Условия граничные первого рода

При 5-> оо из (1.8) вытекает обычное граничное условие теплообмена первого рода [c.8]

Граничное условие первого рода задается распределением температуры на поверхности тела для любого момента времени. [c.355]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ СТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ И ГРАНИЧНЫХ УСЛОВИЯХ ПЕРВОГО РОДА [c.358]

Из данных, приведенных на рис. 5.9, следует, что при постоянном внешнем тепловом потоке уменьшение параметра вызывает меньшее увеличение длины начального участка по сравнению со случаем граничных условий первого рода. [c.111]

Граничные условия для уравнений Навье—Стокса также могут быть весьма разнообразными. Например, в задаче об обтекании вязкой жидкостью или газом поверхности произвольной формы обычно задаются граничные условия первого рода, причем на границе необходимо задавать значения компонент вектора скорости, плотность и давление. [c.11]

Перед началом эксперимента необходимо убедиться в том, что дифференциальная термопара показывает о, т. е. что начальная температура всей системы одинакова. Затем образец в держателе устанавливается на подставку прибора. На поверхность нанесенного покрытия в тот момент времени, который принимается за начало отсчета (т=0), начинает непрерывно действовать изотермический источник тепла (термостатированный поток жидкого теплоносителя) с температурой Тс на 8— 10Х выше начальной температуры системы. Так как сам образец сравнительно мал и его теплоемкость не соизмерима с теплоемкостью интенсивно омывающей его термостатированной жидкости, а время эксперимента 15—60 с, то можно считать, что на границе образец — жидкость коэффициент теплоотдачи а— -оо (соблюдение граничных условий первого рода). [c.152]

Отмеченная зависимость забойной температуры от и приводит к тому, что погрешность в определении температурного поль[ пласта при заводнении, вызванная заменой граничного ус -ловил третьего рода граничным условием первого рода на забое нагнетательной галереи, весьма велика (см.рис.7-8). [c.62]

Граничные условия первого рода состоят в задании температуры на поверхностях тела, участвующего в теплообмене, и ее изменения во времени. [c.265]

Определим константы интегрирования в уравнении температурного поля. Граничные условия первого рода для рассматриваемой задачи запишутся равенствами [c.274]

Граничные условия первого рода записываются равенствами [c.279]

Граничные условия первого рода состоят в задании распределения температур на поверхности тела [c.12]

Граничные условия первого рода, когда задают значения температуры на ограничивающих жидкость поверхностях. В общем случае температура на границе может зависеть от координат точек границы и времени. [c.27]

Пусть на этих поверхностях Поддерживаются соответственно температуры и Га, т. е. заданы граничные условия первого рода. Если и Та не зависят от координат у и г, то, очевидно, и искомое температурное поле не будет зависеть от этих координат, и уравнение (4.2) для определения температуры Т (х) примет вид [c.45]

Пусть заданы граничные условия первого рода, тогда [c.47]

Пусть заданы граничные условия первого рода при г = Т = Ti, [c.49]

Заданы граничные условия первого рода [c.56]

Пусть на этих поверхностях поддерживаются соответственно температуры Г, н Т., т. е. заданы граничные условия первого рода. Если Ti и Т., не зависят от координат у и z, то, очевидно, и искомое температурное поле не будет зависеть от этих координат и в уравнении (21.1) сохранится только первый член второй и третий будут равны нулю. [c.204]

Пример 23.5. Найти стационарное распределение температуры по толщине стенки длинной трубы, поперечное сечение которой и граничные условия первого рода приведены на рис. 23.7, а. Внутренняя поверхность трубы имеет температуру 500 С труба погружена в ледяную ванну так, что температура нижней половины внешней поверхности равна 0°. Температура верхней плоскости внешней поверхности трубы равна 200 °С, а на участках боковой поверхности между ледяной ванной и верхней плоскостью трубы температура линейно изменяется от 0° до 200 °С. [c.241]

Пример 23.6. Рассмотрим задачу об остывании бесконечной пластины толщиной 2/= 0,04 м с начальной температурой <о = ЮО°С. Материал пластины имеет температуропроводность а = 6,25 10- м /с. В момент времени т = 0 температура на поверхностях пластины принимает значение О С (граничные условия первого рода) и поддерживается постоянном при т > 0. [c.245]

Граничное условие первого рода используют, если те. о обладает настолько большой теплопроводностью, что вн -три его нет пространственных градиентов температуры. [c.212]

Франк-Каменецкий получил аналитическое решение задачи (6.6.27), (6.6.28) при /и = О (использовалось граничное условие первого рода), т = и числовое решение при т = 2. [c.277]

Рассмотрим вопрос о теоретической зависимости для NUmhh- Минимальное значение числа Нуссельта для шара устанавливается из анализа кондуктивного теплоперено-са через газовую сферическую оболочку толщиной 0,5 X X D—dm). Согласно закону Фурье (заданы граничные условия первого рода лри r = 0,5D t = i при г = 0,5 ш i = U M = [c.154]

Здесь Jm — функция Бесселя первого рода порядка т, где m2 — константа разделения по переменной 0, qmn — волновое число, равное kmn + iomn для моды тп. Постоянные Атп и Втп определяют амплитуду фт , которая задана распределением смещения г, 0) поверхности излучателя. Хтп является еще одной действительной постоянной, характеризующей моду тп и получающейся из граничного условия, по которому нормальная к поверхности компонента скорости равна нулю на стенках канала [c.108]

В качестве начального условия к уравнению (1. 4. 3) обычно задают известное распределение концентрации целевого компонента l ,t = 0). Граничные условия должны формулироваться в зависимости от конкретного характера задачи они определяют значения концентраций целевого компонента па некоторых поверхностях, ограничивающих область пространства, занятую одной нз фаз. Напол1Н1ш основные виды граничных, условпй для уравнения конвективной диффузии. Условиями первого рода на поверхности задается значение самой концентрации [c.14]

Граничное условие первого рода, при котором задается закон распределения температуры на -поверхности тела в любой момент времени, т. е. Гп=/(т). Частными случаями являются Гп = =Го-[-Ьт Гп=ГоСозсот Tn= onst. [c.123]

Рассмотрим систему тел (рис. 6-17), состоящую из ограниченного (тепловые характеристики Аь Си рО и по-луограниченного (тепловые характеристики Сг, рг) стержней. Боковая поверхность системы термоизолирована. Начальную температуру системы принимаем за начало отсчета. В начальный момент времени свободная поверхность ограниченного стержня мгновенно нагревается до температуры Гс, которая поддерживается постоянной в течение всего опыта (граничное условие первого рода). [c.145]

Кроме того, приводится решение уравнения конвективной диффузии для иолуограниченного тела при граничных условиях первою рода и для тела конечной длины при условиях первого и третьего рода. [c.11]

Во всех пашоупомянутыл задачах на забое нш нетателъной галереи (ске)ожины)задавалось граничное условие первого рода, в то время как в действительности теплообмен на забое нагнетательной галереи (скважины) описывается граничным условием [c.27]

Если в задачах (Ш.2.3), (Ш.2.4) пренебречь горизонтальной (радиальной) теплопроводностью в пласте, а на забое нагнета -тельной пьпереи (скважины при - О ) теплообмен учитывать граничным условием первого рода, то положив [c.59]

Матеиати воки этот факт выракаетоя в замене граничного воловня первого рода (равенство забоЛзой температуры пласта температуре нагнетаемой жидкости) граничным условием третьего рода - в этом случае забойная температура пласта определяется по формуле (Ш.2.17) [c.61]

Рассмотрим перенос теплоты через многослойную стенку, содержащую, например, три плотно прилегающих Д]1уг к другу слоя толщиной 6i, Sg, 63. Коэффициенты теплопроЕодностн этих слоев Aj, Я2, A3. Температуры наружных поверхностей 4 и причем ti > ii, т. е. заданы граничные условия первого рода. [c.169]

Пример 23.7. Брус бесконечной длины с квадратным поперечным сечением 21X21 (рис. 23.9, а) и куб 2/хУ/х2/ (рис. 23.9,6), изготовленные из материала с температуропроводностью 0 = 6,25-10 м /с, имеют начальную температуру 100 °С. В момент времени т = 0 температура на поверхностях бруса и куба принимает значение О X (граничные условия первого родя) и поддерживается постоянной при т > 0. На рис. 23.9, в приведены результаты численного решения для центра сечения бруса и центра куба, полученные методом суммарной аппроксимации на ЭВМ при / = 0,02 м и шагах разностной сетки Д = 0,002 м и Ат=1 с. Задачи симметричны относительно центра осей координат, поэтому при решении рассматривались 1/4 поперечного сечения бруса и 1/8 куба. Сплошные линии на рис. 23.9, в—аналитические решения, полученные по формулам (22.22) и (22.32) при условии Bi —> оо (см. 22.2). Для двумерной задачи в правой части формулы (22.32) использовались два сомножителя относительно осей X и у. [c.246]

Пример 23.8. Рассмотрим стационарное температурное поле в длинной трубе, поперечное сечение которой показано на рис. 23.10, а. На двух гранях внешней поверхности трубы задано граничное условие первого рода в виде линейиого распределения температуры от О до 200 °С. Поверхности двух других внешних граней и внутреннего цилиндрического отверстия теплоизолированы. Вариационная формулировка задачи может быть получена из (23.25). При отсутствии [c.248]

Граничные условия (6.7.12) являются универсальными. В час но-сти, при 00- 0 вместо первого граничного получаем граничное условие первого ода 0(О,т)= О (в этом случае Т =Т = То), при 00 00 получаем ра-иичные условия вто ого рода, а в общем случае — граничные у1 ло-вия третьего рода. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...