Резонансный интеграл

Ц 1-о) Часть резонансного интеграла, зависящая от 1 >v d — [c.1122]

Избыточный резонансный интеграл LkT —оо Метод без кадмиевого фильтра [c.1122]

АГ Избыточный резонансный интеграл в области Е < Е fj-kT — д/ = г [c.1122]

Если в соответствии с экспериментом нижняя граница резонансного интеграла была не 0,4 эв, то в скобках указана нижняя граница, например (0,15). [c.923]

Резонансный интеграл захвата. Резонансным интегралом захвата называется величина [c.923]

ГД6 Рои — резонансный интеграл с 2р-орбиталью атома О и ls-орбиталью атома Н, причем ось симметрии 2/)-орбитали направлена к атому Н. Подставляя в уравнения (П1,115) и (111,116) выражения (П1,118) и решая полученные уравнения, найдем [c.400]

В качестве иллюстрации в п. 2.4в рассмотрен резонанс между волной и частицей, который описан ранее в п. 2.26. Отыскивается резонансный интеграл движения и демонстрируется влияние вторичных резонансов. Все это поясняется с помощью некоторых результатов численного моделирования. [c.122]

ЭФФЕКТИВНЫЙ РЕЗОНАНСНЫЙ ИНТЕГРАЛ [c.334]

Если поток нейтронов представляется уравнением (8.51), то эффективный резонансный интеграл получается из уравнения (8.45) в виде [c.338]

Вероятность избежать резонансного поглощения можно измерить [66] и затем с помощью уравнения (8.59) получить полный эффективный резонансный интеграл. Таким образом, эффективный резонансный интеграл служит удобным средством обобщения экспериментальных данных [67]. [c.340]

Таким образом, резонансный интеграл и, следовательно, эффективное сечение можно выразить через резонансные параметры. [c.340]

Для системы резонансов полный эффективный резонансный интеграл для реакции X получается из уравнения (8.58) в виде [c.342]

Уравнение (8.90) можно решить, аппроксимируя интеграл суммой с помощью численной квадратурной формулы, такой, как формула Симпсона. Решение ищется для = пАи, где п= 1, 2, 3... до тех пор, пока не будет перекрыт желаемый интервал по летаргии и. Для реализации этого или эквивалентного ему метода были составлены расчетные программы для ЭВМ [105]. Они включают в себя расчет а,г (Е) и Osf (Е) при условии, что резонансные параметры и температура вводятся в качестве исходных данных. Кроме того, они содержат расчет вероятностей столкновений для различных геометрий. В качестве выходных параметров эти программы дают значения резонансных интегралов или, если требуются, эффективные сечения. Например, резонансный интеграл для поглощения нейтронов определяется в виде [c.358]

Эта приближенная зависимость резонансного интеграла от геометрии, т. е. площади поверхности и массы топлива, была впервые предложена советскими физиками [1061 и, как показано в следующем разделе, подтверждена экспериментами. Однако из-за многочисленных приближений, которые были приняты при выводе уравнения (8.94), не следует ожидать, что это соотношение является очень точным. [c.359]

В приведенном выше изучении пренебрегалось доплеровским уширением резонансных уровней. Интересно, конечно, знать, как резонансные интегралы в гетерогенной системе будут меняться с температурой. Из обсуждения функции У (С, Р) в разд. 8.3.5 могло бы показаться, что эффект температуры будет очень сложным. Однако и детальные расчеты, и экспериментальные данные показали, что зависимость резонансного интеграла от температуры можно представить в виде приближенного соотношения [c.359]

В ряде экспериментов резонансное поглощение измерялось в решетках стержней из металлического урана и двуокиси урана с тяжелой водой в качестве замедлителя [1121. Значения резонансных интегралов были выведены при подстановке полученных результатов в соотношения вида (8.94). Результирующее выражение для микроскопического резонансного интеграла имеет вид [c.361]

Согласие между теоретическими и измеренными значениями резонансного интеграла в табл. 8.3, по-видимому, даже лучше, чем можно было ожидать. В действительности в других экспериментах были получены значения, отличающиеся от приводимых здесь на 5%, с соответствующими различиями в значениях а и 6 в уравнении (8.94) [116]. Тем не менее оказывается, что уравнение такого типа хорошо описывает экспериментальные значения резонансных интегралов в гетерогенных системах и что расчетные значения находятся в хорошем согласии с измеренными. Кроме того, резонансный интег- [c.361]

Расчетные и экспериментальные значения резонансного интеграла урана-238 [c.362]

Эффективный резонансный интеграл. См. [c.485]

Резонансный интеграл Эффективные сечения. См. Сечения [c.485]

Здесь 5 (ш) спектральная плотность вынуждающей силы (3(0, 4(со)—амплитудно-частотная (резонансная) характеристика системы. Квадрат установившегося среднего квадратического отклонения обобщенной координаты определяется как интеграл [c.442]

Интегрирование сильно упрощается, если учесть, что вдали от резонанса сечения малы, а в окрестности резонанса медленно меняющуюся функцию / ( + е) можно по теореме о среднем считать константой и заменить на f (Е ). Пределы же интегрирования при обсчете каждого резонанса можно заменить на бесконечные, поскольку брейт-вигнеровское сечение быстро падает при удалении энергии от резонансного значения. В результате интегрирование по каждому резонансу сведется к вычислению интеграла [c.141]

Простейший вариант оптич. эхо-спектроскопии (спектроскопии на основе светового эха) реализуется при наблюдении зависимости амплитуды сигнала светового ха от времени задержки зл.-магн, излучения, резонансно взаимодействующего с ансамблем частиц среды. Сигнал светового эха появляется после 2-го импульса через время, равное задержке 2-го импульса относительно 1-го. Оптич. эхо есть, по существу, повторное возникновение эффекта затухания свободной поляризации, к-рое сопровождает 1 й импульс. 2-й импульс нужен для того, чтобы восстановить одинаковую фазу возбуждённых 1-м импульсом атомных диполей, потерянную к моменту прихода 2-го импульса вследствие процессов релаксации. Для регистрации оптич. эха площадь 1-го импульса (интеграл от амплитуды напряжённости оптич. поля по всей длительности импульса, умноженный на дипольный момент перехода должна быть равна я/2, второго — я. Спектроскопия светового эха — один из наиб, мощных инструментов изучения столкновительных релаксац. процессов в газах. Время затухания сигнала светового эха равно эфф. времени жизни возбуждённого уровня, определяемого атомными (молекулярными) столкновениями ц спонтанным излучением. Методами спектроскопии светового эха измеряют также сверхтонкую структуру возбуждённых состояний. [c.308]

Г Эпикадмиевый избыточный резонансный интеграл Метод кадмиевого фильтра [c.1122]

Эпикадмиевый резонансный интеграл, включающий часть, которая зависит от 1/у d -°о / = / + /(l/v) [c.1122]

Ео "Ь 2р, о -Ь р, 0 — Р и (, — 2р соответственно. Здесь р — так называемый резонансный интеграл, учитывающий взаимодействие соседних атомов С (Коулсон [7]). Интеграл р, как правило, отрицателен, так что орбиталью с низшей энергией ( о + 2р) будет орбиталь типа а и- Значение Е соответствует величине энергии в отсутствие взаимодействия соседних атомов углерода. [c.335]

Если поглотитель в системе очень разбавлен, то сечениями аротищ в уравнении (8.53) можно пренебречь по сравнению с а и полный резонансный интеграл при бесконечном разбавлении можно записать в виде [c.339]

Если поглотитель бесконечно разбавлен, то о (Е) в уравнении (8,60) равно т + Оцотспц От, И, следовательно, обозначая эффективный резонансный интеграл при бесконечном разбав-.пении /, [c.341]

Для неуширенного изолированного резонанса резонансный интеграл, выраженный через резонансные параметры, будет иметь вид [c.345]

Полученный выше результат можно сформулировать в виде принципа эквивалентности, гетерогенные системы с одинаковыми значениями ОтР + + 01) N а независимо от природы замедлителя имеют одинаковые резонансные интегралы, и гетерогенная система имеет такой же резонансный интеграл, как и гомогенная система с отношением ОтШа, равным ОтР + Ое)/Ыа- Эквивалентность распространяется также на скорости реакций, но не на вероятности реакции, так как последние зависят от соотношения между скоростями реакций и замедления. Замедление определяется параметрами тм и Отм, которые зависят от конкретного типа замедлителя в каждой сборке. [c.356]

Для гомогенной системы с изолированным неуширенным резонансом выражение для резонансного интеграла можно вывести из уравнения (8.64). Если пренебречь интерференционным членом, то результат будет иметь вид [c.358]

В большинстве тепловых реакторов поток нейтронов в резонансной области меняется по закону, близкому к МЕ, на который накладывается тонкая структура, обусловленная наличием отдельных резонансов. Следовательно, параметром, представляющим интерес при рассмотрении резонансного поглощения, является резонансный интеграл по всем резонансам. Кроме того, наибольшую практическую ценность представляет случай, когда топливные стержни из естественного или слабообогащенного урана размещаются в виде решетки, т. е. в виде периодической сборки стержней, располагаемых в замедлителе. Резонансное поглощение для этого случая изучалось очень широко как экспериментально, так и теоретически. В общем случае было получено хорошее согласие теории и эксперимента. [c.361]

В табл. 8.3 приводятся расчетные данные и значения резонансных интегралов урана-238 в стержнях разного размера из естественного металлического урана и двуокиси урана, полученные из приведенных выше выражений [114]. Расчетные данные были получены численным решением уравнения (8.85) с использованием точных значений вероятности Рр [115]. Столбец в таблице, обозначающий неразрешенные резонансы , относится к неразрешенным s-pe-зонансам, для которых средние резонансные параметры можно вывести достаточно надежно из экспериментальных значений параметров при более низких энергиях р-резонансы включаются в полный резонансный интеграл только в виде добавляемой постоянной величины (1,6 бар ). Кислородная поправка для двуокиси урана представляет o6ori разность между значением резонансного интеграла в приближении узкого резонанса для размешанного кислорода в топливе, как в уравнении (8.85), и результатами, полученными численным расчетом интеграла замедления для кислорода, т. е. с помощью уравнения (8.84). Эта поправка существенна только для нескольких резонансов при самой низкой энергии. [c.361]

Резонансный метод используется гл. обр. для измерения толщины изделия. Возбуледая в локальном объёме стенки изделия УЗ-колебания, модулируют их по частоте в пределах 2—3 октав, по значениям ре-зоиансных частот (когда по толщине стснки укладывается целое число полуволн) определяют толщину стенки изделия с погрешностью ок. 1%. При возбуждении колебаний во всём объёме изделия (интегр. вариант метода) можно по изменению резонансной частоты судить также о наличии дефектов или об изменепии упругих характеристик материала изделия. [c.593]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...