Источник звука точечный

Если волны от точечного источника колебаний распространяются на поверхности воды, то волновые поверхности имеют форму окружностей. При распространении волн от точечного источника звука в воздухе волновые поверхности имеют сферическую форму, луч здесь является радиусом сферы. [c.225]

Точечный источник, излучающий сферическую волну, находится на расстоянии I от твердой (полностью отражающей звук) стенки, ограничивающей заполненное жидкостью полупространство. Определить отношение полной интенсивности излучаемого источником звука к интенсивности излучения, которое имело бы место в неограниченной среде, а также зависимость интенсивности от направления на больших расстояниях от источника. [c.405]

Точечный источник звука—источник звука, излучающий как бы нз одной точки. [c.157]

Значения Q для различных видов излучения точечного источника звука [c.11]

Интенсивность акустического поля в камере зависит от места расположения источников звука. При расположении источника (точечного) на стене камеры средняя интенсивность звука в 2 раза, а при установке в углу в4 раза выше, чем при установке его в центре. [c.447]

Отличие сферического распространения волн от плоского можно просто показать на примере задачи о распространении сферической звуковой волны. Составим уравнения возмущенного движения в сферических координатах, поместив начало координат в центр возмущений (точечный источник звука). Точные уравнения будут состоять из уравнения движения, совпадающего с соответствующим уравнением в плоском случае (первое уравнение системы (54) гл. III), если только в нем заменить х на радиус-вектор г точки относительно источника возмущений, а под и понимать радиальную скорость газа. [c.135]

Более строгая теория разработана Эйрингом. Она основана на применении методов геометрической оптики. Согласно этой теории, звуковое поле, создаваемое в помещении точечным источником звука, можно представить как звуковое поле множества мнимых источников, возникающих в результате зеркального отражения звуковых пучков от границ помещения. [c.353]

Сферические волны. Точечные источники звука [c.283]

Заменим точечный источник звука поверхностным источником, расположенным в положительном полюсе сферы и имеющим скорость Ио на малой круговой поверхности Д5, лежащей вокруг положительного полюса ( = 0). Тогда объемная скорость, даваемая источником, будет А = щ 8. Постоянные в разложении потенциала скоростей (8,22) вычисляются по формуле (8,33) [c.245]

Суммарная мощность, излучаемая симметричным относительно оси сферическим источником звука, вычисляется по формуле (8,58). Полагая, что на полюсах ( =0 и 0==1с) расположены точечные источники с производительностью 1-Ло и [c.246]

Законы распространения звуковых волн от данного источника определяются как устройством самого источника, так и свойствами окружающей среды. Если размеры источника звука малы по сравнению с длиной излучаемой им звуковой волны Я, (напомним, что Я, = сТ, где с — скорость звука в среде, Т — период колебаний), то такой источник можно считать точечным если представить этот источник в однородной среде, то от него будут распространяться сферические волны. [c.503]

Снижение амплитуды резонансов может предупредить нежелательное и иногда существенное усиление шума, но зачастую еще более важно снизить эффективность излучения. Вспомним, что каждую точку излучающей поверхности можно рассматривать как отдельный самостоятельный точечный источник звука. Отсюда вытекают два следствия. Во-первых, на краях поверхности можно ожидать деструктивной интерференции (ем. рис. 31) во-вторых, вдвое большая поверхность, колеблющаяся с той же амплитудой, что и меньшая, будет излучать вдвое большую энергию, то есть создаст уровень шума на 3 дБ выше. Ударив по камертону и держа его в руке, мы получим едва слышный звук, что обусловлено как интерференцией звуков, создаваемых его двумя ножками, так и малой поверхностью ножек. Прижав рукоятку камертона к столу, мы обнаружим возрастание уровня звука. Это объясняется тем, что колебательная энергия передается доске стола, которая сама начинает колебаться [c.244]

Предположим, что в неподвижной сжимаемой среде движется прямолинейно и равномерно со скоростью и некоторый точечный источник малых возмущений (в частности источник звука) А. Примем прямолинейную траекторию движения источника звука за ось х, выберем на ней начало координат О (рис. 33 а и б ) и будем считать, что точка А вышла из начала координат в момент времени t — 0. Пусть в некоторый момент времени 1 = 1 точка А займет положение А определим в этот момент границы области газа, возмущенного движущимся источником, вышедшим из точки О при =0. [c.160]

Точечный источник звука вызывает колебательное движение, потенциал скоростей которого равен [c.426]

В зависимости от геометрической формы фронта различают следующие виды волн сферическую - звуковую волну на небольшом расстоянии от точечного источника звука [c.283]

Двигатель внутреннего сгорания и автомобиль составляют взаимосвязанную акустическую систему высшего порядка, т. е. сложный излучатель. Очагами звуковых колебаний являются как установившиеся пульсирующие потоки, по характеру излучения близкие к точечным источникам звука [c.263]

На рис. 120 представлена схема образования оптического изображения элементарного точечного источника звука при брег-212 [c.212]

СТИ (О (отношение характерной величины q к характерной величине q), то соотношение (81) будет хорошей аппроксимацией равенства (80) при больших значениях сог/с. Для источников звука вообще (не только для точечных источников) с характерной угловой частотой со мы будем использовать термин дальнее поле , имея в виду ту часть жидкости, для точек которой расстояние г от источника велико по сравнению с с/со (или Х/(2л), где X — характерная длина волны), и найдем (разд. 1.6), что в дальнем поле соотношение для плоских волн (81) становится хорошим приближением. [c.38]

В разд. 1.4 (в рассуждениях, следующих за уравнением (70)) мы получили такое же условие для того, чтобы расход массы из области конечного радиуса описывался соответствующим точечным источником. Акустическая компактность оказывается обычно очень важным условием, которое позволяет использовать элементарные решения, подобные точечным источникам и диполям, для построения моделей более сложных источников звука. [c.42]

Для решения этой задачи мы используем метод источ ников. Для этого мы определим сперва поле точечного источника звука, движущегося со сверхзвуковой скоростью, а затем возьмем надлежащее распределение этих источников по поверхности тела вращения. Пусть в системе координат, связанной с нашим телом, имеется точечный источник, находящийся в точке 5о> лежащей на поверхности рассматриваемого нами тела. В неподвижной системе координат координаты этого источника будут [c.115]

В качестве примера обсудим возбуждение боковой волны точечным источником звука, расположенным над границей со слоистым полупространством 2<0, где uo(2) = 0, Pi(2) = P2 и [c.313]

Для проведения акустических испытаний в лабораторных условиях строят специальные заглушенные (безэховые) камеры, в которых звук, излучаемый машиной, практически полностью поглощается специальными материалами, которыми облицованы стены. В безэхо-вых камерах, как и в свободном поле, уровень звукового давления обратно пропорционален расстоянию от акустического центра излучения до точки измерения и снижается на 6 дБ при удвоении расстояния от точечного источника звука. Известны два типа камер. В камерах первого типа машину устанавливают на уровне жесткого [c.414]

Так, напр., если объект в виде точечного источника звука О (рис. 1) создаёт сферич. волну с длиной волны и одновременно излучается другая, опорная волна Ui когерентная Ug, т. е. с той же длиной волны то в плоскости Р возникает интерференц, картина, образованная взаимодействием двух волн и и имеюп1ая вид концентрич. окружностей (зонная картина Френеля, или кольца Френеля). Это т. н. акустич. голограмма точечного источника. В оптич. голографии такую картину можно зарегистрировать только с помощью квадратичного детектора, поскольку в оптич. диапазоне длин волн линейных детекторов не существует. [c.512]

Задача отражения звука от жесткой бесконечной плоскости решается методом зеркальных отражений . Если для каждого источника звука Р, расположенного слева от границы, мы поместим такой же источник в точке Р, представляющей геометрическое отражение точки Р в данной плоскости, то, очевидно, условие равенства нулю нормальной скорости на границе будет по-нрежнему выполнено, даже если устранить границу. Следовательно, фактическое движение слева от границы будет складываться из движения, создаваемого данным источником Р, и движения, создаваемого изображением Р. Следует заметить, что случай жесткой границы—это единственный случай, где физическое изображение точечного источника является точно таким же точечным источником. [c.273]

Важной характеристикой всякого источника звуковых волн является нанрав-ленность излучения. Точечный источник звука, т. е. такой, размеры которого (напрпмер, радиус сферической поверхности, описанный вокруг данного источника) меньше длины излучаемой звуковой волны, не обладает какой-либо направленностью. Звуковые волны распростраияются ух такого источника ио всем на- [c.540]

Ударные волны при обтекании тел сверхзвуковым потоком. Рассмотрим прежде всего некоторые кинематические особенности распространения звука от источника, движущегося со сверхзвуковой скоростью. Если точечный источник звука неподвижен, он излучает сферические волны, распространяющиеся со скоростью звука и заполняющие с течением времени всё пространство вокруг источника. Если такой источник движется с равномерной скоростью , звук от источника распространяется по направлению движения источника со скоростью с-—и, тогда как в обратную сторону он распространяется со скоростью с-)-и. В этом случае распределение звукового возмуи1ення в пространстве не будет бол симметричным (рис. 162, а). Однако и в этом случае (при и< б) звук приходит в каждую точку пространства, если только движение источника начинается из весьма отдалённой точки. [c.257]

Ударные волны при обтекании тел сверхзвуковым потоком. Рассмотрим прежде всего некоторые кинематические особенности распространения звука ОТ источника, движущегося со сверхзвуковой скоростью. Если точечный источник звука неподвижен, он излучает сферические волны,распространяющиеся со скоростью звука и заполняющие с течением времени все пространство вокруг источника. Если такой источник движется с равномерной скоростью и, звук от источника распространяется по направлению движения источника со скоростьюс— и, тогда как в обратную [c.415]

Обращаясь к задачам излечения звука, начнем с наиболее простого случая, когда источником з ука является пульсирущая сфера радлуса 2" . При X такой источник звука называют точечным источником, излучателем нулевого порядаа или монополек. [c.64]

Среди фундаментальных решений волнового уравнения, на основании свойств котррых было достигнуто понимание очень сложных источников звука, следующим по степени важности после точечного (монопольного) источника является диполь-пый источник. Акустический диполь, как будет показано в данном разделе, обладает некоторыми свойствами рассмотренного в разд. 1.4 пространственного точечного источника, которые даже более ярко выражены различие между дальним полем и ближним полем здесь более значительно и приводит к еще большей неэффективности диполя как генератора акустической энергии (оказывается, что в этой роли точечный пространственный источник, хотя и малоэффективный по сравнению с одномерными источниками, затмевает всех своих трехмерных соперников ). [c.39]

Вместо того чтобы от частного случая применения формулы Кирхгофа—Гельмгольца, или метода ОКЕ, с их расчетными проблемами перейти к более общему случаю, Тротт поступил иначе. Он поменял ролями излучатель и гидрофон и представил сканирующий преобразователь как точечный источник, который при интегрировании за некоторый период времени должен создавать плоскую волну согласно принципу Гюйгенса. Если бы плоская сканируемая площадь была достаточно большой, то проинтегрированное звуковое давление, воздействующее на градуируемый преобразователь, невозможно было бы отличить от звукового давления в плоской бегущей волне. Следовательно, вопрос надо поставить так насколько велики должны быть размеры плоской сканирующей площади, чтобы они удовлетворяли данному условию При решении этого вопроса Тротт решил обойтись без сканирования и расчетного интегрирования, задумав создать большую многоэлементную решетку, составленную из малых источников звука. Каждый элемент этой решетки, являющийся точечным источником звука, должен создавать элементарные волны Гюйгенса. Элементы решетки должны быть достаточно малы и в то же время достаточно удалены друг [c.226]

Звук, возникающий в водной среде, описывается двумя переменными скоростью частиц среды или смещением — интегралом от скорости частиц — и давлением на единицу площади. Эти две особенности присущи звукам, распространяющимся как от простейшего монопольного точечного источника, так и от более сложного дипольного источника звука, который по своим характеристикам ближе к источникам естестве 1ного биологического излучения водных животных. Скорость частиц, или амплитуда смещения частиц, является векторной величиной, которая уменьшается с увеличением расстояния (г) от точечного источника звука, как 1/г . Область вблизи источника называется ближним полем источника. В ней отмечаются преимущественно эффекты смещения частиц среды. [c.513]

Второй важный вид решений уравнения (1.85) пред ставляют звуковые волны, расходяш иеся от некоторог малого точечного источника звука (или, напротив, сходя-ш иеся к нему в этом, последнем, случае мы имеем дело со стоком звука — понятие, конечно, весьма искусственное, но математически могущее быть полезным). [c.37]

Трудно переоценить значение геометрической акустики, или лучевого метода, в исследовании звуковых полей в неоднородных средах. Отвлекаясь от природы рассматриваемых волн, этот подход часто называют также геометро-оптическим приближением. Благодаря своей простоте и наглядности он широко применяется в прикладных исследованиях. Даже за пределами своей применимости геометрическая акустика в большинстве случаев позволяет качественно представить структуру поля и имеет большую эвристическую ценность. В этом параграфе мы будем рассматривать волны с гармонической зависимостью от горизонтальных координат и времени. В областях, где среда однородна, поле вырождается в одну или две (встречные) плоские волны. Х1ля этого круга задач лучевой подход совпадает с прибашжением ВКБ. Аналогичные вопросы в случае точечного источника звука рассматриваются в гл. 4. [c.163]

Дпя анализа отраженного звукового поля вновь применим метод перевала. Как и в случае точечного источника звука, боковые волны связаны с вкладом точек ветвления q = п в асимптотику поля. Когда какой-либо из разрезов, исходящих из этих точек, нечетное число раз пересекается при деформации исходного контура интегрирования к перевальному, точка ветвления дает в асимптотику поля вклад, равный согласно (14.6) [c.317]

Чтобы учесть источники звука в системе акустических уравнений (1.6) -(1.8), к правым частям уравнения Эйлера (1.6) и уравнения непрерывности (1.7) нужно добавить соответственно//р и рд, где/ид- объемные плотности источников силы и объемной скорости [128, гл.9, 10]. Если/ = = /об (г - Го) или а = До5 (г - Го), то говорят о точечных источниках сипы или объемной скорости. Запишем систему акустических уравнений, предполагая Уро = О, УоУр = О (зти предположения справедливы в неподвижной трехмерно-неоднородной среде и в стащюнарной слоистой среде с горизонтальным течением) [c.333]

Как мы видели в 16 (см. (16.32) и (16.42)), акустическое давление, создаваемое в неподвижной слоистой среде точечным монохроматическим источником звука достаточно высокой частоты, представляется выражением (17.1) или суммой таких вьфаженнй, где/ - горизонтальное расстояние между источником и приемником, г иг, - их вертикальные координаты, - значение волнового числа в фиксированной точке слоистой среды, коЯ имеет смысл горизонтального волнового числа элементарной гармонической (по горизонтальным координатам и времени) волны, из которых складьшается поле точечного источника. [c.364]

Булдырев B. ., ЯворМ.И. Комбинированное представление Поля точечного источника звука в подводном волноводе и асимптотическое суммирование нормальных волн II Математические вопросы теории распространения воли. - Вып. И. -Л. Наука, 1980. - С 66-83. [c.389]

Чунчузов ИП О поле точечного низкочастотного источника звука в атмосфере с неоднородным но высоте ветром//Акуст журн - 1984 - Т 30, N 4 -С 546-552 [c.397]

Стержневые Г. и. можно считать точечными источниками звука, не обладающими направленностью для создания однонаправленного излучения их помещают в рефлекторы или согласующие рупоры. При этом можно получать интенсивности звука 2—5 Вт/см , а с применением эллиптических рефлекторов — до 40—GO Вт/см2. [c.74]

Ниже нас будет интересовать случай очень малой пульсирующей сферы / ксс <<1 или, что то же, << I /, Такую сферу, цредставляющую собой практически точечный источник звука, принято называть акустическим монополем. Для нее выражение (3.3) можно упростить, записав его в вид [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...