Общее условие текучести

Более общее условие текучести можно получить, если пирамиды сдвинуть по гидростатической оси на расстояние с. [c.88]

С одной стороны, она содержит ряд новых вопросов, опубликованных в период времени между изданиями. Сюда относятся, например, пластическое кручение секторов кругового кольца, осевое перемещение упрочняющейся массы между некруговыми цилиндрами, волочение пластической полосы сквозь выпуклую матрицу, пластическое плоское равновесие при общем условии текучести. [c.3]

ОБЩЕЕ УСЛОВИЕ ТЕКУЧЕСТИ [c.403]

В зависимости от комбинаций стержней, перешедших в пластическое состояние, мы получили три распределения скоростей и шесть условий текучести, каждое из которых линейно относительно Qt и 2- Легко проверить, что соотношение (5.7.5) выполняется. Шесть прямых в плоскости Qi, Q2 образуют шестиугольник, представляющий собою поверхность текучести. В данном случае п = 2, пространство сил представляет собою плоскость, а поверхность — замкнутый контур. Тем не менее мы будем сохранять общую терминологию даже в двумерном случае и говорить о поверхности текучести. [c.167]

Кроме того, условие прочности, определяющее наступление опасных деформаций, приводящих к образованию микро- или макротрещин либо к нарушению нормального функционирования изделия из-за недопустимо больших деформации, должно содержать время и ряд структурных параметров, характеризующих как свойства материала (анизотропия, предел текучести и т. п.), так и характер приложения нагрузок. Таким образом, общее условие [c.161]

Обобщение высказанных положений для формулировки критерия разрушения в общих чертах было дано Мизесом [49] впоследствии Хилл [22] вновь вернулся к этому обобщению. В обеих формулировках принимается гипотеза о том, что условие текучести анизотропных материалов, как и в случае изотропии, не зависит от гидростатического давления. Это предположение на- [c.432]

Условие текучести (3.1) в точке тела в функции параметров нагрузки pi, Р2 в общем случае представляется эллипсом (рис. 42), который при выполнении условия (3.15) вырождается в пару параллельных прямых. Предположим, что путь циклического нагружения является фиксированным, но параметры нагрузки р и р2 изменяются не пропорционально 1— 2—1). Покажем, что всегда может быть найдено некоторое, не зависящее от времени, напряженное состояние, наложение [c.91]

Приближенное нахождение предельной нагрузки энергетическим методом. Предельную нагрузку для пластины можно приближенно определить с помощью энергетических теорем, изложенных в 24. Это не представляет большого интереса для осесимметричных задач, поскольку здесь предельная нагрузка легко находится непосредственно. Тем не менее мы кратко рассмотрим этот вопрос в качестве иллюстрации к общим теоремам 24 будем при этом основываться на условии текучести Мизеса. [c.249]

Если среднее растягивающее напряжение в направлении Xj, необходимое для текучести внутренней перемычки, равно Оп, то общее условие слияния пор определяется формулой [c.196]

Для того чтобы установить вид функции х для общего случая, представленного уравнениями (к), воспользуемся уравнением (с) 77, выражающим условие текучести для трехмерного напряженного состояния, а именно введем из этого уравнения значение [c.450]

В тесной связи с исследованиями условий текучести велись работы по близкой теме — установлению критериев разрушения. Для многих материалов (например, грунтов, бетона и т. д.) условие Мизеса, трактуемое как условие разрушения, не подтверждалось опытом. Для них были предложены более общие условия, в которые входят, помимо второго, первый и третий инварианты тензора напряжений. [c.262]

Помимо напряжений условие текучести пористых тел зависит от плотности р, изменение которой регулируется уравнением неразрывности (1.6), и, возможно, от других параметров состояния, которые обозначим Xi- При неизотермических процессах следует учесть температуру Г. В общем случае условие текучести записывается в виде Ф(ст , р, =1- [c.11]

Общие свойства. В изотропном теле условие текучести зависит только от инвариантов тензора напряжений и параметров состояния, поэтому его можно записать в виде Ф(ст, т,/3(Xij))= 1. Здесь /з(ху)—кубический инвариант тензо- [c.17]

В общем случае пирамидальное условие текучести изотропного материала выражается равенствами [c.25]

Обобщение пирамидального условия текучести на уплотняемые ортотропные материалы [И]. Условие текучести анизотропного материала в общем случае записывается в осях координат, Сйя занных с характерными направлениями анизотропии, для произвольных напряжений Так как пирамидальное условие текучести выражается через главные напряжения, то его формулировка для произвольного напряженного состояния затруднительна. В работе [17] предложено обобщение условия текучести Треска на несжимаемые анизотропные тела. Запись этого условия в общем случае требует знания пределов текучести на растяжение и сжатие любого волокна, исходящего из рассматриваемой точки. Чтобы избежать этих трудностей, ограничимся рассмотрением ортотропных материалов и притом только случаем, когда главные оси тензора напряжений совпадают с главными осями анизотропии. [c.29]

Очевидно, что условия текучести (1.43) и (1.45) являются частными случаями общего условия, рассмотренного в начале параграфа. [c.33]

Общие свойства пирамидального условия текучести анизотропного материала не отличаются от аналогичных свойств пирамидального условия текучести в изотропном случае. Так, плоское течение возможно только на ребрах пирамид, которые пересекают оси координат, а также на ребрах основания. [c.33]

При многопараметрической нагрузке, когда траектория изменения напряжений не является прямолинейной, данное условие в общем виде не является уже необходимым например при трехзвенной замкнутой траектории предельное состояние (по, условию знакопеременного течения) может быть достигнуто, согласно условию текучести Треска, если наибольшее изменение напряжений в течение цикла превышает только 1,5 ат. Существенно, что для получения последнего результата (как и для анализа других случаев) достаточно рассмотреть изменение упругих напряжений в элементарном объеме. [c.14]

Это условие имеет физическую интерпретацию, связанную с представлениями о микромеханизме скольжения по определенным плоскостям. Так как главные нормальные напряжения удовлетворяют неравенствам аг (72 сгз, ТО условие (7.3) принимает вид (сг1 — сгз)/2 = ту. В общем случае условие текучести Треска-Сен-Венана в пространстве главных напряжений задают следующей системой плоскостей [c.149]

Поскольку условия кинематического упрочнения описывают идеальный эффект Баушингера, то они применимы для сравнительно небольшого числа упрочняющихся материалов. В общем случае поверхность нагружения нельзя считать геометрически подобной поверхности текучести, а изменение поверхности нагружения нельзя представить простым переносом ее центра. Поэтому более общими условиями упрочнения должны быть такие, которые способны описать изменение как размеров, так и положения поверхности нагружения в пространстве напряжений в процессе деформирования. Эти условия упрочнения называют комбинированными. [c.151]

Деформационная теория термопластичности. Среди разнообразных задач механики деформируемого твердого тела, связанных с определением напряженно-деформированного состояния элементов конструкций из упругопластических материалов, встречаются такие задачи, общим условием в которых является изменение в процессе нагружения всех компонентов девиатора напряжений в окрестности каждой точки среды в одном и том же отношении. В этом случае нагружение называют пропорциональным и при анализе упругопластических напряжений и деформации можно уже исследовать не процессы, а конечные состояния, когда между собой связаны компоненты тензоров напряжений и деформации и температура, т.е воспользоваться соотношениями деформационной теории термопластичности. Для однородной изотропной среды уравнения этой теории, в принципе, можно получить как частный случай теории пластического течения для изотропно упрочняющихся материалов с условием текучести Мизеса. [c.156]

Два условия текучести в общем случае имеют вид [c.36]

Здесь выписаны уравнения теории пластичности Мизеса для изотропного тела. Нетрудно привести и более общие уравнения, введя условие текучести вида [c.98]

Уравнение (29.3) получается как частный случай из общего условия текучести (27.9) после лодстаиовки в него значений Су2= тдс2 = 1 = 0 [c.484]

Более общие условия текучести. Для некоторых материалов необходимо учитывать влияние среднего давления тогда принимают (условие Мизеса—Шлейхера) [c.60]

Главы XIII и XIVосвещают плоское деформированное и плоское напряженное состояния при общем условии текучести и допущении о существовании потенциала текучести. Проведено подробное исследование уравнений пластического равновесия, выяснено, когда они являются гиперболическими и эллиптическими, а также даны различные приемы их преобразования. [c.5]

Распростраиение теорем о предельной нагрузке на общее условие текучести. Доказанные выше теоремы относились лишь к условию текучести Мизеса. Между тем неоднократно подчеркивалось значение других условий текучести, в частности условия текучести Треска — Сен-Венана. Теоремы о предельной нагрузке нетрудно доказать для общего выпуклого условия пластичности f G j) = K при ассоциированном законе течения ( 16). [c.298]

Уравнение (5.7.1) определяет в г4мерном пространстве сил поверхность, которую называют поверхностью текучести, это уравнение называется условием текучести. При достижении условия текучести точки приложения сил Qt получают скорости qt, которые находятся меж ду собою в определенном отношении. Но величины этих скоростей остаются неопределенными, они известны лишь с точностью до общего множителя. Правило, которое устанавливает распределение скоростей при наступлении текучести, называется законом течения. Общая запись закона течения может быть следующей [c.164]

Как можно видеть, условию текучести могут соответствовать различные комбинации значений внутренних силовых факторов. В соответствии с этим в предельном анализе конструкций говорят о различных пластических режимах работы оболочки. В общем случае, если оболочка находится в предельном состоянии, на разных ее участках мопут реализовываться разные пластические режимы, и одной из основных трудностей решения задач по определению несущей способности оболочек является правильный выбор этих режимов. Общих правил по выбору пластических режимов не существует в каждой конкретной задаче приходится просто перебирать разные варианты комбинаций пластических режимов, проверяя при этом выполнение геометрических условий деформирования оболочки. [c.180]

Уравнения (14.14) для случая плоской деформации при условии текучести Ттах = onst были даны Сен-Венаном в 1871 г. В общем случае эти уравнения установлены М. Леви [ ] и Мизесом [ ]. [c.52]

Пирамидальное условие текучести. Коническое условие текучести можно рассматривать как одно из возможных обобщений условия текучести Мизеса на случай уплотняемого тела Аналогичным обобщением условия текучести Треска является условие текучести, которому в пространстве главных напряШ-ний соответствуют правильные шестиугольные пирамиды с общим основанием, вписанные в конусы, ебответгетйуюЕцйё 24 [c.24]

Шрёдер и Рангараджан [2] провели исследование верхней границы, справедливое для радиусов патрубков, удовлетворяющих неравенству a/R> 0.4. Они использовали первую поверхность текучести Ильющина ) Y (см. обозначения), основанную на условии текучести Мизеса (общий обзор и сравнение поверхностей текучести см. в работе [3]). Верхние границы для радиальных патрубков в области a/R < 0.5 были получены в работе [4], но ее результаты нельзя принять за истинные верхние границы, так как в использованных уравнениях были опущены некоторые члены. Здесь предполагалось, что уравнение поверхности текучести содержит два момента. [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...