Автоэлектронная эмиссия

Токи автоэлектронной эмиссии, которые у магнитного электроразрядного вакуумметра попадали на коллектор ионов и в измерительную цепь, в инверсно-магнетронном вакуумметре отводятся с экрана катодов и не вносят помех при измерении ионного тока. [c.168]

Полевая (туннельная, автоэлектронная) эмиссия (ПЭ) — испускание телами электронов под действием сильного внешнего электрического поля у их поверхности. Если внешнее электрическое поле достаточно велико для того, чтобы потенциальной порог на границе тела превратился в барьер конечной и малой ширины (ё Ю В/см), то становится возможным просачивание электронов сквозь барьер (квантовомеханическое туннелирование) и выход их в вакуум. При этом электроны непосредственно после прохождения сквозь барьер имеют ту же энергию, что и внутри тела, а электрическое поле совершает работу только на ускорение электронов в вакууме в межэлектродном промежутке между эмиттером [c.587]

Анализ работ по автоэлектронной эмиссии показывает, что материалы автокатодов, предназначенных для работ в условиях высокого технического вакуума, должны обладать специфической совокупностью свойств, таких, как низкие и стабильные значения работы выхода электронов и коэффициента катодного распыления, а также высокие значения механической прочности, электро- и теплопроводности. Кроме того, материалы автокатодов должны быть технологичными и достаточно доступными. [c.5]

Уже первые сообщения в начале 70-х годов об автоэлектронной эмиссии углеродных материалов (а это были в основном углеродные волокна неизвестных типов) показали принципиальную перспективность таких материалов. За прошедшие годы накоплен огромный экспериментальный материал по исследованию автоэлектронной эмиссии углеродных материалов. [c.6]

Для автоэлектронной эмиссии наиболее важны свойства поверхности углеродных волокон, полное описание которых включает в себя [8] [c.16]

Автоэлектронная эмиссия принадлежит к классу эмиссии, не требующей возбуждения электронов. Суть явления состоит в туннелировании электронов сквозь потенциальный барьер на поверхности тела. Такое туннелирование становится возможным за счет искривления потенциального барьера при приложении внешнего поля. При [c.60]

ЭТОМ появляется область пространства вне тела, в которой электрон может существовать с той же полной энергией, которой он обладает, находясь в теле. Таким образом, автоэлектронная эмиссия обусловлена волновыми свойствами электронов. [c.60]

На рис. 2.3 показаны области температур и приложенного поля, характерные для автоэлектронной эмиссии при ip = 4,5 эВ. [c.62]

Ток автоэлектронной эмиссии слабо зависит от температуры [96], однако величина ее является одним из основных эксплуатационных параметров электронных приборов. Поэтому изучение температурного режима работы автокатодов — задача актуальная. [c.95]

Рис. 3.9. Энергетическая диаграмма физической модели автоэлектронной эмиссии электронов из углеграфитового катода [1741

Полые волокна. Известно, что в присутствии сильного электрического поля автоэлектронная эмиссия развивается с участков поверхности, имеющих минимальный радиус закругления вершины. К таким участкам относятся, в первую очередь, микровыступы на торцевой поверхности и острые края цилиндрической образующей волокон. [c.161]

Эти результаты подтверждаются данными оже-анализа (рис. 4.9). Так, после механической обработки (рис. 4.9./), т. е. шлифовки мелкозернистой шкуркой, а тем более после отжига, на поверхности образца практически отсутствуют примеси (чувствительность анализа составляет около 0,1ат. %). Электроэрозионная резка вносит, кроме структурных нарушений (на что указывалось выше), существенное загрязнение поверхности материалами, участвующими в технологическом процессе резки (рис. 4.9.2). Так, например, молибден — материал режущей проволоки, железо — материал направляющих и т. д. Сравнение результатов лазерного масс-спектрального анализа и автоэмиссионных свойств позволило сделать вывод о том, что примеси оказывают наибольшее влияние на автоэлектронную эмиссию из графита при их концентрации более 2,5 X 10 %. [c.183]

Автоэлектронная эмиссия с пирографита крайне анизотропна, как и в случае углеродных волокон. Максимальное ее значение можно получить с торцов пирографитовых пластин, в то время как с плоско- [c.183]

Автоэлектронной эмиссии и одним из важнейших ее практическим приложений — автоэлектронным катодам — всегда пытались найти коммерческое использование. Автоэлектронные катоды из углеродных материалов, рассматриваемые в данной книге, не исключение. Подавляющее количество конструкций автокатодов из углеродных материалов описаны в предыдущих главах. В этой главе в основном представлены основные приборные направления, которые разрабатываются сейчас в лабораториях мира. [c.244]

Напряжение на модуляторе составляло 20—50 В, анодное напряжение 1000—1500 В. Особенность данной конструкции в том, что автоэлектронная эмиссия идет с углов катода, где напряженность электрического поля выше. Поэтому светящиеся пятна на аноде представляют из себя концентрические кольца. Кроме того, угол расхождения пучка электронов составлял 60—90°. Поэтому для избежания перекрытия электронных пучков соседних катодов расстояние катод—анод выбиралось не больше, чем расстояние между катодами. Т. к. сравнительно легко получать порошки из различных графитовых материалов, то дальнейшее развитие изготовление плоских дисплейных экранов пошло по пути упрощения технологии. В настоящее время активно развиваются исследования по двум основным направлениям изготовление автокатодов из порошков углеродных материалов методами печатания и электрофореза. [c.258]

Центр автоэмиссионных технологий (ЦЛ Г МФТИ) создан при Московском физи-ко-техническом институте в 1999 г. на базе лаборатории эмиссионной электроники, существующей на кафедре вакуумной электроники МФТИ с 1990 года. ЦАТ МФТИ проводит исследования в области автоэлектронной эмиссии углеродных материалов. В настоящее время ведутся фундаментальные исследования по следующим направлениям исследование структуры углеродных материалов разработка новых перспективных технологий изготовления автоэмиссионных катодов электрофорез, метод печати, химического газофазного осаждения ( VD) и другие разработка методик модификации углеродных материалов для уменьшения работы выхода электронов разработка методики измерения вакуума в отпаянных приборах. Проводятся также прикладные исследования электронные пушки различного назначения высокоэффективные источники света плоские дисплейные трубки рентгеновские трубки. [c.288]

Д. п. наблюдается в широком интервале темп-р, в частности при сколь угодно низких темп-рах. Удаляемые частицы ионизованы. Удаление сильным полем собств. атомов поверхности паз. испарением полем. Наиб, полно изучена Д. п. с металлич. подложки в поле, ускоряющем положит, ионы. Д. п. с образованием отрицат. ионов изучена хуже из-за экранирующего действия автоэлектронной эмиссии. [c.585]

ПОЛЕВАЯ ЭМИССИЯ — ТО же, что автоэлектронная эмиссия. [c.7]

Электронная и ионная эмиссия — испускание электронов или ионов телами под влиянием внешних воздействий нагревания, потока фотонов, электронов, ионов или сильного электрического поля. В зависимости от характера внешнего воздействия различают соответственно термоэлектронную, термоионную, фотоэлектронную, вторичную электронную и вторичную ионную, электронноионную, ионно-электронную и полевую (иначе — туннельную или автоэлектронную) эмиссии. Во всех видах эмиссии. кроме полевой, роль внешних воздействий состоит в увеличении энергии части электронов или ионов тела до значения, позволяющего преодолеть действие сил. которые связывают их с телом, и выйти в вакуум или в другую среду. При ионной эмиссии эмитироваться могут как положительные, так и отрицательные ионы. [c.567]

Абсолютная температура 2 Абсорбционные хс юдильные машины — см. Холодильные машины абсорбционные Авогадро закон 45 Автотрансформаторы 393 Автоэлектронная эмиссия 360 Агенты холодильные — см. ХолоОиль-ные агенты Адиабатический процесс 48, 520 Адиабатическое истечение газа 90 - жидкости 90 [c.533]

Основная трудность в создании стабильных автоэлектронных катодов состоит в том, что автоэлектронная эмиссия чрезвычайно чувствительна к изменению геометрии катода и состоянию его поверхности. Работа автоэлектронного катода в электронном приборе сопровождается различными процессами, происходящими на его поверхности основные из них ионная бомбардировка пондеромо-торные нагрузки адсорбция и десорбция молекул остаточных газов поверхностная миграция и т. д. В зависимости от конкретной конструкции и режима эксплуатации автокатода, перечисленные процессы, порознь или в некоторой совокупности, приводят к ряду эффектов, изменяющих режим их работы катодное распыление материала, изменение формы эмиттирующей поверхности, изменение количества и расположения микровыступов, изменение работы выхода электронов, разогрев катода, механические напряжения. [c.5]

Из-за огромной анизотропии свойств волокон автоэлектронная эмиссия наиболее существенна с торцевой поверхности волокна. Торцевая поверхность волокон, являясь эмиттируюшей поверхностью автокатода, представляет собой совокупность хаотично расположенных микровыступов, имеющих разные радиусы закругления, высоты и конфигурации. При приложении электрического напряжения среди множества микровыступов всегда найдется несколько таких, у вершин которых напряженность электрического поля будет максимальной. Эти микровыступы и являются первоначальными центрами эмиссии. При дальнейшем увеличении напряжения напряженность электрического поля будет достаточной для эмиссии и с других, менее заостренных микровыступов. [c.16]

Позднее были предприняты попытки построить единую теорию как термоэлектронной, так и автоэлектронной эмиссии, а также установить закономерности эмиссии в промежуточной области — тер-моавтоэлектронная эмиссия. Это в 1956 году было успешно проделано Мерфи и Гудом [99]. Ими была получена формула, связывающая эмиссионный ток с напряженностью приложенного поля и температурой металла. Полная формула и ее вывод очень громоздки, поэтому мы их здесь не приводим. [c.61]

Одноэмиттерные системы. Уравнение автоэлектронной эмиссии дает нам зависимости плотности тока автоэмиссии от напряженности поля (2.8). На практике же мы измеряем полный ток 1 и приложенное напряжение U, а полный ток пропорционален поверхности эмиттера S, поэтому можно записать [c.63]

Здесь мы рассмотрим методики исследований, проводимых непосредственно в камере микроскопа, т. к., кроме значительного повышения производительности исследований, они позволяют получать новые результаты. Однако одновременно производить съемку рабочей гюверхности и проводить автоэмиссионные измерения в камере невозможно из-за большого значения величины напряженности электрического поля, требуемого для автоэмиссии и взаимодействия электронных пучков — автоэмиссионного и анализирующего. Поэтому камера микроскопа (в данном случае РЭМ-100) была модернизирована [131, 132] для работы в двух режимах (рис. 2.17) автоэлектронной эмиссии и наблюдения структуры. [c.87]

Зависимость тока автоэлектронной эмиссии углеродного волокна (в предположении независимости вклада в токоотбор отдельных эмиссионных центров) от геометрии и рабочего напряжения можно представить приближенным уравнением, справедливым в значительном интервале величин плотности тока (у 10 —10 А/см [177] [c.116]

Тем не менее, несмотря на затруднительность однозначной интерпретации полученных картин и на невозможность их строгого кристаллографического описания, анализ автоионных изображений различных типов углеродных материалов для автоэлектронной эмиссии позволяет выделить некоторую информацию о структурных особенностях каждого из них. [c.134]

Следует отметить интересный факт — одновременное наблюдение автоионного и автоэлектронного изображения при подаче на образец одинаковых по амплитуде, но различных по знаку высоких напряжений, что указывает на соизмеримость поля автоэлектронной эмиссии и автоионизации. При этом электронное изображение с отдельных микровыступов на поверхности волокна накладывается на ионное изображение в остаточной атмосфере водорода на тех же самых микровыступах (рис. 3.20г), а относительный масштаб полученных картин остается неизменным. Можно высказать предположение, что одновременное существование двух изображений различной природы вызвано снижением поля автоионизации изображающего газа на микрошероховатой поверхности графита. [c.135]

Особенности спектров полевого испарения углеродных волокон. В данном разделе различные типы углеродных материалов для автоэлектронной эмиссии исследованы с использованием методики полевой десорбции и масс-спектрометрии. Были изучены три типа материалов серия углеродных полиакрилонитрильных волокон с различными температурами предварительного промышленного термического отжига, волокна типа ровилон и усы пирографита. Изучались как необработанные волокна, так и образцы, подвергнутые предварительному электрохимическому заострению. [c.135]

Исследования флуктуаций тока автоэлектронной эмиссии представляют помимо чисто научного [280, 281] большой практический интерес [282] для разработки автоэлектронных катодов. Экспоненциальная зависимость тока автоэмиссии от прозрачности потенциального барьера, через который туннелируют электроны, обусловливает сильную зависимость флуктуаций тока от процессов, происходящих на поверхности автокатода и в его приповерхностных областях, что дает высокую чувствительность метода измерения шумов для исследования поверхности. Спектральные характеристики, в особенности низкочастотные флуктуации, несут информацию о временных и статистических параметрах электронных и адсорбционно-миграционных процессов на поверхности автокатодов. [c.219]

НОТТИНГЕМА ЭФФЕКТ — выделение тепла на катоде при автоэлектронной эмиссии и поглощение тепла при термоэлектронной эмиссии, обусловленные разницей между ср. энергией электронов, подходящих к поверхности катода и покидающих его. При автоэлектронной эмиссии (при низкой темп-ре рис., в) расоре- [c.363]

Т. э. обязаны такие явления, происходящие в сильных электрич. полях, как автоионизация атомов (см. Ионизация полем) и автоэлектронная эмиссия из металлов, В обоих случаях электрич. поле образует барьер конечной прозрачности. Чем сильнее электрич. поле, тем прозрачнее барьер и тем сильнее электронный ток из металла. На этом принципе основан сканирующий туннельный микроскоп — [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...