Вторичная дифракция

Эта структура может быть названа первичной. Ее можно уточнить введением так называемой вторичной дифракции дифракционные лучи, уходящие от верхнего края, дифрагируют на нижнем крае, и наоборот, лучи от нижнего дифрагируют на верхнем. Лучи вторичной дифракции расходятся веером во все стороны, в том числе и в зоны полутени, интерферируя с полутеневым полем, и в направлении от нижнего края к верхнему и наоборот, возбуждая дифракционные лучи третичные и т. д. Таким образом, геометрическая теория дифракции позволяет проследить весь процесс формирования дифракционного поля, чего нельзя ожидать, например, от метода физической оптики. [c.248]

Рассмотрим это подробнее. Начнем с расчета краевой волны вторичной дифракции, для чего воспользуемся вновь ф-лой (1,6), В нее входит амплитуда падающего поля, В данной ситуации — эго значение поля краевой волны первичной дифракции у смежной кромки, т, е. [c.21]

Вне зависимости от выбранного метода расчета — более экономного или более простого —логически расчет по МПД громоздок прежде всего потому, что необходимо учитывать большое количество цепей в ветвящихся процессах возбуждения). Поэтому в задачах, для которых приближение первичной и вторичной дифракций дает недостаточную точность, целесообразно если это позволяет геометрия задачи) исполь овать не МПД, а метод самосогласованного поля. [c.181]

Диаграмма, рассчитанная в приближении вторичной дифракции, с графической точностью почти совпадает с диаграммой в приближении МСП. [c.204]

Геометрия волн, образующихся при вторичной и последующих дифракциях, имеет существенно разный характер вне и внутри волновода. Вне волновода—это всегда краевые волны, исходящие из кромок. Внутри волновода при каждом взаимодействии образуется также зеркальное отражение падающей волны. Граница свет—тень, где обрывается отраженная волиа, — линия, соединяющая кромки. На рис. 6.32а показана ситуация, соответствующая вторичной дифракции. Дуга u —фронт отраженной первичной краевой волны кромки Aj дуга сас — фронт краевой волны вторичной дифракции, возникающей на кромке Л2. [c.209]

П. Я. Уфимцев исследует характеристики рассеяния на таких телах, принимая во внимание наряду с токами, возбуждаемыми на поверхности тела по законам геометрической оптики ( равномерная часть тока по его терминологии), дополнительные токи, возникающие вблизи ребер или краев, имеющие характер краевых волн и быстро ослабевающие при удалении от ребра или края ( неравномерная часть тока ). Поле излучения, создаваемое дополнительными токами, можно найти, сравнивая ребро члч край с ребром бесконечного клина или краем полуплоскости. В некоторых случаях приходится учитывать дифракционное взаимодействие различных краев, т. е. то обстоятельство, что волна, создаваемая одним. краем и распространяющаяся миме другого края, дифрагирует на ем (вторичная дифракция). [c.4]

В случае тонкого цилиндрического проводника, конечной длины. краевые волны тока убывают с удалением от каждого конца очень медленно. Поэтому здесь нельзя ограничиться учетом только вторичной дифракции, а необходимо рассматривать многократную дифракцию краевых волн. Этой задаче посвящена гл. УП. [c.10]

Однако указанные формулы приводят к разрыву тангенциальной составляющей магнитного вектора на плоскости х=0. Это обстоятельство связано с тем, что, считая неравномерную часть тока вблизи края ленты такой же, как на соответствующей полуплоскости, мы фактически предполагаем наличие токов на всей плоскости, содержащей ленту. Чтобы уточнить полученные выражения, нужно решить задачу о вторичной дифракции, т. е. о дифракции волны,.идущей от одного края ленты, на другом ее крае. Иначе говоря, необходимо принять во [c.53]

В гл. V мы вернемся к задаче о дифракции на ленте и наряду с рассмотрением вторичной дифракции приведем результаты численных расчетов по формулам [c.53]

ВТОРИЧНАЯ ДИФРАКЦИЯ НА ЛЕНТЕ. [c.131]

I 21. ВТОРИЧНАЯ ДИФРАКЦИЯ НА ЛЕНТЕ, Я-ПОЛЯРИЗАЦИЯ) [c.136]

Это выражение обращается в нуль, если в нем положить [c.138]

ВТОРИЧНАЯ ДИФРАКЦИЯ НА ЛЕНТЕ -ПОЛЯРИЗАЦИЯ) [c.144]

Интересно отметить, что выражения (23.02) помимо вторичной дифракции учитывают в какой-то мере и третичную. Действительно, для значений <- - и <)> <- имеем [c.150]

ВТОРИЧНАЯ ДИФРАКЦИЯ НА ДИСКЕ [c.163]

Поэтому приближенные выражения для рассеянного диском поля, учитывающие вторичную дифракцию, могут быть представлены в области <р = =ь - -, [c.169]

Следует иметь в виду, что отраженные, преломленные и дифракционные поля могут образоваться из первичного не только непосредственно, но и в результате сложной последовательности отражетгий, преломлений и дифракций. Волны, образующиеся непосредственно из первичной волны, называются волнами первичного отражения, первичного преломления, первичной дифракции. Волны, образующиеся при отражении из однократно отраженной, — дв>укратно отраженными, при дифракции волны первичной дифракции — волнами вторичной дифракции и т. д. Волны, образующиеся путем сложной цели последовательных дифракций, преломлений и отражений, специальных наименований не имеют. [c.17]

Рассмотрим взаимодействие краевых волн первичной дифракции с экранами. Их лучи показаны на рис. 1.4. Поскольку экраны наклонены, часть лучей краевых волн попадает на смежный экран и отражается от него. При отражении и затененни каждой краевой волны на смежной полуплоскости (клине) образуются новые границы свет—тень (рис. 1.5) — всего четыре новые границы свет—тень. Таким образом, примепение законов ГО к первичным дифракционным волнам вновь дает границы свст—тепь, т. е. снова дает разрывное решение. Разрывы устраняются тем же механизмом образуются краевые волны вторичной дифракции. У них та же система лучей цилиндрические краевые волны, центры ко- [c.20]

Здесь I — расстояние между кромками АГ и ЛГ (7— суммарная диаграмма краевых волн Ым, дг кромок Л/ и волны вторичной дифракции UмN, возбуждаемой при падении первичпой волны кромки М на кромку N (конечно, диаграммы им, UN и Омк должны быть взяты с фазовыми множителями, учитывающими смещение центров этих волн Л1 и относительно начала координат). Функция х(ф) учитывает затенение кромкой N краевой волны X(б)—затенение кромкой М первичного поля, падающего на кромку N. Функция v мN, как и ранее, регулярна при малых 0, ф и вычисляется с помощью метода асимптотического сшивания по известной неравномерной асимптотике волны Ому- [c.135]

Прокомментируем саму точность расчета т. При А/- = 0,6л погрешность составляет 100%. Следовательно, расчет по асимптотике можно проводить лить при кЬ>2. При приближение вторичной дифракции тз дает погрешность метгсе 1%, а при >30 — менее 0,2%. Повышеиие кратности дифракции уменьшает погрешность. [c.194]

Сопоставим между собой точности расчетов по МСП и МПД. Поскольку каждый из методов имеет внутренний параметр, характеризующий точность расчета (количество эталонных волп в МСП, кратность дифракини в МПД), необходимо условиться, какие варианты МСП и МПД надо сравнивать между собой. Естз-ственное условие — производить сравнение вариантов, имеющих один порядок погрепшости по кЬ) . Это означает, например, что расчет по МСП с надо сравнивать с тг (с расчетом из МПД в приближении вторичной дифракции), расчет при Р = 3 —с Т4 и т. д. При таком сопоставлении, как показывают численные оцс71-ки, точность расчетов в нашей задаче по МПД и МСП весьма близка не только При 3>1, но и при относительно малых кЬ 2...Ъ. [c.194]

Расчет в приближении первичной и вторичной дифракции дает при /г >1 для граничного условия Дирихле весьма високуга точность [ПО]. Величина погрешности при к10, 20 имеет порядок 10- (для условий Неймана ее порядок 10 ). [c.197]

При = [Я1Яг1 я используемый метод правильно описывает главный член асим-итотики вторичных краевых волн. При kL n кромки Н и Яг оказываются вблизи границы свет — тень отражения первнчного поля от противоположной грани, и, кроме того, расстояния kL также малы. Поэтому при малых kL расчет вторичной дифракции проводится неточно и суммарная диаграмма вычисляется, как видно из рис. 6,20, для L/A = = 1/20 1/10 с большими ошибками. При LfK = 1/4 точность расчета становится удовлетворительной. Расчет при дает весьма большую точность. На рис. 6.21 приведены диаграммы излучения при L/X = 1, рассчитанные МПД (зеленая линия), методом интегральных уравнений (черная линия) и измеренные экспериментально (пунктир). Частые осцилляции экспериментальной кривой (особенно на уровне ниже 28 дБ) объясняются, по-видимому, паразитными отражениями от посторонних тел. [c.198]

Сравнение расчета той же задачи, проведенного В. А. Попи-ченко по МСП с расчетом ио методу интегральных уравнений [93], показало, что относительная погрешность не превосходит 0,4%. Напомним, что те же порядки погрешности в приближении первичной и вторичной дифракций (т. е. Дг) имели место при А1 г 2л в задаче дифракции на ленте (см. рис. 6.19), Это показывает, что оценки погрешности, полученные для ленты, могут служить основой для гр>бых оценок погрешности и в других задачах. [c.198]

При использовании метода последовательной дифракции компенсация разрывов происходит последовтельно, по мере возникновения. Волна первичной дифракции кромки В компенсирует разрыв первичного поля на луче ф = я/6, выходящим из этой кромкн. Волны вторичной дифракции — разрывы первичных краевых волн и их переотражений и т. д. Каждая образующаяся волна компенсирует ранее существовавшие разрывы и порождает новые. Однако вновь возникающие разрывы в раз слабее, чем предыдущие. Поэтому если оборвать процесс последовательной компенсации разрывов на каком-либо достаточно далеком члене, то оставшиеся пескомпенсированными разрывы будут малыми. Величина этих разрывов-также может служить мерой погрешности получающегося решения. [c.202]

На последних кривых отчетливо видны указанные ранее особенности диаграмм. Расчет МСП с Q= 1 дает разрывы первой производной в паправлепнях д> = 30, 60, 90°. Расчет с Q = 3 устра-няст разрывы и первой и второй производных. Расчет в приближении вторичной дифракции дает разрывы, большие на половину порядка, чем расчет МСП с 3=1. Переход от Q=l к Q = 3 уменьшает погрешность на порядок. [c.204]

Рассмотрим расчет излучения из узкого рупора (малые углы 3, см. рис. 6,7). Здесь положение осложнено тем, что кромки находятся вблизи границ свет—тень однократно отраженных краевых волн. Расстояние от кромки С до границы свет—тень ВЯ отражения краевой волны этой кромки (см. рис, 6.24) равно аз1п0, где о = ВС —размер апертуры рупора. Поэтому при расчете излучения по обычным правилам ГТД можно определить лишь краевые волны первичной и вторичной дифракций. Исполь- [c.204]

На рис. 6.326 показана ситуация, возникающая при дифракции третьего порядка. Здесь в точке а смыкаются уже не два, а три фронта фронт аЬ двукратно 0rpa>is.eHH0H (последовательно от нижней и верхней стенок) волны первичной дифракции фронт ас однократно отраженной (от верхней стенки) волны вторичной дифракции и фронт dad волиы третичной дифракции, возникшей па кромке Al. Аналогичная и все более усложняющаяся ситуация возникает при последующих дифракциях. При дифракции порядка л на границе свет—тень ЛИг смыкаются п фронтов волн. [c.209]

В данной главе исследуется вторичная дифракция на бесконечно длинной ленте ( 20—23) и круговом диске ( 24). Решение этих задач мож т быть получено с помощью принципа двойственности из решения дифракционных задач для бесконечной щели и круглото отверстия в 1ПЛОСКОМ идеально проводящем экране. Оказывается, что в последнем случае физическая трактовка дифракции краевых волн значительно проще именно поэтому почти все исследования дифракции краевых волн относятся к отверстиям в плоском экране. Однако мы не пойдем таким путем, а рассмотрим ленту и диск непосредственно. Соответствующий подход обладает тем преимуществом, что его легко обобщить на случай объемных тел. [c.131]

Если ширина ленты достаточно велика по сравнению с длиной волны, то приближенно можно считать, что набегающая волна тока вблизи края ленты будет такой же, как на соответствующей полуплоскости, возбуждаемой линейным источником, момент которого выбра Н определенным образом. Очевидно также, что отраженные от края волны тока тогда тоже будут сов1падать. Следовательно, задача о вторичной дифракции на ленте может быть сведена к задаче о дифракции цилиндрической волны на полуплоскости. [c.133]

Рис. 47. К задаче о вторичной дифракции на лейте, и /и — источники, полем которых аппрэксими-руется первичная краевая волиа, расходящаяся от края 1 у а), и пС — источишси, полем которых аппроксимируется первичнаи волиа от края 2(у==—а).

В перечисленных работах Браунбека и Франа не учитывалась вторичная дифракция. Полученные ими выражения для интенсивностл рассеянного поля в дальней зоне совпадают с аналогичными выражениями, вытекающими из наших формул ( 9). [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...