цепочка магнитная

Магнитные частицы повторяют силовые линии магнитного поля и в случае искривления цепочки магнитных частиц или ее нарушения непосредственно указывают на наличие дефекта в детали. Величина тока для этих испытаний колеблется от 500 до 2000 А в зависимости от размера проверяемой детали при напряжении 24 В. В связи с нагревом деталей при непосредственном прохождении по ним тока их необходимо непрерывно охлаждать водой. [c.160]

Сборник объединяет работы, опубликованные автором в научных журналах в 1957-1998 гг. Предложены вариационные принципы газовой динамики без дополнительных ограничений и магнитной гидродинамики при бесконечной проводимости. Выведены полные системы законов сохранения газовой динамики и электромагнитной динамики совершенного газа. Дано аналитическое решение задач оптимизации формы тел, обтекаемых плоскопараллельным и осесимметричным потоками газа, а также формы сверхзвуковых сопел. Построены точные решения уравнений Навье—Стокса для стационарных течений несжимаемой жидкости, воспроизводящие вихревые кольца, пары колец, образования типа разрушения вихря , цепочки таких образований и др. [c.2]

Для получения напряжения t/вых, пропорционального магнитному потоку индукции, на выходе магнитной головки перед осциллографической трубкой, которая является индикатором дефектоскопа, подключается интегрирующая цепь. Совершенствование точности воспроизведения магнитного потока, по существу, производится отработкой интегрирующих схем, способных работать в широком диапазоне частот. В нашем случае достаточно хорошие результаты были получены с интегрирующей цепочкой, содержащей два элемента R С [2]. Для такой цепи справедливо выражение [c.114]

Изменение гармонических составляющих сигнала при усталости. Образцы цилиндрической формы с концентратором в виде кольцевой выточки подвергались циклическому растяжению—сжатию по симметричному циклу с частотой 18 гц на гидропульсаторе типа ЦДМ-Ю пу. Материал образца — сталь 45. Циклическое деформирование проводилось в постоянном магнитном поле при напряженности 1000 а м, при которой сигнал с измерительной катушки, охватывающей образец, был максимальным. Измерительная катушка через РС-фильтр высших частот (дифференцирующая цепочка) подключалась к анализатору гармоник типа С5-3. Проведены исследования изменения с числом циклов нагружения гармоник сигнала, возбуждаемого в измерительной катушке за счет магнитоупругого эффекта [1], до седьмой включительно. Результаты исследований представлены на рис. 1, а. Установлено, что некоторые гармонические составляющие (третья и седьмая) претерпевают заметные изменения с момента появления в образце магистральной усталостной трещины. Однако следует отметить, что измерение гармонических составляющих, кратных частоте нагружения, связано с некоторыми трудностями, заключающимися в том, что при низкочастотном нагружении для уверенного разделения гармоник необходимо работать при очень узкой полосе пропускания анализатора гармоник, а это накладывает жесткие требования к стабильности частоты нагружения, задаваемой испытательной машиной. По этой причине, а также вследствие их малости не удалось замерить изменение при усталости гармоник выше седьмого номера. [c.134]

Магнитные пускатели блокируются с кнопочным аппаратом Переключение в контроллере выполняется с помощью подъёмных рукояток, цепочки которых соединены с двуплечим рычагом центрального контроллерного [c.873]

Магнитографическим методом контроля могут быть выявлены в металле сварного шва и околошовной зоны дефекты, ориентированные преимущественно поперек направления магнитного потока трещины, непровары, шлаковые включения (цепочки и скопления), газовые поры (цепочки и скопления), подрезы, прожоги и др. [c.560]

Для расчета термического сопротивления клеевой прослойки, обработанной в статическом магнитном поле, представим ее модель (рис. 5-1), введя допущения применяется монодисперсный ферромагнитный наполнитель, состоящий из частиц, по форме близких к сферическим под действием внешнего магнитного поля частицы наполнителя в полимерном связующем образуют однородные, выстроенные в направлении силовых линий поля, изолированные друг от друга, и равномерно распределенные цепочки. [c.210]

Из теории контактного теплообмена металлических поверхностей [Л. 16, 56, 113] и металлических порошков [Л. 40, 127] известно, что зона контакта представляет собой дополнительное сопротивление тепловому потоку, следствием чего является увеличение общего температурного перепада. В данном случае тепловой поток при переходе от одной частицы к другой стягивается в области непосредственного контакта, формируя тем самым сопротивление стягивания R t- Это сопротивление по своей природе носит объемный характер и является внутренним. Его действие равноценно удлинению цепочки. Для расчета термического сопротивления стягивания цепочек из частиц наполнителя, ориентированных в клеевой прослойке с помощью магнитного поля, выделим в системе элементарную ячейку в виде двух контактирующих полусфер (рис. 5-4). Для такой модели путем интегрирования уравнения Лапласа получены [Л. 127] зависимости для температурного поля и термического сопротивления. В частности, термическое сопротивление от стягивания линий теплового потока к площадке фактического контакта (в вакууме) описы-214 [c.214]

Из характера расположения кривых видно, что чем выше температура жидкой композиции в условиях клеевой прослойки, тем при большем значении Н прослеживается начало повышения сопротивления R. Так, при 368 К начало повышения, R соответствует значению Я = = 780 Э, а при температуре 318 К значению Я = 430 Э. Полученные закономерности в изменении сопротивления R для неотвержденной прослойки в зависимости от Н при различной температуре объясняются тем, что с ростом температуры уменьшается магнитная индукция ферромагнитных частиц наполнителя, поэтому требуется большая величина Н для сохранения постоянного значения плотности упаковки частиц в цепочках. Следует отметить, что кривые зависимости R=f H) при различной температуре неотвержденной прослойки явно коррелируют с кривыми зависимости р=/(Я) [Л. 129] для блочных полимеров (р — удельное электрическое сопротивление). Это свидетельствует о единой природе особенностей ориентации частиц наполнителя и подтверждает предполагаемые причины и характер протекания этих процессов. [c.219]

В отношении теории Ландау мы обсуждали вероятные причины ее недостаточности в конце предыдущего параграфа. Что касается приближения Брэгга - Вильямса, то его основное предположение — отсутствие ближних корреляций — несомненно еще более грубо. Недостаточность этой теории дополнительно подтверждается еще тем фактом, что в теории Брэгга - Вильямса фазовый переход возникает в любой решетке независимо от ее пространственной размерности и лишь значение температуры перехода Гк зависит от координационного числа п. Более точные методы показывают, как мы увидим ниже, что в одномерной магнитной цепочке фазовые переходы ни при какой конечной температуре вообще не происходят. [c.434]

Мы получили естественный результат наиболее вероятное распределение магнитных моментов в цепочке является при Г -> 0 полностью упорядоченным по направлению поля, и намагничение равно своему максимальному значению Мо. [c.437]

Таким образом, хотя в одномерной модели Изинга фазовые переходы не происходят, в случае цепочки с в <0 существует критическое значение напряженности магнитного поля Як =( —е )1 1в, вблизи которого осуществляется переход от состояния с чередующимися диполями первого и второго вида (при Н Як) к полностью упорядоченному состоянию (при Я Як), причем при Г О этот переход становится скачкообразным. [c.438]

Другой пример влияния окисной оболочки частиц на оптические свойства аэрозольных осадков дает исследование поляризации света цепочками частиц Fe, Со, Ni, ориентированными магнитным полем в процессе приготовления [973]. Было показано, что разность оптических плотностей при параллельном и перпендикулярном расположениях нитей двух одинаковых образцов (дихроизм) не столь велика, как можно было бы ожидать в случае хорошего электрического контакта по цепям и плохого — между ними. Это объясняли легким окислением частиц, ослабляющим коллективные колебания электронов вдоль отдельных цепей, но достаточным для туннелирования электронов между соседними цепями. Наблюдаемый дихроизм был обусловлен главным образом электрическим дипольным взаимодействием частиц. [c.307]

В отличие от авторов этой работы Иванов и др. [1025] добивались преимущественной ориентации цепочек аэрозольных частиц Fe и Ni в расплавленном парафине под действием магнитного поля. Они изучали угловые зависимости коэрцитивной силы и остаточной намагниченности у таких текстурированных образцов, содержащих частицы Fe средним диаметром D = 300, 400, 450 А и частицы Ni с Z) = 500, 600 А. [c.316]

Сочетание контактных элементов релейного селектора, собранных в последовательные цепочки, снижающие надежность работы лифта, с высоко надежными индуктивными датчиками или магнитными на герконах нельзя считать рациональным и перспективным. [c.105]

Эта сила является результирующей сил массы частицы, силы трения и выталкивающей силы жидкости (если применяется мокрый метод с использованием суспензии). Кроме этого, действуют магнитные силы, так как частицы в магнитном поле намагничиваются и притягиваются друг к другу, образуя цепочки, ориентирующиеся по магнитным силовым линиям поля рассеяния над дефектом. Цепочные образования и отдельные частицы двигаются под действием результирующих сил к месту расположения дефекта и накапливаются над ним. Следовательно, выявляемость дефектов зависит от свойств и раз.меров частиц магнитных порошков, от напряженности магнитного поля рассеяния и от его градиента. [c.52]

Рис. 5. 4. Показания. магнитоэлектрического индикатора в зависимости от способа воспроизведения магнитной записи а —форма сигнала с магнитной головки индукционного типа б — после интегрирования I — с применением интегрирующей цепочки

Рис. I. Схематическое изображение ферримагнитного упорядочения линейной цепочки магнитных ионов различных сортов с магнитными моментами Hi и ц, Ni — число ионов данного сорта в единице объёма = ((= 1, 2) — величины намагниченностей подрешёток суммарная намагниченность Л/=Л/,+Д/2,

Схемы управления могут быть построены на гс-цепочках, магнитных элементах, транзисторах или их сочетаниях по вертикальному или горизонтальному принципу управления. Выбор варианта схемы управления тиристором зависит от технических условий и тре15ований технологического процесса. [c.82]

Магнитопорошковый метод. Вьишление дефектов проводится с помощью измельченного до состояния пудры (5... 10 мкм) магнитного порошка, в качестве которого применяют закись железа, стальные опилки, частицы кобальта, магнетитидр. (сухой метод), или с помощью суспензии — 60 г порошка на 1 литр керосина, трансформаторного масла или воды (мокрый метод). Так как магнитное поле над дефектом неоднородно, то на магнитные частицы порошка, попавшие в это поле, действует сила, стремящаяся затянуть частицы в место наибольшей концентрации магнитных линий (к полюсности), то есть к дефекту. При этом происходит намагничивание частиц и соединение их в цепочки с ориентацией по магнитным линиям поля дефекта. Далее цепочки и отдельные частицы движутся к месту расположения дефекта, где происходит их накопление и образование рисунка, по форме соответствующего контуру дефекта. [c.193]

При достаточной напряженности магнитного поля наблюдаемая обычно при псевдоожижении картина хаотического перемешивания частиц изменяется. Шарообразные зерна формируются в вытянутые параллельно оси слоя цепочки (если магнитное поле ориентировано вдоль оси аппарата), цилиндрические частицы собираются в крупные ветвистые скопления, также ориентированные вдоль силовых линий. Такой слой в соответствии с внешней картиной псевдоожижения и характером поведения твердого материала был назван псевдополимерным. [c.93]

Прессование брикетов в магнитном поле имеет целью создание у них магнитной текстуры (параллельности осей легкого намагничивания у всех частиц порошка). Для уменьшения трения между частицами порошка используют эффект вибрации. Напряженность текстурующего поля должна быть не менее 2400 кА/м. Прессующее усилие и направление магнитного поля должны быть взаимно перпендикулярны, так как частицы порошка располагаются в магнитном поле в виде цепочек и сохраняют свою ориентацию лишь при направлении прессования, перпендикулярно к направлению цепочек. [c.90]

Найдем в общем виде количество цепочек наполнителя, которые образуются в клеевой прослойке при наложении магнитного поля. Полный объем клеевой композиции, составляющей клеевую прослойку, К=5склб, а объем, занимаемый наполнителем, равен [c.210]

В данной схеме при помощи зубчатого венца 1 и магнитного датчика 4 вырабатывается серия импульсов. Кроме того, на маховике имеется еще один зуб (за 90° до ВМТ), который совместно с датчиком 3 вырабатывает эталонный сигнал. Блок управления Состоит из главного счетчика 6, дополнительного счетчика 9, схемы совпадения 5, преобразователей 8, 11, 12 и датчика времени 10. Каждый период начинается с появлением импульса на датчике 3. Этот импульс управляет датчиком времени 10, выполненным в виде моностабильного триггерного каскада. После дифференцирования прямоугольного импульса блока 10 цепочкой R- и его инвертирования блоком 12 выходной импульс блока 12 устанавливается счетчиками 6 и 9 на нуль. Выходной сигнал моностабильного каскада в период выдачи импульса (1мс) через преобразователи 11 и 12 открывает схему совпадения 5, поэтому импульсы, поступающие в течение этого времени, попадают непосредственно к главному счетчику. Общее число получаемых импульсов зависит от частоты вращения, за то же время подсчитывается большее число импульсов. Импульсы датчика 4 поступают к дополнительному счетчику, где подсчитываются и за пределами указанного им интервала до некоторого установленного числа п. При этом вспомогательный счетчик через преобразователь 8 снова открывает схему совпадения 5, и импульсы от датчика 4 снова по- [c.35]

I. Г 00, или Н - 0. При этом г о, 0 0 и согласно (80.15) М также стремится к нулю. Так как это следствие справедливо при любых температурах, если Я = 0, то в одномерной цепочке Изинга ферромагнетизм невозможен. Физически это объясняется тем, что при малом числе соседей в одномерной цепочке — два ближайших соседа шместо четырех в плоской решетке — тенденция к корреляции в расположении магнитных моментов недостаточна для возникновения спонтанного намагничения. [c.437]

Модель Изинга допускает кроме магнитной и иные физические интерпретации. Допустим, что каждый узел решетки может быть занят либо атомом сорта А (а / = 1), либо атомом сорта В (а— 1), причем взаимодействуют друг с другом только соседние атомы. Мы будем при этом считать, что одномерная цепочка находится в растворб, содержащем большое число атомов и того и другого сорта, которые могут адсорбироваться узлами цепочки, так что числа атомов в узлах решетки Яд и Яв не фиксированы, а заданной является только сумма Яд + Яв = Я. В такой интерпретации мы переходим к уже известному нам бинарному сплаву (одномерному). Обозначим через аа, вв> ав энергии взаимодействия двух соседних атомов сорта А друг с другом, сорта В друг с другом и атома А с атомом В соответственно. Имеем тогда для энергии конфигурации Е С) выражение [c.438]

Вводя обозначение р(Т) = — Л4Т, получим выражение для статистической суммы 2, полностью эквивалентное (80.10), которое мы имели в случае магнитной цепочки, если переобозначить е = — Л1, г = 0, РъН = Л2 ср. (80.2) и (80.19)). [c.439]

Все результаты, относяшиеся к распределению атомов А и В в бинарной цепочке и к распределению атомов решеточного газа, могут быть получены из соответствующих формул для магнитной цепочки Изинга путем простых преобразований (см. задачу к этому параграфу). [c.439]

Рассмотрим сначала одномерную цепочку спинов (з = 1/2) в отсутствие магнитного поля и сравним два ее состояния первое, в котором все спины имеют одинаковое направление, и второе, когда все спины, начиная с некоторого, изменили направление на противоположное (рис. 106, а). Энергия второй конфигурации по сравнению с первой больше на А1/ = е — е (возникла одна пара соседних противоположно направленных моментов). Энтропия второй конфигурации с учетом того, что границу между противоположно направленными спинами можно выбрать N способами согласно формуле Больцмана, больше, чем у первой, на 1п N. Отсюда для изменения свободной энергии получим АГ = е — е — Т п М, так что при любых Т Ои макроскопических значениях N величина АР отрицательна, и термодинамически выгодно разупорядочивание спинов. [c.440]

В предыдущих разделах принципы работы лазеров обсуждались в следующей последовательности вначале рассматривались системы, в которых электроны находятся в связанном состоянии в отдельном атоме или молекуле, затем случаи, когда электрон свободно движется вдоль цепочки атомов в молекуле с сопряженной двойной связью (лазеры на красителях), и наконец, случай, когда электрон свободно движется во всем объеме кристалла (полупроводниковые лазеры). В данном разделе мы рассмотрим один из самых новых и интересных типов лазеров, в активной среде которых электроны являются еще более свободными, чем в рассмотренных выше случаях, а именно лазер на свободных электронах (ЛСЭ). В этом лазере электронный пучок, движущийся со скоростью, близкой к скорости света, пропускается через магнитное поле, создаваемое периодической структурой (называемой вигглером или ондулятором) [c.428]

Магнитная восприимчивость нри 291°К / = H-1. где — магнитная проницаемость. =) При Л>3 мк. ) Стабильное при (°<13°С. ) Имеются данные о существовании двух зон проводимости с расстоянием между ними - 1,6 эв и о двух видах дырок. ") Кристаллы Те построены из nnpa.4i,Ht,ix атомов первое число — расетояние в цепочке, второе — между атомами соседних цепочек. ) В видимой области, а при Я.>7 мк 5. [c.35]

Непрозрачные частиды исходно (до экспозиции) могут бьпь сориентированы магнитным поле 1 в виде двумерной решетки цепочек —тогДа слой прозрачен в исходном состоянии и чернеет прн экспозиции (вследствие уменьшения уровня организации ча-стин), т. е. дает негативное изображение. Возможно получение и цветного изображения [Sg"), если запись и считывание изобра женнй вести с помощью растровых цветных светофильтров. [c.207]

Полученные результаты невозможно объяснить действием лишь поля Яд магнитокристаллической анизотропии и малыми отклонениями частиц от сферической формы. Очень широкие линии ФМР наблюдались у образцов взвеси в парафине более крупных сферических аэрозольных частиц N1 [596, 597], Fe [597] диаметром —500 А и Со 1597] диаметром 1200 А, причем значения АЯ ( 1800 Э для Ni и 7000 Э для Fe и Со) практически сохранялись постоянными цри изменении объемной концентрации частиц от 3 до 30%. Сильное расширение линий ФМР в этих опытах можно было бы отнести за счет различной ориентации закрепленных цепочек частиц, обладающих большой одноосной анизотропией. Однако значения АН оказались одинаковыми для взвесей частиц Ni как в парафине, так и в масле, где они могли выстраиваться вдоль силовых линий постоянного магнитного поля, вследствие чего ожидалось ощутимое сужение линий. [c.325]

Осажденные частицы выстраиваются на поверхности подложки в цепочки, перпендикулярные направлению течения смазки, причем большие частицы располагаются на входе, а малые — на выходе подложки. Кроме того, осаждение частиц определяется значением их магнитного момента. Ферромагнитные частицы осаждаются первыми, парамагнитные и диамагнитные—далее на подложке. После того как вся порция жидкости стечет с подложки, по ней пропускают растворитель и фиксирующий раствор. После высыхания феррограмма готова для дальнейшего исследования — качественного или количественного. Качественное исследование состоит в наблюдении морфологии частиц под микроскопом или в определении типа частиц изнашивания с помощью бихроматического микроскопа (использование красного и зеленого светофильтров позволяет определять наличие окислов по их окраске), или с помощью разогрева феррограммы и наблюдения частиц изнашивания под микроскопом (при 330° С частицы низколегированной стали становятся голубого цвета, дальнейшее нагревание приводит к тому, что частицы чугуна покрываются голубыми пятнами). Для количественного анализа частиц используются два основных метода. Один из них — метод прямого считывания, состоящий в вычислении показателя изнашивания, который обычно выражается через оптические плотности осадка на входе и на выходе феррограммы. Показатель износа зависит от степени разбавления пробы, что учитывается с помощью фактора разбавления. [c.190]

Вторым основным положением является существование в ферромагнетиках доменной структуры. Предположение об этом возникло в связи с необходимостью объяснения того факта, что если ферромагнетик не был предварительно намагничен, то его результирующий магнитный момент равен нулю. А это противоречит наличию спонтанного намагничивания. Однако такое противоречие можно устранить, если предположить, что весь объем ферромагнетика самопроизвольно разбивается на большое число локальных областей — доменов, каждый из которых находится в состоянии технического насыщения М = = М , и направления магнитных моментов всех доменов равновероятны. Тогда внутри образца образуются замкнутые магнитные цепочки и его результирующий магнитный момент будет равен нулю (доменная структура с замкнутой магнитной цепью). Существование доменов было подтверждено экспериментально — эффект Баркгаузе-на, порошковые фигуры Аку л ова — Биттера и др. Линейные размеры домена составляют от тысячных до десятых долей миллиметра, магнитный момент его около 10 магнитного момента отдельного атома. Домены разделены между собой граничными станками (стенками Б л о х а), в которых происходит постепенное изменение направления вектора намагниченности одного домена по отношению к направлению вектора намагниченности соседнего домена. Доменная структура с замкнутой магнитной цепью является не единственной в зависимости от размеров образца, его физических свойств и ряда других причин существуют разные структуры однодоменные, полосовые, лабиринтные, цилиндрические и т. д. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...