Нить — Понятие

При расчете нитей удобно ввести понятие удельной нагрузки 7, которая представляет собой интенсивность погонной нагрузки q, отнесенную к площади поперечного сечения нити [c.153]

Понятие о критическом пролете. Расчетом на прочность нужно также установить, при каком состоянии нити в ней будет максимальное напряжение. Оно может быть [c.156]

Когда мы говорим о силе человека или животного, то мы обыкновенно оцениваем силу с точки зрения производимого ею эффекта, который выражается в возникновении движения из состояния покоя или в изменении происходящего движения, причем масштабом для этой оценки служит субъективное чувство мускульного напряжения, которое производит тот же самый эффект. Это представление мы переносим на неживые вещи. Например, ощущая давление тела на руку, в которой мы его держим, мы говорим также о давлении, испытываемом от этого тела столом, на котором оно лежит, или о натяжении нити, на которой подвешено это тело, причем полагаем, что как стол, так и нить действуют на тело с некоторой силой, которая удерживает его от падения на Землю совершенно таким же образом, как и наша рука, в которой мы его держим. Продолжая эту абстракцию далее, мы, в конце концов, приходим к понятию [c.169]

Общие понятия. Сила, с которой тело притягивается к Земле, называется силой тяжести численная величина этой силы равна весу тела. Сила тяжести имеет направление нити, один конец которой неподвижно закреплен, а к другому привязан тяжелый груз. Это направление называется отвесным или вертикальным плоскость, перпендикулярная к вертикали, называется горизонтальной плоскостью. [c.211]

В практике расчетов и упругих констант, и предела прочности композита широко используют понятие монослоя - как основного составляющего элемента слоистых структур. Монослой - это скорее двойной слой (см. рис. 7.35), содержащий два семейства нитей, направленных соответственно под углами +(fi, -<р или 0°, 90° к оси X. [c.342]

Мы будем в дальнейшем использовать понятие расхода для анализа движений (в том числе волновых) гибких нитей, поэтому на понятии расход в сечепии х нити [c.72]

Плотностью ткани называют число нитей основы или утка, приходящееся на единицу длины (100 мм). Для сравнения между собой плотности тканей, сработанных из нитей различных номеров, пользуются понятием об относительной или удельной плотности, характеризующей степень заполнения поверхности ткани нитями основы и утка (в %). Поверхностное заполнение ткани подсчитывается по формуле как отношение площади проекций обеих систем нитей в минимальном элементе ткани ко всей площади этого элемента. [c.341]

Продольные нити с обоих краев полоски удаляют, доводя ее рабочую ширину до 50 мм (для стеклянных тканей — 25 мм). Для оценки удельной прочности тканей пользуются понятием разрывной длины, определяя ее по формуле [c.341]

В уравнениях гидродинамики скорости и давление текущих частиц трактуются, как непрерывные функции координат. С другой стороны в природе капельной жидкости, если мы рассматриваем ее совершенно жидкой, т. е. пе подверженной трению, нет ни одной черты, благодаря которой два плотно примыкающие друг к другу слоя жидкости не могли бы скользить один по другому с конечной скоростью. По крайней мере, те свойства жидкостей, которые принимаются в расчет в уравнениях гидродинамики, а именно постоянство массы в каждом элементе пространства и равенство давления по всем направлениям, очевидно, не представляют никакого препятствия к тому, чтобы с двух сторон воображаемой внутри жидкости поверхности тангенциальные слагающие скорости могли разниться на конечную величину. Наоборот, перпендикулярные к поверхности компоненты скорости и давления, понятно, должны быть равны на обеих сторонах поверхности. В моей работе о вихревых движениях я уже обратил внимание на то, что такой случай должен возникнуть, если две жидкие массы, прежде разъединенные и находившиеся в различных движениях, приходят в соприкосновение своими поверхностями. В этой работе я пришел к понятию такой поверхности раздела или, как я ее там называл, вихревой поверхности, представляя себе непрерывно расположенные на пей вихревые нити, масса которых может сделаться исчезающе малой без того, чтобы при этом исчезал их момент вращения [c.42]

Понятие вихревой силы может быть также использовано для определения скорости прямолинейной вихревой нити, подверженной воздействию внешней силы F. В самом деле, в системе координат, движущейся с вихрем, вихревая сила равна р(м-М(/)хГ, где и - скорость потока, Ыу - скорость вихря. Условие равновесия требует, чтобы F + (м - М(/)х Г = 0. Если вихревая нить ориентирована вдоль орта к, то отсюда получаем [c.70]

Если источник имеет конечную или большую длину, а в двух других измерениях его размеры малы, то для его описания удобно вводить понятие линейного тока. Для простейшего случая прямой бесконечной нити плотность тока следует задавать в виде [c.26]

Так как крылья самолетов конечны, то окончательное решение вопроса о силах, на него действующих, относится к трехмерным задачам. Принципиальным в схеме такого обтекания является сохранение понятия присоединенного вихря. Однако в трехмерном случае это будет П-образная вихревая нить, сходящая с концов крыла, в отличие от плоского случая, когда вихревая нить прямолинейна. Исследования показывают, что П-образная вихревая нить будет вызывать силу сопротивления крыла, которая называется индуктивной. [c.135]

Наиболее простым, с математической точки зрения, примером колебательного движения является математический маятник, т.е. точечный гр 0 на невесомой нити в поле тяжести. Нелинейность колебаний достигается при достаточно больших амплитудах. При этом невесомая нить предполагается несжимаемой (невесомый стержень). По этой причине мы изучим понятие солитона именно на простейшем механическом примере колебаний большой амплитуды математического маятника (без учёта трения). [c.5]

Наряду со стандартным белым излучением Е вводится понятие белого излучения, получаемого от теплового источника — лампы накаливания с вольфрамовой нитью с различной цветовой температурой. В зависимости от значения цветовой температуры различают три вида источников белого цвета источник типа А с цветовой температурой Тс = 2854 К, дающий излучение, близкое по спектральному составу свету Солнца в вечерние часы источник типа В, имеющий Тс = 4800 К, спектральный состав излучения которого близок к прямому солнечному свету в полдень источник типа С с цветовой температурой [c.35]

По смыслу понятие нити наиболее близко к такому физическому объекту, как цепочка, общая длина которой значительно больше длины ее отдельного звена. Возьмем какой-либо отрезок нити А1А2 (рис. 4.11.1). Длина отрезка А1А2 равна As. Пусть к отрезку А]А2 приложены силы, равнодействующая которых проходит через некоторую точку А. расположенную внутри или на границе отрезка, и равна F. Предположим, что при уменьшении As так, что точки Ai и До стягиваются к точке А, величина F убывает, но существует предел [c.364]

Важнейшую роль в обобш,ении установленных положений механики и в формировании понятий силы и массы сыграло сочинение Гюйгенса О центробежной силе (1703). Здесь впервые исследовано движение, происхо-дяш,ее под действием силы, отличающейся от силы тяжести, и сделан еще один шаг после Галилея к открытию связи между силой и ускорением. Сила натяжения нити оказалась пропорциональной ускорению, с которым двигается груз, оторвавшись от нее. Гюйгенс вводит более четкое, чем до него у Бенедетти и Декарта, представление о центростремительной и центробежной силах, относя их к той же категории, что и сила тяжести, то есть еще более обобщая понятие силы. Это позволяет [c.78]

XXVIII. Наш принцип оказывается еще более общим и распространяется также и на упругие нити, как я это показал в моей предыдущей статье дело только в том, чтобы привести эффект упругости к понятию количества действия. Сохраним все обозначения предыдущего случая, в котором каждая частица нити АМ притягивается к центрам С, С, С силами V, У, У", и пусть радиус развертки, от которого зависит сила упругости, равен [c.75]

Термин и понятие гибкая пить в механике обычно означает одномерное тело (линию), обладающую массой (линейной плотностью в каждой точке х) [6 . Считается, что площадь поперечного сечения нити пренебрежимо мала. Такая пить может лишь изгибаться (перастяжимая нить), либо также удлиняться и сокращаться (растяжимая пить). Мы будем но установившейся традиции пользоваться термином гибкая нить и для растяжимой, и для иерастяжимой нити. Когда речь идет об абсолютно жестких недеформируемых нитях, мы будем говорить жесткая пить . [c.39]

В силу сказанного, следует различать два используемых нами в дальнейшем понятия гибкой нити невесомая деформируемая нить-коитур физического тела одномерное деформируемое физическое тело, обладающее массой. В последнем случае мы будем применять термины весомая нить или тяжелая нить . [c.40]

Описанные закономерности движения точек гибкого контура, катящегося по цилиндрической поверхности, могут быть объяснены с использованием введенного нами ранее понятия волны линейной плотности. Линейная плотность нити, катящейся по криволинейной поверхности, определяется так же, как и для нити, катящейся по прямой это плотность проекции нити на опорную поверхность. Иа рис, 7.4 изображена замкнутая весомая пить 1 овальной формы, касающаяся двух окружностей — описанной 2 радиусом R и вписанной 3 радиусом г. Элемент нити Ы =- тк, заключенный в угловом секторе йф, при проектировании иа описанную окружность 2 даст величину плотности проекции рд = pikml d. При проектировании на вписанную окружность 3 этот же элемент даст величину плотности проекции рд = pikmlab. Из рис. 7.4 видно, что d >аЬ, следовательно, линейная плотность Рд проекции нити на окружность большего [c.113]

Выводы, касающиеся тяготения и, в частности, падения Луны на Землю , тесно связаны с понятием о центробежной силе. В этом пункте Ньютон имел предшественника в лице Альфонсо Борелли (1608—1679). Этот итальянский ученый, пытаясь в 1665 г. объяснить, почему планеты не падают на Солнце, ссылался па пример камня, вращаемого по кругу и сильно натягивающего нить, к которой он привязан чтобы уравновесить силу, с которой планета стремится к Солнцу, эта планета противополагает ей тенденцию каждого тела удалиться от центра вращения. [c.160]

С формированием понятия инерции связано и имя голландского ученого Христиана Гюйгенса (1629—1695). Гюйгеис, изучая движения маятника, установил, что если тяжелое (в нашем понятии — массивное) тело, подвешенное на нити, движется по окружности, то нить начинает растягиваться как бы силой, дополпительпой к весу тела. Гюйгенс назвал ее центробежным стремлением, или центробежной силой. [c.18]

В статье Дифференциальная геометрия семейств плоскостей [253] изучаются свойства одно- и двупараметрических семейств плоскостей в трехмерном евклидовом пространстве. В случае однопарамс1рического семейства плоскостей в пространстве выделяется зависящее от одного параметра семейство кривых, которым присваивается название нитей (hilos). Определяются интегральные инварианты, не зависящие от нитей и называемые полным углом и полной кривизной многообразия плоскостей. Вводятся понятия полного кручения и полного откло нения нитей, а также локальные инварианты нитей — кривизна (не зависящая, впрочем, от выбора нитей), отклонение и кручение. Дается геометрическое истолкование инвариантов. Если локальная кривизна многообразия равна нулю, то такое многообразие огибает цилиндр, о ткло нение не зависит от выбора нитей и совпадает с радиусом кривизны нормального к образующим сечения цилиндра. Если кривизна не нуль, то существует нить с нулевым отклонением — это ребро возврата развертывающейся поверхности, огибаемой плоскостями семейства. [c.260]

Ввиду невозможности определить диаметр нитей Вебер обратился к введенному Томасом Юнгом (Young [1807, 1]) понятию высоты модуля ), которое отличается от обычного модуля коэффициентом весовой плотности (см. раздел 3.7). Вебер обнаружил, что длина шелковой нити, вес которой необходим для удвоения ее первоначальной длины (т. е. высота модуля), равен 864 400 м — это число он использовал для определения удлинений, вызванных приложенными нагрузками, в своих исследованиях по упругому последействию. Упругое последействие, следующее за начальным приложением нагрузки и вызываемой ею мгновенной деформацией, представляет собой медленное увеличение деформации вплоть до достижения последней некоторого асимптотического значения. После снятия нагрузки наблюдается подобное же, но прямо противоположное явление деформация уменьшается на протяжении некоторого времени, пока не достигает значения, которое она имела перед циклом нагружения. [c.82]

Вертгейм (Wertheim [1847, 1]). Это было еще одним сомнительным местом в рассуждениях Вертгейма, хотя в этом он не был одинок подобное предложение сделал ранее В. Вебер для шелковых нитей. Вертгейм получил значения коэффициентов упругости, приведенные в таблице, путем дифференцирования нелинейной функции (2.15) по деформации, чтобы получить деформацию, которая соответствует удвоению длины. См. гл. 3, раздел 3.7, в котором обсуждается понятие высоты модуля по Юнгу. [c.96]

Во второй половине XIX в. появилось учение о вихреном двин<с-нии жидкости, создателем которого справедливо считают Гельмгольца, указавшего в 1858 г. основные свойства вихрей в идеальной жидкости. Само понятие вихря и его интерпретация, как угловой скорости вращения жидкого элемента в целом, были даны раньше Коши в 1815 г. и Стоксом в 1847 г. возможность движения без потенциала скоростей была указана Эйлером еще в 1775 г. Теория вихрей имеет обширную литературу, в которой тесно переплетаются вопросы гидродинамики с аналогиями в области электричества и магнетизма. Магнитные линии вокруг электрического проводника эквивалентны линиям тока вокруг вихревой нити (теорема Био — Савара служит основой как для расчета движения жидкости вокруг вихревых линий, так и для расчета магнитного поля вокруг электрического тока). Теория вихрей сыграла большую роль в развитии динамики атмосферы, теории крыла самолета, теории пропеллера и корабельного винта и др. Об этих приложениях, получивших особенное развитие в работах русских ученых (Н. Е. Жуковского — по вихревой теории винта и А. А. Фридмана — по вихрям в атмосфере), будет упомяпуто в следующем параграфе. [c.26]

Область длин волн от до Ц может быть сделана достаточно увкой (порядка 100—150 ц), я для получения зависимости между фототоком прибора и температурой черного тела можно в данном случае использшать формулу Вина так, как это делается в Случае пирометра с исчезающей нитью. Для этого, однако, необходимо распространить понятие об эффективной длине волны на случай фотоэлектрического пирометра. [c.304]

Приведенные выше рассуждения аналогичны относяш.имся к оптическому пирометру с исчезающей нитью. Так же, как и в том случае, понятие об эффективной длине волны может быть распространено на тот случай, когда Т2 — Т1. Тогда вместо величины Хдф приходится рассматривать Хцред, вычисление которой можно произвести по формуле [c.306]

Необходимость описания концентрированных вихрей в одной книге обусловлена не только и НС столько отсутствием подобных изданий, сколько важностью рассматриваемого вопроса с различных точек зрения. Понятие вихревой нити относится к фундаментальным понятиям гидродинамики. Вихревая нить (точечный вихрь) представляет собой не только простую и удобную модель реальных вихрей, но и основу для построения математических моделей более сложных вихревых течений (например, метод точечных вихрей [Белоцерковский, Нитт, 1978], модели потоков с винтовой симметрией [Alekseenko е/ /., 1999]). [c.19]

Понятие iL ihi Кутта - Жуковского для вихревой нити бьию впервые использовано в работе Widnall et al. [1971] па примере вихревого кольца, где было отмечено, что скорость вихревого кольца при HajiH4HH осевого течения уменьшается и равна [c.279]

Следует отметить, что понятием натяжения и баланса сил для вихрев1>1х нитей оперировали и ранее при изучении квантовых вихрей в сверхтекучем гелии [На11, 1958, 1970], хотя приемлемых количественных результатов не было получено. [c.280]

И доказательство Лагранжа, и доказательство Ампера опираются на некоторые дополнительные построения (к заданной системе материальных точек добавляются вспомогательные материальные точки, соединенные с первыми посредством нитей, перекинутых через безмассовые блоки, или стержней). Однако можно доказать принцип непосредственно, используя понятие виртуального перемещения составляющих систё-му точек. Такое доказательство содержится в большинстве курсов механики ( [2], [ 7-9] и др.), оно приводится ниже. [c.36]

Активная механика миокарда. Для описания способности мышечной ткани сокращаться под действием на нее активатора (ионов кальция Са++) Л.В.Никитиным [63] было введено понятие биологически активной деформации - т]. Позднее эта величина стала трактоваться как мера изменения перекрытия нитей актина и миозина в миофибриллах [66, 62]. Структура саркомера указывает на скалярный характер величины и одномерность активного сокращения. Первоначально интуитивное представление о квазиодномерной активности мышечной ткани [63, 66] нашло свое строгое обоснование в [78]. Таким образом, в [64] было [c.519]

В данной книге мы хотели бы предоставить экспериментатору более последовательное изложение основных теоретических представлений в этой области, используя доводы, для понимания которых достаточно определенного математического минимума. Как теоретику, так и экспериментатору мы надеемся помочь понять, как данные физических наблюдений, в которых используются различные виды излучения и различные типы образцов, можно связать г.1ежду собой единой нитью теории так, чтобы идеи и понятия, используемые в одной области, можно было связать с другими областями и перенести на них. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...