Вихрей цепочка

Сборник объединяет работы, опубликованные автором в научных журналах в 1957-1998 гг. Предложены вариационные принципы газовой динамики без дополнительных ограничений и магнитной гидродинамики при бесконечной проводимости. Выведены полные системы законов сохранения газовой динамики и электромагнитной динамики совершенного газа. Дано аналитическое решение задач оптимизации формы тел, обтекаемых плоскопараллельным и осесимметричным потоками газа, а также формы сверхзвуковых сопел. Построены точные решения уравнений Навье—Стокса для стационарных течений несжимаемой жидкости, воспроизводящие вихревые кольца, пары колец, образования типа разрушения вихря , цепочки таких образований и др. [c.2]

Пусть Г — напряжение вихря, а — постоянное расстояние между соседними вихрями цепочки (фиг. 3.7). Вихрь, расположенный на расстоянии па от начала координат, вызывает в точке г скорость [c.37]

От всех вихрей цепочки нулевой вихрь, смещенный в точку г=х + 1у, получит скорость [и — ш), компоненты которой можно рассчитать по следующим формулам [c.353]

Разобьем все вихри цепочек на группы по четыре вихря в каждой группе. Пусть основная группа содержит вихри гз, придадим этим вихрям [c.213]

Рассмотрим произвольную точку М на оси у. Расстояние от этой точки до каждого нз вихрей цепочки обозначим буквой г с соответствующим индексом. Тогда скорость, индуцируемая в точке М вихрем с номером и, равна [c.58]

Таким образом, в точке М (О, г ) скорость, индуцируемая всеми вихрями цепочки, параллельна оси цепочки и имеет величину [c.60]

Так как цепочка вихрей бесконечна, то за ось у можно принять вертикальную прямую, проходящую через любой из вихрей цепочки, т. е. любую вертикаль с абсциссой х= где [c.60]

Вторая формула показывает, что сила лобового сопротивления X пропорциональна плотности, скорости на бесконечности и циркуляции скорости по контуру, охватывающему одиночный вихрь цепочки. При этом коэффициент пропорциональности о является универсальным и равным 0,245. Таким обр зом, определение величин У и Хй сводится только к подсчету циркуляции Г и величины Д Г. [c.200]

Прежде всего необходимо, чтобы ( ) имела точку г = 0 простым нулем то же должно быть для точек, смещенных относительно нуля на 2т( 1, параллельно Ох (чтобы получить распределение скоростей, параллельных Оу на двух неподвижных стенках), а также для всех точек, полученных смещением на 2 свд параллельно Оу (чтобы получить расположение вихрей цепочками, параллельными Оу). Вполне ясно, что тжп означают здесь какие-угодно целые числа. [c.114]

Вихрей цепочка 130, 139, 140 Вихреобразование 127 и д., 169 и д., 176 и д. [c.204]

Картина линий тока при д = 12,38, и> — -23,1 изображена на рис. 4.6. На ней указаны значения -ф и направление течения. Хорошо видна цепочка, вихри которой соединены с соседними в седловых точках [c.202]

Знак этой производной, если она не равна нулю, при г = 1 определяет знак разности 5 - 1 в окрестности г = 1 и, тем самым, отвечает на вопрос о пределах изменения жо, в которых образуется цепочка вихрей. Условие обращения в нуль производной при г = 1 дает [c.215]

Изменение постоянных в выражении для ф позволяет получать течения других типов. Например, при к = 0, с = -0,9987, т = 0,5213 вместо цепочки разрущений вихря возникает периодическая цепочка вихревых колец. [c.217]

PH, отрываются от поверхности тела и сносятся в аэродинамический след. Таким образом, возникает течение с. отрывом пограничного слоя и появление в аэродинамическом следе цепочки вихрей такая последовательность вихрей носит название вихревой дорожки Кармана (рис. 77). [c.125]

В частности, для периодической цепочки точечных вихрей с одинаковыми цир- [c.292]

Фиг. 5-8. Бесконечная прямолинейная цепочка вихрей.

Основные особенности потока через решетки по сравнению с обтеканием одиночных профилей проще всего выявляются на примере решетки (цепочки) вихрей в однородном потоке. [c.16]

Рис. 1-8. Схема бесконечной прямолинейной цепочки вихрей.

Рис. 4.12. Цепочка вихрей, расположенных по оси ординат

Эта сумма равна гиперболическому котангенсу. В результате получим комплексную скорость, которую индуцирует бесконечная цепочка точечных вихрей, размещенных на оси ординат (рис. 4.12) [c.72]

Рис. 4.9. Взаимодействие звуковой волны с цепочкой тороидальных вихрей при продольном облучении (Z, = 170 дБ)

Рассмотрим моделирование высокочастотного периодического возбуждения плоского турбулентного сдвигового слоя [6.26] на основе разновидности метода дискретных вихрей (метод вихря в ячейке) с использованием двумерных уравнений Эйлера. Изучалось развитие слоя смешения во времени. Конечная толщина сдвигового слоя моделировалась четырьмя параллельными цепочками точечных вихрей, поперечное расстояние между которыми выбиралась из условия, чтобы осредненный по продольной координате профиль скорости в поперечном сечении [c.161]

К сожалению, описанный подход пока не реализован для случая периодического возбуждения круглых турбулентных струй. Попытка соответствующего решения предпринята в работе [6.7] в предположении осевой симметрии мгновенного течения. При этом делается ряд дополнительных допущений задаются радиусы ядер сносимых в поток кольцевых вихрей вместо одной цепочки кольцевых вихрей задаются две такие цепочки, несколько разнесенные вдоль радиуса циркуляция сходящих с кромки [c.163]

При повороте пластины с кромки, идущей навстречу потоку, сбегает цепочка мелких вихрей, которая быстро уносится назад, а на противоположной кромке формируется более крупный вихрь. По окончании поворота пластины у ее краев образуются два вихря неодинаковых размеров. В дальнейшем эти вихри поочередно отделяются от пластины, на их месте зарождаются новые и т. д. Течение в следе принимает периодический характер. [c.97]

В качестве примера сложения плоскопараллельных потоков рассмотрим поле скоростей, которое создаёт бесконечная цепочка точечных вихрей одинаковой интенсивности, расположенных на одной прямой, называемой осью депочки, на равных расстояниях друг от друга ) (фиг. 21). Обозначим расстояние между двумя соседними вихрями цепочки через i и будем считать, что кан дый вихрь индуцирует циркуляционное движение с [c.57]

Совместим начало координат с однилг из вихрей цепочки, ось X направим но оси цепочки вправо, а ось г/— перпендикулярно к ней вверх. Вихрь, расположенпы в начале координат, будем считать имеющим номер О, вихри справа от него зану- [c.58]

Введем следующее предположение, названное Г. В. Каменковым гипотезой потерянной циркуляции циркуляция скорости, потерянная крылом за период времени Т, равна циркуляции одиночного вихря цепочки т. е. [c.200]

За расчетную схему примем наиболее общий случай течения в вихревой трубе с дополнительным потоком (рис. 4.7). В этом случае режим работы обычной разделительной вихревой трубы представляет собой предельный при О- Используем понятие элементарного объема вращающегося газа dQ. = V nrdr. Условие осевой симметрии обеспечивает отсутствие фадиентов в направлении угловой координаты ф. В сформированном потоке вихревой трубы радиальные скорости пренебрежимо малы. В процессе построения аналитической расчетной цепочки можно использовать принцип суперпозиции, т. е. независимость законов движения по нормальным друг к другу осям координат. Процесс энергообмена в сопловом сечении считаем заверщенным. Определим предельно возможные по разделению энергетические уровни потенциального и вынужденного вихрей. Длина пути перемешивания и фадиент давления определяют предельный эффект подофева приосевого турбулентного моля при его переходе на более высокую радиальную позицию. При этом делается допущение о переходе в сечении, перпендикулярном оси. Осевой снос моля не учитывают. Вязкость и теплопроводность проявляют себя, если присутствуют фадиенты скорости и температуры. Поэтому при формировании свободного вихря вязкость будем учитывать, анализируя процесс затухания окружного момента [c.191]

В статьях Гартшоре [19] и Эскудиера [23] вместе с фотографиями одиночных вихревых образований приведены фотографии, на которых за первыми вихревыми образованиями возникают вторые. Решение (3.57) при Ь = О позволяет воспроизвести периодические и непериодические цепочки вихрей этого типа в закрученном вокруг оси течении [32]. [c.214]

Успешно решены также ми. -задачи о вихревых и волновых движениях идеальной жидкости (о вихревых нитях, слоях, вихревых цепочках, системах вихрей, о волнах на поверхности раздела двух жидкости , о капиллярных волнах и др.). Развитие вычислит, методов Г. с использованием ЭВМ позволило решить также ряд задач о движении вязкой жидкости, т. е. получить в нек-рых случаях решения полной системы ур-ний (1) и (2) без упрощающих предположений. В случае турбулентного течения, характеризуемого интенсивным перемешиванием отдельных. элементарных объёмов ж идкостк и связанным с этим переносом массы, nir-пульса и теплоты, пользуются моделью осредпсппого по времепи движе1Н1я, что позволяет правильно описать осн. черты турбулентного течения жидкости и получить важные практнч, результаты. [c.466]

Задачи нелинейной теории крыла, рассматриваемые в настоящей монографии, решаются численным методом дискретных вихрей (МДВ), в котором используются следующие вихревые элементы. В теории кры ла бесконечного размаха применяются в качестве основных тетечны вихрь tFl erio4Ka точечных вихрей с постоянной циркуляцией. Точечный вихрь используется при решении задачи об обтекании изолированного профиля (см. главу 4), профиля с механизацией (см. главу 5), а также системы произвольно расположенных в пространстве профилей (см. г.паву 6). При решении задачи об обтекании решетки профилей (см. главу 7) целесообразно использовать с точки зрения экономичности применения вычислительных средств цепочку точечных вихрей с постоянным шагом Л. [c.30]

При рассмотрении стационар)юй задачи об обтекании решетки профилей путем несложных рассуждений приходим к двум схемам обтекания, Одна из них соответствует случаю, когда за решеткой на бесконечности нет свободных вихрей, другая — когда эти вихри есть. Если стационарную задачу считать пределом, к кагорому стремится нестационарная безотрывная задача при т то на бесконечности за решеткой будет располс1гаться цепочка начальных вихрей, циркуляция которых равна по величине и противо1Юложиа по знаку циркуляции вокруг профилей. Указанная цепочка начальных вихрей индуцирует на бесконечном расстоянии вверх по потоку конечную скорость. Это приводит к уменьшению угла атаки движущейся решетки и обусловливает отли- [c.146]

ДоноЛ1И1тсльные скорости от цепочки начальных вихрей учнгыва-ются также при расчете нагрузок но теореме Н. Е. Жуковского в малом , [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...