Зависимости энергетические

Рис. 3.20. Зависимость энергетической интенсивности изнашивания J от удельной работы и скорости скольжения v при различных давлениях

Рис. 2. Зависимость энергетических коэффициентов отражения К, и В от угла падения ф для прозрачных диэлектриков а) 1 < П2 (воздух — алмаз) б) я, > пз (алмаз — воздух) в) поглощающей среды (платина, пз = 2,00, Хз = 2,03),

Зависимость энергетически.х характеристик ц от кавитационного параметра kd при фиксированном значении ср. [c.147]

Зависимость энергетической эффективности теплофикационных турбоустановок от параметров пара. Тепловая экономичность и энергетическая эффективность ТЭЦ и 44 [c.44]

Монохроматические пирометры (иногда их называют оптическими или визуальными) воспринимают излучение в столь узком диапазоне длин волн, что оно считается монохроматическим (обычно это излучение красной части спектра с длиной волны X = 0,65 мкм). Этот участок спектра выделяется светофильтром в соответствии с кривой спектральной чувствительности приемника. В этом случае зависимость энергетической яркости тела от температуры описывается уравнением Планка. Измеряемая монохроматическим пирометром условная температура называется ярко-стной. Действительная температура Т тела через измеренную яркостную Г, вычисляется по выражению [c.338]

Усилия и моменты, физические зависимости. Энергетические компоненты усилий и моментов, соответствующие выбранным компонентам деформаций (т.е. работающие на этих деформациях), удобнее всего ввести вариационным путем на основе функционала Лагранжа. [c.103]

ПП и пирометры частичного излучения Смотрич-1, 2, 3 выпускаются в исполнениях согласно блок-схемам (рис. 9.25). Принцип их действия основан на зависимости энергетической яркости излучения объекта в ограниченном участке длин волн от его температуры. Блок-схема пирометра приведена на рис. 9.26. С помощью оптической системы поток излучения от участка поверхности нагретого тела, темпе- [c.347]

Рис. 3.3. Зависимость энергетического коэффициента преобразования во вторую гармонику от приведенной длины g =z/Lnp при различной фазовой модуляции ах =0 (1), 5 (2), 10 (3) [81

Рис. 3.22. Зависимость энергетического коэффициента усиления а от давления при раз-

Рис. 3.21. Зависимость энергетического интеграла для тела с трещиной от

Исходя из равенства (IV.45) с учетом выражений (IV.47), (IV.54), (1V.55) покомпонентную запись физических зависимостей энергетического варианта теории ползучести и длительной прочности анизотропных сред, обладающих механической асимметрией свойств, запишем следующим образом [c.112]

Фиг. 4. Зависимость энергетических уровней системы от интенсивности взаимодействия между осцилляторами (или от межатомных расстояний).

Роль поляризации лазерного излучения. Зависимость энергетических спектров фотоэлектронов от поляризации лазерного излучения проявляется двояко во-первых, максимум распределения смещается к большим энергиям для циркулярной поляризации в сравнении с линейной поляризацией (т.е. к большим значениям надпорогового числа фотонов). [c.186]

Б. Существует расхожее объяснение причин возникновения сверхпроводимости при сколь угодно слабом притяжении между фермионами вблизи поверхности Ферми, где и происходит спаривание частиц, ситуация становится двумерной, а в двумерном случае уравнение Шредингера даст связанные состояния при любом притяжении. Более того, экспоненциальная зависимость двумерной энергии связи от потенциала ведет к аналогичной зависимости энергетической щели и критической температуры. Но, с другой стороны, известно, что куперовская пара — это не связанное, а коррелированное состояние, совсем не похожее на состояние двухатомной молекулы (см., впрочем, [5]) достаточно сказать, что спаренные частицы имеют противоположные по направлению (и равные по величине) импульсы. Не подрывает ли это обстоятельство доверие к обсуждаемому объяснению [c.101]

На рис. 5.12 в качестве примера приведена зависимость энергетической эффективности преобразования при обратном ВР от плотности энергии затравочного излучения на стоксовой частоте, нормированной на плотность энергии насыщения We вр для разных значений инкремента Gbp. Из рисунка следует, что необходимым условием эффективного преобразования является близость энергии затравочного стоксова излучения к плотности энергии насыщения Ws ВР- Приравнивая максимальную плотность энергии стоксова импульса к плотности энергии насыщения и вспоминая, что = =-// , где / — интенсивность света, можно получить выражение для минимальной длительности сжатого импульса (для л =л , со =Мс) [c.219]

Остановимся на температурной зависимости энергетического выхода люминесценции. При очень малых температурах u j = О, и поэтому второе слагаемое в числителе (1.11) исчезает [c.27]

При умеренно малых температурах температурная зависимость энергетического выхода может быть обусловлена зависимостью вероятностей неоптических переходов от температуры, что, например, в сложных молекулах приводит к уменьшению энергетического выхода. Такого рода явления называются температурным тушением люминесценции. [c.28]

Таблица 5.3. Зависимость энергетической эффективности Е и ширины кольца Ар, определяемой по уровню ОД максимальной интенсивности, от радиуса кольца фокусировки Го при /о = 750 мм а = 12,8 мм Л = 0,6328 мкм = оо, М = ос

Таблица 5.5. Зависимость энергетической эффективности Е и ширины кольца фокусировки Ар по уровню 0 максимальной интенсивности от числа уровней квантования М для фокусатора в кольцо радиусом го при fo = 500 мм A = 10,6 мкм а = 12,8 мм

Таблица 5.6. Зависимость энергетической эффективности фокусатора (5.49) с прямо гольным растром дискретизации из N х N элементов от числа уровней М квантования фазы при ширине кольца Ар = 64 мкм и параметрах о = 750 мм Л = 0,6328 мкм 2а = 25,6 мм го = 1 мм

Таблица 5.11. Зависимость энергетической эффективности Е(е) фокусатора (5.79) с параметрами fo = 750 мы Л = 0,6328 мкм d — 1 мм = 0,2 мм 2а = 25,6 мм = = N2 — 128 от числа уровней М квантования фазы

На рис. 122 изображена зависимость энергетического запаса газового баллона автомобиля ЗИЛ-138 от температуры. Из рис. 122 видно, что уменьшение температуры на 43°С (от +20 до —23°С) ведет к увеличению энергетического запаса на 10%. [c.221]

Рис. 122. Зависимость энергетического запаса газового баллона автомобиля ЗИЛ-138 от температуры

Рис. 4-5. Зависимость энергетической светимости яркости В и светового коэффициента полезного действия т] абсолютно черного тела от температуры.

Таким образом, при Г = 100° К (около температуры жидкого воздуха) каждый квадратный сантиметр абсолютно черного тела излучает 5,67-10 ет при Т = 300° К (т. е. при комнатной температуре) — 4,6-10 вт, а при Т = = 1000° К — 5,67 вт. Зависимость энергетической светимости абсолютно черного тела от его температуры можно найти в табл. 4-1 и на рис. 4-5. [c.129]

Зависимость энергетической освещенности от стольких переменных величин не позволяет выработать универсального аналитического метода расчета терморадиационных сушильных устройств. Поэтому можно говорить лишь о приближенном подсчете требуемой энергетической освещенности. [c.339]

Анализируя приведенную зависимость энергетической освещенности от величин, входящих во вторую часть уравнения, можно видеть, что [c.341]

Зависимость энергетического баланса от пути трения [c.75]

Рис. 34.8. Зависимость энергетического выхода флуоресценции раствора флуоресцеина от длины волны возбуждающего света

Выход флуоресценции многих веществ зависит от длины волны возбуждающего света. Кривая, выражающая зависимость энергетического выхода флуоресценции одного из классических флуоресцирующих веществ — флуоресцеина — от длины волны возбуждающего света, показана на рис. 34.8. По мере увеличения длины волны возбуждающего света от 254 до 410 нм выход флуоресценции пропорционально растет, затем от 410 до 510 нм он остается практически постоянным и, наконец, в области длинных волн, где происходит наложение спектров поглощения и флуоресценции, выход падает. Такое изменение выхода при изменении длины волны возбуждающего света наблюдается у большинства веществ. [c.256]

Рис. 8. Зависимость энергетической эффективности установки уравновешивающих кулачковых механизмов при Т1ур =0,87 0,89 от к. п. д. передаточных механизмов г пер

В исследованных диапазонах значений рз и Г,, величина Лэфи меняется незначительно — от 16 до 18%. Поэтому в рамках термодинамического анализа на базе вариантных расчетов с учетом существующих зависимостей энергетической эффективности элементов теплоэнергетического оборудования от граничных значений термодинамических и расходных параметров потоков рабочего тела нельзя окончательно оценить целесообразность функционирования конденсирующего инжектора в ПТУ второй схемы в режиме термонасоса. [c.37]

После этих предварительных рассуждений перейдем теперь к более детальному рассмотрению простейшего случая, а именно молекулы, состояш,ей из двух одинаковых атомов. Следуя приближению Борна — Оппенгеймера, рассмотрим вначале два атома, находяш,ихся на расстоянии R друг от друга. Решая уравнение Шрёдингера для этого случая, можно затем найти зависимость энергетических уровней от расстояния между атомами в молекуле. Даже и не решая уравнение (которое обычно является очень сложным), нетрудно понять, что зависимость энергии от R должна иметь вид кривой, изображенной на рис. 2.23, где в качестве примера показаны основной уровень 1 и первое возбужденное состояние 2. Очевидно, что если расстояние между атомами очень большое (/ ->-оо), то энергетические уровни будут такими же, как и у изолированного атома. Если расстояние R между атомами конечно, то вследствие их взаимодействия энергетические уровни будут смеш,аться. Поскольку производная от энергии по R представляет собой силу, с которой атомы действуют друг на друга, можно показать, что вначале на больших расстояниях эта сила является силой притяжения, а затем на малых расстояниях она становится оттал-киваюш,ей. Сила равна нулю, когда расположение атомов соответствует минимуму (например, Ro) каждой кривой. Следовательно, это и есть то расстояние между атомами, которое они стремятся занять (при отсутствии колебаний). Заметим, что кривая зависимости энергии от R для возбужденного состояния сдвинута вправо относительно кривой, соответствуюш,ей основному состоянию. Это указывает на то, что среднее межатомное расстояние в возбужденной молекуле больше, чем в молекуле, находящейся в основном состоянии. [c.90]

При разработке ОР для высокостабильных по частоте квантовых генераторов и создании современных спектральных приборов главным образом используются отражательные дифракционные решетки — эшелетты, работающие в автоколлимационном режиме. Добротность подобного резонатора будет тем больше, чем больше коэффициент отражения поля от эше-летта на автоколлимируюш,ей гармонике. Поскольку решетки часто применяются на длинах волн, сравнимых с периодом структуры, коэффициент отражения зависит от поляризации падаюш,его излучения. В настояш,ем параграфе приводятся результаты исследования спектрального распределения интенсивности поляризованного излучения при дифракции плоских волн на идеально проводящем эшелетте с углом при вершине зубцов 90°. Энергетические характеристики эшелеттов рассчитаны на основе математически строго обоснованного решения данной задачи [25, 58]. Наличие высокоэффективного численного алгоритма позволило поставить и решить задачу детального изучения зависимостей энергетических величин первых четырех автоколлимирующих гармоник от длины волны и угла наклона граней зубцов эшелетта [24, 82, 83, 28П. [c.182]

Зависимость энергетических параметров от условий возбуждения и давления неона в АЭ. Исследования проводились при емкостях накопительного конденсатора Снак = 1320, 1650, 2200, 3300, 4700 и 6800 пФ, ЧПИ 3-20 кГц, давлении буферного газа неона pNe = = 50-760 мм рт. ст. В качестве коммутатора использовался водоохлаждаемый водородный тиратрон ТГИ 1-2000/35 [176]. При оптимизации параметров снимались зависимости выходной средней мощности излучения от давления неона для заданной емкости накопительного конденсатора и фиксированной ЧПИ. При каждом выбранном значении давления проводилась оптимизация по мощности, потребляемой от выпрямителя источника питания. Зависимость мощности излучения от потребляемой мощности снималась в установившихся тепловых режимах АЭ. Потребляемая мощность, которой соответствует максимальная мощность излучения, считалась оптимальной. Оптимальная емкость обострительного конденсатора составляла qq — = (1/5-1/6)Снак. При Снак = 2200 пФ, Соб = 470 пФ и ЧПИ 8 кГц с увеличением давления от 50 мм рт. ст. до атмосферного средняя [c.58]

Раздел физической химии, рассматривающий субмикроскопические и микроскопические процессы, которые протекают при механическом воздействии на структуру ограничивающей поверхности твердых тел, называется трибомеханика. Зависимости между механическими взаимодействиями и физическими явлениями на границе раздела твердых фаз друг с другом или с окружающей их средой, охватываемые трибофизикой, весьма разнообразны, а энергетические зависимости (энергетические балансы) выяснены еще не полностью. Взаимодействия эти заключаются, в частности, в значительном механическом разрушении кристаллической структуры трущихся или соударяющихся тел вплоть до возникновения аморфного состояния, в пластической деформации, в кристаллографическом превращении (см. 9.13), в локальном плавлении и растворении отдельных частиц, в электронной эмиссии и в переносе зарядов. Все эти изменения мо- [c.435]

Измеренные такпм образом интенсивности спектральных линий будут отражать правильное соотношение интенсивностей между линиядп нри условии внесения поправки на зависимость энергетического выхода люминесцентного трансформатора от длины волны действовавшего на него света (см. рпс. 408). Так как эта зависнмость выражается линейным образом д=кК, то отношение энергетических выходов для любых двух длин волн будет равно отношению этих длин волн [c.440]

Охлаждение рубина. Кристалл А120з Сг +. Из-за всесторонней спектроскопичекой изученности и достигнутой высокой технологии роста кристалл рубина мог бы стать идеальным твердотельным объектом для реализации на нём оптического охлаждения. Поэтому уже в начале шестидесятых годов XX века именно к этому кристаллу было приковано внимание исследователей [48, 49]. Однако, как было указано разделе параграфа 1.5, посвящённому рубину, вследствие фононных полос в спектре излучения кристалл рубина является малоперспективным кандидатом для оптического охлаждения. В работе [87] была снята зависимость энергетического выхода излучения R — линий от температуры, поляризации по отношению к тригональной оси-с и концентрации ионов трёхвалентного хрома. В качестве [c.80]

Описанные выше результаты иллюстрируют сложный характер зависимости энергетических затрат от момента коррекции. Мнение, что эти затраты тем меньше, чем раньше производится коррекция, верное для последнего участка орбиты, является, вообш е говоря, неправильным. Как было показано, на траектории суш ествуют точки, где коррекция значительно затруднена либо просто невозможна. Этих точек следует избегать при организации одноразовой коррекции орбит космических аппа5>атов. [c.309]

Энергетическое распределение исследование асимптотики. Мы хотим глубже понять зависимость энергетического распределения Wm фsq)) сжатого СОСТОЯНИЯ (4.35) от характеризующих это состояние параметров. Для этого используем специальную форму энергетической волновой функции в пределе больших т, которую мы обсуждали в разделе 4.1.2. [c.155]

Специфическими являются испытания на прилипаемость, где положительным считается результат, когда напряжение отрыва аот<0,7 МПа. Этот метод основан на определении прочности прилипания образцов ФМ к чугунным пластинам после воздействия окружающей среды с относительной влажностью 96%, давлением 0,21 МПа и температурой 49°С. Испытания проводятся на образцах размером 25,4x25,4 мм в два этапа, каждый из которых продолжается 24 ч 8 ч при в и = 49°С и 16 ч в охлажденной до нормальной температуры камере. Кроме вы-щеуказанных существует множество показателей трения и износа, определяемых на образцах, а также методов и оборудования для их испытаний. Поэтому целесообразно ограничиться упоминанием о фрикционной теплостойкости, которая в СССР определяется на машинах типа СИАМ и И-47, К-54 при разработке новых ФМ. В результате получаются две основные характеристики зависимости энергетической интенсивности изнашивания и /т от температуры. Режимы испытаний и образцы разрабатываются с учетом моделирования конструктивных особенностей и условий работы реальных ФС. [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...