Приближенная зависимость от геометрии

ПРИБЛИЖЕННАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ОТ ГЕОМЕТРИИ [c.358]

В связи с этим система уравнений тензорного приближения полного излучения должна быть дополнена приближенными уравнениями связи между компонентами тензора Ягь. В зависимости от геометрии излучающей системы и конкретных условий задачи эти дополнительные уравнения могут быть различными. Для состояний, приближающихся к термодинамическому равновесию, диагональные компоненты тензора излучения стремятся к величине U/3, а все недиагональные компоненты приближаются к нулю. [c.175]

Рассматривается задача о движении в неподвижном газе плоского и пространственного поршней произвольной достаточно гладкой формы с нулевой нормальной начальной скоростью и ненулевым начальным ускорением. Дано приближенное представление решений в окрестности криволинейных слабых разрывов, которые в начальный момент времени отрываются от поршня и распространяются по покоящемуся газу. Получены точные формулы для предельных времен существования гладких потенциальных течений в окрестности слабых разрывов в зависимости от геометрии поршня и величины задаваемого ускорения в предположении, что возникающие возмущения не догоняют слабый разрыв. Исследованы некоторые свойства течений в окрестности слабых разрывов. [c.288]

В условиях сформулированной задачи в [1] было построено приближенное решение в окрестности поверхности Rt, и для случая сжатия газа найдены предельные времена существования гладких потенциальных течений в зависимости от геометрии поверх ности So и закона движения поршня. Оказывается, что методом, использованным в [1], можно построить точное решение поставленной задачи в виде функционального ряда со специальными независимыми переменными. Однако вопрос об области сходимости этого ряда в общем случае остается открытым. [c.314]

Итак, синтез плоских и пространственных механизмов по положениям звеньев обычно выполняется по двум или трем положениям с учетом дополнительных условий существование кривошипа, ограничение углов давления, конструктивное размещение отдельных звеньев и т. п. В зависимости от типа механизма и комбинации основных и дополнительных условий синтеза имеется большое количество возможных вариантов задачи синтеза по положениям звеньев. Все варианты этой задачи решаются путем несложных графических построений или применения расчетных формул, получаемых из этих построений методами аналитической геометрии. Применения методов оптимизации или приближения функций при решении задач синтеза механизмов по положениям звеньев обычно не требуется. [c.387]

И, наконец, в-третьих, полученные на ее основе приближенные эмпирические зависимости для отыскания режимов резания предлагают наличие постоянных коэффициентов, не зависящих от геометрии инструмента, глубины резания, твердости обрабатываемого материала и т.д. [c.196]

Как видно, критические значения а и р при определенных Яь Яа связаны линейной зависимостью. Но сами значения h, I.2 зависят от геометрии оболочки и отношения ojp кусочно-постоянным образом, так что во всем диапазоне сжимающих нагрузок <т, р условие (2.35) представляет кусочно-линейную зависимость (рис. 44). Следуя Вольмиру [4], можно приближенно аппроксимировать такую зависимость просто линейной, что идет в запас устойчивости. На рис. 44 точка А отвечает критической силе при одном осевом сжатии, точка В — при одном боковом давлении. Таким образом, данная аппроксимация отвечает предположению, что [c.168]

Потери энергии в неустойчивом резонаторе с конечной апертурой определяются как дифракционными, так и геометрическими, эффектами. Коэффициент потерь, определяемый модулем собственных значений уравнений (3.16), (3.17), сложно немонотонно зависит от геометрии резонатора. На рис. 3.17 представлены характерные зависимости коэффициентов потерь от эквивалентного параметра Френеля. В области малых Л з св различным модам соответствуют разные потери, уменьшающиеся с ростом Л экв. При некоторых (разных для различных мод) значениях параметра Френеля рассматриваемые зависимости претерпевают минимум. Затем потери растут вплоть до максимума. Дальнейшее возрастание Л э в реализует квазипериодическую зависимость а(Л зкв). При этом положение экстремумов характерно для каждой моды с возрастанием Л экв амплитуда изменения потерь уменьшается, а среднее значение коэффициента потерь стремится к значению, соответствующему геометрооптическому приближению (см. 2.4 и 5.3). [c.87]

Для изучения зависимости гп от геометрии деформации (тензора е) и структурных характеристик материала выберем связь между о и е в виде стандартного закона Гука в изотропном приближении [c.120]

При нарезании колеса фрезой-летучкой огибающая зона профилируется одним лишь средним резцом, т. е. приближенно. Это используется для получения огибающей зоны такой геометрии, при которой обеспечивается продольная локализация контакта в передаче выбором положения средних резцов на корпусе. Первоначально делительный угол профиля средних резцов принимают равным делительному углу профиля витка червяка в этом месте. После выбора положения среднего резца по условиям локализации уточняют угол профиля среднего резца и корректируют его. Необходимость такого уточнения связана с тем, что в зависимости от способа модифицирования витка глобоидного червяка делительный угол профиля вдоль витка может быть переменным. [c.376]

Для получения групповых констант требуется знание микроскопических сечений как функций энергии вместе с характеристиками энергетических групп, т. е. числа и размеров отдельных энергетических интервалов, а также геометрии и состава рассматриваемой системы. Геометрия может быть одномерная, например плоскость, сфера или бесконечный цилиндр, и двух- или трехмерная. В зависимости от числа пространственных переменных системы используются различные расчетные программы. Обычно число счетных точек в пространственной сетке может быть равным (50) , где й — число пространственных переменных. Приближение углового распределения потока нейтронов, например [c.159]

Приближенную зависимость резонансных интегралов от геометрии гетерогенной системы можно вывести следующим образом. Для расчета Рр используется рациональное приближение, так что можно применять соотношение эквивалентности, а для всех столкновений нейтронов с ядрами используется приближение узкого резонанса . Между прочим, полученные здесь результаты применимы также и для приближения бесконечной массы . [c.358]

Эта приближенная зависимость резонансного интеграла от геометрии, т. е. площади поверхности и массы топлива, была впервые предложена советскими физиками [1061 и, как показано в следующем разделе, подтверждена экспериментами. Однако из-за многочисленных приближений, которые были приняты при выводе уравнения (8.94), не следует ожидать, что это соотношение является очень точным. [c.359]

Вне зависимости от выбранного метода расчета — более экономного или более простого —логически расчет по МПД громоздок прежде всего потому, что необходимо учитывать большое количество цепей в ветвящихся процессах возбуждения). Поэтому в задачах, для которых приближение первичной и вторичной дифракций дает недостаточную точность, целесообразно если это позволяет геометрия задачи) исполь овать не МПД, а метод самосогласованного поля. [c.181]

Значения найденных таким путем величин а, Ь, с, к, Н, Й и А приводятся в нижней половине таблицы 7.1 и изображаются на рис. 7.17. На рис. 7.17,6 изображена зависимость угла 6-наклона образующихся при потере устойчивости волн от параметра Н геометрии оболочки, на рис. 7.17, в — зависимость параметра к, характеризующего число образующихся при потере устойчивости волн, от того же параметра Н. Приближенные значения угла 0, который составляют с осью -оболочки образующиеся при потере устойчивости волны, находятся по формуле [c.538]

Рассматривается ряд задач устойчивости тонких упругих оболочек. Круг обсуждаемых вопросов ограничен случаями, которые приводятся к решению линейных краевых задач и в которых применение асимптотических методов позволяет получить приближенное решение либо существенно упростить последующее числовое решение. Исследуется зависимость форм потери устойчивости от характера начального напряженного состояния, геометрии оболочки, ее закрепления и других факторов. Строятся формы потери устойчивости, локализованные в окрестностях линий или точек на срединной поверхности. Отдельно рассматриваются цилиндрическая и коническая оболочки. [c.2]

Теория деформаций относится к чистой геометрии, а теория напряжений—к чистой статике. Для установления связи между ними потребуются некоторые физические допущения. Обычное допущение—так называемый закон Гука ) он заключается в предположении линейной зависимости напряжений от деформаций. Этот закон перестает соблюдаться даже приближенно, когда деформации превосходят некоторые величины, получившие название пределов упругости однако для целей акустики в применимости закона Гука можно не сомневаться ввиду [c.145]

В этом случае поглощения в симметричных точках, как правило, не возникает. Анализ несколько усложняется из-за геометрии. Можно рассмотреть простейший случай, когда поверхность Ферми, найденная в приближении слабой связи, частично перекрывает грани зоны Бриллюэна, как это показано на фиг. 97. На фиг. 97, а изображена поверхность Ферми в схеме расширенных зон, а на фиг. 97, б — в схеме приведенной зоны Бриллюэна. Межзонное поглощение идет лишь тогда, когда в нижней зоне состояния заняты, а в верхней — свободны. Если в точке L обе зоны заняты, то поглощения в этой точке не происходит. Оно, однако, может возникнуть на грани зоны, в области, отмеченной на фиг. 97, б. Если смотреть прямо на грань зоны, то видно, что эта область имеет форму круговой ленты, лежащей на грани зоны. Поглощение может иметь место и дальше в зоне Бриллюэна. Однако здесь энергетические зоны быстро расходятся, и поэтому край поглощения определяется величиной запрещенной зоны при волновых векторах, лежащих в области этой ленты. Изучая зонную структуру простых металлов, мы видели, что запрещенная зона в этой области равна просто удвоенному значению соответствующего OPW формфактора (для простых металлов с одним атомом на элементарную ячейку). Поэтому край поглощения будет находиться при энергии, равной удвоенному формфактору для граней зоны Бриллюэна, пересекаемых поверхностью Ферми. Легко получить зависимость проводимости от частоты вблизи края поглощения [27]. Она имеет вид [c.366]

Интересно рассмотреть некоторые другие приближения, которые были развиты для решения зависящего от энергии уравнения переноса, в частности, распространение на этот случай некоторых методов, используемых в односкоростной теории (см. гл. 2). В разд. 2.2 рассмотрен метод разделения переменных для получения точных (или очень близких к ним) решений в простых случаях. Этот метод был распространен на изучение зависящих от энергии задач в плоской геометрии [1], причем энергетическая зависимость учитывалась либо с помощью дискретных энергетических групп, либо разложением по собственным функциям. Такие методы можно было бы использовать для получения точных решений некоторых тестовых задач. Однако, поскольку для проведения таких расчетов обычно требуется электронно-вычислительная машина, то на практике более удобно получать точные решения другими методами, например методом дискретных ординат (гл. 6) или методом Монте-Карло. [c.134]

Основа Бл -приближения как метода расчета внутригрупповых потоков состоит в том, что пространственную зависимость потока нейтронов часто можно аппроксимировать косинусом или экспонентой. Так, предполагая, что пространственное распределение не зависит от энергии нейтронов, можно записать в плоской геометрии [c.157]

В силу линейности задачи условия (4.68) снесены на неде-формированную границу полуплоскости. Поверхность контакта заменена областью контакта — отрезком х1 а. Кроме того, в (4.68) сделано еще одно соответствующее линейной теории приближение — не учтены касательные составляющие перемещений материальных точек. Это означает, что точки границы п1тампа и полупространства, находящиеся в начальный момепт взаимодействия на одной вертикальной прямой, остаются на этой же прямой и в процессе контакта. Следовательно, нормальные перемещения в области контакта совпадают с правой частью уравнения (4.67). В зависимости от геометрии задачи радиус области контакта а либо задан (см. рис. 4.7 а), либо не известен (см. рис. 4.7б). [c.96]

Аналитическое выражение взвешенной разности (20.48) получается известными приемами аналитической геометрии и в зависимости от числа и комбинации вычисляемых параметров может быть представлено или обобщенным полиномом (19.12) или обобщенным полиномом с одним или несколькими нелинейными членами. Как и при синтезе передаточного шарнирного четы-рехзвенника, три неизвестных параметра находятся из системы линейных уравнений при четырех вычисляемых параметрах приходится решать одно квадратное уравнение при пяти вычисляемых параметрах —одно кубическое уравнекие. Формулы для вычислений здесь не приводятся, так как решение задачи синтеза направляющего четырехзввнника по методу приближения функций принципиально не отличается от решения задачи синтеза передаточного четырехзвенника, подробно рассмотренного в 73. Аналогично решаются и задачи синтеза других плоских направляющих механизмов. Синтез пространственных направляющих механизмов выполняется, как правило, по методу мно- опараметрической оптимизации. [c.390]

Зависимость тока автоэлектронной эмиссии углеродного волокна (в предположении независимости вклада в токоотбор отдельных эмиссионных центров) от геометрии и рабочего напряжения можно представить приближенным уравнением, справедливым в значительном интервале величин плотности тока (у 10 —10 А/см [177] [c.116]

Рассчитать режим вулканизации длинномерного пористого изделия, имеющего профиль типа стрелка (рис. 8.3), на непрерывной установке с псевдоожиженным слоем инертного теплоносителя. Материал изделия и условия его вулканизации те же, что и в примере 8.6.1. При анализе ограничиться изучением состояния двух секторов, выделенных вблизи оси симметрии профиля в тонкостенной и массивной части изделия. Геометрия последнего найдена приближенно параллельным расчетом состояния целого ряда смежных секторов при формулировке задачи с граничными условиями первого рода и корректировкой их геометрического построения. Р1зменение длины изотерм сектора в зависимости от координаты вдоль линии теплового потока указано ниже. Масштаб линейных координат принят условным. Продольный раз- [c.214]

Приближения более высокого порядка требуют явного решения краевой задачи, а это означает, что нужно рассматривать не только геометрию стенок, но и геометрию частицы. В табл. 7.6.1 приведен набор значений к из предыдущих разделов данной главы в зависимости от положения частицы, направления ее движения и формы границы. Приближения первого порядка для других задач, включающих задачи со свободной поверхностью, пуазейлево и сдвиговое течения, также могут быть получены без явного учета геометрии частицы [5]. [c.393]

Исследование процесса образования ступенек на стружке было выполнено Эдером. Он считал, что образование ступенек находится в большой зависимости от характеристик механического упрочнения заготовки, а также геометрии инструмента. В первом приближении можно рассматривать размер сегмента стружки е прямо пропорциональным ее максимальной толщине (см. рис. 10.4). Вместе с тем он не объясняет механизма, подтверждающего эту пропорциональность. [c.234]

Величину предэкспоненциального множителя для гетерогенного зарождения во всех случаях трудно оценить, так как механизм взаимообмена атомов, образующих эмбрионы, с другими атомами довольно плохо известен. Однако в первом приближении разумно принять, что число атомов, участвующих в процессе зародышеобразования, пропорционально 6/L, 8IL) и (8/L) для зародышей, образующихся на поверхности межзеренных границ, на ребрах зерен и на вершинах зерен соответственно (здесь б — толщина границы, L — средний диаметр зерна). Величина малых числовых множителей, служащих коэффициентами пропорциональности и зависящих от геометрии и взаимного расположения зерен, не известна сам же факт функциональной зависимости числа атомов, участвующих в зарождении, от 6/L несомненен. Число атомов на единицу объема, которые могут принять участие в образовании зародышей на дислокационных линиях, будет равно ар где р представляет собой плотность дислокаций (т. е. общуй длину дислокационных линий в единице объема), а малый численный коэффициент ос дает число атомов в поперечном сечении ядра дислокации. [c.242]

В нелинейном приближении для плоской волны в уравнение типа (1.7) добавляется слагаемое вида evvy/ l, а при учете вязкости — еще и слагаемое 8vyy (см. гл. 1). Поскольку эти слагаемые малы уже в плоской волне, их изменения за счет искривления геометрии - малые следующего порядка и могут в первом приближении не учитьшаться. По той же причине в переменных /, т производные по х тл t могут для малых слагаемых заменяться производными по т, так как зависимость от I медленная. Таким образом, можно записать [c.78]

Если в упругом расчете однородная оболочка или пластина является одним элементом в последовательности элементов, то при наличии в ней упругопластической воны она является неоднородной, так как в зависимости от достигнутого уровня пластических деформаций меняются упругие параметры в сечении. Поэтому дополнительно к информации о геометрии конструкции задается число разбиений однородных элементов в упругопластической зоне на короткие участки длиной 0,1—0,2/г, в пределах которых упругие параметры считаются в каждом приближении постоянными. Так как предполагается, что протяженности, этой зоны невелика, коэффициент Пуассона принимается в ней равным 0,5, как и в чистопластических зонах. В п-м приближений по известным из предыдущего приближения для каждого элемента модулям упругости и определяются переменные по толщине напряжения ( , (У , интенсивность напряжений сГ = [c.125]

Другое свойство решения износоконтактной задачи, позволяющее строить приближенные аналитические зависимости, состоит в том, что распределение по области контакта скорости изнашивания в направлении сближения тел при определенных условиях стремится по мере изнашивания принять постоянное значение. Соответственно, распределение контактного давления также стремится принять определенное установившееся распределение р , зависящее от геометрии сопряжения, характера относительных перемещений взаимодействующих тел и закона изнашивания [29, 34-37, 60-62,72, 88, 91, 92]. На рис. 1,а приведена схема контакта цилиндрического штампа с плоским основанием ширины 2а и упругого покрытия начальной толщины сцепленного с упругой полуплоскостью и изнашиваемого при возвратно-поступательных перемещениях штампа вдоль своей образующей. Рис. 1,6 иллюстрирует характер распределения безразмерных давлений р и изменения безразмерной толщины покрытия /г/а в различные моменты безразмерного времени т = О (кривые 7), г = 0,15 (кривые 2) и т = 0,64 (кривые 3) [35]. В процессе изнашивания контактные давления выравниваются и стабилизируется форма изношенной поверхности, т.е. реализуется установившийся режим изнашивания. Однако, следует отметить, что для очень тонких покрытий установившийся [c.446]

Числа Ни и в особенности Ни ) для труб прямоугольного и треугольного сечений, рассчитанные по эквивалентному диаметру, значительно отличаются от числа Ни для круглой трубы. Это обясняется су-шественной зависимостью профилей скорости и температуры от геометрической формы поперечного сечения. Поэтому расчет теплоотдачи в призматических трубах по уравнениям для круглой трубы с использованием эквивалентного диаметра может привести к большим ошибкам. Вблизи входа в трубу, т. е. в термическом и гидродинамическом начальных участках, поля скорости и температуры меньше зависят от геометрии поперечного сечения, так как почти все изменения скорости и температуры сосредоточены в пристеночном слое. Поэтому числа Ни и На в призматических трубах вблизи входа, рассчитанные по ёа, будут меньше отличаться от соответствующих чисел для круглой трубы. Заметим попутно, что приближенный расчет теплообмена в гидродинамическом начальном участке прямоугольной трубы при значениях / .г можно провести на основе модели стержневого течения (см. 12-2, п. 2). [c.267]

Выведем приближенно соотношение между энергией конденсации и излучения при нанесении некоторых покрытий в зависимости от температуры испарения (скорости конденсации) путем сравнения плотности тепловых потоков за счет конденсации (ф ) и излучения от испарителя (ф ), поступающих на подложку. Законы испарения (Кнудсена) и излучения (Ламберта) аналогичны, поэтому соотношение потоков и ф не зависит от геометрии испарения, т. е. размеров испарителя и подложки, а также расстояния между ними. Для упрощения расчетов примем, что вся энергия излучения и весь пар, испускаемый испарителем, попадают на подложку. [c.24]

Трудно переоценить значение геометрической акустики, или лучевого метода, в исследовании звуковых полей в неоднородных средах. Отвлекаясь от природы рассматриваемых волн, этот подход часто называют также геометро-оптическим приближением. Благодаря своей простоте и наглядности он широко применяется в прикладных исследованиях. Даже за пределами своей применимости геометрическая акустика в большинстве случаев позволяет качественно представить структуру поля и имеет большую эвристическую ценность. В этом параграфе мы будем рассматривать волны с гармонической зависимостью от горизонтальных координат и времени. В областях, где среда однородна, поле вырождается в одну или две (встречные) плоские волны. Х1ля этого круга задач лучевой подход совпадает с прибашжением ВКБ. Аналогичные вопросы в случае точечного источника звука рассматриваются в гл. 4. [c.163]

Мы не знаем вполне гладких поверхностей, но мы будем считать приближением к ннм те, которые образуют зеркала. Известно, что лучи света, падающие на гладкую поверхность, отражаются под углами, равными углам падения. Если свет излучается из одной единственной точки, то каждая точка гладкой поверхности получает и отражает только один луч, и из всех этих лучей только один попадает в глаз, — другие его не достигают глаз видит только ту точку поверхности, которая отражает к нему луч, все огтальное представляется ему в полной темноте, и оттого тем ярче кажется видимая точка. Если поверхность, положенне глаза и источник света заданы, определение блестящей точки сводится к задаче начертательной геометрии, решение которой более или менее сложно в зависимости от рода образования данной поверхности действительно, речь идет о том, чтобы найти на этой поверх- [c.225]

С учетом- принятых допущений по геометрии микронеровностей поверхностей субстратов в первом приближении глубину заполнения можно аппроксимировать зависимостью вида йд hJ2. На основании формулы (4-35) эквивалентная глубина заполнения адгезивом меж-выступных пространств зависит главным образом от дав- [c.135]

Как измерить длину извилистой линии или оценить шероховатость поверхности Евклидова геометрия не дает ответа на этот вопрос. Представления о фрактальной геометрии природы, введенные Мандельбротом [6], явились основой для количественного описания фрактальных объектов. Понятие о фракталах было первоначально использовано для измерения береговых линий. Мандельброт проанализировал данные Ричардсона, который аппроксимировал линию побережья на детальной карте Британии замкнутой ломаной линией, составленной из отрезков постоянной длины е, все вершины которой располагались на побережье. Длина этой ломаной L(e) принималась за приближенную длину побережья, которая росла с уменьшением е. Если подобный метод применить к гладкой кривой, например окружности, то при е —> О L(e) будет стремиться к конечному пределу, равному длине аппроксимируемой кривой. В случае искривленной линии зависимость ее длины от размера отрезка имеет вид L(e)=aei-o, (28) [c.34]

В работе [67] развивается приближенный подход, который может рассматриваться как некоторое обобщение теории приспособляемости упругоидеальнопластических тел (с пределом текучести, зависящим от температуры в продолжительности ее действия) на геометрически нелинейные задачи. Принимается, что пластические деформации, возникающие в процессе приспособляемости, малы и могут не учитываться в условиях равновесия. Последние отражают лишь изменения геометрии при упругом деформировании. Ис.ходя из этого, на основе соответственно сформулированных статической и кинематической теорем определяются условия приспособляемости. Как и в задаче об учете температурной зависимости модуля упругости (см. п. 4), самоуравновешенные напряжения в те чение цикла не остаются постоянными в условиях приспособляемости именно в этом и состоит основное отличие указанных теорэм от классических. [c.30]

Для того чтобы убедиться в слабом влиянии специфики края ограпичиваюш,ей апертуры на потери основной моды, сравним зависимость потерь 7 от оптической силы ТЛ АЭ в случае, когда ограпичиваюш,ая апертура является гауссовой (рис. 4.8), с той же зависимостью, рассчитанной для резонатора с минимальной размытостью края ограничиваюш,ей апертуры, достаточной однако для того, чтобы при 7Vф 1 данный резонатор удовлетворительно описывался бы геометро-оитическим приближением [10. [c.234]

Рис. 4.17. Зависимость потерь основной моды неустойчивого резонатора от оптической силы ТЛ АЭ, расчитанная в геометро-оптическом приближении

Изменение граничного условия прилипания на пластине /4 = О на условие симметрии в следе /" = О нарушает регулярность решения системы уравнений пограничного слоя. Анализ решения при нарушении координатных связей приведен в работе Goldstein S., 1930], согласно которой разрыв граничного условия приводит к необходимости введения дополнительной подобласти вблизи оси следа. Для дальнейшего анализа, как отмечалось выше, существенно, что геометрия этой подобласти (зависимость толщины от расстояния от задней кромки) и зависимость величины продольной скорости от расстояния от задней кромки определяются из условия баланса сил вязкости и инерции и не зависят в первом приближении от характера внешнего течения. При этом оказывается, что вид распределения давления существенно зависит как от характера внешнего течения, так и от температурного фактора. Переменные, характерные для этой подобласти, записываются в виде [c.286]

Для расчета распределения потока нейтронов в цилиндрической геометрии часто применяют метод сферических гармоник. Для реактора в целом обычно вполне пригодно диффузионное или Рх-приближение, описанные в предыдущих разделах настоящей главы. Однако в отдельной ячейке часто имеются тонкие или сильнопоглощающие области, для которых Р -приближение неприменимо. В этом случае для получения лучших решений уравнения переноса иногда используется метод разложения потока нейтронов в ряд по сферическим гармоникам. Получающаяся система уравнений оказывается более сложной, чем для плоской или сферической геометрии (см. разд. 3.1.2, 3.3.3), из-за наличия зависимости потока нейтронов от двух координат, описывающих направление движения нейтронов. [c.128]

Когда Р1-приблпжение несправедливо, но геометрия системы достаточно проста, можно использовать, как показано в разд. 4.3.1 для плоской геометрии, миогогрупповые уравнения метода сферических гармоник более высокого порядка. Подобным же образом можно развить миогогрупповые методы на основе любых приближений, рассмотренных в гл. 3, для описания угловой зависимости потока нейтронов. Методы, отличные от рассмотренных и обладающие высокой точностью, обсуждаются в следующей главе. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...