Цепочка вихревая

Изменение постоянных в выражении для ф позволяет получать течения других типов. Например, при к = 0, с = -0,9987, т = 0,5213 вместо цепочки разрущений вихря возникает периодическая цепочка вихревых колец. [c.217]

Бесконечная прямолинейная цепочка вихревых нитей (фиг. 5-8) индуцирует скорости [c.125]

Бесконечная прямолинейная цепочка вихревых нитей (рис. 1-8) индуцирует следующие скорости [c.20]

Эльдер проводит аналогию между течением через проволочную (прутковую) решетку и потоком через вихревую цепочку.В результате он получает [c.121]

Сборник объединяет работы, опубликованные автором в научных журналах в 1957-1998 гг. Предложены вариационные принципы газовой динамики без дополнительных ограничений и магнитной гидродинамики при бесконечной проводимости. Выведены полные системы законов сохранения газовой динамики и электромагнитной динамики совершенного газа. Дано аналитическое решение задач оптимизации формы тел, обтекаемых плоскопараллельным и осесимметричным потоками газа, а также формы сверхзвуковых сопел. Построены точные решения уравнений Навье—Стокса для стационарных течений несжимаемой жидкости, воспроизводящие вихревые кольца, пары колец, образования типа разрушения вихря , цепочки таких образований и др. [c.2]

PH, отрываются от поверхности тела и сносятся в аэродинамический след. Таким образом, возникает течение с. отрывом пограничного слоя и появление в аэродинамическом следе цепочки вихрей такая последовательность вихрей носит название вихревой дорожки Кармана (рис. 77). [c.125]

Статья 3, опубликованная после смерти А. А. Фридмана, представляет записанные мною лекции Фридмана, содержащие строгое обоснование теории переноса особенностей в плоском движении несжимаемой жидкости, и применение этой теории к вихревым цепочкам Кармана и их обобщениям. Предшественницей указанной выше книги [1] была книга [3] (в этой книге П. Я. Кочина отмечена как соавтор главы о вихревых движениях. Раздел [c.51]

Бесконечная вихревая цепочка. Пусть, например, имеем следующую конфигурацию (рис. 11), образованную бесконечной последовательностью вихрей, равных и одинакового направления (интенсивности I ). Здесь имеем [c.49]

РАЗЛИЧНЫЕ ОБОБЩЕНИЯ. ВИХРЕВЫЕ ЦЕПОЧКИ В ОГРАНИЧЕННОЙ ЖИДКОСТИ [c.103]

Затем будем присоединять неограниченно новые вихри путем отображения. Мы будем иметь тогда 2и вихревых цепочек, горизонтальных, аналогичных тем, что мы рассматривали в предшествующих параграфах ясно, что соответствующий комплексный потенциал будет [c.103]

Бесконечные вихревые цепочки между двумя параллельными стенками. Вернемся к нашим общим уравнениям (14) и последующим и вообразим, что вместо суммирования от 1 до 4 мы будем суммировать только от 1 до 2и. Тогда условия на границах будут [c.113]

В некоторых случаях (см. фото 11, 12) вихревой след за телом состоит из двух цепочек вихрей. Его можно рассматривать как части вихревой пелены, свернувшиеся в сосредоточенные вихри. В связи с этим мы должны будем развить теорию двух цепочек вихрей. [c.354]

Вихревая дорожка Кармана. Вихревая дорожка Кармана состоит из двух параллельных вихревых цепочек, в которых расстояние между вихрями одинаково и равно а. Одна цепочка состоит из вихрей интенсивности х, а другая — из вихрей интенсивности —х. Вихри в верхней цепочке расположены над серединой отрезков, соединяющих соседние вихри в нижней цепочке [c.356]

На рис. 4.11, помимо шкал жиг, изображены линии яр = onst при XQ = feir/4, к = 1,...,4. При к = 1,2,3, то есть при xq = 0,785, 1,571, 2,356 возникают бесконечные периодические цепочки вихревых образований. Картины линий яр = onst топологически эквивалентны. [c.215]

За расчетную схему примем наиболее общий случай течения в вихревой трубе с дополнительным потоком (рис. 4.7). В этом случае режим работы обычной разделительной вихревой трубы представляет собой предельный при О- Используем понятие элементарного объема вращающегося газа dQ. = V nrdr. Условие осевой симметрии обеспечивает отсутствие фадиентов в направлении угловой координаты ф. В сформированном потоке вихревой трубы радиальные скорости пренебрежимо малы. В процессе построения аналитической расчетной цепочки можно использовать принцип суперпозиции, т. е. независимость законов движения по нормальным друг к другу осям координат. Процесс энергообмена в сопловом сечении считаем заверщенным. Определим предельно возможные по разделению энергетические уровни потенциального и вынужденного вихрей. Длина пути перемешивания и фадиент давления определяют предельный эффект подофева приосевого турбулентного моля при его переходе на более высокую радиальную позицию. При этом делается допущение о переходе в сечении, перпендикулярном оси. Осевой снос моля не учитывают. Вязкость и теплопроводность проявляют себя, если присутствуют фадиенты скорости и температуры. Поэтому при формировании свободного вихря вязкость будем учитывать, анализируя процесс затухания окружного момента [c.191]

В статьях Гартшоре [19] и Эскудиера [23] вместе с фотографиями одиночных вихревых образований приведены фотографии, на которых за первыми вихревыми образованиями возникают вторые. Решение (3.57) при Ь = О позволяет воспроизвести периодические и непериодические цепочки вихрей этого типа в закрученном вокруг оси течении [32]. [c.214]

Такие системы являются обобщением вихревых цепочек Th. Karman a. [c.42]

Успешно решены также ми. -задачи о вихревых и волновых движениях идеальной жидкости (о вихревых нитях, слоях, вихревых цепочках, системах вихрей, о волнах на поверхности раздела двух жидкости , о капиллярных волнах и др.). Развитие вычислит, методов Г. с использованием ЭВМ позволило решить также ряд задач о движении вязкой жидкости, т. е. получить в нек-рых случаях решения полной системы ур-ний (1) и (2) без упрощающих предположений. В случае турбулентного течения, характеризуемого интенсивным перемешиванием отдельных. элементарных объёмов ж идкостк и связанным с этим переносом массы, nir-пульса и теплоты, пользуются моделью осредпсппого по времепи движе1Н1я, что позволяет правильно описать осн. черты турбулентного течения жидкости и получить важные практнч, результаты. [c.466]

Задачи нелинейной теории крыла, рассматриваемые в настоящей монографии, решаются численным методом дискретных вихрей (МДВ), в котором используются следующие вихревые элементы. В теории кры ла бесконечного размаха применяются в качестве основных тетечны вихрь tFl erio4Ka точечных вихрей с постоянной циркуляцией. Точечный вихрь используется при решении задачи об обтекании изолированного профиля (см. главу 4), профиля с механизацией (см. главу 5), а также системы произвольно расположенных в пространстве профилей (см. г.паву 6). При решении задачи об обтекании решетки профилей (см. главу 7) целесообразно использовать с точки зрения экономичности применения вычислительных средств цепочку точечных вихрей с постоянным шагом Л. [c.30]

Придерживаясь все тех же обозначений, что и выше, т. е., на.зывая 0 и аффиксы двух вихрей, взятых из обеих вихревых цепочек (которые мы возьмем ради определенности пара.члел1.но оси Ох иа [c.76]

Простой процесс, примененный выже, не свободен от двух следующих упреков прежде всего мы проведи вычисления, допустив, что движение на больших расстояниях квази-перманентно с другой стороны, ноле скоростей позади тела вычислено в предположении, что имеются две вихревые альтернированные цепочки, неограниченно простирающиеся в обоих направлениях. И в действительности, весьма вероятно, допущенная таким образом ошибка весьма незначительна, так как, если поместиться позади на большом расстоянии от тела, то [c.85]

Лльте тированные вихревые цепочки, неограниченно простирающиеся в одну ст,орону. Мы начнем с рассмотрения, каковы скорости в жидкости, покоящейся на бесконечности, происходящие от двойного ряда вихрей, интенсивности I, расположенных, как указано на одном или другом из приведенных здесь чертежей, где, как видим, имеется только один вихрь справа от оси Оу вихри верхнего ряда имеют интенсивность I, нижнего —2 верхняя цепочка соответствует аффиксам [c.85]

Что касается значения интеграла вдоль левой стороны, то нужно вести внтеграцию, исключая ту часть, которая находится между двумя вихревыми цепочками, приняв также во внимание изменившееся напра-зленне обхода. [c.94]

Но здесь путь интегрирования АВ конечен и 9 на АВ отличается лишь бесконечно мало от того значения, которое получалось бы от наличия двух неопределенно простираюш,ихся в обоих направлениях вихревых цепочек внутри канала. Но рассмотрение двух цепочек внутри канала равносильно рассмотрению бесчисленного множества параллельных цепочек, полученных уже известным нам путем последовательных отображений относительно стенок канала. Так как для единственного вихря в величина 9 равна [c.137]

Очевидно, что первый из изложенных методов дает приближение, степень которого нельзя оценить наперед. Поэтому предпочтительнее результат второго метода, который мы будем считать более правильным. Мы однако изложили оба способа, из которых первый приобретает законность благодаря второму, в случае неограниченной жидкости, но оказывается, напротив, необоснованным в случае канала конечной ширины. Заметим, что в вычислении стр. 138, касаюш,емся интеграла от [ ] вдоль АВ, очень легко заменить части интеграла, относяш,иеся к фиктивным вихревым цепочкам, полученным посредством отображения вне канала, — аналогичными интегралами, построенными при помощи вихрей [c.139]

Эти последние вихревые цепочки с несимметричным расположением вихрей представляют особый интерес потому, что они являются прообразом тех следов вихрей, которые часто наблюдают позади цилиндрического тела, перемещающегося в жидкости. Это обстоятельство и вызывает дальнейшие псследования. [c.287]

Смотреть страницы где упоминается термин Цепочка вихревая : [c.214] [c.583] [c.667] [c.173] [c.125] [c.20] [c.20] [c.98] [c.146] [c.433] [c.55] [c.76] [c.77] [c.92] [c.96] [c.131] [c.140] [c.250] [c.836] [c.356] [c.132] [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...